Кризис пузырькового кипения в большом объеме

КРИЗИС ПУЗЫРЬКОВОГО КИПЕНИЯ в БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ [c.272]

Область II есть область пузырькового кипения капли, непрерывно контактирующей со стенкой. Па границе между областями // и III Те = Те тиъ Яи = тах Ту = Г рь Это аналог кризиса пузырькового кипения в большом объеме. [c.299]

Гидродинамическая теория кризиса пузырькового кипения в большом объеме [37]. Гидродинамическая теория кризиса пузырькового кипения в большом объеме смачивающих неметаллических жидкостей основана на следующих упрощениях [c.317]

Влияние некоторых факторов на интенсивность теплоотдачи и ее кризис при поверхностном пузырьковом кипении в большом объеме. Влияние температурного напора. Если зафиксировать род жидкости и давление насыщения, то для увеличения температурного напора необходимо повысить температуру поверхности [c.308]

ТЕПЛООТДАЧА И ЕЕ КРИЗИС ПРИ ПУЗЫРЬКОВОМ КИПЕНИИ В БОЛЬШОМ ОБЪЕМЕ [c.312]

Некоторые результаты экспериментальных исследований теплоотдачи и ее кризиса при пузырьковом кипении в большом объеме. Функциональные связи /д /э /"ю между критериями подобия в уравнениях (8.19)—(8.21) необходимо определять опытным путем. При этом возникает затруднение, связанное с учетом влияния угла смачивания 0 на теплоотдачу при пузырьковом кипении. Экспериментальные исследования этого вопроса весьма немногочисленны. Известна лишь одна работа [35], в которой показано, что величина 0 существенно влияет на коэффициент теплоотдачи при кипении воды при нормальном давлении. Однако для кипения при высоком давлении, а также для других жидкостей этот вопрос не изучался. Поэтому при обработке результатов измерений теплоотдачи зависимость от краевого угла в уравнениях (8.19) — (8.21) не учитывалась. Это равносильно использованию в качестве характерного линейного размера вместо отрывного диаметра пузыря о величины б = [c.315]

Характер движения жидкости и интенсивность теплоотдачи при кипении в большом объеме определяются в основном свойствами кипящей жидкости и плотностью теплового потока или температурой поверхности. Наступление кризиса в этом случае связывается с переходом пузырькового кипения в пленочное. [c.67]

Первый кризис кипения. При кипении в трубах, так же как и при кипении в большом объеме, в зависимости от плотности теплового потока могут иметь место два основных режима кипения пузырьковое, при котором пар образуется в отдельных точках поверхности нагрева. [c.266]

Важным этапом в деле изучения теплоотдачи при кипении является разработка полуэмпирической теории определения критической тепловой нагрузки, фиксирующей переход от пузырькового кипения к пленочному. Эта теория, получившая название гидродинамической теории кризиса кипения, была предложена С. С. Ку-тателадзе [22, 24] и развивалась в дальнейшем рядом исследователей. Теория основывается на представлении, что перерождение режима вызывается гидродинамической перестройкой первоначального двухфазного граничного слоя вследствие нарушения его устойчивости, которое наступает при достижении скоростью парообразования определенного критического значения. Для кипения в большом объеме полностью догретой жидкости было получено, что некоторый безразмерный комплекс К должен в кризисном состоянии получать постоянное значение. Это значение было затем найдено путем обработки экспериментальных данных. [c.178]

Последнее время все больше изучаются негндродннамнче-ские аспекты кризиса пузырькового кипения. В работе [162] исследовано влияние на материала теплопередаюшей стенкн н ее толщины. Опыты проводили прн кипении насыщенной дистиллированной воды в большом объеме. Нагреватель — лента длиной 55 мм, шириной 8 мм и толщиной б,г от 0,01 до [c.275]

Осуществление перегретого состояния жидкости в большом объеме затруднительно и требует специальных мер предосторожности. Нужно избавиться от посторонних (искусственных) центров парообразования. Но местный перегрев жидкости при стационарном тепловом режиме часто встречается в технике. Примером служит кипение жидкости у горячей стенки. Прилегающий непосредственно к ней тонкий слой жидкости принимает температуру стенки и находится в перегретом состоянии, несмотря на постоянное обновление пограничного слоя . Величина перегрева гSрастет с увеличением удельного теплового потока q. При достаточно высоком значении q = наступает кризис кипения, и го пузырьковый режим сменяется пленочным. В этом случае жидкость отделена от греющей поверхности слоем пара. [c.61]

Рис. 9.7. Кризис пузырькового кипения при за.холажива-нпи в большом объеме жидкого азота вертнкальпо рас-положенны.х стальных трубок с покрытием из фторопласта. В таблице даны условные обозначения

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...