Кипение пузырьковое

Определить коэффициент теплоотдачи от наружной поверхности трубки испарителя к кипящей воде, если тепловая нагрузка поверхности нагрева q=2-W Вт/м , режим кипения пузырьковый и вода находится под давлением р = 2-10= Па. [c.174]

Рассмотрим процесс переноса теплоты от твердого тела (поверхности нагрева) к кипящей жидкости. Различают два основных режима кипения —пузырьковое и пленочное. [c.257]

Различают два основных вида (режима) кипения — пузырьковое и пленочное. [c.336]

Кипение пузырьковое 196 Компрессоры 81 [c.340]

В промышленных устройствах кипение, как правило, происходит на поверхности нагрева и может осуществляться в условиях направленного движения жидкости естественная или принудительная циркуляция) или в условиях естественной конвекции на поверхности нагрева, погруженной в жидкость (кипение в большом объеме). В обоих случаях наблюдаются два, резко отличающихся по механизму переноса теплоты, режима кипения пузырьковый пленочный. [c.216]

По принципу кипения все промышленные испарители можно разделить на две основные группы. К первой, наиболее многочисленной группе относятся аппараты, в которых кипение происходит в условиях направленного движения жидкости (аппараты с естественной и принудительной циркуляцией). Ко второй группе следует отнести аппараты, кипение в которых осуществляется в условиях естественной конвекции на теплоотдающих поверхностях, погруженных в жидкость. Такой вид кипения называют кипением в большом объеме. В обоих случаях, т. е. независимо от условий протекания процесса, можно наблюдать два резко отличающихся один от другого по механизму переноса теплоты режима кипения пузырьковый и пленочный. [c.161]

Различают два основных режима кипения пузырьковый и пленочный. Кипение, при котором пар образуется в виде отдельных периодически зарождающихся, растущих и отрывающихся паровых пузырей, называется пузырьковым. С увеличением теплового потока до некоторой величины отдельные паровые пузырьки сливаются, образуя у поверхности теплообмена сплошной паровой слой, периодически прорывающийся в объем жидкости. Режим кипения, который характеризуется наличием на поверхности пленки пара, обволакивающей эту поверхность и отделяющей ее от жидкости, называется пленочным кипением [Л. 180]. [c.294]

В предыдущей главе было выяснено, что существуют два-основных режима кипения пузырьковое кипение, при котором пар выделяется в некоторых местах поверхности нагрева в виде отдельных пузырей, и пленочное кипение, при котором поверхность нагрева отделена от массы жидкости сплошным слоем пара. [c.368]

Первый кризис кипения. При кипении в трубах, так же как и при кипении в большом объеме, в зависимости от плотности теплового потока могут иметь место два основных режима кипения пузырьковое, при котором пар образуется в отдельных точках поверхности нагрева. [c.266]

При кипении жидкости различают два основных режима пузырьковое и пленочное кипение. Пузырьковым называется такое кипение, когда пар выделяется в виде отдельных пузырьков, а основная часть поверхности нагрева омывается жидкостью, которая перемешивается с отрывающимися паровыми пузырьками. В этом случае интенсивность теплоотдачи к жидкости весьма велика. Под пленочным понимают такое кипение, при котором поверхность нагрева отделена от массы жидкости сплошным слоем пара. С поверхности этого слоя отрываются большие пузырьки, уходящие в толщу жидкости. Из-за малой теплопроводности парового слоя интенсивность теплоотдачи при пленочном кипении во. много раз меньше, чем при пузырьковом. Возникновение того или иного вида кипения определяется величиной плотности теплового потока с поверхности нагрева, степенью сухости текущей среды, скоростью потока и другими факторами. На рис. [c.257]

Основным механизмом передачи тепла в испарителе и конденсаторе тепловой трубы является теплопроводность с испарением и конденсацией. Теории теплопроводности с испарением и конденсацией были описаны в предыдущей главе. Прохождение тепла через насыщенный жидкостью фитиль сопровождается возникновением радиального градиента температур в жидкости. В зоне испарения температура жидкости на границе раздела труба — фитиль больше, чем температура жидкости на границе раздела фитиль —пар на величину, зависящую не только от свойств жидкости и фитиля, но и от плотности теплового потока. В двухфазной системе давление жидкости в испарителе равно давлению насыщения при температуре межфазной границы жидкость — пар минус капиллярное давление на межфазной границе. Из этого сле-дет, что давление насыщения пара при температуре границы раздела фитиль — труба превышает давление жидкости в этой же точке. Так как разность давлений возрастает с увеличением радиального теплового потока, в испарителе тепловой трубы и в фитиле испарителя может начаться образование паровых пузырьков. Образование в структуре фитиля паровых пузырьков является нежелательным, потому что они могут привести к возникновению перегретых участков и препятствовать циркуляции жидкости. Таким образом, существует ограничение теплового потока, связанное с парообразованием в тепловой трубе, и это ограничение названо ограничением по кипению. Существует разница между ограничением по кипению и другими ограничениями. А именно, ограничение по кипению накладывается на плотность радиального теплового потока, в то время как остальные ограничения — на осевой тепловой поток. Тем не менее, если геометрия испарителя и поверхностное распределение теплового потока в испарителе постоянны, то плотность радиального потока прямо пропорциональна осевому тепловому потоку. Кроме того, следует отметить, что образование паровых пузырьков ограничено только зоной испарения тепловой трубы, так как жидкость в конденсаторе переохлаждена до температуры меньшей, чем температура насыщения, соответствующая давлению жидкости в данной точке. Поэтому для зоны конденсации на плотность радиального теплового потока не накладывается никаких ограничений. Анализ ограничений по кипению затрагивает теорию пузырькового кипения. Пузырьковое кипение включает два независимых процесса 1) формирование пузырьков (зародышеобразование) 2) последующий рост и движение пузырьков. Представим себе сферический паровой пузырь вблизи границы раздела труба — фитиль. В состоянии равновесия [c.88]

Определить коэффициент теплоотдачи наружной поверхности трубки испарителя кипящему этиловому спирту и тепловой поток, если удельная тепловая нагрузка поверхности нагрева <7 = 1,395-10 вт/л<2. Спирт находится под давлением р=4,90 бар, режим кипения пузырьковый. Длина и наружный диаметр трубки соответственно равны /=1,5 м, с1 = 30 мм. [c.211]

В зависимости от интенсивности парообразования различают два режима кипения пузырьковый и пленочный (рис. 2). При пузырьковом кипении сначала появляются маленькие пузырьки, которые, увеличиваясь в размерах за счет пара, образующегося из жид- [c.10]

Анализ условий подобия (Л. 126] основывается на следующих исходных положениях. Рассматривается однокомпонентная смачивающая жидкость (0<я/2) при постоянных физических параметрах в условиях свободного движения. Принимается, что тепловой поток от поверхности нагрева воспринимается только жидкой фазой режим кипения — пузырьковый. Кипение происходит на горизонтальной плоской стенке. Размеры поверхности нагрева велики по сравнению с размерами паровых пузырьков. Температурное поле в жидкой фазе определяется системой дифференциальных уравнений конвективного теплообмена и уравнениями, характеризующими движение пузырьков и теплообмен на их поверхности. В соответствии с этим аналитическое описание процесса включает уравнение энергии [c.305]

Задача расчета нестационарного охлаждения трубопровода при пленочном кипении представляет собой сопряженную задачу стенка — двухфазный поток , в которой совместно решаются уравнения теплопроводности для стенки и одномерные уравнения для пара и жидкости двухфазного потока. Для замыкания общей системы одномерных уравнений двухфазного потока ( 7.2) необходимы эмпирические зависимости для тепловых потоков ( 7п, Qk, < ж), гидравлических сопротивлений (Т,с, Тщ) и паросодержаний х, ф), которые находят экспериментально для каждого режима пленочного кипения. Следовательно, для расчета нестационарного охлаждения трубопровода криогенной жидкостью, когда от начала охлаждения до конца происходит смена режи.мов (снарядный, стержневой, переходное кипение, пузырьковый), необходимо располагать, помимо упомянутых эмпирических зависимостей, для каждого из режимов еще и данными об условиях смены режимов. В такой общей постановке эта задача в настоящее время не может быть решена из-за отсутствия всех необходимых экспериментальных данных о теплоотдаче, гидравлическом сопротивлении и условиях смены режимов. [c.309]

Различают два режима поверхностного кипения пузырьковый и пленочный. [c.304]

На рис. 14.9, б показана установленная опытом зависимость дна от температурного напора А/для случая кипения воды в большом объеме при атмосферном давлении. В области между точками А н В, соответствующей А/ 5 °С и д = 5600 Вт/м , значение коэффициента теплоотдачи невелико и определяется условиями свободной конвекции однофазной жидкости. При дальнейшем повышении А/ плотность теплового потока быстро возрастает и при = 25 °С доходит до своего критического значения (7j,p T = 1,45 10 Вт/м (точка D). В этой области (между точками В и С) вследствие роста и движения пузырьков пара коэффициент теплоотдачи а также резко увеличивается и доходит до своего максимального значения 5,85 10 Вт/ (м К) у точки С, в которой при дальнейшем повышении А/ происходит изменение режима кипения. Пузырьковая форма парообразования (называемая также ядерной или ячейковой) переходит в пленочную, значение а резко падает, поскольку образовавшаяся пленка пара отделяет жидкость от нагретой стенки. [c.254]

Теоретические основы испарительного охлаждения разработаны в результате исследований процессов кипения, парообразования и гидродинамики двухфазной среды. Тепло, отводимое в охлаждающую жидкость, расходуется на нагрев ее до температуры насыщения и парообразования. Один кг воды при испарительном охлаждении отбирает 2500 кДж/кг тепла, тогда как при водяном охлаждении < 250 кДж/кг. Это является основной причиной снижения расхода хладагента. Различают две формы кипения пузырьковое и пленочное, зависящие от плотности теплового потока. Плотность теплового потока, при которой происходит переход от пузырькового режима кипения к пленочному, называется критической (ч р)- Повышение давления и увеличение скорости движения хладагента увеличивают значение критической плотности теплового потока. Однако с увеличением давления > 10 МПа наступает обратный эффект. [c.114]

Приведем для примера лишь одну зависимость для пузырькового кипения воды в большом объеме при 0,1 <3 МПа [c.87]

Вычислить (приближенно) наибольшее значение коэффициента теплоотдачи при пузырьковом кипении воды в большом объеме, если давления воды равны соответственно 1-10 и 75-10 Па. [c.179]

Определяем значение коэффициента теплоотдачи при пузырьковом кипении в большом объеме а . [c.182]

В табл. 3 приведен примерный температурный интервал пузырькового кипения и относительная скорость охлаждения в середине это[ о интервала для различных охлаждающих сред. [c.204]

Величины А/, а и q, соответствующ,ие моменту перехода пузырькового режима кипения в пленочный, называют критическими. Установление существования Л/,(р имеет большое практическое значение для выбора оптимального режима работы кипятильных и выпарных аппаратов. [c.451]

Для определения коэффициента теплоотдачи и критической величины теплового потока при пузырьковом кипении жидкости в условиях естественной конвекции и в большом объеме Г. Н.Кружи-лин, обработав опытные данные на основании теории подобия, предложил обобщенные формулы в следующем виде [c.451]

Какое кипение называют пузырьковым и пленочным [c.455]

Какие уравнения рекомендуют для определения коэффициента теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкости [c.455]

При увеличении температурного напора растет число действующих центров парообразования, несколько увеличивается частота отрыва пузырьков. Когда пузырьки вызывают интенсивное перемешивание жидкости, наступает режим развитого пузырькового кипения, при котором коэффициент [c.407]

В условиях развитого кипения (пузырькового кипения насыщенной жидкости) в растворах электролитов с увеличением удельного теплового потока наблюдают интенсификацию накипе-образования [9, 15], в водных растворах органических и слабополярных минеральных веществ — существенное его снижение [16]. Чем крупнее частицы (молекулы, мицеллы, коллоиды, кристаллики), чем ниже их полярность и плотность, тем слабее накипеобразование, если повышение удельного теплового потока и температуры раствора при избранной концентрации не вызывает ранее упоминавшегося интенсивного гелеобразования. Для смешанных растворов результат определяется сочетанием всех условий, рассмотренных при исследовании процесса. [c.62]

Теплоотдача при кипении. В процессе кипения жидкость обычно сохраняет постоянную температуру, равную температуре насыщения Поверхность, к которой подводится тепловой поток, перегрета сверх t на Д/. При малых значениях At теплота переносится в основном путем естественной конвекции, коэффициенты теплоотдачи можно рассчитать по формуле (10.10). При увеличении перегрева поверхности на ней образуется все большее число паровых пузырей, которые при отрыве и подъеме интенсивно перемешивают жидкость. Вначале это приводит к резкому увеличению коэффициента теплоотдачи (рис. 10.3) (пузырьковый режим кипения), но затем парообразование у поверхности становится столь интенсивным, что жидкость отделяется от греюш,ей поверхности почти сплошной прослойкой (пленкой) пара. Наступает [c.87]

При пузырьковом кипении жидкости в большом объеме коэффи-цггеит теплоотдачи может быть подсчитан по формуле [11] [c.174]

Определить тепловую нагрузку поверхности нагрева паро-1-енсратора при пузырьковом кипении воды в большом объеме, если вода находится под давлением р = 6,2-10 Па, а температура поверхности нагрева /с = 175° С. [c.177]

Лабунцов Д. А. Обобщенные зависимости для теплоотдачи при пузырьковом кипении жидкостей. — Теплоэнергетика, 1960, № 5, с. 76—81. Обобщенные зависимости для критических тепловых нагрузок при кипении жидкостей в условиях свободного движения. — Теплоэнергетика, 1960, №7, с. 76—80. [c.285]

Рост пузырьков до отрыва от обогреваемой поверхности и движение их после отрыва вызывают интенсивную циркуляцию и перемешивание жидкости в пограничном слое, вследствие чего резко возрастает интенсивность теплоотдачи от поверхности к жидкости. Такой режим называется пузырьковым кипением. При пузырьковом кипении вся теплота от пбверхности нагрева передается пограничному слою жидкости, так как площадь соприкосновения ножек пузырьков пара с поверхностью весьма незначительна. [c.450]

Академик М. А. Михеев, используя данные Г. Ы. Кружилина, рекомендует для р = 0,2ч-80 бар весьма njio xbie расчети1)1е формулы при пузырьковом кипении воды [c.452]

Пузырьковая камера. Принцип действия пузырьковой камеры состоит в следующем. В камере находится жидкость при температуре, близкой к температуре кипения. Быстрые заряженные частицы через тонкое окошко в С генке камеры прони1 ают в ее рабочий объем и производят на с юем пути ионизацию и возбуждение атомов жидкости. В тот момент, когда частицы пронизывают рабочий объем камеры, давление внутри нее резко понижают и жидкость переходит в перегретое состояние. Ионы, воаникаю-и ие вдоль пути следования частицы, обладают избытком кинетической энергии. Эта энергия цриБ .диг к повышению температуры жидкости в микроскопическом объеме вблизи каждого 1К1на, ее вскипанию и образованию пузырьков пара. Цепочка пузырьков пара, возникающих вдоль пути движения быстрой зл ряженной частицы через жидкость, образует след этой частицы. [c.328]

Теплотехника (1991) -- [ c.87 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.365 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.400 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.196 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.306 , c.308 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.177 , c.179 , c.583 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.177 , c.179 , c.583 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.287 , c.305 ]

Теплопередача при низких температурах (1977) -- [ c.102 , c.104 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.439 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.24 , c.510 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...