Потенциальный барьер

Рис. 15. Уменьшение энтропии свободного внутреннего вращения в зависимости от потенциального барьера [29, 34]

Ион, перемещающийся через решетку, должен преодолеть потенциальный барьер V, существующий между двумя соседними междоузлиями (рис, 28). При отсутствии поля вероятность того, что ион пройдет за единицу времени из одного междоузлия в соседнее, равна [c.52]

В присутствии поля F потенциальный барьер снижается и вероятность становится равной [c.53]

Условие (2.24) сводится к следующему трещина развивается через потенциальные барьеры, созданные микронапряжениями, в том случае, если на всем протяжении ее развития интенсивность высвобождения упругой энергии превышает 2уо-В противном случае развитие микротрещины прекратится. [c.92]

При быстром образовании физического контакта твердого тела с расплавом, например при сварке путем расплавления одного из соединяемых материалов, сначала на границе твердой и жидкой фаз будет наблюдаться пик межфазной энергии w аналогичный w (см. рис. 1.2, б), так как переход атомной системы в новое состояние происходит не мгновенно, а за некоторый конечный промежуток времени. Длительность ретардации (задержки) пика поверхности раздела, как называют этот период, может быть приближенно рассчитана как время жизни атома перед потенциальным барьером или определена опытным путем. На основании этих данных можно определить допустимую длительность контакта твердой и жидкой фаз и оптимальную температуру сварки или пайки. [c.14]

Рис. 2.21. Сопоставление потенциального барьера с кривой распределения электронов по энергиям. Масштаб хвоста распределения Ферми вытянут по вертикали

Электроны проводимости свободно перемещаются по всему объему металла, но не могут выходить за его пределы. Этому препятствует электрическое поле, действующее в узкой зоне, которую называют поверхностным потенциальным барьером или просто барьером. [c.61]

Распределение потенциала приобретает вид, показанный на рис. 2.23, а для вакуумного диода. Потенциальный барьер продолжает подниматься вне металла еще на высоту AU сверх нормальной высоты барьера wa) /e = (pn обусловленной физическими свойствами эмиттера. [c.64]

Однако с увеличением Ua ток продолжает расти и дальше. Это происходит в связи с уменьшением работы выхода. На рис. 2.24 кривая а, асимптотически приближающаяся к уровню АА, показывает изменение потенциальной энергии электрона в отсутствие внешнего поля, т. е. обычный потенциальный барьер металла. Линия Ь характеризует изменение энергии во внешнем ускоряющем однородном поле. Когда накладываются оба поля, форма потенциального барьера изобразится кривой с, представляющей собой сумму кривых а к Ь. [c.64]

При отсутствии внешнего электрического поля количество электронов, преодолевающих потенциальный барьер, выражается частью площади под кривой распределения, лежащей выше [c.64]

Рис. 2.24. Изменение формы потенциального барьера при наличии ускоряющего поля (справа), функция распределения F w,) (слева)

С/ приводят к повышению свободной энергии ( 5> з), следовательно, в их зонах невозможно развитие процесса распада. Существенно большие флуктуации k — i могут обусловить снижение свободной энергии (F Fi) и начало процесса распада. Это равносильно преодолению определенного потенциального барьера, т. е. самопроизвольное снижение свободной энергии (Fe...Fi) становится возможным только после того, как она поднимется выше Fs. [c.497]

Рассмотрим теперь вопрос о потенциальных ямах и потенциальных барьерах , которые могут иметь место при движении системы в потенциальном поле. Эти понятия тесно связаны с тем фактом, что положения равновесия таких систем могут быть как устойчивыми, так и неустойчивыми. Связь эту удобно продемонстрировать на простейшем примере, представленном на рис. VI. 1. [c.228]

В простейших случаях удается не только установить наличие потенциального барьера , но и полностью определить границы потенциальной ямы . Рассмотрим, например, движение материальной точки вдоль прямой в потенциальном поле, зависящем только от положения точки на прямой. [c.229]

V достигает минимума. Эти области образуют потенциальные ямы система, попавшая в эту область с малыми скоростями, не может выйти из нее до тех пор, пока ей не будет придана энергия, достаточная для преодоления потенциального барьера . [c.230]

Транзистор поверхностно-барьерный (ПБТ) —транзистор р—п—р структуры, у которого крайние слои образованы не полупроводником, а металлом, причем вблизи металлических поверхностей в полупроводнике образуются потенциальные барьеры [10]. [c.158]

По физическому смыслу энергия активации любого кинетического процесса есть разность свободных энергий Гиббса (AF) конфигураций атомов, соответствующих активированному состоянию (седловая точка) и основному состоянию перед потенциальным барьером, а скорость процесса о при наличии внешнего напряжения определяется соотношением [c.193]

Установить область изменения координаты х частицы, в которой она может находиться при данном значении полной энергии Е. Ясно, что в область, где U>E, частица попасть не может, поскольку потенциальная энергия U частицы не должна превышать ее полную энергию. Отсюда сразу следует, что при E = Ei (рис. 4.9) частица будет двигаться или в области между координатами и Хг (совершает колебания) или правее координаты хз. Перейти же из первой области во вторую (или обратно) частица не может этому препятствует потенциальный барьер, разделяющий обе эти области. Заметим, что когда частица движется в ограниченной области поля, то говорят, что она заперта в потенциальной яме (в нашем случае — между Xi и Xj). [c.101]

Второй этап а-распада — испускание а-частицы — в основном определяет время жизни а-активного ядра. Поэтому основное внимание существующих теорий а-распада уделялось процессу испускания а-частицы активным ядром и, в частности, вопросу прозрачности потенциального барьера сферического ядра. [c.228]

По классическим представлениям а-частица с кинетической энергией меньшей высоты потенциального барьера Уд, не может проникнуть из области 1 в область III. Однако, согласно положениям квантовой механики, частица, находящаяся на уровне (SJ, и движущаяся в направлении СВ , имеет вероятность просочиться сквозь потенциальный барьер (имеет место туннельный эффект ). [c.229]

Поскольку уравнение (VI.38) соответствует довольно грубой модели а-распада, не учитывающей несферичности ядра и исполь-зуюш,ей упрощенные представления о потенциале ядра в области г < Rd, то попытки его точного решения мало оправданы. Поэтому для выяснения зависимости вероятности а-распада от энергии вылетающей а-частицы достаточно вычислить вероятность прохождения а-частицы через потенциальный барьер, используя из квантовой механики результат задачи о прозрачности потенциального барьера. [c.230]

Реакции, происходящие при участии заряженных частиц, требуют, чтобы частицы обладали достаточно большой энергией, необходимой для преодоления сильного кулоновского поля ядра (потенциального барьера). Источниками заряженных частиц являются естественно-радиоактивные элементы, ускорители заряженных частиц, космические лучи. [c.264]

Эффективное сечение ядерной реакции под действием протонов при малых энергиях мало, но очень быстро возрастает с ростом энергии, так как вероятность проникновения через потенциальный барьер растет с ростом энергии налетающего протона. Сечение реакции подчиняется формуле Брейта—Вигнера [c.284]

Ядерные реакции под действием а-частиц во многих отношениях сходны с ядерными реакциями, порождаемыми протонами, однако в этом случае роль электрического потенциального барьера сказывается еще сильнее, так как заряд а-частицы равняется - - 2е. Поэтому выход ядерной реакции под действием ос-частиц даже при энергиях в 40 Мэе в десятки раз меньше выхода ядерной реакции под действием протонов с энергией в 20 Мэе. [c.288]

Рис. 104. Потенциальный барьер и туннельный эффект при слиянии ядер.

Второе ядро А 2, находящееся в поле ядра А , имеет небольшую вероятность туннельно пройти через потенциальный барьер и [c.325]

Энергия относительного движения ядер может быть увеличена путем повышения температуры. Поэтому повышение температуры приводит к быстрому возрастанию вероятности туннельного сближения ядер Ai и Л2. Сущность ядерных реакций слияния в том и состоит, что оголенные атомные ядра за счет своей кинетической энергии при столкновении преодолевают потенциальный барьер и подходят друг к другу на такое близкое расстояние что под действием ядерных сил сцепления они сливаются в единую систему — новое, более сложное ядро. Поскольку необходимая для слияния ядер кинетическая энергия подводится к ним как тепловая энергия, то такие ядерные реакции и называются термоядерными реакциями слияния (синтеза). [c.325]

Высота потенциального барьера в случае сближения двух про- [c.326]

Вообще, внутреннее вращение не является свбодным, а затруднено потенциальным барьером. Для очень большого потенциального барьера внутреннее вращение вырождается во вращательное колебание, для которого сумма состояний приближается к уравнению (3-39). Следовательно, величина суммы состояний для внутреннего вращения будет изменяться между максимальной величиной для свободного вращения, выраженной уравнением (4-9), и минимальной величиной, равной единице, для сильно затрудненного вращения, выраженной уравнением (3-39), когда v (а следовательно, и л ) достаточно велико. Вычисление суммы состоя- [c.118]

Для сильно затрудненного вращения эта составляющая приближается к величине, выраженной уравнением (4-17) для гармонического колебания. Составляющая теплоемкости, соответствующая внутреннему вращению для промежуточных потенциальных барьеров, была вычислена Питцером и Гвином [29, 34]. Результаты их вычислений представлены на рис. 13 в виде зависимости суммы состояний, полученной по уравнению (4-9) для свободного [c.123]

Внутреннее вращение в молекуле хлористого этила не является по существу свободным оно затруднено потенциальным барьером V, оцененным в 3700 кал/(моль °К)- Согласно рис. 15, энтропийная составляющая свободного вну1реннего вращения должна была бы уменьшиться приблизительно на 1,6 кал (моль ""Щ для 1 V [c.145]

Наличие электрического поля F снижает потенциальный барьер U на l2qaF, если q — заряд иона, перемещающегося в направлении поля, и а — расстояние между соседними междоузлиями. Тогда вероятность прохождения иона в направлении поля из одного междоузлия в следующее равна [c.52]

Если Wa — высота потенциального барьера металла и ось х направлена перпендикулярно его поверхности, то эмиттированны-ми будут электроны, для которых [c.62]

Соотношение энергия — время жизни при а-распаде. Атомные ядра с массовым числом А > 208 испытывают спонтанные ядерные превращения и испускают а-частицу. Вокруг ядра для а-частицы существует потенциальный барьер определенной формы, например представленной на рисунке 30. Если принять, что внутри ядра находится а-частйца в виде готового образования, обладающего энергией S, а выход ее из ядра сводится к туннельному прохождению через потенциальный барьер, то вероятность W проникновения а-частицы сквозь потенциальный барьер составляет [c.89]

Рассмотрим примеры ядерных реакций, возникающих под действием нейтронов. Такие реакции весьма многочисленны и разнообразны. Причина этого состоит в том, что для нейтрона не существует потенциального барьера ядра. Нейтрон с любой энергией (от долей электрон-вольта и до десятков мегаэлектрон-вольт) свободно проникает в любое ядро, включая и тяжелые. При этом каждый нейтрон приносит в ядро энергию, рав[1ую сумме его кинетической энергии и энергии связи в 7—8 Мэе. Возникающее при этом составное ядро оказывается в возбужденном состоянии и испытывает распад различными способами, в зависимости от степени возбуждения. Реакции, вызываемые нейтронами, можно подразделить на следующие виды [c.281]

Под действием медленных нейтронов реакции этого типа не осуществляются по той причине, что для вылета протона из ядра ему нужно сообщить избыточную энергию, равную сумме его энергии связи и энергии по преодолению потенциального барьера. Для легких ядер имеются исключения из этого правила — реакция 7N (п, р) с сечением 1,75 барн и реакция (п, р) с сечением 33 барн. В результате реакци получаются ядра с избыточным числом протонов, которые испытывают Р-радирактив-ность. Для период полураспада Т 5568 лет, для ядер период полураспада 7 = 87,1 дня. Эти изотопы имеют большое применение в химии, биологии, археологии как индикаторы ( 3). [c.283]

Реакции под действием протонов, дейтронов н других заряженных частиц отличаются от реакций под действием нейтронов прежде всего тем, что для них существует потенциальный барьер ядра и частица должна преодолеть это сильное кулоновское отталкивание. Поэтому, только обладая большой энергией, заряженные частицы в состоянии подойти близко к ядру и вызвать ядериую реакцию. В случае легких ядер энергия налетающей заряженной частицы может быть меньшей, так как при этом появляется вероятность захвата частицы ядром в результате туннельного перехода. Протоны могут вызвать реакции (р, у), (р, п) и (р, а). [c.284]

Таким образом, вокруг данного ядра по отношению ко второму ядру А 2 (и наоборот) существует потенциальный барьер высотой , который и должны преодолеть сближающиеся ядра 4r. oRl3 [c.325]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.61 , c.62 ]

Основные законы механики (1985) -- [ c.101 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.57 ]

Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 (1950) -- [ c.264 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.75 ]

Электронные спектры и строение многоатомных молекул (1969) -- [ c.13 , c.120 , c.217 , c.367 , c.411 , c.456 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.5 , c.23 ]

Задачи по оптике (1976) -- [ c.289 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...