Коэффициент поглощения

Таблица 37, Коэффициент поглощения различных материалов

В большинстве твердых и жидких тел поглощение тепловых лучей завершается в тонком поверхностном слое, т. е. не зависит от толщины тела. Для этих тел тепловое излучение обычно рассматривается как поверхностное явление. В газе в силу значительно меньшей концентрации молекул процесс лучистого теплообмена носит объемный характер. Коэффициент поглощения газа зависит от размеров ( толщины ) газового объема и давления газа, т. е. концентрации поглощающих молекул. [c.91]

Коэффициент поглощения слоя запыленной среды толщиной x = L равен [c.95]

Таким образом, коэффициент поглощения (а следовательно и степень черноты) слоя запыленной среды, в отличие от твердого тела, зависит от его толщины и концентрации пыли. [c.95]

Оптическая термометрия занимает важное место в стекольной промышленности, где температуру стекла нужно измерять в различных условиях в тонких твердых или жидких слоях, в толстых заготовках или в больших расплавленных объемах. Передача тепла излучением через стекло является чрезвычайно сложным процессом [31, 40]. Во многих отношениях имеется сходство с переносом тепла или импульса через газ в промежуточной области между молекулярным и вязким состояниями. Средний свободный пробег молекул газа может быть уподоблен расстоянию, пройденному лучом в стекле до его поглощения, а именно а , где а — коэффициент поглощения. Величина а сильно зависит от длины волны и возрастает от малых значений при длинах волн ниже примерно 2,5 мкм до очень больших значений (>10 см ) для длин волн, превышающих 4 мкм. В промежуточной области между примерно 2,7 и 4 мкм величина а сильно зависит от температуры и меняется между 4 и 6 СМ . Эти большие изменения поглощения происходят именно в той длинноволновой области, на которую приходится основная часть теплового излучения стекла, нагретого до 1000—2000 К. [c.393]

Проведенное рассмотрение существенно упрощено с предположением об однородности температуры внутри стекла. Для неоднородных температур уравнение (7.104) должно быть модифицировано введением Ь Х, Т) под знак интеграла. Для конкретных температурных градиентов уравнение должно решаться численным методом [6], так как никакое простое решение невозможно. К счастью, коэффициент поглощения и коэффициенты отражения поверхностей обычно такие, что даже для слоя толщиной всего 5 мм внутренние отражения более высоких порядков очень малы и ими обычно можно пренебречь. [c.396]

Величину А называют коэффициентом поглощения. Он представляет собой отношение поглощенной лучистой энергии ко всей лучистой энергии, падающей на тело. Величину R называют коэффициентом отражения. R есть отношение отраженной лучистой энергии ко всей падающей. Величину D называют коэффициентом проницаемости. D есть отношение прошедшей сквозь тело лучистой энергии ко всей лучистой энергии, падающей на тело. Для боль-шинства твердых тел, практически не пропускающих сквозь себя лучистую энергию, А R = . [c.459]

Следовательно, коэффициент поглощения [c.461]

Из закона Кирхгофа также следует, что степень черноты серого тела е при одной и той же температуре численно равно коэффициенту поглощения А [c.466]

Что называется коэффициентом поглощения, отражения и проницаемости [c.479]

Коэффициент поглощения газовых тел. [c.480]

Когда плотность частиц достаточно велика, так что имеет место диффузное излучение, подобное молекулярной диффузии, коэффициент поглощения а т записывается в виде [719] [c.251]

Коэффициентом поглощения г ] (или относительным гистерезисом) называют отношение энергии И/, рассеиваемой за один период гармонического колебания, к максимальной упругой энергии U [c.230]

Для металлов коэффициент поглощения при внутреннем трении очень мал (около 0,01 — 0,02 для сталей разных марок) и при расчете звеньев из металла внутреннее трение обычно не учитывают. Однако для высокомолекулярных материалов (например, резины и пластмасс) коэффициент поглощения имеет порядок в пределах 0,1 —1,0, т. е. почти в 100 раз больше, чем для металлов. Поэтому при расчетах деталей из резины и пластмасс необходимо учитывать потери на внутреннее трение в материале. [c.230]

Согласно (10.17) — (10.18) в зависимости от вида характеристики диссипативной силы коэффициент поглощения является функцией частоты при вязком демпфировании (10.11) [c.281]

Закон К и р X г о ф а. В природе не существует абсолютно черных тел. Все окружающие нас тела, начиная от сажи, коэффициент поглощения которой ра.вен 0,99, и [c.17]

Благодаря наличию в составе пигментов разных цветов покрытия при температуре -Ь20°С имеют различные коэффициенты поглощения солнечной радиации (а,) и одинаковую величину степени черноты Ё=0,9-н0,95. Важными эксплуатационными характеристиками покрытия являются его адгезионные свойства и стабильность значений а, и е. [c.92]

Для рассматриваемых аппаратов покрытия должны иметь отношение коэффициента поглощения к коэффициенту излучения значительно большее единицы (а/е 1 при а 0,9). Хотя покрытия этого типа отличаются по своему характеру от покрытий, рассмотренных ранее, тем не менее учитывая высокую эффективность их использо- [c.224]

Из выражения (8-18) видно, что тепловой поток внутри помещения зависит от а и е, т. е. от радиационных коэффициентов наружной поверхности. Создавая на наружной стене селективные поверхности, можно регулировать теплоприток в помещение через стены. Для снижения теплового потока в помещение внешняя поверхность стены должна обладать низким значением коэффициента поглощения а, т. е. покрытия типа 2-93, В работе [218] приведены расчетные и экспериментальные данные температур стен здания в Ашхабаде при применении на наружной поверхности покрытий с высоким значением е, низким значением а и без них. Эти результаты представлены в табл. 8-6. [c.233]

Из данных табл. 8-6 видно, что нанесением покрытий с определенным значением коэффициентов поглощения и лучеиспускания можно уменьшить теплоприток в помещение через стену почти в 10 раз. Такого рода покрытия получают добавлением в краску пигментов двуокиси титана, окиси цинка и др. [c.234]

Коэффициент поглощения. Сравнивая выражение (11.34) с выражением (11.20), устанавливаем следующую связь между коэффициентом поглощения а и параметром я [c.281]

Подобно показателю преломления, коэффициент поглощения зависит от длины волны, т. е. поглощение носит селективный характер. Этим объясняется окрашенность в цвета поглощающих сред. Например, стекло, слабо поглощающее красные и оранжевые лучи и сильно поглощающее зеленые, синие и фиолетовые, при осмотре в белом свете будет окрашенным в красный цвет. Очевидно, что если на такое стекло направить зеленый, синий или фиолетовый свет, то из-за сильного поглощения света данной длины стекло покажется черным . Среду, не поглощающую свет всех длин волн в интервале видимого света, будем называть абсолютно прозрачной. [c.281]

В парах, где атомы расположены на значительных расстояниях друг от друга, зависимость коэффициента поглощения от длины волны представляется в виде совокупности узких спектральных линий, соответствующих частотам собственных колебаний электронов внутри атомов. Подобная зависимость для паров натрия представлена на рис. 11.11. [c.281]

Согласно закону Кирхгофа степень черТГгУГы любого тела в состоянии термодинамического равновесия численно равна его коэффициенту поглощения при той же температуре, т. е. е = Л. В соответствии с этим законом отношение энергии излучения к коэффициенту поглощения (Е/А) не зависит от природы тела и равно энергии излучения Ео абсо- [c.91]

Величина равна половине смещения I при переходе по кругу от ф v = = -f я/4 до фJv=—л/4. Коэффициент поглощения а определяется по зависимости kXN от поскольку из уравнения (3.48) видно, что а есть наклон, а Р= (Маг) 1 д,, о. Однако удобнее пользоваться для нахождения а/р графиком зависимости Дат от /аг. Затем для каждого измеренного Дат можно определить значение а и принять его с 1едиее значение в качестве окончательного. [c.104]

Здесь — 2 — константа разделения по переменной г, = = коо — ооо — комплексное волновое число для неограниченного пространства, ооо — коэффициент поглощения, оо= = 2яДоо, а До — длина волны. Значения Хтп могут быть табулированы (табл. 3.5) для удобства нахождения волнового числа дтп моды тп по формуле [c.108]

На рис. 3.11 показан график зависимости ктп1коо и атп/аоо от Хтп Ькоо. При Хтп/Ькоо- -1 — коэффициент поглощения резко возрастает, а волновое число убывает это означает увеличение длины волны и скорости. В этой точке мода тп перестает распространяться. Частота, при которой наблюдается подобный эффект, определяется уравнением [c.109]

В свое время до появления доступной вычислительной техники было разработано много приближенных методов вычисления коэффициентов излучения полостей по очевидной причине невозможности выполнять численное решение таких уравнении, как (7.38) — (7.40). Среди этих приближенных методов один из наиболее удачных основан на работе де Bo a [32]. В этом методе проблема вычисления коэффициента излучения сводится к вычислению коэффициента поглощения полости для луча, падающего из направления, для которого нужно вычислить коэффициент излучения. Из закона Кирхгофа имеем [c.335]

Знак минус в правой части указывает на убывание интенсивности. Коэффициент ироиорциональности к, зависящий от физических свойств тела, температуры и длины волны, называется коэффициентом абсорбции, или коэффициентом поглощения вещества, для лучей с данной длиной волны к имеет размерность Мм. [c.460]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Из приведенного выражения (3.41) следует, что даже в этом упрощенном варианте на величину потока излучения сказывают существенное влияние все оптические свойства слоя, в том числе и вид индикатрисы рассеяния. В этой связи следует отмегить, что величина коэффициента поглощения таких материалов, как пористое стекло и кварцевая керамика, целиком определяется их химическим составом. В то же время на коэффициент рассеяния основное влияние оказывает форма, ориентация и концентрация рассеивающих центров, какими являются поры. Это важное для технологии обстоятельство позволяет регулировать ошические характеристики проницаемых матриц из полупрозрачных материалов. [c.62]

Рассеяние энергии при колебаниях упругодиссипативной системы оценивают коэффициентом поглощения (см. 7.1). При упругой линейной характеристике потенциальная энергия П упругого элемента [c.281]

Учет внутреннего трения в материалах. Многочисленными экспериментами установлено, что поглощающие свойства большинства материалов не зависят от частоты деформирования. Поэтому диссипативные свойства материала удобно характеризовать с помощью коэффициента поглощения или связанного с ним равенством 1) == 26 логарифмического декремента колебаний 6. Эти величины, определяемь б, как правило, экспериментально, представляют в виде зависимостей от амплитуд относительных деформаций, нормальных или касательных напряжений. [c.282]

На рис. 8-41 [217] показана схема холодильной установки, предназначенной для кондиционирования воздуха в помещении. Роль генератора 1 холодильной установки выполняет часть крыши здания из теплоизолированного снизу асбошифера, установленная на наклонных балках (угол наклона 10°, площадь 11,76 м ). На верхнюю (приемную) поверхность наносилось покрытие с высоким коэффициентом поглощения солнечной радиации. Как уже отмечалось, наличие такого покрытия повышает темпе- [c.230]

Теплотехника (1991) -- [ c.90 ]

Теория механизмов и машин (1987) -- [ c.230 , c.281 ]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.23 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.208 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.365 ]

Вибрации в технике Справочник Том 6 (1981) -- [ c.130 , c.131 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.249 ]

Лазерная термометрия твердых тел (2001) -- [ c.81 ]

Электроакустика (1978) -- [ c.181 ]

Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.56 , c.58 ]

Осветительные установки железнодорожных территорий (1987) -- [ c.202 ]

Оптика (1986) -- [ c.81 , c.443 ]

Дифракция и волноводное распространение оптического излучения (1989) -- [ c.32 ]

Светостойкость лакокрасочных покрытий (1986) -- [ c.108 ]

Температуроустойчивые неорганические покрытия (1976) -- [ c.99 , c.171 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.345 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.518 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.5 ]

Теория твёрдого тела (0) -- [ c.300 ]

Атмосферная оптика Т.3 (1987) -- [ c.85 , c.111 , c.121 , c.185 ]

Атмосферная оптика Т.7 (1990) -- [ c.260 ]

Распространение и рассеяние волн в случайно-неоднородных средах Т.1 (0) -- [ c.64 ]

Волны (0) -- [ c.134 , c.246 ]

Теория рассеяния волн и частиц (1969) -- [ c.36 ]

Введение в термодинамику Статистическая физика (1983) -- [ c.89 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.306 ]

Ультразвуковая дефектоскопия (1987) -- [ c.27 ]

Теория оптических систем (1992) -- [ c.118 ]

Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 (1981) -- [ c.43 , c.153 ]

Руководство по звукотехнике (1980) -- [ c.31 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.263 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.167 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.273 , c.274 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...