Дальнейшее исследование картины волн

Дальнейшее исследование картины волн [c.395]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

Еще более важную информацию о поведении охрупченных галлием границ дает анализ распределения компонент пластической дисторсии. На рис. 3.15, а показано распределение сдвигов и поворотов (Ог на оси образца, подвергнутого воздействию галлия непосредственно после электролитического осаждения последнего. В точках XI = 10 и Х2 = 21 мм ось растяжения пересекает границы зерен, подвергнутые воздействию галлия. Никаких особенностей данное распределение не проявляет и представляет пространственную часть релаксационной волны пластичности. На рис. 3.15, б показаны распределения и Шг через сутки после электролитического осаждения галлия. Обращает на себя внимание, что на границе х2 = 21 мм) формируется картина сдвигов и поворотов, во многом аналогичная описанной в предыдущем пункте при исследовании поля деформаций в вершине трещины, т. е. разрыв зависимости гху(х) и максимум на зависимости Шг(х). Исследование распределений полей и при последующем нагружении показало, что активность этой границы в дальнейшем уменьшилась (разрыва на гх х) более не наблюдалось, хотя максимум поворота на Ыг х) по-прежнему оставался, но был менее острым). Характерное распределение гху х) и (Ог(х) наблюдается уже на другой границе (а г= 10 мм). Регистрация серии спеклограмм, отражающих эту эволюцию полей деформаций, была произведена в процессе увеличения интегральной деформации от 0,65 до 1,85 %, что не привело к разрушению образца. Металлографический анализ поверхности объекта после такой деформации выявил многочисленные следы скольжения во всех зернах, в том числе и прилежащих к исследуемым границам. Нарушений сплошности на границах обнаружено не было, однако после дополнительного растяжения на 0,25 % произошло раскрытие границы, пересекающей ось образца в х2 = 21 мм. Затем по ней начала развиваться трещина, приведшая к разрушению. [c.75]

Вначале, до возникновения отражений упругих волн от поверхностей 1 <2), волновая картина в слое полностью определяется решением соответствующей задачи для полупространства. Начнем с исследования этой задачи. Полученные здесь результаты, большая часть которых содержится в работах [28, 49 57 77 84], будут в дальнейшем использованы для описания высокочастотных волн в слое. [c.347]

Теория волн бесконечно малой амплитуды позволила получить достаточно хорошее приближение для описания волн, образующихся при движении корабля, это позволило Фруду (1877—1881 гг.) произвести расчеты волнового сорротивления. Как указывает Г. Ламб, приведенные Фрудом рисунки наблюдающихся типичных корабельных волн в своих главных чертах находятся в удивительном согласии с результатами теории. Уже в самом конце XIX в. Мичелл дал улучшенную теорию (для несколько идеализированной формы корабля — корабль Мичелла ), более точно описывающую картину волн вблизи корабля. Работа Мичелла стала основой для дальнейших исследований но волновому сопротивлению, относящихся уже к XX в. [c.280]

Экспериментальная картина излучения в дальней зоне обычно характеризуется расходимостью луча, определяемой как полный угол, измеренный на уровне половины (3 дБ) максимальной интенсивности. В плоскости р — -перехода расходимость луча 0 , определенная указанным выше образом, составляет 10°. Мы не будем здесь останавливаться на рассмотрении расходимости луча в плоскости р — я-перехода, поскольку до HS пор предметом нашего исследовання были волны, не ограниченные в направлении оси у. Обсуждение этого вопроса проведено в гл. 7, посвященной лазерам с полосковой геометрией, [c.94]

Дальнейшее увеличение R приводит к нарушению синусоидального характера волн. Волны имеют вид наплыва с крутым фронтом и пологой тыльной стороной [3-10, 3-27]. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, нала-гаясь друг на друга, приводят к сложной трехмерной картине процесса. Поэтому полное и строгое теоретическое исследование волнового дви--жения наталкивается на большие трудности. При анализе процесса приходится ограничиваться его частной моделью. [c.57]

В 1958 г. автор настоящей работы, проводя исследования в области создания изобразительной техники, воспроизводящей полную иллюзию действительности изображаемых объектов, также пришел к идее записи волнового поля за счет его смешения с референтной волной. Первоначально, исходя из требований принципа Гюйгенса, автор, так же как и Габор, собирался репистрировать двумерную интерференционную картину, чтобы воспроизводить ее с помощью значения поля на некоторой поверхности. Однако в отличие от метода Габора референтную волну предполагалось подавать навстречу объектной. Это обстоятельство и предопределило дальнейшее направление исследований. [c.56]

Важную роль как предшественники голографии сыграли работы Брэгга [4—6] в рентгеновской микроскопии и еш,е раньше работы Вольфке [36]. Исследования Брэгга были связаны также с получением полной записи рассеянного волнового поля от объекта, а именно от кристалла, облученного рентгеновскими лучами. Как и голография, метод Брэгга представлял собой двухступенчатый дифракционный процесс. Зафиксированное на фотопленке рентгеновское излучение, рассеянное кристаллом, использовалось затем для восстановления аналогичной волновой картины в видимом свете. Брэгг, как и Вольфке, рассматривал кристалл в виде трехмерной периодической структуры следовательно, если кристалл освещается плоской волной, то в соответствии с правилами брэгговской дифракции в каждый момент времени создается только одна составляющая (пространственная частота) дифрагированной волны. С точки зрения теории это различие непринципиально. В любом случае необходимо записать фазу и амплитуду, однако детекторы позволяют регистрировать лишь амплитуду. В методе Брэгга кристалл выбирался такой симметрии, что дифракционная картина (фурье-образ) в дальнем иоле, создаваемая точками объекта, становилась вещественной, т. е. лишенной какой-либо фазовой модуляции. Кроме того, исследуемые кристаллы имели в центре ячейки тяжелый атом, что обеспечивало смещенный фон, в результате чего фурье-образ представлял собой не только вещественную, но и положительную величину. Таким образом, достаточно было измерить только амплитуды плоских волн, соответствующих фурье-компонентам. Брэггу оставалось лишь, после того как он записал амплитуду волны, сконструировать маску с отверстиями, расположение и размер которых соответствовали бы значениям фурье-компонент. При освещении маски когерентным светом формировалась бы дифракционная картина дальнего поля, представляющая собой изображение атомной структуры кристалла. Эти исследования были продолжены Бюргером [7] и Бёршем [3], выполнившими аналогичные эксперименты в ФРГ. [c.13]

В результате описанных теоретических и экспериментальных. исследований выявилась следующая картина расширения канала а ранней стадии. Как только энергия начинает в заметном количестве выделяться в канале, канал расширяется, что связано с возникновением сильной цилиндрической ударной волны. Распределение плотности газа от центра к периферии канала имеет вид, изображенный на рис. 32,а. Для величин г, больших, чем радиус г/, соответствующий фронту удара, газ остается яевозмущенным. При г=г/ происходит внезапное увеличение, плотности газа в несколько раз по сравнению с плотностью (р ) невозмущенного газа. С дальнейшим уменьшением г плотность снова быстро снижается, причем до весьма малого значения, значительно меньшего Рд. В области с малой плотностью газа температура весьма высока, а разреженный газ в значительной степени возбужден и иониз1ирован. По мере 90 [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...