Сравнение различных методов измерения коэффициентов поглощения

Сравнение различных методов измерения коэффициентов поглощения [c.200]

НЫХ участках своей орбиты. Возможен и другой случай (В), когда на аналогичных участках орбиты электрон движется против поля. В обоих случаях электроны испытывают сильное взаимодействие с приложенным полем. Если уменьшить магнитное поле вдвое, электронная орбита продеформируется таким образом, что на одном ее продольном отрезке электрон будет двигаться вдоль поля волны, а на другом — против поля. Эти два эффекта стремятся скомпенсировать друг друга, и в результате суммарное воздействие оказывается существенно ослабленным. Следовательно, когда мы меняем магнитное поле, звуковая волна последовательно чувствует то сильно, то слабо проводящую среду. Затухание волны непосредственно зависит от э( х))ективной проводимости среды оно оказывается наибольшим, когда среда, так сказать, ее податлива. Таким образом, осцилляция затухания ультразвука как функция магнитного поля дает нам непосредственную информацию о размерах важных электронных орбит в металле, или соответственно о важных сечениях ферми-поверхности. Используя метод стационарной фазы при вычислении коэффициента поглощения, можно убедиться, что эти сечения являются экстремальными. Если мы производим измерения при различных напряженностях магнитного поля, периодически меняя его направление, мы получаем последовательные сечения ферми-поверхности. Соответствующие результаты для ферми-поверхности алюминия приведены на фиг. 41. Несколько иной масштаб по сравнению с ферми-поверхностью для свободных электронов связан с геометрией эксперимента. Подобные эксперименты служат хорошим подтверждением правильности той картины, которую мы нарисовали. [c.139]

Наконец, следует еще упомянуть об оптическом методе Хютера и Польмана [3082], предназначенном для измерения поглощения звука в непрозрачных веществах с малым волновым сопротивлением, в особенности в пластмассах и тканях животных. Из исследуемого материала изготовляются два образца в виде плоскопараллельных пластинок различной толщины пластинки помещаются в жидкость с волновым сопротивлением, возможно более близким к волновому сопротивлению исследуемого материала, и просвечиваются ультразвуковым пучком. Интенсивность прошедшего звука определяется либо по диффракции света, проходящего через звуковой пучок, либо по расширению тонкого светового пучка (см. гл. П1, 4, п. 2). Путем сравнения интенсивностей звука, прошедшего через образцы разной толщины, при одинаковой интенсивности падающего звука, можно определить коэффициент поглощения в образцах. Этот коэффициент может быть также получен путем нахождения интенсивностей звука, обеспечивающих равные интенсивности в проходящем пучке. Отношение интенсивностей может быть определено как отношение квадратов напряжения на кварце. На фиг. 438 даны в качестве примера результаты измерения Хютером и Польманом [3082] частотной за- [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...