Пилообразная коэффициент поглощения

Следует также отметить, что в области стабилизации волны парциальный коэффициент поглощения (например, для первой гармоники) практически мало отличается от интегрального коэффициента ослабления волны пилообразной формы. [c.66]

Парциальные коэффициенты поглощения пилообразной волны могут быть определены вз (3.16) [13]. [c.118]

Т. е. пилообразная волна" с очень узким фронтом имеет ( ответственно и больший коэффициент поглощения. [c.120]

Рис. 49. Относительный коэффициент поглощения пилообразных волн в функции числа Рейнольдса

На рис. 49 приведены сводные данные ряда авторов по поглощению пилообразных волн. По оси абсцисс отложено число Рейнольдса, а по оси ординат — отношение ап/а, где ап — коэффициент поглощения пилообразных волн, а — коэффициент поглощения волн малой амплитуды. Сплошной линией показана теоретическая зависимость [c.363]

Многочисленные экспериментальные исследования подтверждают, что коэффициент поглощения пилообразных волн не зависит от характера [c.363]

Коэффициент поглощения а пилообразной формы волны выражается при этом следующей формулой, хорошо согласующейся с экспериментом [c.397]

Из (49) видно, что характер зависимости коэффициента поглощения от Ti различен в предельных случаях больших и малых значений этого параметра, что позволяет, как это было сделано 3. А. Гольдбергом [10], услов-во выделить два режима поглощения волны конечной амплитуды — режим пилообразной волны и режим синусоидальной волны. [c.25]

Тем самым коэффициент поглощения основной гармоники оказывается выраженным в терминах пикового значения скорости пилообразной волны. Используя формулу (28), можно получить выражение для коэффициента, характеризующего затухание пикового значения пилообразной волны [c.25]

Одинаковый характер затухания гармоник не слишком высоких номеров свидетельствует о том, что при распространении пилообразной волны ее форма мало меняется, а это означает, что коэффициент поглощения волны по интенсивности, характеризующий темп диссипации ее энергии, равен в этом случае примерно удвоенному коэффициенту амплитудного поглощения. [c.26]

В гораздо более важном для практики случае больших интенсивностей, когда образуется пилообразная волна, величину коэффициента поглощения, характеризующего уменьшение амплитуды волны за счет диссипации энергии, легко определить, дифференцируя (72) (см. также [13, 25, 53— 55]) [c.34]

Как и следовало ожидать, величина амплитудного коэффициента поглощения пилообразной волны оказывается одинаковой для плоских, сферических и цилиндрических волн. При этом в области, где изменения формы волны незначительны, коэффициент поглощения по интенсивности равен просто удвоенному значению а. [c.34]

С увеличением интенсивности нелинейные эффекты проявляются сильнее, волна раньше становится пилообразной и, кроме того, увеличивается коэффициент поглощения пилообразной волны. [c.36]

Отметим сзпцественную особенность поглощения пилообразных волн, характерную вообще для затухания разрывов. Как известно [17], возрастание энтропии в слабом разрыве не зависит от вязкости и теплопроводности среды. Поэтому и коэффициент поглощения из (3.37) и [c.120]

Подводя итог, можно сказать, что поглощение волн конечной амплитуды существенно отличается от поглощения волн малой амплитуды. Это различие заключается не только в том, что поглощение волны конечной амплитуды неэксиоиенциально (и, следовательно, коэффициент поглощения зависит от координат), но также и в том, что оно при больших числах Рейнольдса намного превосходит поглощение волн малой амплитуды. Хотя поглощение и определяется вязкостью и теплопроводностью, коэффициент поглощения пилообразных волн в явном виде не зависит от этих характеристик среды. В области больших звуковых интенсивностей газы и жидкости мановятся значительно менее прозрачными для звука, чем в области малых интенсивностей. [c.121]

При (хЗ> 1 и болыних Re на расстоянии х = п 2)х-р формируется пилообразная волна, форма которой дается формулой (3.22), а в (3.23) следует брать число Рейнольдса для релаксирующей среды. При арх 2, где Ор — релаксационный коэффициент поглощения, волна снова переходит в синусоидальную волну малой амплитуды. При уменьшении [л до л > 1 качественно картина искажения волны остается прежней, однако формирующаяся волна асимметрична (рис. 13, а). Эта асимметрия становится еще более выраженной и имеет разрывный участок, если значение параметра ц в 01бласти за разрывом меньше единицы (амплитуда волны велика, см. рис. 13, б). Ширина разрыва, однако, не может быть меньшей, чем Ясот, [c.134]

Значительно меньше эксшериментальных резулы тов по поглощению волн конечной амплитз ды в газах. На рис. 33 приведены результаты измерения поглощения пилообразных волн в воздухе на разных частотах [55,56] (данные [55] пересчитаны) коэффициент поглощения, как это и следует из теории, пропорционален давлению. Однако результаты [55] не совсем согласуются с (3.38). Экспериментальные результаты лучше следуют соотношению [c.173]

ВОЛН на звуковых частотах производится в трубах, и стенки труб могут оказывать влияние как на спектральный состав волны [26], так и на ее затухание. На рис. 33 также приведены данные по затуханию в трубе радиуса 12,4 см звука частоты 13 кгц [56]. Следует отметить, что измерения поглощения в (55 проведены при числах Рейнольдса p/bd) 10 -bil0 , так что здесь можно было ожидать увеличения коэффициента ноглощения на четыре-пять порядков по сравнению с коэффициентом поглощения волны малой амплитуды, что действительно и наблюдается. В [56] числа Рейнолвдса р/Ью 10 и увеличение коэффициента поглощения на три порядка согласуется с теоретической формулой (3.38). Ввиду трудностей измерения поглощения пилообразных волн в воздухе (влияние стенок трубы, трудности измерения абсолютных значений давления и др.) вряд ли следует ожидать согласия jg теорией лучшего, чем по порядку величины. [c.174]

При Рх =2,2 атм на этой частоте в области, где волна имеет стабильную форму а/аЧ 9Ё28, т, е. даже при такой сравнительно небольшой интенсивности, коэффициент поглощения пилообразной волны в 28 раз будет превышать коэффициент поглощения волны малой амплитуды синусоидальной формы. [c.398]

Величина константы С, как нетрудно видеть, зависит от местонахождения рассматриваемой области. Очень существенно, что в этом случае (Re 1) выражение (VIII.1.16) дляне зависит от коэффициента поглощения а. Это связано с особым характером затухания пилообразной волны, что ун е многократно подчеркивалось ранее. Итак, при Re 1 силы, вызывающие акустические течения, формально существуют и в предельном случае среды с нулевой вязкостью. [c.202]

Связано это с тем, что коэффициент поглощения пилообразной волны а= аобКе, и (45) можно привести к виду (33), где вместо малоамплитудного коэффициента поглощения а о будет коэффициент поглощения пилообразной волны а. Таким образом, быстрое течение этого типа также может быть интерпретировано как течение, вызванное диссипативными потерями, которые теперь уже зависят от амплитуды волны. [c.101]

Действительно, из (122) видно, что при л (/ < О получается К у что невозможно, так как поглощение может только уменьшить коэффициент усиления. Более подробный анализ показывает, что условие z Р) О ч оответствует такой ситуации, когда нелинейные эффекты несущественны, т. е. волна не успевает принять пилообразную форму на участке от Р до Гф. В этом случае Уф = К Уо (см. рис. 18, где представлена [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...