Отражение от потенциального барьера

Отражение от "потенциального барьера . Если показатель преломления п (г) имеет минимум п = в некоторой точке то в неподвижной среде для наклонно падающих волн с горизонтальной компонентой волнового вектора > кдп,,, эффективный показатель преломления будет обращаться в нуль в двух точках < 2 (рис. 9.1). В области 2, <2 <22 имеем < О, и волны являются неоднородными. Этот слой служит как бы барьером на пути распространения звука из полупространства 2 <21 в полупространство 2 > 22 и обратно. По аналогии с квантовой механикой мы будем говорить в этом случае об отражении от потенциального барьера . Когда < кдп , волна не имеет точек поворота. Однако при значениях близких к кдп , приближение ВКБ неприменимо в окрестности вершины барьера 2 = 2 , и происходит заметное отражение звука, называемое надбарьерным . Исследованию этих вопросов посвящен ряд работ (см., например [64, 148, 204, 263, 409, 422], [169, 23 и 50], [260, гл. 3]). Аналогичные эффекты имеют место и в движущейся среде, но форма и высота потенциального барьера определяется здесь наряду с л (2) профилем скорости течения Уо(2). В этом разделе зависи- [c.181]

Рис. 9.1. К отражению от потенциального барьера в неподвижной среде а - вертикальная завнснмость показателя преломления б - лучевая картина при наличии двух горизонтов поворота

В Противном случае имеет место отражение частицы от потенциального барьера. [c.76]

Коэффициент прохождения и коэффициент отражения. Явление прохождения через потенциальный барьер и отражения от него характеризуется с помощью коэффициента прохождения D потенциального барьера и коэффициента отражения R. Эти коэффициенты определяются как отношение плотности потока отраженных и [c.180]

Наблюдаемая картина дифракционных рефлексов (рис.4.10) является результатом интерференции пучков электронов, дифрагировавших на атомах поверхности. Насколько наблюдаемая картина позволяет определить реальное расположение атомов — центров дифракции Формальный подход к расшифровке картин рефлексов, возникающих при ДМЭ, не дает ответа на этот основной вопрос. Отметим лишь три основные трудности. 1) Проникающие в кристалл электроны приводят к интерференции волн, отраженных от разных плоскостей в его приповерхностной области. К формулам для двумерной решетки (4.9) должны быть добавлены соотношения, учитывающие интерференцию в этой области. 2) Спектр ДМЭ, зависит от формы потенциального барьера поверхности, который должны преодолевать выходящие из кристалла электроны. Барьер определяется не только расположением атомов в ячейке, но также адсорбирован- [c.133]

Однако квантовая механика приводит к заклиэчению, что в случае Е < E q сущесп вует определенная вероятность проникновения частицы через потенциальный барьер из области / в область III. а для Е> E q существует определенная вероятность отражения частицы от потенциального барьера. Явление проникновения частицы через потенциальный барьер называют туннельным эффектом. Он имеет большое значение в некоторых физических процессах. [c.180]

НАДБАРЬЁРНОЕ ОТРАЖЕНИЕ — квантовомехавич. эффект отражения частицы от потенциального барьера в случае, когда её энергия больше высоты барьера. См. Квааиклассичесте приближение. [c.237]

Хотя проблемы, связанные с прохождением электрического тока через островковую металлическую пленку, лежат вне сферы затрагиваемых нами вопросов, тем не менее представляет интерес наблюдение свечения отдельных центров островковой пленки Ag весовой толщиной 60—80 А при подаче на нее напряжения 20—30 В [1003]. Ранее было показано, что излучение, возникающее в островковых пленках Ag при электронной бомбардировке, обусловлено радиационным распадом поверхностных плазмонов частиц (рис. 139, кривая 2) [1004]. В спектре излучения, возбуждаемом прохождением электрического тока через пленку, плазменные пики (>n=313G А и 3500 А) выражены слабо по сравнению с доминирующей полосой в области ближнего ИК-света (рис. 139, кривая 1). Это объясняли тем, что только малая часть неравновесных электронов имеет энергию, достаточную для возбуждения плазмонов. Появление максимума при Я =6700 А связывали с неупругим туннелированием неравновесных электронов из частицы в частицу и с отражением этих электронов от потенциального барьера внутри частицы. [c.311]

Перейдем к вычислению коэффициента отражения плоской волны от потенциального барьера. Пусть волна падает из области f = +°°. За барьером, при f - должна быть только прошедшая волна согласно (9.34), т -°о вместе с f. Из (9.38) мы видим, что в (9.37) член, пропорциональный Al, дает при т волны, распространяющиеся в обоих направлениях, а член, пропорциональный А2, только волну с фазовой зависимостью exp(jАгоД Tj /2), бегущую в сторону f = -°° следовательно. Ai = 0. По формулам (9.34), (9.37), (9.39) и (9.40) получаем при зтом вдали 184 [c.184]

Излагаемая теория применима как к случаю наличия вещественных точек заворота z, и 2 (отражение волны от потенциального барьера — по квантовомеханической терминологии), так и в случав отсутствия вещественных точек заворота ( падбарьерное распространение и отражение волны). В каждом случае важным является правильный выбор знаков корней и путей интегрирования. При вещественных z, и 2 мы выбираем Imp О при Zj < 2 < 2j и тогда Е — вещественная отрицательная величина. При ком-ллекспых 2i и Zj, Re /> > О, — вещественно, положительно. [c.141]

Экспериментальные данные о зависимости электросопротивления Си от размеров зерен в исследованном диапазоне от 0,2 до 13 мкм удалось описать с помощью хорошо известной модели Маядаса-Шатцкеса [274], разработанной для тонких пленок. Точнее с помощью той ее части, которая описывает частичное отражение электронов проводимости от границ зерен, представляемых в виде потенциальных барьеров. В работе [274] получено следующее выражение [c.164]

Физ. проблема совр. Э. заключается в уточнении связи параметров поляризации со свойствами среды. Формулы Френеля получены из граничных условий на геом. плоскости, разделяющей однородные сплошные среды, и поэтому являются первым приближением. Микроскопич. расчёты показывают, что отражённая волна формируется в неск. приповерхностных молекулярных слоях и содержит информацию именно о них связь с параметрами вещества в объёме должна устанавливаться теоретически (см. Поверхность). Так. при отражении от поверхности металла необходимо иметь в виду, что здесь имеется два физически выделенных поверхностных слоя один обусловлен шириной потенциального барьера и областью пробега отражённых от него электронов, а другой—текстурой, возникшей при обработке поверхности. Второй может быть устранён спец. приёмами, напр, ионной бомбардировкой, электрополировкой и др. связь свойств первого со свойствами в толще определяется уже теоретич. соображениями. Из формул Френеля следует, что линейно поляризованный свет, отражаясь от поверхности прозрачной среды, остаётся линейно поляризованным, однако сам факт дискретности структуры среды влечёт за собой возникновение нек-рой, очень небольпюй (Л/а 0" ), эллиптичности, Теоретически и экспериментально [3] было показано, что на [c.609]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...