Отталкивание на малых расстояниях

Таким образом, опыты по рассеянию протонов протонами доказывают, что между протонами, кроме обычных сил электростатического отталкивания, на малых расстояниях действуют ещё специфические ядерные силы. В состоянии 15 (спины протонов антипараллельны) протоны притягиваются, в состоянии зр (спины протонов параллельны), по всей вероятности, отталкиваются. [c.94]

Однако состоящие из молекул системы очень распространены в земных условиях, и поэтому изучение их с точки зрения термодинамики интересно и важно практически. Такие системы образуют сплошные однородные массы, состоящие из огромного числа молекул, связанных межмолекулярными силами. Эти силы обладают некоторыми общими свойствами. Сразу видно, что межмолекулярные силы имеют характер сил сцепления, иначе молекулы не могли бы скапливаться в большие массы. Вместе с тем, подобные массы очень трудно сжимать. Значит, сцепление молекул существует наряду со взаимным отталкиванием. Более точно можно сказать, что межмолекулярные силы дают сцепление при больших расстояниях между молекулами, но это сцепление превращается в отталкивание на малых расстояниях. [c.125]

Чтобы уяснить себе этот довольно поразительный факт, рассмотрим жидкость, состоящую из молекул, взаимодействие которых описывается некоторым парным потенциалом ф(г). Как правило, этот потенциал имеет твердую сердцевину (или по крайней мере очень сильное отталкивание на малых расстояниях), потенциальную яму и довольно быстро затухающий [c.31]

ОТТАЛКИВАНИЕ НА МАЛЫХ РАССТОЯНИЯХ [c.75]

Между молекулами существуют силы взаимного притяжения, которые уменьшаются с увеличением расстояния между молекулами. При сближении молекул на малые расстояния силы притяжения резко уменьшаются и переходят в силы отталкивания, достигающие очень больших значений. [c.37]

При обычных условиях самопроизвольный процесс окисления топлива очень сильно заторможен, потому что молекулам топлива и окислителя, чтобы подойти друг к другу достаточно близко, нужно преодолеть силы взаимного отталкивания, действующие между ними на малых расстояниях. Если температура недостаточно велика, тепловой анергии молекул может не хватить для преодоления этих сил. Тогда система топливо+окислитель будет в течение долгого времени оставаться неравновесной. [c.110]

Для того чтобы суммарный потенциал типа (2.12) имел минимум, необходимо, чтобы на малых расстояниях потенциал сил отталкивания был больше потенциала сил притяжения. Принято потенциал сил отталкивания представлять в форме степенного закона UoT = blr , где показатель п равен 12, хотя такой показатель не имеет столь надежного обоснования, как показатель 6 в потенциале сил притяжения, однако выражение f/oT = b/r 2 представляет простое и хорошее приближение. [c.67]

Во-первых, между двумя протонами действуют не только ядер-ные силы, но и кулоновские силы отталкивания. Кулоновские силы, хотя и значительно более слабые на малых расстояниях, чем ядер-ные, становятся преобладающими на больших расстояниях вследствие их дальнодействующего характера. Налетающая частица подвергается действию кулоновских сил задолго до вступления в сферу действия ядерных сил. Поэтому роль кулоновских эффектов особенно существенна при рассеянии на малые углы (периферические столкновения) и при очень низких энергиях. Потенциал кулонов-ского взаимодействия известен с большой точностью. Поэтому по кулоновскому рассеянию можно точно калибровать абсолютную величину сечения, обусловленного одними ядерными силами. Напомним, что обычно в ядер ной физике абсолютные значения сечений измерять гораздо труднее, чем относительные. [c.180]

Возрастание предельного значения массы, при которой холодная звезда может находиться в состоянии равновесия, вызвано главным образом тем, что на малых расстояниях между нейтронами действуют интенсивные ядерные силы отталкивания (см. гл. V, 5, п. 3). Сложность учета этих сил и приводит к неопределенности в. значении М р даже большей, чем показано в (12.45). [c.613]

Силы отталкивания нарастают исключительно быстро на малых расстояниях между ионами, и для ионных кристаллов справедливым является выражение энергии в виде [c.7]

Отмеченное отличие поведения реального газа от идеального обусловлено наличием сил взаимодействия между молекулами, которые не учитываются в модели идеального газа. Зависимость потенциальной энергии взаимодействия молекул Un от расстояния г между ними показана на рнс. 7.2. Характер зависимости Un=f(r) можно предсказать на основании самых общих наблюдений. Так, тот факт, что газы конденсируются, свидетельствует о существовании сил притяжения на больших расстояниях между молекулами, а очень сильное сопротивление жидкостей сжатию говорит о том, что на малых расстояниях между молекулами действуют силы отталкивания. При низких плотностях газа (р->0) расстояние между молекулами значительно (г>0) и силы притяжения малы рис. 7.2), а поэтому свойства реальных газов близки к идеальным. [c.64]

Сложность вопроса усугубляется, главным образом, своеобразием законов межмолекулярных сил. Для электрически нейтральных молекул силовое взаимодействие между ними определяется наличием значительного отталкивания при малых расстояниях между молекулами и быстро спадающего притяжения между ними на больших расстояниях. Сообразно этому, в сравнительно плотных молекулярных структурах, соответствующих твердому агрегатному состоянию вещества, потенциальная энергия взаимодействия молекул значительно превосходит кинетическую энергию их теплового движения. [c.12]

При изучении ядерных реакций с положительно заряженными частицами необходимо учитывать потенциальный барьер, окружающий ядро, который образуется благодаря комбинированному действию ядерных сил, действующих на малых расстояниях между частицами, и кулоновских сил отталкивания вне ядра. [c.264]

С другой стороны, в реальных нейтральных газах потенциал энергии взаимодействия двух молекул обычно весьма велик. В частности, сильное отталкивание молекул на малых расстояниях делает часто разумной модель непроницаемых шариков, соответствующую бесконечно большому потенциалу отталкивания. Естественно, что I этих условиях нельзя говорить о слабости взаимодействия частиц р том смысле, который подразумевался до сих пор. [c.191]

Если исходить из того, что по крайней мере на больших расстояниях от нуклона мезонная теория отвечает действительности, то из общих соображений необходимо допустить, что на малых расстояниях должны появиться дополнительные силы отталкивания. В этой связи следует упомянуть результаты работы [4], автор которой на основании анализа экспериментальных данных пришел к выводу о наличии барьера, приводящего к отталкиванию на расстоянии 0,5 10 см от нуклона. [c.246]

Большинство диэлектриков относится к ионным кристаллам, В таких кристаллах кулоновская энергия играет главную роль во взаимодействии ионов на больших расстояниях. На малых расстояниях наблюдается экспоненциально возрастающее отталкивание, обусловленное обменным взаимодействием замкнутых электронных оболочек ионов. Суммарный электрический заряд каждой ячейки кристалла равен нулю. Отклонения ионов из положений равновесия, соответствующих минимуму потенциальной энергии, приводят к появлению упругих и электрических сил, возвращающих их в положения равновесия. [c.59]

Для описания изменения потенциала сил отталкивания с расстоянием широко используются и другие эмпирические формулы ), в частности, формула Хехр(—Rip), где р — размер области взаимодействия. Формулу, содержащую экспоненту, так же легко обрабатывать аналитически, как и формулу, содержащую обратную степенную функцию. На рис. 3.8 показан график зависимости классической кулоновской энергии взаимодействия двух нейтральных атомов со статическим электронным распределением, имеющим форму сферы, от расстояния между атомами. На малых расстояниях взаимодействие между атомами является взаимодействием отталкивания, которое обусловлено электростатическим отталкиванием двух протонов. [c.123]

Если частицы представляют ионы (т.е. не являются точечными), то на расстояниях порядка их диаметра взаимодействие кулоновским уже не является. Для простоты можно считать, что кулоновское взаимодействие осуществляется при Д = Г] - Гг > о> а при К < 0 потенциал Ф(Л) = +оо, что соответствует очень сильному отталкиванию ионов на малых расстояниях как между абсолютно жесткими сферами диаметра д. [c.16]

В наивно-механическом понимании этого можно было добиться за счет непроницаемости частиц, наглядно представляемых как что-то вроде твердых биллиардных шариков. Более утонченной формулировкой того же представления могут быть слова об изменении сил взаимодействия на малых расстояниях, о введении потенциалов, приводящих на малых расстояниях к силам отталкивания. Однако в связи с проблемой устойчивости атомов, где этот вопрос впервые встал во весь рост перед физиками, такие модельные попытки не привели, как мы уже говорили, ни к каким успехам. [c.495]

Нерелятивистский потенциал Я. с. содержит неск. компонентов центральный V , тензорный Vr, спин-орбиталь-ный V[ s и квадратичный спин-орбитальньгй потенциал Наиб, важный из них—центральный — является комбинацией сильного отталкивания на малых расстояниях (т.н. отталкивательный кор) и притяжения—на больших (см. рис. к ст. Ядерная материя). Существуют модели СВ нуклонов с бесконечным ( жёстким ) кором (напр., феноменологич. потенциал Хамады—Джонстона), а также более реалистич. модели с конечным ( мягким ) кором (напр., потенциал Рейда, рис. 2). С кон. 1950-х гг. было предпринято множество попыток построения потенциала [c.670]

Рассмотрим совокупность материальных точек (атомов), в которой взаимодействие любых двух точек описывается некоторым потенциалом, зависящим только от расстояния между этими точками (включающим силы отталкивания на малых расстояниях и силы притяжения на больших расстояниях, см. рис. 5). Если потенциал всех парных взаимодействий задан, то (поскольку каждая равновесная конфигурация этих частиц отвечает определенной точке минимума общего потенциала системы) в принципе можно найти все возможные устойчивые структуры. В частности, если число частпц бесконечно, можно определить возможные периодические структуры (т. е. элементарную ячейку идеального кристалла). Если число частиц конечно, то устойчивая структура будет занимать некоторый объем в пространстве, причем периодическое расположение частиц уже невозможно. В приповерхностном слое частицы -будут расположены менее плотно, и связи в тангенциальном направлении будут растянуты сильнее, чем в глубине тела. [c.392]

Рассмотрим схему уровней двухатомных молекул Лг в зависимости от расстояния между центрами атомов. Уровни Ei называются связывающими, а Е2 — разрыхляющими. СвязываюхЦий уровень сначала понижается, а затем быстро повышается из-за преобладания сил отталкивания на малых расстояниях между атомами. Следовательно, на кривой Ei r) появляется минимум. [c.26]

Ниже рассматриваются лишь идеальные газы. Если молекулы при больших удалениях друг от друга обладают слабым притягивающим потенциалом и быстро убывающим потенциалом отталкивания на малых расстояниях, то при уменьшении плотности газа (увеличении среднего расстояния между молекулами) потенциальная энергия взаимодействия быстро падает. Практически газы из нейтральных молекул при давлениях до сотеп атмосфер могут рассматриваться как идеальные. До этих 5ке давлений вероятность тройных столкновений (т. е. таких столкновений, в которых принимают участие сразу три молекулы) мала по сравнению с вероятностью двойных (или парных) столкновений. [c.7]

Принято считать, что взаимодействия второй и третьей категорий могут быть получены па основе знания Я. с. первой категории. В этом случае свойстгю насыш,еиия Я. с. требует как наличия в (1) обменных сил, так и отталкивания на малых расстояниях. В ряде работ показано, что Я. с. второй и третьей категории можно полуколичественно согласовать с эк-спе]шментальными данными, исходя из (1) и [ ешая соответствующую многонуклопную задачу. Одпако В0Н 10С о существовании многочастичных Я. с., не сводимых к парным взаимодействиям (1), остается в значит, мере открытым. [c.561]

Взаимное отталкивание молекул гораздо быстрее убывает с расстоянием (11 г 1 ) и определяется взаимным нроникновением электронных оболочек мол( кул оно связано с нринципом Паули, запрещающим нескольким электронам находиться в одном и том же состоянии. Валентно ие связанные атомы испытывают обменное и кулоповское отталкивание на малых расстояниях. [c.171]

Мы пренебрегаеи также тем, что в отличие от электронного газа ионы в равновесии размещены в узлах решетки и испытывают отталкивание на малых расстояниях друг от друга. Более подробный анализ проведен в задаче 1. [c.138]

Свойство насыщения ядернь[х сил приводит к важному выводу о том, что взаимодействие между нуклонами iie сводится повсюду только к силам притяжения, а на малых расстояниях переходит в отталкивание, что соответствует как бы конечным размерам нуклонов. Была предложена модель твердой сердцевины, которая [c.135]

В результате возникает потенциал отталкивания, зависимость которого от межатомного расстояния должна быть такой, чтобы он превалировал на малых расстояниях и был меньше потенциала притяжения на больших расстояниях. Обычно его записывают либо как либо Яехр(—/ /р), где В, Я и р — некоторые кон- [c.21]

Т. э. позволяет понять механизм а-распада тяжёлых ядер. Между а-частицей и дочерним ядром действует элек-тростатич. отталкивание, определяемое ф-лой U(r) — b/r. На малых расстояниях порядка размера а ядра ядерные силы таковы, что эфф, потенциал можно считать отрицательным У(г)= — /fl. В результате вероятность а-распада даётся соотношением [c.176]

Наиб, важный из них — центральный—является комбинацией сильного отталкивания нуклонов на малых расстояниях (отталкива-тельная сердцевина— кори, от англ. ore) и притяжения — на больших (рис. 2). Сущест- [c.655]

Особенность ядерных сил, заключающаяся в сильном отталкивании нуклонов на малых расстояниях, делает неприменимыми подходы к теории Я. м., основанные на теории возмущений. Особенно это очевидно для потенциалов с жёстким кором, для к-рых первое же приближение в теории возмущений приводит к бесконечным рсзуль- [c.655]

Di. часть эл.-.магн. взаимодействия нуклонов составляет кулоновское отталкивание между протонами. На больших расстояниях оно определяется только зарядами протонов. СВ приводит к тому, что электрич. заряд протона не является точечным, а распределён на расстояниях < 1 Фм (среднеквадратичный радиус протона равен яаО,8 Фм см. Размер элементарной частицы). Электрич. взаимодействие на малых расстояниях зависит и от распределения заряда внутри протона. Это распределение совр. теория СВ не может надёжно рассчитать, но оно достаточно хорошо известно из эксперим. данных по рассеянию электронов на протонах. Нейтроны в целом электронейтраль-ны, но из-за СВ распределение заряда внутри нейтрона также существует, что приводит к электрич. взаимодействию между двумя нейтронами и между нейтроном и протоном. Магн. взаимодействие между нейтронами такого же порядка, что и между протонами, из-за большой величины аномального магнитного момента, обусловленного СВ, Менее ясна ситуация со слабым взаимодействием нуклонов. Хотя гамильтониан слабого взаимодействия известен хорошо, СВ приводит к перенормировке соответствующих констант взаимодействия (аналог аномального магн. момента) и возникновению формфакторов. Как и в случае эл.-магн. взаимодействия, эффекты слабого взаимодействия не могут быть достоверно рассчитаны, но в этом случае они не известны и экспериментально. Имеющиеся данные о величине эффектов несохранения чётности в 2-нуклонной системе позволяют установить интенсивность этого взаимодействия, но не его структуру. Существует неск, альтернативных моделей слабого взаимодействия нуклонов, к-рые одинаково хорошо описывают 2-нуклонные эксперименты, но приводят к разл. следствиям для атомных ядер. [c.671]

Кривая u=f(h) в общем случае дважды пересекает ось /г. На малых расстояниях (Alh )> Qi RTy e- >4k), равно как и на очень больших, преобладает притяжение. На средних может преобладать отталкивание 64 RTy e- 4K>A/h, вызывающее потенциальный барьер. Высота барьера возрастает с увеличением и уменьшением С [см. уравнения (7.178), (7.184), (7.185)]. Так как элементарный акт коагуляции происходит в результате преодоления потенциального барьера, можно утверждать, что разрушению коллоидных систем способствуют увеличение концентрации электролитов в растворе (коагулирующие действия электролита) и уменьшение электрокинетического потенциала. [c.275]

Силы, действующие между молекулами, грубо разделяют на химические, или валентные, силы отталкивания, проявляющиеся на малых расстояниях, и ван-дер-ваальсовы силы притяжения, действующие нри больших удалениях молекул друг от друга. Такое разделение весьма условно. [c.9]

Целесообразно кратко обсудить смысл понятия диаметра молекулы а. Мы предположили, что межмолекулярная сила равна нулю для межмолекулярных расстояний, больших о. Известно, однако, что сила взаимодействия между парой молекул отлична от нуля при любом межмолекулярном расстоянии, будучи, вообш е говоря, сильно отталкивающей на малых расстояниях и слабо притягивающей на больших. Мы пренебрегаем этой слабой притягивающей составляющей, что оправдано для идеальных газов. В соответствии с этим мы могли бы определить молекулярный диаметр о как размер, на котором отталкивание сменяется притяжением. Однако такое определение далеко не общепринято. В самом деле, в классических исследованиях уравнения Больцмана для моделей, отличных от модели упругих сферических молекул, радиус о защитной сферы предполагается равным оо На первый взгляд это кажется очень странным, потому что определенное выше значение а равно по порядку величины 10" см, а при выводе уравнения Больцмана был использован предел [c.48]

В качестве простейшего примера рассмотрим модель псевдоскалярной мезонной теории, предложенную ранее одним из авторов настоящей работы (см. [3]) для описания отталкивания нуклонов на малых расстояниях (hard ore) в проблеме ядерпых сил. [c.27]

Вследствие принципа Паули при одинаковом орбитальном движении пары электронов, находящиеся в синглетном состоянии (спины айтипараллельны), чаще оказываются на малых расстояниях друг от друга, чем пары электронов, находящиеся в триплетном состоянии (спины параллельны). Поэтому кулоновское отталкивание проявляется между электронами в синглетном состоянии больше чем в триплетном. Следовательно, энергия Е Т )) нижайшего триплетного возбужденного состояния обычно меньше энергии (в (51)) нижайшего синглетного возбужденного состояния. [c.503]

ОСТОВОВ К+ и С1 почти одинаковы. Структура такой жидкости определяется в основном силами электростатического отталкивания п притяжения между одинаковыми и неодинаковыми ионами. Попытки создать аналитические методы для расчета парциальных функций распределения таких систем оказались малоэффективными — реалистические результаты получить пока не удалось (см., например, [122]). Однако расчеты, выполненные методом Монте-Карло [123], ясно показывают, что здесь должно произойти (рис. 2.50). Для неодинаковых ионов парциальная функция распределения ( пеодпиак ( ) имеет довольно резкий пик на малых расстояниях. Это означает, что каждый ион окружен соседями другого типа. Экспериментально обнаружено (рис. 2.51), что координационное число этой оболочки близко к числу ближайших соседей в соответствующем кристалле [125] (для КаС1 к 6). Следующая оболочка дает более размытый пик функции ) отщнак( ) > полное число составляющих ее одинаковых ионов близко к тринадцати. На больших расстояниях функции распределения становятся более или менее бесструктурными, что свидетельствует [c.123]

Последняя запись удобна для исследования условий сходимости интеграла по Я (величина е(в, г ) по своему термодинамическому смыслу является величиной конечной). На малых расстояниях, при которых вследствие отталкивания молекул друг от друга Ф(Д) — 00, эта сходимость должна обеспечиваться достаточно быстрым стремлением к нулю функции Г2 Я) - 0 на больших расстояниях, когда Г2 Я) 1, эта сходимость должна обеспечиваться за счет достаточно быстрого убывания потенциала взаимодействия, именно для этого необходимо, чтобы при Я - оо потенциал Ф(Л) где 6 > 0. Реальное взаимодействие нейфальных молекул на боль- [c.302]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...