Коэффициент поглощения при изгибных

Коэффициент поглощения в конусных стыках при изгибных колебаниях (рис, 32, а). Результаты получены в конусном стыке длиной 70 мм материал деталей — сталь 45 с термической обработкой поверхностей до твердости НR 48—50. Частота колебаний 50 Гц. [c.142]

Коэффициент поглощения в резьбовых соединениях при изгибных колебаниях (рис. 32, б). Результаты получены при испытаниях резьбового стыка с основной резьбой М20 и резьбой с мелким шагом М20 X 1,5. Длина стыка 70 мм. Материал деталей — сталь 45 с термической обработкой поверхностей до твердости ИR 48—50. Частота колебаний изменялась в пределах 50—125 Гц. [c.142]

Коэффициенты поглощения в подшипниках качения при изгибных колебаниях валов. Результаты, полученные для подшипников качения различного типа при диаметрах вала от 45 мм до 70 мм, приведены ниже. [c.143]

Возвращаясь к распространению упругих волн в металлах, следует к потерям, вызванным явлениями гистерезиса и рассеяния на кристаллических зернах, вообще говоря, добавить поглощение, которое может возникнуть за счет тепловых процессов, носящих релаксационный характер. Так как по размерам и форме кристаллики резко отличаются друг от друга и отличаются ориентации их кристаллографических осей, при одинаковых звуковых давлениях, оказываемых волной, испытываемая каждым отдельным кристалликом деформация неоднородна — в разных частях кристаллика деформация имеет разные величину и направление. При деформациях сжатия кристаллик нагревается, причем разные кристаллики будут нагреваться по-разному, и температура между отдельными кристалликами будет различная. Благодаря теплопроводности будут возникать местные тепловые потоки через границы кристалликов. Так же как в рассмотренном нами выше случае с изгибными колебаниями пластинки, здесь будет иметь место релаксационный процесс. Коэффициент поглощения будет зависеть от частоты и будет максимальным, когда период волны совпадает со временем, необходимым для выравнивания температуры в объеме кристаллического зерна, т. е. с временем релаксации. Это же условие можно выразить как равенство длины температурной волны (см. стр. 321) и среднего размера кристаллика ). [c.484]

Резонансный метод применяют только при измерениях на образцах. Он основан на возбуждении в образцах правильной формы (стержень, пластина) упругих волн различного вида - продольных, крутильных, изгибных. Для их возбуждения используют генераторы, создающие непрерьшный сигнал определенной частоты. Меняя частоту сигнала, добиваются резонанса-максимальной амплитуды колебаний. По значению резонансной частоты указанных типов колебаний определяют упругие параметры модуль Юнга, модуль сдвига, коэффициент Пуассона и скорости упругих волн. По форме резонансной кривой для продольных и изгибных колебаний определяют декременты поглощения продольных и поперечных волн. [c.148]

Коэффициент поглощения в плоских стыках при изгибных колебаниях. Рассеяние энергии колебаний в плоских стыках изучалось по затуханию свободных поперечных колебаний стержня (рис. 30), составленного по длине из многих стянутых осевой силой пластил. Экспериментально установлено 1) коэффициент поглощения энергии колебаний в стыках стальных и чугунных деталей практически одинаков 2) в сухих (обезжиренных) стыках в диапазоне давлений 1—20 кгс/см коэффициент поглощения практически не зависит от давления и равен в стальных и чугунных стыках с шабреными или шлифованными поверхностями ф = 0,15 в парах текстолит — чугун г() = 0,35 3) в полусухих стыках (количество смазки — 1 мг/см ) коэффициент поглощения больше, че.м в сухих он возрастает с увеличением вязкости смазки и уменьшается с увеличением давления (рис. 31) 4) коэффициент поглощения не зависит от размеров стыка и слабо возрастает с увеличением ширины поверхности контакта. [c.142]

При наличии мягких покрытий вибропоглощающий слой почти не вызывает сдвига нейтральной оси пластины при изгибных колебаниях. Поглощение энергии происходит в основном за счет деформации вибропоглощающего слоя. Так как модуль упругости мягкого покрытия мал, то длина упругой волны в покрытии также мала и уже на относительно низких звуковых частотах (порядка нескольких сот герц) соизмерима с толщиной покрытия. Вследствие этого имеют место интенсивные колебания по толщине вибропоглощающего слоя, нормальные к его поверхности. Потенциальная энергия деформации этого слоя мала по сравнению с потенциальной энергией в металле, но коэффициент потерь покрытия для применяемых материалов относительно велик (т = 0,5), поэтому коэффициент внутренних потерь пластины с покрытием может достигнуть десятых долей единицы. Максимумы поглощения колебательной энергии будут наблюдаться на частотах, где по толщине вибропоглощающего слоя укладывается несколько полуволн, поэтому полоса частот вибропоглощепия достаточно широка. Уровень уменьшения шума в случае мягких вибропоглощающих покрытий можно рассчитывать при помощи выражения (193). [c.130]

Другой тип дисперсии обусловлен границами среды, в которой распространяется волна, и не зависит от свойств среды. Этот тип с поглощением звука не связан и целиком определяется кинематикой волнового движения в ограниченной среде. Такова, например, рассчитанная выше дисперсия скорости изгибных волн в стержне. Физическая картина дисперсии для изгибных волн заключается в том, что коэффициент упругости стержня растет при уменьшении длины изгибаемого участка поэтому с уменьшением длины волны, т. е. с увеличением частоты, скорость волн растет. Дисперсия наблюдается и при распространении волн в жидких средах, заключенных в трубах, и т. д. Более подробно эти вопросы рассмотрены в гл. VIII. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...