Эйнштейна коэффициент поглощения

Выражения (211.20) устанавливают связь между непосредственно измеряемым коэффициентом поглощения и коэффициентами Эйнштейна. В выполненном расчете приняты во внимание переходы только между двумя состояниями тип. Полный коэффициент поглощения, обусловленный переходами между всеми состояниями атома, равен сумме выражений типа (211.20). [c.740]

Если энергетические уровни частицы не вырождены, то, как это следует из теории Эйнштейна, = т. е. коэффициент вынужденного излучения, соответствующий переходу с уровня т на уровень п, оказывается численно равным коэффициенту поглощения, определяемому переходом частицы с уровня п на уровень т. В общем случае коэффициенты и связаны следующим соотношением [c.7]

ЭЙНШТЕЙНА ЗАКОН ТЯГОТЕНИЯ—см. Тяготение. ЭЙНШТЕЙНА КОЭФФИЦИЕНТЫ—коэф., характеризующие вероятности излучательных квантовых пере.ходов. Введены А. Эйнштейном в 1916 при рассмотрении теории испускания и поглощения излучения атомами и молекулами на основе представления о фотонах при этом нм впервые была высказана идея существования вынужденного испускания. Вероятности спонтанного испускания, поглощения и вынужденного испускания характеризуются соответственно коэф. Ai i, и Вц (индексы указывают на направление перехода между верх. и ниж. уровнями энергии). Эйнштейн одновременно дал вывод Планка зако-т излучения путём рассмотрения термодинамич. равновесия вещества и излучения и получил соотношения между [c.497]

Установим теперь связь коэффициентов Эйнштейна для поглощения и вынужденного излучения с макроскопическими измеряемыми величинами. Для этой цели рассмотрим представленную на рис. 1.3 схему экспериментальной установки, с помощью которой измеряется поглощение (или усиление) монохроматического света частоты соь с плотностью потока фотонов 1ь. (Для бегущей волны плотность потока фотонов равна числу фотонов, проходящих в единицу времени через единицу площади освещаемой поверхности, перпендикулярной направлению [c.19]

Пусть луч света (с длиной волны, лежащей обычно в видимой или близкой к видимой области спектра) от внешнего источника проходит через среду, содержащую N метастабильных частиц, которые могут поглощать свет с длиной волны переходя на /-Й вышерасположенный уровень. В качестве источника света для этой цели удобно пользоваться разрядом в капилляре, наполненном при низком давлении тем же самым газом, что и исследуемый. Излучение, проходящее сквозь среду, регистрируется фотоприемником в комбинации со спектрометром, дисперсия которого достаточно велика для разрешения дискретного спектра лампы. Пусть для данной спектральной линии с частотой Vi и шириной полосы dv интенсивность луча в точке г исследуемой ячейки равна l vuz)dv, а и Bij—коэффициенты Эйнштейна для поглощения или излучения (/->/) под [c.283]

Из анализа изложенных выше данных следует, что суш ествуют другие причины, приводяш ие к большой температурной зависимости интегрального коэффициента поглош,ения обертонов. В работе [ ] указывается, что сильная температурная зависимость интегрального коэффициента поглощения основного тона может быть обусловлена зависимостью коэффициента Эйнштейна от энергии исходного колебательного подуровня и зависимостью распределения молекул по колебательным подуровням нижнего колебательного состояния от температуры. Очевидно, что это будет влиять на температурную зависимость интенсивности обертонов в такой же мере, как и основных колебаний. [c.123]

Легко установить связь величин к ) и Y(v) с интегральным коэффициентом Эйнштейна для поглощения B(v). Мощность радиации, поглощенной в объеме слоя толщины с1х единичного сечения (см. рис. 9), равна [c.27]

Связь коэффициента Эйнштейна S(v) в среде с измеряемым на опыте коэффициентом поглощения fe(v) будет приведена в 20. [c.94]

Здесь Хо — плотность потока энергии зондирующего пучка при х=0. Если а>0, что бывает при N2поток энергии экспоненциально убывает по мере распространения пучка. Мы приходим к закону Бугера (2.29), а формула (9.37) выражает коэффициент поглощения а через коэффициент Эйнштейна В 2 и населенности уровней Л 1 и N2. [c.443]

Расположение вращательных, колебательных и электронных уровней молекул определяется по положению линий и полос в спектрах поглощения, испускания и комбинационного рассеяния. Вероятности перехода определяются по значениям поглощения показателя, связанного с Эйнштейна коэффициентом Вп 1, либо по значениям длительности затухания люминесценции, обратно пропорциональной коэфф. из- [c.33]

Скорость спонтанного излучения можно выразить через коэффициент поглощения, если использовать соотношение Эйнштейна (3.2.26). Подставляя выражение (3.2.37) для Г1г(погл.) в формулу (3.2.39), получаем [c.143]

Аналогично, коэффициент Эйнштейна для поглощения данной парой уровней есть [c.269]

В. и.— процесс, обратный поглощению вероятности процессов В. и. и поглощения, определяемые Эйнштейна коэффициентами, равны, а испускаемый фотон ничем не отличается от вынуждающего, поэтому В. и. иногда наз. отрицат. поглощением. В обычных условиях поглощение преобладает над В. и. Однако если в в-ве имеется инверсия населённостей к.-л. двух уровней энергии, то при воздействии на него излучения с частотой, совпадающей с частотой квант, перехода между этими уровнями, В. и. преобладает над поглощением и его интенсивность может значительно превышать интенсивность спонтанного излучения, что используется в квантовой электронике. [c.96]

Наличие вторичных процессов позволяет понять чрезвычайно большое разнообразие в скорости различных фотохимических процессов, т. е. различие в значении коэффициента к, меняющегося при переходе от одной реакции к другой в тысячи и даже сотни тысяч раз. Общие закономерности, отличающие действие света, нужно, конечно, искать в первичных процессах, которые, собственно говоря, и должны были бы называться фотохимическими. Эйнштейн (1905 г.), высказав гипотезу световых квантов, указал крайне простой закон, справедливый для (первичных) фотохимических процессов каждому поглощенному кванту /гv соответствует превращение одной поглотившей свет молекулы (закон эквивалентности). Опытная проверка этого закона возможна лишь для таких реакций, в которых мы в состоянии разделить первичные и вторичные процессы, или где вторичные процессы вообще не имеют места. Естественно полагать, что роль вторичных явлений особенно велика в наиболее бурно протекающих процессах. Действительно, в идущем со взрывом процессе образования хлористого водорода первичным является лишь расщепление хлора. Бурное же протекание процесса [c.667]

Величина Втп называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного (индуцированного) испускания. Если поле отсутствует и (( >тп)— 0), то вынужденные переходы не происходят. Таким образом, внешнее поле вызывает переходы, сопровождающиеся как поглощением, так и испусканием фотонов. [c.735]

Используя (11.2.18), (3.2.9) и (3.2.12), можно получить в дипольном приближении коэффициенты Эйнштейна также для процессов поглощения и вынужденного испускания. Величина [c.267]

Как видно из (1-21), вероятность вынужденных переходов с более высокого энергетического уровня на низший равна вероятности обратных вынужденных переходов с низшего энергетического уровня на более высокий. Это означает, что вероятность поглош,ения атомом или молекулой падающего на них излучения равна вероятности вынужденного испускания. Коэффициенты и называются соответственно коэффициентами вынужденного испускания и поглощения по Эйнштейну. [c.20]

Таким образом, коэффициенты Эйнштейна для вынужденного излучения и поглощения оказываются равными. (Для вырожденных уровней с кратностями вырождения и g2 имеет место более общее соотношение Отметим еще раз, что для получения более точной формулы для излучения (1.13) оказалось совершенно необходимым ввести в рассмотрение два различных процесса излучения, а именно спонтанное и вынужденное излучение. При постоянной спектральной плотности энергии доля индуцированного излучения убывает по мере возрастания частоты. [c.19]

Для упрощения расчетов и большей наглядности удобно ввести коэффициенты Эйнштейна, характеризующие переходы между двумя состояниями вырожденных единичных интервалов энергий Е п Е с поглощением и испусканием частоты V, равные [c.18]

Из соотношений Эйнштейна (211.13) легко видеть, что при прочих равных условиях поглощение сильнее в тех спектральных линиях, для которых большее значение имеет коэффициент Атп-В случае, например, серии Бальмера в спектре атомарного водорода (рис. 38.1 и 38.3) поглощение должно быть слабее у старших членов серии, поскольку для них, согласно приведенным выше данным, коэффициенты Атп меньше. Соотношения (211.13) подтверждаются измерениями без всяких исключений. Поэтому, измеряя коэффициенты поглощения и опираясь на (211.13),- можно определять численные значения первых коэффициентов Эйнштейна Атп- [c.737]

Вынужденное испускание. Гипотеза Эйнштейна относительно вынужденного испускания состоит в том, что под действием электромагнитного поля частоты V молекула может, во-первых, перейти с более низкого энергетического уровня Е1 на более высокий 2 с поглощением кванта энергии кх = Е2— 1 (рис. 35.1,6) и, во-вторых, перейти с более высокого уровня 2 на более низкий 1 с испусканием кванта энергии Ау = 2— ( (рис. 35.1, в). Первый процесс принято называть поглощением, второй — вынужденным (индуцированным или стимулированным) испусканием. Скорость каждого из этих процессов пропорциональна соответствующим вероятностям 12 и 21 , где 12 и 21 — коэффициенты Эйнштейна для поглощения и вынужденного испускания и — спектральная плотность излучения. Согласно принципу детального равновесия при термодинамическом равновесии число квантов света йп, поглощенных за время (11 при переходах / —>- 2, должно равняться числу квантов с1п2, испущенных в процессе обратных переходов 2- 1. Число поглощенных квантов согласно Эйнштейну пропорционально спектральной плотности радиации и и числу частиц П на нижнем уровне [c.269]

Коэффициент Эйнштейна для поглощения Bjj — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния i в состояние J, сопровождаюгцегося поглощением энергии, и спектральной объемной плотностью энергии излучения, вынуждающего переход (dim5i, = LM , Г5,Л = = 1 м ж-с )). [c.194]

Эффект поля межмолекулярных сил. При отсутствии межмолекулярных взаимодействий (разреженные пары) коллектив молекул характеризуют спектром коэффициента Эйнштейна для поглощения Во у), который связан с коэффициентом поглощения o(v) простым соотношением (1.36). Величина Во(у) является усредненной характеристикой молекул. Она определяется совокупностью их микросвойств (расположением электронных уровней, вероятностями элементарных переходов, распределением по энергиям). В конденсированной среде спектр того же вещества будем характеризовать значением В у) К Обе функции различаются, поскольку оптические параметры свободных и конденсированных молекул неодинаковы. Задача заключается в том, чтобы установить связь величин В (у) и Во(у) (а также входящих в них микропараметров), учитывая межмолекулярные взаимодействия. [c.94]

Значения для коэффициентов поглощения, рассчитанных в соот-Ьетствйи с (12.41), хорошо согласуются со значениями Холла и Хирша [174], которые использовали значительно отличающиеся приближения и модель Эйнштейна для теплсвых колебаний, а также со значениями Холла [173], полученными при использовании многофононной модели Дебая. Дойль [118] вычислил значения для отражений 111 А1 для электронов с энергией 40 кэВ при 300 К, приведенные в табл. 12.1. [c.283]

Отсутствие в последнем выражении коэффициента Эйнштейна для вынужденных переходов В означает, что при насыщении поглощаемая мощность для конкретной среды определяется только скоростью спонтанных переходов, поскольку есть суммарная энергия потока N фотонов. Чаким образом, при высоких плотностях мощности излучения происходит заметное уменьшение коэффициента поглощения а и возникает просветление среды, которая становится тем прозрачнее, чем выше интенсивность света. [c.278]

В следующем параграфе мы сначала выведем выражение для спектральной плотности удельной энергии фотонов излучения абсолютно черного тела, которое затем используем для получения соотношений Эйнштейна [1]. Эти соотношения показывают, что вероятности поглощения и вынужденного излучения равны друг другу и связаны с вероятностью спонтанного излучения. Соотношения Эйнштейна приводят к необходимому условию вынужденного излучения, полученному Бернаром и Дюрафуром [2] это условие требует, чтобы расстояние между квазиуровпямн Ферми превышало энергию излучаемого фoтoнaJ Из соотношений Эйнштейна мы получим выражения для коэффициента поглощения, скорости спонтанного излучения и суммарной скорости вынужденного излучения. Кроме того, мы выведем соотношения между коэффициентом поглощения и ско- [c.132]

Кроме спонтанного испускания и поглощения Эйнштейн ввел представление о вынужденном (индуцированном или стимулированном) испускании. Под действием внешнего электромагнитного поля атомы, находящиеся в возбужденном состоянии (например, на уровне 2), могут согласно Эйнштейну либо поглощать энергию, переходя на более высокий уровень, либо, наоборот, отдавать энергию к = Ё2— ь возвращаясь на более низкий уровень энергии. Такие переходы являются вынужденными и обусловливают вынужденное испускание. Вероятность этих переходов в единицу времени есть 2lWv Величина Б21 называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного испускания. Если внешнее поле отсутствует (и = 0), то вынужденные переходы не происходят. Таким образом, внешнее электромагнитное поле вызывает переходы, сопровождающиеся как поглощением, так и испусканием энергии. Следует отметить, что существование вынужденного испускания не противоречит и классической теории. Согласно законам электродинамики электромагнитная волна, падающая на колеблющийся диполь, в зависимости от соотношения фаз их колебаний может усиливать или тормозить колебания диполя. Иными словами, излучение, падающее на атом, может заставлять последний не только поглощать, но и испускать соответствующие кванты энергии. [c.143]

ЗАКОН [фотохимии основной масса фотохимически прореагировавшего вещества пропорциональна энергии поглощенного света Фурье плотность теплового потока определяется коэффициентом теплопроводности и градиентом температуры таза Хаббла относительное красное смещение галактик растет пропорционально расстоянию до них > Шарля при постоянном объеме давление данной массы идеального газа прямо пропорционально его абсолютной температуре эквивалентности Эйнштейна для ьаждою акта [c.238]

Смотреть страницы где упоминается термин Эйнштейна коэффициент поглощения : [c.143] [c.104] [c.160] [c.626] [c.12] [c.18] [c.55] [c.250] [c.275] [c.59] [c.22] [c.280] [c.281] [c.606] [c.128] [c.206] [c.321] [c.279] [c.951] [c.16] [c.47] [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...