Полностью развитое пузырьковое кипение

ПОЛНОСТЬЮ РАЗВИТОЕ ПУЗЫРЬКОВОЕ КИПЕНИЕ [c.283]

Было проведено несколько экспериментов с использованием криогенных жидкостей в режиме полностью развитого пузырькового кипения. Среди них следует отметить работы Райта и Уол- [c.283]

NB — полностью развитое пузырьковое кипение [c.298]

Как указывалось выше (п. 8.2.3), теплообмен при развитом пузырьковом кипении полностью управляется своими внутренними механизмами и не зависит от скорости вынужденного движения. Однако это не означает, что вынужденное движение вообще не влияет на закономерности кипения. Прежде всего с ростом скорости течения жидкости Wq возрастает коэффициент теплоотдачи однофазной конвекции и, следовательно, при неизменной плотности потока q уменьшается перегрев стенки относительно. Это приводит к тому, что начало кипения в потоке жидкости происходит при тем больших q, чем выше скорость жидкости. Эта закономерность хорошо видна из рис. 8.5, на котором представлены сглаженные опытные зависимости q(AT), полученные одним из авторов [17]. Теплообмен происходил на омываемой потоком воды плоской пластине при давлении 3,92 бар. Кривая 1 соответствует кипению при свободном движении (в большом объеме). В условиях обтекания пластины потоком воды до начала закипания коэффициент теплоотдачи не зависит от плотности теплового потока и целиком определяется скоростью жидкости (кривые 2, 3, 4). С ростом теплового потока при постоянном а, растет температура стенки, и при некотором значении [c.355]

Рисунок 8.6 подтверждает, что при развитом пузырьковом кипении (в данном случае при д> 70 кВт/м ) скорость жидкости и ее недогрев перестают влиять на теплоотдачу, температурный режим стенки полностью определяется уравнением (8.18). В области соизмеримого влияния однофазной конвекции и кипения интерполяционная формула (8.20) хорошо согласуется с опытными данными, если соответствующие коэффициенты теплоотдачи рассчитываются соответственно по формулам (8.21) и (8.18). [c.358]

Отсутствие влияния скорости и размеров канала на коэффициент теплообмена при развитом пузырьковом кипении (по крайней мере, когда р<0,7 и )>31/o/(y-Y")) связано с тем, что в этом случае смывание поверхности нагрева жидкостью полностью определяется собственно процессом парообразования. Это является еще одним подтверждением качественного различия в механизмах теплообмена при пузырьковом кипении и возникновения пленочного кипения, поскольку величина вполне [c.54]

Тепло- и массообмен кипение на чистых поверхностях. Перенос тепла. Режим развитого пузырькового кипения используется в реакторных установках для получения высоких коэффициентов теплоотдачи. Полностью установившийся процесс переноса тепла в режиме неразвитого пузырькового кипения описывается уравнением Дженса и Лптиса [5] [c.23]

Последний (режим на кривой кипения называется областью полностью развитого пленочного кипения. В этой области тепловой поток характеризуется более медленным ростом при увеличении АГнас, что указывает, на менее эффективный механизм теплоотдачи по сравнению с пузырьковым кипением. По этой причине в практических приложениях режим пленочного кипения для обычных жидкостей, таких, как вода, используется не часто. Однако пленочное кипение часто встречается в криогенных жидкостях, так как они имеют низкие темиературы насыщения. В гл. 7 рассматриваются методы расчета теплового потока при пленочном кипении. [c.108]

Режимы теплосъема прн парообразовании в условиях свободной конвекцш обычно иллюстрируют с помощью кривой кипения насыщенной жидкости в координатах 1 (/,г — 1й(Г - — Те), показанной на рис. 8.11 [70]. Однако на этом графике не отражены полностью все возможные режимы кипения, особенно пузырьковый. Для кипения таких жидкостей, как вода, она соответствует наиболее вероятному в обычных условиях характеру развития и смены режимов кипения. [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...