Атомы — Радиусы

Рис. 17.2. Обменная энергия А в функции alr . а — расстояние между центрами атомов г — радиус недостроенной оболочки атома

Название элемента Символ атома Атомный радиус, А Ион Ионный радиус, A [c.51]

Размеры мезоатома и энергии связи сильно отличаются от соответствующих величин обычных атомов так, радиус орбиты [х-мезона меньше, чем у электрона в 207 раз, и во столько же раз больше энергия связи. [c.83]

Диффузия может происходить различными механизмами циклическим, когда происходит циклическое пере-меш.ение группы ато.мов (рис. 1.9, а) обменным, когда происходит обмен местами между соседними атома. ли (рис. 1.9, б) вакансионным, наиболее характерным для металлов, когда на место вакансии 1 пере.мещается атом 2, обладающий повышенной энергией, а новую вакансию занимает атом 3 (рнс. 1.9, б) межузельным, характерным для диффузии атомов малого радиуса (рис. 1.9, г), когда атом 1 последовательно может занимать положения в решетке 2, 3, 4, 5. [c.14]

Энергия упругого притяжения примесного атома с радиусом / п к краевой дислокации пропорциональна фактору размерного [c.62]

Задача 2-23. У атомов гелия радиус электронной оболочки o= =5,82-10 м, найдите электронную поляризуемость у этих атомов. Кроме того, определите, насколько сместится атомное ядро от центра электронного облака под действием электрического поля напряженностью б-Ю В/м. При этом плотность зарядов электронного облака принимается постоянной. [c.91]

Г1 — радиус примесного атома г — радиус между- [c.96]

Алюминий — химический элемент III групы периодической таблицы элементов, имеет порядковый номер 13, атомный вес 26,97, кристаллизуется в гранецентрированной решетке с параметром 4,04-10 мкм. Алюминий трехвалентен (А1 +), т. е. во внешнем слое атома (атомный радиус 1,43-10- мкм) находятся три валентных электрона, из которых два на Зх-орбите и прочнее связаны с ядром, чем один, находящийся на Зр-орбите. [c.44]

Как известно, любой перемещающийся слабый разрыв в газе распространяется со скоростью звука с = /уТ/т, где у — показатель адиабаты, Т — температура, т — масса атомов. Соответственно, радиус сферы с обратимым движением внутри будет схлопываться по закону г = К - с 1. При I = К/область обратимости исчезает. За движущимся фронтом остается равновесный газ с обычной случайностью траекторий атомов и с разрушенными далекими корреляциями между их движением. На самом фронте, шириной масштаба X, происходит разрушение корреляций в движении атомов. А перед фронтом имеется классическая механическая система с совершенно определенной и, стало быть, единственной [c.175]

Величина обменного интеграла весьма сильно зависит от межатомных расстояний. Когда атомы находятся друг от друга на расстояниях, намного превышающих расстояния между атомами в кристаллах, то обменные силы ничтожно малы, и ферромагнетизм невозможен (вещество обладает парамагнитными свойствами). При сближении атомов эти силы возрастают и заставляют спиновые магнитные моменты электронов соседних атомов располагаться параллельно друг другу возникает ферромагнитное состояние. По мере дальнейшего сближения атомов спиновые магнитные моменты удерживаются в параллельном положении все более прочно. Однако при достижении определенного расстояния между атомами обменные силы достигают некоторого максимума, а затем начинают опять уменьшаться и в конце концов обращаются в нуль. При еще более тесном сближении спины устанавливаются антипараллельно (обменный интеграл становится отрицательным), причем антипа-раллельная ориентация спинов в некоторых веществах является в энергетическом отношении более выгодной. Состояние вещества, характеризуемое самопроизвольной антипараллельной ориентацией спинов, называется антиферромагнетизмом, На рис. 6 схематически дана кривая изменения обменного интеграла в зависимости от величины К (отношения расстояния а между атомами к радиусу г незаполненной оболочки атома, в которой сосредоточены элементарные носители магнетизма ферромагнетика). Таким образом, из рассмотрения кривой, приведенной на рис. 6, следует, что ферромагнетизм в металлах наступает тогда, когда интеграл обмена становится положительным. Это является вторым [c.24]

Длина связи или расстояние между атомами определяется в первую очередь размерами атомов, соединенных связью. Вообще, чем больше атомы, тем больше длина связи. Для настоящей цели кажущийся радиус может быть принят для отдельного атома таким, чтобы сумма кажущихся радиусов атомов была равна длине связи. На длину связи в некоторой степени также влияет прочность связи чем прочнее связь, тем короче длина. Поэтому кажущийся атомный радиус будет изменяться с типом связи например, кажущийся атомный радиус углерода для одинарной ковалентной связи равен 0,77 А, для двойной связи он понижается до 0,67 А и для тройной связи до 0,60 А. [c.137]

Атомный радиус элемента, определяемый как расстояние между центрами наиболее близко расположенных атомов, является периодическим свойством вещества, что иллюстрируется в табл. 7. [c.26]

Растворение легируюш нх элементов в Fe,d происходит в результате замещения атомов железа атомами этих элементов. Атомы легирующих элементов, отличаясь от атомов железа размерами и строением, создают в решетке напряжения, которые вызывают изменение ее периода. Как показано на рис. 83,в, все элементы, растворяющие в феррите, изменяют параметры решетки феррита в тем большей степени, чем больше различаются атомные размеры железа и легирующего элемента. Элементы с атомным радиусом, меньшим, чем у железа, уменьшают параметры решетки, а с большим — увеличивают (никель является исключением). [c.349]

Твердые растворы внедрения могут возникнуть только в тех случаях, когда диаметр атома растворенного элемента невелик. Поэтому твердые растворы этого типа получаются лишь при растворении в металле (например, в железе, молибдене, хроме и т. д). углерода (атомный радиус 0,077 нм), азота (0,071 нм), водорода (0,046 нм), т. е. элементов с малым атомным радиусом. Твердые растворы внедрения могут быть только ограниченной концентрации, поскольку число пор в решетке ограничено, а атомы основного компонента сохраняются в узлах решетки. Роль этого вида твердого раствора значительна в сталях и чугунах. [c.81]

Расстояния между центрами соседних атомов ( 1) являются атомными радиусами (размерность нм) Величина кристаллической решетки определяется ее параметрами (периодами). Например, решетки типа Кб, К8 и К12 имеют один параметр — сторону куба а. Параметры по абсолютным значениям имеют порядок атомных размеров и измеряются в нанометрах нм). [c.9]

Упрочнение легированного феррита обусловлено искажением кристаллической решетки в связи с введением в Ре чужеродных атомов с иными атомными радиусами и электронным строением и изменением характера и структуры продуктов превращения при охлаждении аустенита и образовании феррита. [c.162]

Электропроводность смеси в условиях термической электризации была исследована oy [728]. Смесь состояла из твердых заряженных частиц (размером 1 мк или менее), электронов (образующихся только благодаря термической электризации) и атомов газа. Было установлено, что сечение столкновений между электронами (индекс е) и заряженными твердыми частицами (индекс р) при кулоновском взаимодействии намного превосходит сечение столкновений, скажем, между атомами гелия (индекс а) и электронами, взаимодействующими по закону одной пятой . Вследствие большого дебаевского радиуса в этом случае сочетание диффузного рассеивания и пространственного заряда обусловило более низкую электропроводность, чем в ионизованном газе с подобной концентрацией электронов. [c.466]

Степень миграции границ зерен определяется движущимися силами миграции, подвижностью границ и временем пребывания металла в области температур высокой диффузионной подвижности атомов. Движущая сила миграции определяется разницей свободных энергий границ в данном неравновесном и равновесном (после полного завершения миграции) состояниях. При прочих равных условиях движущая сила зависит главным образом от конфигурации граничных поверхностей, характеризуемой числом участков с повышенной кривизной в макро- и микроскопическом плане. Движущая сила на отдельных участках границы пропорциональна их суммарной кривизне l// i + l// 2, где 1 и / 2 — радиусы кривизны в двух взаимо перпендикулярных направлениях. Мигрирующая граница движется обычно к центру максимальной кривизны (рис. 13.12,6). Чем меньше число граней у зерна, тем больше их кривизна при заданном размере и тем интенсивнее идет миграция границ. На стыках границ зерна (для двумерной системы трех зерен) движущая сила миграции пропорциональна отклонению соотношения смежных углов от равновесного. Последнему соответствует равенство углов между тремя границами, составляющих 120° (рис. 13.12,а). В этом случае уравновешиваются силы поверхностного натяжения на стыкующихся участках границ, что соответствует наименьшему значению свободной энергии. Смещение стыка границ О в положение О приведет к искривлению границ. Это вызовет перемещение границ в направлении к центру их кривизны до спрямления, т. е. зерно А будет расти за счет зерен В и С. [c.504]

Межатомные расстояния значительно, в 4—5 раз, превосходят ао — наибольший возможный радиус орбиты невозбужденного электрона. Следовательно, собственная функция, относящаяся к некоторому атому, а также и ее производная обращаются в нуль во всех точках пространства, в которых собственные функции другого атома вместе с их производными существенно отличаются от нуля. [c.54]

Размеры атома. Атомные радиус и объем наибольщие у щелочных металлов сурьма и висмут имеют меньщие радиусы. Однако практически одинаковые радиусы с последними двумя металлами имеет пластичный свинец. Иридий и платина при очень близких размерах значительно отличаются по пластичности. В целом какой-либо закономерности не наблюдается. [c.194]

Рентгенографические и нейтронографические исследования жидких металлов показывают, что упаковка атомов в жидком металле определенным образом связана с кристаллической структурой, т. е. с пространственным размещением атомов данного металла в твердом состоянии. Например, у натрия, олова и других металлов в жидком состоянии тип упаковки сохраняется при температурах, не только близких к точке плавления, но и при более высоких. Другими словами, жидкие металлы квазианизотропны. Пространственная структура вещества характеризуется так называемым координационным числом, представляющим собой среднее число атомов, находящихся на поверхности сферы, описанной из центра какого-либо атома с радиусом, равным расстоянию до соседнего атома. При переходе из кристаллического состояния в жидкое, т. е. после плавления, [c.6]

Существует универсальная система атомно-иоппых (для всех типов сильной связи) радиусов атомов В кристаллах [в ней, напр., г и (С) = 0,070 нм, Гаи (Na) = = 0,180 нм, г.,и (С1) =0,100 нм1, к-рые фактически соот ветствуют радиусам внешних электронных оболочек атомов. Система радиусов при слабой ван-дер-ваальсо-вой связи описывает касания атомов соседних молекул в органич. кристаллах, где, напр., Гм(С) = 0,170 нм, Гм(С1)=0,178 нм (рис. 3). На основе экспериментальных данных построены таблицы кристаллохим. радиусов для всех типов связей. [c.517]

Координацноиная сфера есть сфера, оиисаиная из центра какого-либо атома с радиусом, равным расстоянию до соседнего атома. Среднее число атомов, находящихся а координационной сфере, на-зыв.ается координационным числом г. [c.14]

Диаграмма состояния Gd—Tm экспериментально не построена Однако Gd и Tm имеют вдентичное электронное строение с коллективизированными электронами Sd bs и одинаковую кристаллическую структуру с близкими параметрами решетки и атомь.ымц радиусами [1]. Данные по кристаллической структуре Gd и Тщ приведены в табл. 320. [c.742]

Если компоненты А и В по строению электронных оболочек атомов, их радиусам и энергиям химических связей достаточно близки между собой и их замена друг другом не связана с затруднениями структу13ного и энергетического характера, то обычно возникают непрерывные твердые растворы (рис. 3.3.2). Над линией ликвидуса / лежит область расплава L, под линией солидуса S — область твердого раствора S, между ними — область кристаллизации. Рассмотрим особенности кристаллизации систем этого типа (рис. 3.3.2, а). [c.199]

Для расчетов Фридель использовал атомные объемы, коэффициенты Пуассона и коэффициенты сжимаемости. Он распространил упругую модель, схематически представленную на фиг. 10, на случай, в котором как матрица, так и вводимая жидкость сжимаемы и имеют коэффициенты сжимаемости и Ха- Атомам растворителя и растворяемого элемента приписываются радиусы Г1 и Га, которые вычисляют из атомных объемов элементов, исходя из соотношения = /ззхг . Пустоты в матрице отвечают по величине атомам растворителя с радиусом ri. При замещении атома растворителя на атом растворяемого элемента с радиусом оба испытывают упругое изменение, величину которого можно характеризовать общим для обоих атомов средним радиусом а. Фридель показал, что при бесконечном разбавлении справедливо выражение [c.174]

Отметим, что радиус орбиты электронов, вылетающих в основном в плоскости поляризации излучения, равный = Е, численно велик по сравнению с размером атома (боровский радиус), но мал по сравнению с размером области фокусировки излучения (последний превышает длину волны излучения) при интересующих нас значениях напряженности поля ОД а < Е < Еа. Таким образом, в циркулярно поляризованном поле тун нельные электроны лишь вращаются по круговым орбитам с радиусом Ге и не приобретают заметной дрейфовой скорости. [c.245]

МЫ дает следующие значения и 0 0,5 0,8090 1,3088. При проецировании в был использован метод геофизических отображений [49], который является предельным случаем способа, предложенного в [48] при числе разрывов, стремящемся к бесконечности [50]. В результате такого отображения однозначно определяются поверхности, где расположены центры атомов системы. Радиусы этих поверхностей определяются положением пиков 5-функций радиального распределения атомов политопа в 5 . При таком способе вложения системы из 8 в Е возникает неоднозначность в опреде-леним координат центров атомов, что вызывает необходимость применения процедуры заполнения полученной проекции. Она заключается в заполнении поверхностей атомами в приближении твердых сфер. Эта процедура проводилась методом Монте-Карло, что позволило получить систему в Е с такой организацией структуры, которая зависит только от средней плотности упаковки атомов. [c.228]

Обобщение для произвольного нерелятивистского) движения точечного заряда. Предположим, что мы имеем точечный заряд д, который совершает некоторое сложное трехмерное движение. Мы будем называть это движение произвольным, однако оно должно удовлетворять условию V < с. Далее, мы предполагаем для простоты, что заряд д совершает перемещение в некоторой окрестности своего начального положения. Так, например, зарядом д может быть один из электронов в удаленной радиоантенне или в удаленном атоме. Мы считаем, что между понятиями окрестность и удаленный существуют следующие соотношения. Вектор смещения г от мгновенного положения заряда д до фиксированной точки наблюдения должен быть практически постоянен по величине и направлению для всех возможных положений заряда в окрестности . Таким образом, удаленный атом может находиться на расстоянии см от точки наблюдения, так как окрестность , занимаемая атомом, имеет радиус порядка 10 см. Для десятиметровой антенны удаленная точка наблюдения в смысле, определенном выше, находится, например, на расстоянии 10 ООО м. [c.333]

Половину нанменыиего расстояния между центрами атомов называют атомным радиусом. Атомный радиус возрастает при умень-HieHHii координационного числа, так как ири )Том увеличивается пространство между атомами. Поэтому атомные радиусы разных металлов обычно приводятся к К12. [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...