Выход ядерной реакции

Эта величина может иметь любой знак — в зависимости от характера той или иной ядерной реакции. Таким образом, энергетический выход ядерной реакции определяется разностью суммарных масс покоя ядер до и после реакции. Все величины, входящие в это соотношение, могут быть экспериментально измерены с достаточно высокой точностью, тем самым можно проверить и само равенство. Рассмотрим конкретную ядерную реакцию [c.228]

Выход ядерной реакции равен [c.343]

Д =17,6 МэВ = 2,8Х жить выход ядерной реакции ДВ на число [c.344]

Ядерные реакции — превращения атомных ядер, происходящие при взаимодействии их с элементарными частицами или друг с другом. Проводится классификация ядерных реакций. Исследуется роль законов сохранения в этих реакциях. Вычисляются эффективные. сечения и энергетический выход ядерных реакций. [c.9]

Эффективные сечения и выходы ядерных реакций [c.269]

Наряду с эффективным сечением реакции пользуются также другой часто используемой, полуэмпирической, характеристикой — выходом ядерной реакции. Выходом ядерной реакции называется отношение числа актов ядерных превращений в определенной мишени к числу упавших на эту мишень бомбардирующих частиц. [c.273]

Ядерные реакции под действием а-частиц во многих отношениях сходны с ядерными реакциями, порождаемыми протонами, однако в этом случае роль электрического потенциального барьера сказывается еще сильнее, так как заряд а-частицы равняется - - 2е. Поэтому выход ядерной реакции под действием ос-частиц даже при энергиях в 40 Мэе в десятки раз меньше выхода ядерной реакции под действием протонов с энергией в 20 Мэе. [c.288]

Выход ядерной реакции [c.436]

Небольшая доля частиц v/Л о, испытавших ядерное взаимодействие, определяется выходом ядерной реакции [c.453]

Распад 595 Времени пролета метод 329 Временная четность 646—647 Встречные пучки 570 Вторичные нейтроны 360, 363 Вульфа-Брэгга формула 245 By опыт 159, 599 Выход ядерной реакции 438 [c.715]

В области малых энергий возбуждения ширины уровней меньше расстояний между ними, поэтому в этой области энергий особенно резко проявляется роль отдельных уровней составного ядра. В частности, вероятность образования составного ядра и выход ядерных реакций очень сильно зависят от энергии падаю дей частицы, причём эта зависимость носит резонансный, а не монотонный характер. Можно указать, например, на резонансное поглощение нейтронов, сечение которого при определённых значениях энергии, называемых резонансными, может в несколько тысяч раз превосходить поперечное сечение ядра. [c.219]

Сечения и выходы ядерных реакций. При исследовании ядерной реакции стремятся определить вероятность протекания ее по различным каналам при различных энергиях падающих частиц — так называемый выход данной реакции, угловое и энергетическое распределение продуктов реакции. [c.170]

Для толстой мишени, в которой происходит как изменение энергии, так и уменьшение потока частиц, выражение для выхода ядерных реакций имеет более. сложный вид. [c.171]

Левая часть этого равенства есть приращение суммарной кинетической энергии ядер данной системы — то, что называют энергетическим выходом ядерно й реакции и обозначают Q. Итак, [c.228]

Ядерные реакции могут протекать с выделением или поглощением энергии. Используя закон взаимосвязи массы и энергии, энергетический выход Д ядерной реакции можно определить, найдя разность масс Afn [c.329]

Эффективное сечение и выход являются очень важными характеристиками ядерных реакций. [c.273]

Запаздывающие нейтроны испускаются осколками не только урана, но и других делящихся ядер. При этом изменяется лишь процентный состав выхода запаздывающих нейтронов с различными периодами полураспада, а сами величины периодов практически остаются теми же. Запаздывающие нейтроны играют очень важную роль в протекании процесса управляемой цепной ядерной реакции (см. п. 3 этого параграфа). [c.381]

Изучение выхода, энергетического спектра и углового распределения продуктов некоторых ядерных реакций привело к результатам, которые противоречат боровской концепции. [c.455]

Полученные результаты противоречат представлению о протекании ядерной реакции через промежуточное ядро действительно, если реакции (d, р) и d, п) идут с образованием промежуточного ядра, то при прочих равных условиях выход реакции (d, р) должен быть меньше выхода реакции d, п) из-за наличия кулоновского барьера, препятствующего вылету протона из ядра. С ростом энергии выход реакции d, р), а следовательно, и отношение Y(d, p)IY d, п) должны возрастать. Угловое распределение продуктов реакции должно быть изотропным. [c.459]

Тип ядерной реакции nop. МЭВ [351 Период полураспада продукта , МэВ Т Выход f-квантов на эф, МЭВ [c.1136]

Возникновение наведенной активности — вредное явление, так как она отравляет материал и делает опасной работу с ним. С другой стороны, в исследовательских работах по ядерным реакциям явление наведенной активности часто используется для идентификации и изучения выхода различных реакций (см. гл. IV, 1). [c.458]

Кроме ионизационных потерь у значительной доли частиц, движущихся вдоль осей, резко уменьшаются выход характеристического рентгеновского излучения, испускаемого атомами монокристалла в результате выбивания частицей электронов с АГ- и L-оболочек, а также вероятность вступить в ядерную реакцию. Последнее можно видеть на рис. 8.13, где изображена зависимость выхода резонансной реакции (р, v) на ядре изотопа алюминия ( р = 405 кэВ) от угла между направлением пучка и осью [110] монокристалла алюминия. [c.459]

Ядерный синтез. Реакция синтеза заключается в слиянии легких ядер и образовании тяжелых ядер при чрезвычайно высоких температурах. Многие склонны считать ядерный синтез панацеей от всех проблем, связанных с энергоснабжением, после того как будет разработана соответствующая технология. Потенциальные преимущества здесь действительно кажутся значительными. Исходное топливо — дейтерий встречается практически в неограниченных количествах и доступен при незначительных затратах. Продуктом ядерной реакции является гелий — нетоксичное и нерадиоактивное вещество. Отсутствует опасность выхода из-под контроля цепной реакции. Уровень радиоактивности относительно низок. Некоторые специалисты считают, что отсутствует возможность похищения материалов для производства ядерного оружия, хотя другие отмечают, что тритий, тяжелый изотоп водорода, масса которого в три раза превышает массу обычного водорода, ведет себя в процессе подобно дейтерию (масса которого вдвое превышает массу обычного водорода), тритий же используется в водородных бомбах. [c.230]

Здесь m, и m,. —массы протона, а-частицы и углерода Хн, и Х< с—содержания (по массе) водорода, гелия и С е и Q—скорость энерговыделения и энерге-тич. выход для соответствующих цепочек ядерных реакций (см. ниже). При расчётах поздних стадий эволюции массивных звёзд учитывают горение более тяжёлых элемен- [c.490]

В области очень больших энергий, когда начинает сказываться прозрачность ядра и понятие составного ядра теряет смысл, зависимость сечения определённой реакции от энергии падающей частицы становится иной. Выход реакции определяется вероятностью того, что быстрая падающая частица создаст возбуждение ядра, наиболее благоприятное для протекания данной реакции. Эта вероятность определяется теперь только длиной свободного пробега, которая медленно и монотонно растёт с энергией падающей частицы (приблизительно пропорционально энергии). Поэтому сечение какой-либо определённой ядерной реакции в области больших энергий, в отличие от области малых энергий, медленно меняется с энергией падающей частицы. [c.152]

Ядерные реакции под действием дейтонов. Ядерные реакции под действием дейтонов имеют большое практическое значение. Выход этих реакций обычно гораздо больше выходов соответствующих реакций под действием других заряженных частиц. Кроме того, следствием малой величины энергии связи дейтона является большая энергия возбуждения промежуточного ядра, и, как правило, реакции с поглощением дейтона экзоэнергетические (Q>0). [c.187]

Полная активность при изготовлении радиоактивных изотопов зависит от нескольких факторов. Сюда относится интенсивность и энергия бомбардирующих частиц, вероятность ядерной реакции, количество облучаемого материала на мишенях, период полураспада получаемых ядер и продолжительность облучения. Выход реакции для тонкой мишени дается следующим уравнением [c.252]

Получить весовые количества калифорния в ядерных реакциях с заряженными частицами — задача практически невыполнимая слишком мал выход этого элемента [c.159]

Величину Q называют эне 5гетическим выходом ядерной реакции или, короче, энергией реакции. [c.234]

Для вычисления энергетического выхода ядерной реакции необходимо найти разность масс частиц, вступающих в реакцию, и частиц — продуктов реакции. В реакции участвуют атомные ядра, но в справочных таблицах обычно даются сведения лишь о массах атомов. Можно найти массу каждого атомного ядра вычитанием массы электронов оболочки из массы атома. Можно поступить иначе. Если в уравнении ядерной реакции слева и справа пользоваться только массами атомов (т. е. массой атома водорода, а не массой протона слева, и массой атома гелия, а но массой альфа-частицы справа), то из-за одинаковости числа электронов в атомах, вступающих в реакцию, и в продуктах реакции их вычитание осуществляется автоматически при нахоясдении разности масс. Таким образом, для решения яадачи можно воспользоваться сведениями из справоч-1шка о массах атомов [c.343]

Из формулы (52. 17) следует, что выход ядерной реакции при данной энергии Т действительно является функцией не только сечения о (Г), но и скорости ионизационного убывания кинетической энергии, т. е. удельной ионизации частицы dTjdx. [c.438]

Перед началом исследований выбранный для измерения износа участок детали активируется в течение 20—40 мин обычно дейтронами с энергией 14 МэВ и силой тока 1 мкА/с на специальном, ускорителе (циклотроне) до активности 10 мкКи. Толщина активированного слоя, зависящая от энергии дейтронов и ряда других факторов, устанавливается исследователем, который оценивает возможную величину износа поверхности при эксплуатации изделия. При активации деталей из низколегированных сталей дейтронами активируется стабильный изотоп Fe и образуются три основных радиоактивных изотопа (индикатора), соотношение которых определяется выходом ядерной реакции. [c.261]

Нойтроны при двилсеиип веществе < электронными o j-лочками атомов не взаимодействуют и возбуждать или ионизировать атомы не могут. При столкновении с атомными ядрами они испытывают рассеяние или вызывают ядерные реакции с выходом из ядра заряженных частиц и гамма-квантов. Таким образом, конечными результатами взаимодействия с веществом любого вида ядерного излучеиия являются ионизация и [c.325]

Выше ( 45) уже отмечалось, что первые ядерные реакции осуществлялись учеными имен о с а-частицами. Например, реакция Резерфорда (а, р) принадлежит к первому типу реакций. Вторым примером реакции первого типа является реакция с алюминием 1зАР (а, р) i4Si . Энергия реакции Q == - - 2,26 Мэе, выход составляет примерно 1 протон на 10 а-частиц. В диапазоне значений энергии а-частиц от 3,92 до 6,61 Мэе для выхода (и сечения) реакции обнаружено шесть резонансных максимумов. [c.288]

Выход из этого затруднения был найден в 1932 г. Чедвико.м, который проанализировал с помощью законов сохранения энергии и импульса опыты по образованию исследуемым излучением ядер отдачи азота и водорода и пришел к выводу, что это излучение представляет собой поток нейтральных частиц с массой, приблизительно равной массе протона. Вновь открытая частица была названа нейтроном ( ). Точное значение массы нейтрона, определенное из энергетического баланса ядерных реакций, идущих с образованием или поглощением нейтронов, равно гп-п = 1838,5 Же. Таким образом, масса нейтрона больше массы протона на 2,5 гПс и больше суммы масс протона и электрона на 1,5 те. В соответствии с известным соотношением, связывающим массу и энергию, каждому значению массы М в граммах соответствует энергия в эргах, где с = 3 10 ° uj eK — скорость света. Для неподвижной покоящейся частицы эта [c.19]

Доля частиц, испытавших ядерное взаимодействие, называется выходом ядврной реакции У [c.438]

Дальнейшее изучение показало, что эта ядерная реакция — эндоэнергетическая (Q = —1,06 Мзв) и что она имеет выход У = 2-10 (при Та = 7,8 Мэе). Любопытно заметить, что, несмотря на эндоэнергетичностъ данной ядерной реакции, максимальная энергия образующихся протонов оказывается выше максимальной энергии протонов отдачи, возникающих при упругом рассеянии а-частиц той же энергии на водороде. Мы предлагаем в качестве упражнения разобрать этот пример с помощью законов сохранения энергии и импульса и объяснить, почему (7 р)реакц> ( р)отд- [c.441]

Надежным способом определения преимущественного механизма реакции рляется анализ кривых выхода (d, р)- и (d, п)-реакций в зависимости от кинетической энергии падающих дейтонов. Если отношение выходов (d, р)- и d, п)-реакций растет с кинетической энергией (рис, 192, а), то ядерная реакция протекает с образованием промежуточного ядра. Если это отношение уменьшается с ростом кинетической энергии падающих дейтонов, то реакция идет в механизме неполного проникновения дейтона в ядро (рис. 192,6). [c.460]

Высокие энергетические выходы экзотермических ядерных реакций делают крайне заманчивым использование их для получения энергии в макроскопических масштабах. Действительно, если для единичного акта химической реакции характерны энергии в лучшем случае порядка нескольких электронвольт, то для ядерных реакций в среднем свойственны мегаэлектронвольтные энергии. Однако при ближайшем рассмотрении оказывается, что создание установки для получения ядерной энергии в макроскопических масштабах — очень непростое дело. [c.561]

В левом нижнем углу показаны периоды полураспада т.н. с н о н т а и и о делящихся изомеров и и Ри (см. Ияомерия ядерпая), к-рые образуются в ядерных реакциях. Наиб, период полураспада (Г, = 1,4 -10 с) из известных спонтанно делящихся изомеров принадлежит нечётно-нечётному ядру Ат. Выход [c.579]

После прекращения ядерных реакций плазма Вселенной расншрялась и остывала. В этой плазме имО лнсь небольшие неоднородности плотности стоячие звуковые волны). Эти небольшие сгустки плазмы не могли расти, т. к. было велико давление реликтовых фотонов на плазму (для РИ плазма непрозрачна). Это давление препятствовало силам гравитации уплотнять н наращивать первичные сгущения. Более того, н достаточно малых масштабах неоднородности плот-U0 T11 (звуковые волны) затухали из-за лучистой вязкости и теплопроводности. Спустя примерно 300 ООО лет после начала расширения темп-ра плазмы снизилась до 4000 К, произошла рекомбинация электронов и атомных ядер, п плазма превратилась в нейтральный газ. Этот газ прозрачен для РИ, и оно стало свободно выходить из газовых сгустков. Силам тяготения, сжимающим сгустки, стало противостоять только относительно слабое давление нейтрального газа. Тнго-тенпе на этом этапе развития Вселенной стало превосходить силы газового давления и сжи.мать сгустки вещества, масса к-рых превосходила М Мq [c.479]

Перспективны Н. г. на основе мощных линейных ускорителей протонов и дейтронов на энергии 1 — 1,6 ГзВ с током 0,1 — 1 А. В мишенях таких Н. г, реализуются ядерные реакции расщепления дейтрона на протон и нейтрон, к-рые дают высокий выход нейтронов и возможность управления их потоками. Напр., при токах протонов 100 мА энергии 1 ГэВ на мишенях из РЬ, Bi, и генерируются потоки нейтронов до 10 i с"1. Н. г. типа предполагается использовать для исследования радиационной стойкости материалов, иссле-дованш в области ядерной физики и химии. Обсуждаются возможности их применения с мишенями из делящихся материалов для получения ядерного горючего ( Ро, и) в пром. масштабах. Мощные Н. г. предполагается также использовать для перевода долгоживущих радионуклидов, содержащихся в отходах ядерных реакторов, в короткоживущпе (т р а н с мутация), для наработки трития (через мишень, содержащую отходы, прокачивают жидкий Li), а также для получения трансурановых элементов (напр., f). [c.283]

Характеристики пороговых реакций. В ядерной реакции Ai + Az Аз Ai Q, когда две начальные частицы Ai и Аг превращаются в две конечные частицы Аз и А а, тепловой эффект реакции или энергетический выход Q определяется массами trii, гпг. [c.883]

Из частиц, применяемых для проведения ядерных реакций с целью получештя радиоактивных ядер, наиболее важными являются нейтроны. Медленные нейтроны производят- в котлах ядерные реакции типа [п, у) и п, /) и несколько менее важные реакции п, р) и [п, а). Быстрые нейтроны применимы для получения радиоактивных ядер по реакциям (п, р) и п, а) с мишенями, имеющими 2>20. Подобные нейтроны получают на циклотроне, как результат реакций с1, п), используя в качестве хмишени Ве, или В. Бериллий является особенно пригодным для этой цели благодаря его физическим свойствам, допускающим высокую интенсивность бомбардирующих дейтронов, и поэтому выход реакции (й, п) для бериллия очень высок. Выход радиоактивных ядер для реакции (и, у) подсчитывается по фор- [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...