Водяной пар, коэффициент поглощения

Вина закон смещения 29 Вода, коэффициент поглощения 127 Водяной пар, коэффициент поглощения 121 [c.606]

Затухание звука в воздухе, как оказалось, в сильной степени зависит от его влажности. Объяснение этого явления сводится к учёту молекулярного поглощения звука молекулами водяного пара. Коэффициент поглощения т, согласно экспериментальным данным, зависит от частоты звука и от влажности воздуха. На рис. 125 приведены экспериментальные кривые для различных звуковых частот при температуре 20° С в зависимости от относительной влажности воздуха ). Как видно из этого рисунка, максимум по- [c.202]

Например, спектр поглощения углекислоты состоит из ряда полос. Три из них, наиболее мощные, учитываются в теплотехнических расчетах. Аналогичное положение имеет место для водяного пара. В пределах соответствующих полос эти газы и испускают энергию. Как было сказано, при полосовых спектрах испускания закон Стефана — Больцмана не применим. В формуле (7-16) показатель п для O.j может быть приближенно принят равным 3,5, для Н 0 — равным 3. Если желательно сохранить четвертую степень при температуре, необходимо считаться с существенной зависимостью коэффициента С от температуры, что было уже отмечено формулой (7-17). [c.211]

Как было указано, при расчете излучения продуктов сгорания необходимо учитывать содержание в них углекислоты и водяного пара. Полагая независящими друг от друга акты поглощения энергии отдельными молекулами (это допустимо только при малой концентрации поглощающего вещества), заключаем, что каждый из газов имеет в слое заданных размеров коэффициент ослабления, пропорциональный числу молекул. В свою очередь это число при фиксированной температуре пропорционально плотности газа, а последняя пропорциональна его давлению. Таким образом, [c.213]

На рис. 1-1—1-5 приведены данные [71 ] о спектральной степени черноты и спектральном коэффициенте поглощения углекислого газа и водяного пара при различных толщинах слоя, давлениях и температурах. На рис. 1-1 показаны полосы поглощения СО а и HjO при температуре Т = 1200 К и полном давлении р = 0,101 МПа для двух толщин слоя L = 20 см и L = 200 см. Для каждого из газов парциальные давления приняты равными 0,101 МПа, Из рисунка видно, что излучение СО а сосредоточено в двух сравнительно узких полосах спектра, в то время как полосы HgO практи- [c.19]

Рис.. 1-5. Спектральный коэффициент поглощения водяного пара (к)

В длинноволновой части, а также частично и в центральной части полосы увеличение температуры газа приводит к некоторому снижению его спектральной степени черноты. Аналогичным образом, как это видно из рис. 1-5, изменяется также спектральный коэффициент поглощения водяного пара (к). [c.22]

Фиг. 2.27. Спектральный коэффициент поглощения водяного пара при 1000 К

Переизлучающая поверхность 180 Планка постоянная 26 Направленная поглощательная спо- — средний коэффициент поглощения собность, интегральная 59 для водяного пара 125 --- — спектральная 51 --— ---окиси углерода 122 [c.608]

Зависимость коэффициента поглощения для кислорода и диоксида углерода от температуры воды приведена на рис. 6.5. Содержание кислорода, растворенного в воде при различных температурах, барометрическом давлении 0,1 МПа при равновесии между жидкой и газовой фазами с учетом коэффициента поглощения водой кислорода показано на рис. 6.6 (кривая 1), при построении графика 1 учтены зависимости парциального давления воздуха, водяных паров и кислорода от температуры (кривые 2—4). [c.114]

Стало быть, поглощение паров воды продуктами коррозии из влажной воздушной атмосферы, находящейся, как известно, в движении, растет с увеличением скорости движения воздуха, поскольку уменьшается толщина относительно неподвижного слоя воздуха, через который диффундируют пары воды (ое). Далее, из уравнения (11,4) следует, что скорость поглощения влаги при одной и той же относительной влажности (На) резко увеличивается с повышением температуры. Последнее обусловливается следующими причинами. Во-первых, с ростом температуры увеличивается коэффициент диффузии паров воды D . Это увеличение приблизительно пропорционально квадрату абсолютных температур. Во-вторых, с ростом температуры увеличивается и упругость водяных паров, насыщающих пространство (см. табл. 39). И, наконец, в-третьих, величина относительной влажности воздуха над насыщенными растворами солей (Яр) уменьшается с повышением температуры. [c.257]

Так как поглощение лучистой энергии в атмосфере зависит главным образом от содержания водяного пара, то правильнее было бы в уравнение (4), вместо плотности воздуха р, подставить плотность водяного пара р > Мы, однако, сохраним уравнение переноса лучистой энергии в том виде, в каком оно дано уравнение (4)], так как, изменив определение коэффициента поглощения в соответствии с формулой [c.528]

ВЫЧИСЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТОВ ПОГЛОЩЕНИЯ водяного ПАРА ПРИ ОТКЛОНЕНИЯХ ОТ ЗАКОНА БУГЕ ) [c.623]

При анализе условий возникновения нелинейных эффектов в атмосфере необходимо принимать во внимание высотный ход функций, определяющих процесс. На рис. 1.1 приводится высотная зависимость коэффициента поглощения углекислого газа и водяного пара [87]. Для излучения С02-лазера коэффициент поглощения атмосферой есть [c.15]

В условиях, характерных для лета средних широт, ag H O) = = 2,4 10 б см из которых 0,8- 10 см приходится на С0 >, остальное — на водяной пар [74]. На больших высотах происходит быстрое падение влажности и коэффициент поглощения в значи- [c.15]

Рис. 1.1. Высотная зависимость коэффициента поглощения углекислого газа и водяного пара (при влажности 30 и 100 %).

Рис. 7.12. Зависимость коэффициента поглощения звука в воздухе от содержания водяных паров при различных частотах [2].

По своему физическому смыслу величина е°° представляет собой степень черноты газа при бесконечной толщине слоя. Имеющиеся экспериментальные данные показывают, что даже при максимальных толщи-нах слоя углекислого газа и водяного пара, для которых известны опытные данные, кривые степени черноты имеют еще значительный наклон, что объясняется наличием в спектре газов составляющих излучения с очень малыми спектральными коэффициентами поглощения. Существует мнение, что при действительной бесконечной толщине слоя величины е" для углекислого газа и водяного пара будут равны единице. В связи с этим их следует рассматривать как степень черноты очень больших объемов газа, укладывающихся, однако, в рамки наших обычных представлений, связанных с размерами теплотехнических агрегатов. [c.106]

На рис. 55 и 56 даны величины коэффициентов поглощения для изотермических объемов углекислого газа и водяного пара в функции длины луча. Для водяного пара использована только основная номограмма без введения поправки на парциальное давление. Для малых длин луча (углекислый газ до 0,5 и водяной пар до 1,0 см-ат) кривые характеризуют лишь порядок Величин коэффициентов поглощения. [c.108]

Рис. 56. Коэффициенты поглощения водяного пара, подсчитанные без поправки на парциальное давление для малых длин луча (а) и больших длин луча (б)

С составляет 1,7 см-ат, при 600°С 4,2 см-ат, при 800°С 8,0 см-ат и т. д., достигая при высоких температурах величины 13—14 см-ат. Собственное излучение единицы объема углекислого газа значительно превосходит собственное излучение водяного пара, что объясняется наличием в спектре углекислого газа полосы с очень большой величиной коэффициента поглощения. [c.111]

В закритической области вещество находится в однородном состоянии, и в нем отсутствует резкое разделение на отдельные фазы, что имеет место при пересечении пограничной кривой вдали от критической точки. Различие между жидкостью и паром в этой области носит лишь количественный характер, поскольку между ними можно осуществить непрерывный переход без выделения или поглощения скрытой теплоты изменения агрегатного состояния. Однако в указанных переходах непрерывный ряд микроскопических однородных состояний содержит области максимальной микроскопической неоднородности флуктуац ионного характера. Существование такой микроскопической неоднородности связано с падением термодинамической устойчивости первоначальной фазы и с возникновением внутри >нее островков более устойчивой фазы. Указанная внутренняя перестройка вещества, несмотря на свою нелрерывность, имеет узкие участки наибольшего сосредоточения, которые обусловливают появление резких скачков теплоемкости, сжимаемости, коэффициента объемного расширения, вязкости и других свойств вещества. Эти явления демонстрировались рис. 1-5, где был показан характер изменения критерия Прандтля для воды, и перегретого водяного пара от температуры и давления, и рис. 1-6 — для кислорода в зависимости от температуры при закритическом давлении. Из графиков следует, что при около- и закритиче-ских давлениях наряду с областями резкого изменения физических параметров имеются области, где они изменяются с температурой незначительно. При высоких давлениях в области слабой зависимости тепловых параметров от температуры теплоотдача подчиняется обычным критериальным зависимостям. В этом случае при проведении опытов можно не опасаться применения значительных температурных перепадов между стенкой и потоком жидкости, обработка опытных данныл также не [c.205]

Степень черноты газообразных продуктов сгорания. На основании номограмм X. Хоттеля А. М. Гурвичем и В. В. Митором [181 были рассчитаны интегральные коэффициенты поглош,еиия для смесей углекислого газа и водяного пара при значениях опреде-ЛЯЮШ.ИХ параметров, характерных для топок котлоагрегатов. На основании этих расчетов была предложена формула для определения интегрального коэффициента поглощения для газообразных продуктов сгорания органических топлив. Эту формулу можно представить в виде [c.35]

О деталях измерений в оригинальной статье сказано следующее Для практических применений, при отсутствии тумана, пропускание атмосферы является хорошим на участке 0,4—1,1 мкм. Наилучшие участки пропускания в инфракрасной области спектра расположены между полосами поглощения водяного пара, т. е. 1,2 1,5 и 2—2,3мкм. Затем имеются хорошие окна прозрачности 3,2—4,7 и 8—12 мкм. На рис. 23 представлена кривая коэффициента пропускания атмосферы между 0,6 и 10 мкм в присутствии легкого тумана с оптической плотностью 0,14 на километр . [c.48]

Водяной пар. Пары воды оказывают влияние на испускание и поглощение излучения в промышленных топках, в струях ракетных двигателей, в камерах сгорания и в атмосфере Земли. В работе [69] приведены результаты измерений при низких тем-п ературах поглощения или испускания излучения парами воды для длин волн 1—3 мкм, а сильное поглощение или испускание в области 2,7 мкм было изучено несколькими исследователями [70—72]. Эдвардс и др. [73] представили результаты измерений интегрального коэффициента поглощения в области 1,38, 1,87, 2,7 и 6,3 мкм при температурах от 300 до 1100 К. На фиг. 2.27 приведен спектральный коэффициент поглощения водяного пара при 1000 К в области 2,7 мкм, полученный но измерениям Гольдштейна [74]. На фиг. 2.28, а, б приведены средние коэффициенты поглощения по Планку и Росселанду для инфракрасного излучения. [c.121]

В работе [5] были определены величины средних коэффициентов поглощения для абсолютно черного излучения, пронизывающего объемы углекислого газа и водяного пара, и для излучения, создаваемого элементарными объемами самих же газов. Было получено, что для 600°С для черного излучения, пронизывающего слой углекислого газа, при изменении толщины слоя от О од 50 см-ат средние коэффициенты поглощения меняются в интервале от 63 до 0,7 м и для водяного пара — от 6,0 до 0,5 м . Соответствующие показатели для излучения элементарного объема хаза получаются для углекислого газа 595т- ,4 1 и для водяного пара 100—1,6 м . Для других температур получены несколько иные данные, однако порядок величин остается тот же. [c.52]

Величины излучения газов можно определить двумя путями. Первый путь — это использование материалов спектральных характеристик излучения газов. Для этого необходимо знать отдельные полосы излучения (поглощения) газа и для каждой из них — зависимости величин спектральных коэффициентов поглощения от длины волны. Определение интегральной степени черноты может быть сделано по формуле (3-47). Таким методом А. Шак [41] впервые обнаружил значительную роль излучения углекислого газа и водяного пара в работе топочных камер. Црепятствием к таким расчетам является недостаточность наших знаний в области спектральных характеристик газов. Однако А. Шак выполнил расчет излучения газов таким способом. Он учитывал излу- [c.99]

Из сказанного видно, как сильно отл1ичаются друг от друга интегральные коэффициенты излучения и поглощения и сами коэффициенты поглощения при различных длинах пути луча. Поэтому при анализе излучения среды, содержащей углекислый газ и водяной пар, нельзя пользоваться уравнением переноса для серой среды. [c.108]

Сравйивая между собой характеристики излучения углекислого газа и водяного пара, видим, что они сильно отличаются Друг от друга. В табл. 13 сравниваются основные показатели по обоим газам при разных температурах. Степень черноты спектра излучения водяного пара значительно больше, чем углекислого газа, коэффициенты же излучения и поглощения гораздо меньше. В соответствии с этим для тонких слоев интенсивность излучения водяного пара получается меньшей, чем для углекислого газа. По мере увеличения толщины слоя излучение водяного пара приближается к излучению углекислого газа и при толстых слоях оно превосходит излучение углекислого газа. Длина пути луча, при которой излучения углекислого газа и водяного пара равны, при [c.110]

Из вышеизложенного видно, что в принципе для серой среды, для любого расположения поверхностей, непосредственным интегрированием можно найти величины обобщенных угловых коэффициентов и степеней черноты для произвольных объемов. Для этого достаточно задать коэффициенты поглощения и. При несерой среде величины степеней черноты объемов можно определять по зависимости суммарного излучения среды от длины пути луча, приводимой для углекислого газа и водяного пара на рис. 43 и 44. Величины обобщенных угловых коэффициентов при равновесном излучении среды и поверхностей можно определять по этим же данным, по равенству (4-155), учитывая, что при этом поглощательные способности среды равны ее степеням черноты. Если температуры среды и поверхности не равны, то при определении поглощательных способностей газовой среды можно пользоваться формулой (3-75). Однако практически решение таких задач из-за сложности вычислений встречает большие трудности. В последнее время в результате применения электронных счетных машин возможности таких расчетов значительно расширились. Во многих случаях при определении оптико-геометрических характеристик довольствуются приближенными методами, ориентируясь при этом на точные подсчеты, сделанные применительно к простейшим геометрическим формам. Ниже рассмотрены три способа определения степеней черноты. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...