ПОСТОЯННЫЙ Удельный объем

Найти газовую постоянную, удельный объем газовой смеси и парциальные давления ее составляющих, если объемный состав смеси следующий СО 12% СО == 1% Н2О == 6% Ог = 7% N., = 74%, а общее давление ее р = 100 кПа. [c.35]

При изохорическом процессе (постоянный удельный объем, т. е. постоянная плотность), типичном для гидравлики капельных жидкостей, как уже указывалось, [c.29]

Постоянный удельный объем = v = 0,198 м /кг по уравнению (11-3) [c.272]

Помимо температуры, давления, абсолютной и относительной влажности к характеристикам влажного воздуха относятся плотность, молекулярная масса, газовая постоянная, удельный объем, влагосодержание, теплоемкость и энтальпия. [c.93]

Термодинамическое давление можно определить прп помоши энергетического уравнения состояния как частную производную внутренней энергии по удельному объему, взятую с обратным знаком. Частное дифференцирование энергии предполагает, что все остальные независимые переменные, среди которых находятся и кинематические переменные, описывающие деформацию, остаются постоянными. Это вносит некоторую внутренне при- [c.46]

Поскольку удельный объем жидкости растет, а пара падает, то при постоянном увеличении давления мы достигнем такой точки, в которой удельные объемы жидкости и пара сравняются. Эта точка называется критической. В критической точке различия между жидкостью и паром исчезают. Для воды параметры критической точки К составляют Ркр = = 221,29-Ю" Па /кр = 374,15 °С v p = = 0,00326 м /кг. [c.36]

Если сухому насыщенному пару сообщить некоторое количество теплоты при постоянном давлении, то температура его будет возрастать. Пар, получаемый в этом процессе, называется перегретым. Перегретый пар имеет при данном давлении более высокую температуру и удельный объем, чем сухой насыщенный пар. Перегретый пар над поверхностью жидкости получить нельзя. Температура перегретого пара, так же как и газа, является функцией объема и давления. [c.173]

Пример 14-3. В канале смешиваются газы, поступающие из т )ех трубопроводов 2 кг воздуха при pi = 2 бар и Ti == 500"К 3 кг углекислого газа при Рг = 4 бар и Т2 = 400°К 5 кг кислорода при Ря = 3 бар н Тз = 300°К- При постоянных теплоемкостях определить температуру и удельный объем смеси при давлении 1 бар. [c.233]

Найти газовую постоянную смеси и ее удельный объем [c.33]

Найти кажущуюся молекулярную массу и газовую постоянную, а также плотность и удельный объем продуктов сгорания при В = 100 кПа и i = 800° С. [c.33]

Как и в 85, введем вместо скорости о удельный объем V согласно V = jV. Постоянную же в правой стороне равенства выразим через предельные значения величин на большом расстоянии впереди ударной волны (сторона /). Тогда написанное [c.489]

Если (при постоянном давлении) подводить к жидкости теплоту, то при достижении температуры кипения начнется превращение воды в пар — точка т. Удельный объем жидкости вследствие нагрева увеличивается от у, до v. При более высоком давлении процесс парообразования начнется и при более высокой температуре следовательно, объем воды при достижении точки кипения будет больше, чем раньше (точка т."). [c.109]

Обратимый изобарический процесс. При обратимом изобарическом процессе постоянно давление тела р, а изменяются температура Т и удельный объем V тела (рис. 5.4). Постоянство давления в рассматриваемом ранее примере изменения состояния газа, находящегося в цилиндре под поршнем, может быть осуществлено путем создания неизменной силовой нагрузки на поршень. [c.167]

Обозначим начальные параметры газа, т. е. его давление, температуру и удельный объем во входном сечении сопла, через р , Ti, uj (значения их по условию стационарности поддерживаются постоянными) начальную скорость газа в сосуде — через давление [c.304]

При постоянной температуре произведение абсолютного давления на удельный объем данного газа есть величина постоянная. [c.13]

Таким образом, для любого состояния идеального газа отношение произведения абсолютного давления на удельный объем к абсолютной температуре — величина постоянная [c.118]

Рассмотрим процесс парообразования ири постоянном давлении по стадиям. Допустим, что 1 кг воды при температуре О °С заключен в цилиндр с подвижным поршнем, оказывающим на жидкость постоянное давление р, большее, чем равновесное, соответствующее температуре насыщения (рис. 11.1). Удельный объем воды при температуре О °С и давлении р обозначим v (рис. 11.1, а) н к жидкости, находящейся под поршнем, начнем подводить теплоту. Удельный объем жидкости несколько увеличивается до v, температура увеличивается до температуры насыщения (рис. 11.1, б). Вода, нагретая до температуры насыщения, называется насыщенной жидкостью. При дальнейшем подводе теплоты [c.192]

Это значит, что постоянный показатель политропы равен величине соотношения элементарных или конечных удельных работ (в силу своего постоянного значения) — потенциальной (технической) и термодинамической, измеряемых величинами соответствующих площадей в координатах давление — удельный объем р—v (Рис. 1.5а). [c.31]

При анализе режимов работы теплосиловых установок часто приходится иметь дело с разного рода жидкостями и их парами вода, аммиак, фреоны, углекислота и т. д. Процесс парообразования для всех жидкостей одинаков, и его можно проследить на примере воды. Положим, что имеем 1 кг воды при температуре 0°С и удельном давлении р. Если при этом давлении ее удельный объем составляет V( , то это состояние жидкости в системе р—и координат можно изобразить точкой % с р—ио координатами (рис. 7.1). Если, сохраняя давление постоянным 80 [c.80]

Основное условие несжимаемых жидкостей.— удельный объем (или плотность) — величина постоянная [c.99]

Итак, при дросселировании энтальпия вещества не изменяется, давление уменьшается, удельный объем увеличивается, энтропия увеличивается. Температура в зависимости от условий процесса может уменьшаться, увеличиваться или оставаться постоянной. [c.112]

Для иллюстрации методики расчета газопроводов рассмотрим часто встречающийся случай движения газа по трубопроводу постоянного поперечного сечения. При движении газа по такому трубопроводу вследствие неизбежных потерь напора давление газа, обычно превышающее атмосферное давление в начальном сечении, по длине трубопровода непрерывно снижается. При этом происходит расширение газа — удельный объем газа увеличивается, а его плотность, наоборот, уменьшается указанное изменение плотности газа, в отличие от случая капельных жидкостей, оказывается весьма существенным и должно обязательно учитываться при расчете. [c.252]

Для нефти, находящейся в обычных условиях, коэффициент температурного расширения = 0,000 600 — 0,000 800, для ртути — 0,000 180 и т. д. Коэффициенты температурного расширения для капельных жидкостей значительно выше их коэффициентов объемного сжатия, тем не менее они также очень малы. Поэтому в пределах обычно встречающихся на практике изменений давлений и температур с точностью, вполне достаточной для большинства инженерных расчетов, удельный объем капельных жидкостей можно принимать постоянным. [c.15]

Перегрев пара. Если к сухому насыщенному пару (точка с на рис. 8.1 и 8.2) при постоянном давлении подводить теплоту, то его температура и удельный объем будут увеличиваться. В результате нагрева сухого насыщенного пара получают перегретый пар (например, состояние в точке d). Количество теп лоты, затрачиваемое на перегрев 1 кг сухого пара г/ (теплота перегрева) от температуры насыщения до заданной температуры t, можно определить по формуле [c.91]

Например, рассматривая условия, соответствующие полному сгоранию какого-либо топлива в адиабатическом калориметре постоянного объема, удобно определять состояние системы значениями удельного объема и внутренней энергии. В данном случае удельный объем—это отношение объема калориметра к массе топлива, а внутренняя энергия равновесного состояния равна внутренней энергии исходных веществ. [c.167]

Зная, что газовая постоянная воздуха R = 20,27 м1°С, определить удельный вес 7 и удельный объем v воздуха при температуре i = 4-15° и давлении / q = 760 мм рт. ст [c.7]

Состав продуктов сгорания органического топлива в объемных долях 13 % Oj 8 % О 79 % Nj. Найти кажущуюся молярную массу, газовую постоянную и удельный объем продуктов сгорания, а также парциальные давления компонентов, если давление и температура продуктов сгорания равны 95 кПа и 650 °С соответственно. [c.18]

Задача 4.9. В реактивной ступени i аз с начальным давлением Ро = 0,48 МПа и температурой /о = 800°С расширяется до р = = 0,26 МПа. Определить относительный внутренний кпд ступени, если скоростной коэффициент сопла (р = 0,96, скоростной коэффициент лопаток i/ = 0,95, угол наклона сопла к плоскости диска ai = 22°, угол выхода газа из рабочей лопатки 2 = 24°, средний диаметр ступени d=OJl м, частота вращения вала турбины л =6000 об/мин, степень парциальности ступени е= 1, высота лопаток /] = 0,06 м, удельный объем газа v=l,51 м /кг, степень реактивности ступени р = 0,35, расход газа в ступени Л/г=20 кг/с, расход газа на утечки Му, = 0,2 кг/с, показатель адиабаты к =1,4 и газовая постоянная Л = 287 Дж/(кг К). [c.151]

При известных AGia и правая часть уравнения есть величина постоянная. Удельный объем v" при постоянной энтальпии является [c.106]

Каждому состоянию реагирующей системы соответствует вполне определенное значение концентраций входящих в ее состав веществ. Таким образом, концентрация является добавочным параметром состояния и для полного представления о состоянии системы необходимо знать значения не двух каких-либо ее параметров, как при рассмотрении термодинамических систем, в которых происходят только физические процессы, а трех. Соответственно этому в процессах изменения состояния реагирующей системы могут оставаться постоянными уже два параметра, а не только один, как это имеет место при протекании одних лишь физических процессов (в последних такое положение возможно лишь при изменении агрегатного состояния рабочего тела). В частности, в реагирующих системах могут оставаться постоянными удельный объем и температура или давление и температура. Именно такие системы и изучаются в химической термодинамике, причем в первом случае система называется изохорно-изотермической, а во втором случае — изобарно-изотермической. [c.259]

В процессе. тросселирования газа или пара наряду со снижением давления всегда возрастает удельный объем. Температура идеальных газов при дросселировании остается неизменной, температура же реальных газов остается постоянной лишь при одной определенной начальной температуре газа, называемой температурой инверсии-, приближенное значение этой температуры определяется из выражения [c.215]

Затем газ проходит через холодильник (в идеальном случае при постоянном давлении р ), где он охлаждается до температуры (изображено линией Ьс). После холодильника газ поступает в сопло N вихревой трубы. В трубе газ разделяется, и холодная часть газа р. при температуре и давлении нанравляется в холодную камеру. Этот процесс характеризуется линией се. Поскольку процесс охлаждения не является строго адиабатическим, точка е на индикаторной диаграмме расположена при более высокой температуре, чем точка d, лежащая при давлении Ру на адиабате, проходящей через точку с. Нагретая часть газа (1 — л) выходит из вентиля V с температурой и давлением (это соответствует отрезку с/). Отметим, что в точке / удельный объем больше, чем в точке а, поскольку Т У>Т У Т . Эта часть газа (1 —[л) охлаждается в холодильнике до температуры и снова поступает на вход компрессора (линия /с ). Точка с не совпадает с а, если Т Ф Т . В этом случае работа сжатия будет несколько больше, чем работа сжатия, вычисленная по формуле (3.1). [c.14]

Экспансионный ожижитель Симона. Существуют три различных типа гелиевых ожижителей, а именно непрерывного действия с предварительным водородным охлаждением, непрерывного действия с охлаждением детандером и хорошо известный процесс ожижения без использования непрерывного потока. Первые два способа ожижения кратко описаны выше. Третий способ используется в так называемом экспансионном ожижителе Симона [2], который показан схематически на фиг. 7. В этом ожижителе газообразный гелий, охлажденный и змеевике S, нагнетается в металлическую камеру В, охлаждаемую жидким или твердым водородом G. Чтобы обеспечить теплопроводность пространства Z, последнее заполняется гелием при низком давлении. Теило, поглощенное водородной ванной, определяется уменьшением внутренней энергии гелия после входа в камеру и работой сжатия. Работа сжатия равна 2 mpv, где т—масса очень малого количества входящего "аза, а v—его удельный объем. Если весь газ входит при одинаковой температуре Т,, то общая работа потока равна NRT , где lY—число молей газа, который входит в камеру, а В—газовая постоянная. Охлаждение с помощью водорода, требующееся для поглощения тепла, производимого работой сжатия, может оказаться больше того, которое необходимо для изменения внутренней энергии гелия. Это видно из сравнения величины двух произведений В1 и С ,ср,(2 ,—Tj), где Гд—конечная температура. [c.132]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Пар, полученный при испарении всей жидкости (точка п), — сухой насыщенный. Удельный объем пара в этой точке обозначим через v". При проведении процесса парообразования при другом даиле-нни соответственно получим точки п, п". Кривая п п п" представляет собой верхнюю (правую) пограничную кривую. Пересечение верхней и нижней пограничных кривых определяет положение критической точки /< Для воды критической точке соответствует = 221,048 бар, Т р = 647,15 К Ццр = 0,0031 m Vks. На рис. 9.5 в области влажного насыщенного пара пунктирными линиями показаны линии постоянной сухости. [c.110]

В химических процессах изменение состояния системы может характеризоваться не двумя, как в технической термодинамике, а тремя или более параметрами (например, давление, удельный объем, концентрация). При этом в процессе изменения состояния могут оставаться постоянными два параметра. Так как химические реакции рассматриваются идущими при постоянной температуре, то реакция, идущая при постоянном объеме, называется изохорно-изотермической (V, Т) = onst, а реакция, идущая при постоянном давлении, называется изобарно-изотермической (р, Т) = onst. [c.194]

Здесь p, LI, R, M — плотность, удельный объем, газовая постоянная и кажущаяся молярная масса смеси р = mfJVi — плотность компонента, определенная при параметрах смеси р и Т). [c.122]

Положим, что имеется 1 кг воды при температуре 0 °С и давлении р. При этом давлении удельный объем воды равен и состояние воды в координатах р—v характеризуется точкой а (Рис. 1.14). Если, сохраняя давление постоянным (р = idem), к жидкости подводить теплоту, то, как показывает опыт, ее температура будет постепенно повышаться, а удельный объем несколько возрастать. Исключение здесь составляет вода в диапазоне температур 0—4 °С, где она имеет наименьший объем или наибольшую плотность, так что при нагревании от 0 С ее удельный объем вначале уменьшается, а затем вновь начинает расти. [c.62]

К воздуху в две подводится теплота при постояН ном давлении = 20-10 гПа. Начальная температург Ti 450 К, удельный объем воздуха в конце процессе Vi = 0,08 м /кг. Определить подведенное количество теплоты и работу процесса, для 1 кг воздуха. [c.49]

При колебаниях температуры и давления объемы ка-. пельных жидкостей изменяются незначительно,. поэтому для практических расчетов плотность, удельный вес и удельный объем таких жидкостей часто принимают постоянными. В качестве иллюстрации в табл. 1.1 приведены значения относительной плотности воды б, т. е. отношение плотности воды при какой-либо температуре к наибольшей плотности воды при температуре - -4 °С. [c.10]

Обозначим начальные параметры газа, т. е. его давление, температуру и удельный объем во входном сечении сопла, через pi, (значения их по условию стационарности поддерживаются постоянными). Начальную скорость газа в сосуде обозначим через давление внешней среды, в которую происходит ис1еченне, — через // давление, температуру, удельный объем и скорость газа на выходе из сопла (в выходном сечении) — соответственно через р2. 2 Так как истечение газа, по предположению, является адиабатическим, с /техн = и hi = 1г , то из первого уравнения выражения (4.59) следует, 410 [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...