Коэффициент поглощения объемный спектральный

Здесь а,- и 8j — коэффициент поглощения объемной зоны i и степень черноты поверхностной зоны i в спектральном интервале [c.210]

Коэффициент поглощения. Для характеристики объемного характера поглощения газов применяется спектральный коэффициент поглощения, показываю-J щий относительное уменьшение [c.172]

Коэффициент поглощения. Для характеристики объемного характера поглощения газов применяется спектральный коэффициент поглощения, показывающий относительное уменьшение спектральной интенсивности излучения на единице длины пути луча [c.185]

Здесь V -и. F — объем и площадь соответственно объемных и поверхностных зон, м , м aix Тi) — спектральный коэффициент поглощения среды в объемной зоне i, м ix (Tt) — спектральная степень черноты поверхностной зоны г (X, Т ) — спектральная плотность потока излучения абсолютно черного тела при температуре Ti, Вт/(м -мкм) —спектральный приведенный разрешающий угловой коэффициент излучения из зоны i в зону /, учитывающий в общем случае переизлучение энергии от поверхностных зон и рассеяние в объемных зонах gn — коэффициент конвективного теплообмена между зонами i и /, Вт/К Q/ — внутреннее тепловыделение в объемных зонах в результате выгорания топлива, или величина, учитывающая теплопередачу от внешней среды для поверхностных зон, Вт. [c.215]

Излучение. Локальное монохроматическое испускание лучистой энергии единичным объемом среды в единичном угле в единицу времени назовем объемным коэффициентом излучения и обозначим 1х Если среда находится в термодинамическом равновесии, то параметр связан с коэффициентом поглощения а я, и спектральной излучательной способностью тела во г. зависимостью [95] [c.59]

Расчеты интегральной излучательной способности с использованием экспериментально определенного спектрального коэффициента поглощения и преломления даже для монокристаллов тугоплавких окислов и стекол весьма трудоемки и могут быть выполнены на больших ЭВМ. Объемное излучение, присутствующее в большинстве частично прозрачных материалов, благодаря наличию пор, границ кристаллов и дефектов, структуры делает точный расчет чрезвычайно сложным. Кроме того, в настоящее время в литературе крайне мало данных по спектральным характеристикам поглощения и преломления при высоких температурах. Поэтому необходимо экспериментальное определение излучательной способности частично прозрачных материалов. [c.120]

Здесь 1(у,г) — спектральная интенсивность обратного сигнала резонансной флюоресценции, 2 (v) — функция профиля линии поглощения, к(Уо,г)—объемный коэффициент поглощения для центральной частоты Уо линии поглощения паров нат- [c.414]

В случао, когда О. с. обусловлено рассеянием света на неоднородностях внутренней структуры самого тела (порошки, эмульсии, масляные краски, молочные стекла, бумага, облака), явление носит существенно объемный характер, и его закономерности определяются, в основном, эффектами многократного рассеяния света, проникшего в тело. В частности, даже слабое поглощение внутри тела ведет к резкому ослаблению многократно рассеянного света и уменьшению отражательной способности тела. К этому жо ведет и уменьшение толщины тела. Для очень тонких или сильно поглощающих тел существенно только однократное рассеяние света, вследствие чего отражательная способность пропорциональна отношению а/а, где а и а — объемные коэффициенты рассеяния и поглощения вещества, образующего тело. В случае очень толстых слабо поглощающих тел отражательная способность пропорциональна ехр(—т] ]/ а/а ), где зависит от вида матрицы рассеяния и направлений облучения и наблюдения тела. В отсутствие поглощения отражательная способность толстого слоя рассеивающего вещества пропорциональна т/(т -Ь I), где т — оптическая толщина слоя и I — постоянная, зависящая от вида матрицы рассеяния. Т. к. а и а зависят от степени дисперсности рассеивающего вещества, последняя сильно влияет и на отражательную способность тела по мере измельчения рассеивающих частиц отражательная способность тела растет и ее спектральная зависимость ослабевает (что является основой технологии изготовления красок). Поляризация отраженного света сильно зависит от величины а/а (эффект Умова). [c.568]

В целом результаты расчетов подтвердили априорные предположения о том, что влияние мелкой фракции аэрозоля весьма несущественно при прогнозе его оптических свойств в видимом диапазоне волн. На рис. 4.2 а в укрупненном масштабе приведены спектральные зависимости объемного коэффициента ослабления Р/(А) в интервале 0,5—1,0 мкм. Можно заметить, что при двух наиболее отличающихся моделях распределения 1а и 1г разность значений Р/(А,) при А, = 0,5 мкм не превышает 4 % при увеличении X разность уменьшается и при А,= 1 мкм практически исчезает. Совершенно аналогично ведут себя объемные коэффициенты рассеяния и поглощения. Несколько более чувствительной к вариации [c.104]

Многие источники сейсмических волн действуют на поверхности земли так, что механический контакт осуществляется непосредственно на самой поверхности. Некоторое представление о поведении таких источников можно получить, рассматривая излучение волн от сосредоточенных сил, действующих параллельно свободной границе упругого полупространства или перпендикулярно к ней. В случае механических источников излучение от кругового штампа на свободной границе обеспечивает описание как поведения самого источника, так и излучаемых объемных волн. В большинстве конкретных ситуаций предположение об однородности полупространства нуждается в уточнении, поскольку сейсмические скорости, как правило, имеют очень низкие значения вблизи поверхности Земли. Если изменение скорости с глубиной известно, то с целью уточнения амплитуды волн можно использовать более корректные формулы для геометрического расхождения (взамен простого деления на расстояние). Легко учесть также явление преломленияч на промежуточных границах. Если для каждого из слоев известен коэффициент поглощения, то представляется возможным ослабить предположение и об идеальной упругости. Разделив спектры зарегистрированных волн на спектральную характеристику поглощения и осуществив обратное преобразование Фурье, получим сейсмограммы, которые наблюдались бы в идеально упругой среде. Предположение о свободной границе является достаточно реалистическим, так как акустический контраст между воздухом и грунтом очень велик, но даже это предположение необходимо иногда применять осторожно. Так, вибрационные источники могут порождать прямую воздушную волну, а при взрывании зарядов в воздухе ударная воздушная волна сама является источником сейсмических колебаний, [c.228]

Коэффициент Эйнштейна для поглощения Bjj — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния i в состояние J, сопровождаюгцегося поглощением энергии, и спектральной объемной плотностью энергии излучения, вынуждающего переход (dim5i, = LM , Г5,Л = = 1 м ж-с )). [c.194]

Росселандов пробег I для тормозного механизма равен спектральному пробегу при энергии квантов ку = 5,8 кТ. Как видно, в переносе лучистой энергии путем теплопроводности при тормозном механизме поглощения основную роль играют весьма большие кванты, находящиеся в виновской области спектра. Наоборот, при объемном излучении основную роль играют маленькие кванты. Средний коэффициент Х1 равен исправленному на вынужденное испускание спектральному коэффициенту V (1 — е / ), соответствующему ку = 1,73 кТ. [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...