Потери при отражении от поверхности

Ниже рассмотрены примеры наиболее характерных гидроакустических условий. Важнейшие характеристики акустического поля в этих примерах поясняются лучевыми картинками, а также оценивается влияние потерь при отражении от поверхности и дна. [c.112]

Потери при отражении от поверхности [c.114]

Рис 5 4. Потери при отражении от поверхности для малых углов скольжения [8] [c.115]

Рис. 5.6 Потери при отражении от поверхности в зависимости от скорости ветра, высоты волны, состояния моря и частоты

В работе [8] приведено следующее выражение для определения акустических потерь при отражении от поверхности в функции произведения высоты волны и частоты [c.116]

На рис. 5.6 на основе объединения данных рис. 5.4 и 5.5 приведены зависимости потерь при однократном отражении от поверхности скорости ветра, высоты волны, состояния моря и частоты. На практике вследствие непрерывного волнения поверхности моря и широкого диапазона вариаций отраженной от поверхности интенсивности акустической волны, а также скоротечности и сложности происходящих процессов измерение потерь при отражении от поверхности и определение их зависимости от параметров ветра и моря являются чрезвычайно трудной задачей. [c.117]

Сложность определения потерь при отражении от поверхности обусловлена прежде всего неровностью этой поверхности и ее непрерывным изменением во времени, хотя сам процесс отражения на границе раздела вода — воздух описывается весьма просто из-за резкого различия импедансов. Если поверхность гладкая, акустическая энергия отражается полностью. [c.117]

Сравнение ф-л (2.4) и (2.5) показывает, что отраженный луч отличается от прямого луча по амплитуде из-за неизбежных потерь при отражении от поверхности Земли и по фазе вследствие двух причин во-первых, в результате сдвига фазы в процессе отражения и, во-вторых, из-за потери фазы за счет разности хода лучей. [c.36]

Третий множитель учитывает потери при отражении от поверхности Земли в промежуточных точках. Для линий связи с одной вершиной подобные отражения отсутствуют и [c.298]

Фазовые пластинки (называемые также волновыми пластинками) и фазосдвигающие устройства выполняют роль преобразователей состояния поляризации. С помощью подходящей фазовой пластинки состояние поляризации светового пучка можно преобразовать в любое другое состояние поляризации. В формализме матриц Джонса предполагается, что отражение света от любой поверхности пластинки отсутствует и что свет полностью проходит через пластинку. Практически же любая пластинка всегда имеет конечный коэффициент отражения, несмотря на то что большинство фазовых пластинок имеют специальное покрытие, чтобы уменьшить потери на отражение от поверхностей. Френелевские отражения на поверхностях пластинки не только уменьшают интенсивность прошедшего излучения, но и влияют также на его тонкую спектральную структуру вследствие интерференции при многократном отражении (см. разд. 5.5). Опираясь на рис. 5.1, рассмотрим падающий пучок света, состояние поляризации которого описывается вектором Джонса [c.133]

Если отвлечься от потерь при отражениях от многочисленных преломляющих поверхностей оптической системы спектрального прибора и от некоторых потерь вследствие поглощения света этой системой, то освещенность изображения щели Е на фотопластинке будет зависеть от величины поперечного увеличения оптической к 8 [c.102]

В этой главе рассмотрено влияние границ раздела между слоями жидкости с различными характеристиками на распространение плоской акустической волны. В общем случае часть энергии плоской волны отражается от границы раздела, а часть проходит через нее. При этом возможно изменение направления движения фронта волны, называемое рефракцией. Особое влияние на распространение акустической энергии на большие расстояния оказывают потери, происходящие при отражении от поверхности и дна океана. В качестве введения в проблему определения особенностей распространения траекторий акустических лучей в океане рассматривается рефракция, возникающая в случае, если скорость звука является линейной функцией глубины. Целью этого анализа является построение акустических лучевых картин, определяющих изменение интенсивности акустического поля при изменении глубины и расстояния. [c.90]

Формула Остина позволяет определять напряженность поля при распространении над морской поверхностью в дневные часы. Поскольку поглощение при распространении длинных волн в основном определяется потерями при отражении от ионосферы и почти не зависит от свойств земной поверхности, над которой распространяются волны, формула Остина позволяет определить поле и при распространении над сушей, однако начиная с расстояний 2000—3000 км. Во всех случаях формулой Остина можно пользоваться вплоть до расстояний, не превышающих 16 000— 18 ООО км. [c.258]

К сожалению, при больших массах расплава применение этих методов встречает значительные трудности. При введении ультразвуковых волн от излучателя в расплав имеют место большие потери вследствие отражений от поверхностей раздела, поглощения в передающем звене И Т. п. В патенте [1705] предлагается передача ультразвуковых колебаний снизу в тигель с расплавом. В большинстве случаев невозможно погружать источник колебаний непосредственно в расплав, а подобрать подходящий материал для передающего звена затруднительно. Керамики, которые удобнее всего применять при высоких температурах, не выносят механических напряжений при больших интенсивностях ультразвука и разрушаются. До сих пор в качестве материала для передающего звена лучше всего оправдали себя специальные сорта фарфора (Ардо) и плавленый кварц [1905]. Из этих материалов можно сделать головку магнитострикционного излучателя, описанного в гл. II, 4, п. 3, которую погружают сверху в обрабатываемый расплав (см. также [1905] и 8, ц. 1 настоящей главы). [c.504]

Очевидно, что при наблюдении колец Ньютона в отраженном свете центральное пятно будет темным, так как в этом случае геометрическая разность хода равна нулю и лишь теряется полуволна при отражении от плоской стеклянной поверхности. При истолковании колец Ньютона Юнг поставил красивый опыт. Между линзой, изготовленной из легкого стекла (крон), и плоской пластикой из тяжелого стекла (флинт) было введено масло, показатель преломления которого удовлетворял неравенству кр "фл В этом случае нет потери полуволны (вернее, [c.215]

При измерении величины пропускания с использованием двух -одинаковых кювет с раствором и растворителем потери на отражение от внешних поверхностей окошек одинаковы и взаимно компенсируются. При отражении же от внутренних поверхностей окошек эти потери неодинаковы вследствие различия коэффициентов преломления растворителя и раствора. Однако при работе с растворами равенство г = г выполняется с достаточно хорошей точностью. [c.190]

При учете потерь на отражение от двух поверхностей светофильтра общее значение коэффициента пропускания для данной длины волны К будет следующим [c.513]

НЬЮТОНА КОЛЬЦА — интерференц. полосы равной толщины в форме колец, расположенных концентрически вокруг точки касания двух сферич. поверхностей либо плоскости и сферы. Впервые описаны в 1675 И. Ньютоном. Интерференция света происходит в тонком зазоре (обычно воздушном), разделяющем соприкасающиеся поверхности этот зазор играет роль тонкой плёнки (см. Оптика тонких слоёв). Н. к. наблюдаются и в проходящем, и — более отчётливо — в отражённом свете. При освещении монохроматич. светом длины волны A. Н. к. представляют собой чередующиеся тёмные и светлые полосы (рис. 1). Светлые возникают в местах, где разность фаз между прямым и дважды отражённым лучом (в проходящем свете) или между лучами, отражёнными от обеих соприкасающихся поверхностей (в отражённом свете), равна 2ия (л = 1, 2, 3,. ..) (т. е. разность хода равна чётному числу полуволн). Тёмные кольца образуются там, где разность фаз равна (2л + 1)л. Разность фаз лучей определяется толщиной зазора 8т с учётом изменения фазы световой волны при отражении (см. Отражение света). Так, при отражении от границы воздух — стекло фаза меняется на я, а при отражении от границы стекло — воздух фаза остаётся неизменной. Поэтому в случае двух стеклянных поверхностей (рис. 2), с учётом различий в условиях отражения от ниж. и верх, поверхностей зазора (потеря по- [c.370]

О. а. обусловлено на.личием щели Д в энергетич. спектре электронов сверхпроводника (см. Сверхпроводимость). При < А носителя заряда не могут проникнуть в сверхпроводник. В то же время они обладают импульсом р > Д/п, т. к. в металле р Рг, где р,— ферми-импульс. При отражении от N — S-границы тангенциальная компонента импульса p сохраняется точно, а перпендикулярная компонента pi может измениться лишь на величину bpi й А/п. Если угол падения щ далёк от 90°, то 6pi pi. Поэтому обычное зеркальное отражение, при к-ром бр Pii невозможно. Малые изменения импульса 6р sfe Д/у соответствуют переходу с электронной ветви энергетич. спектра нормального металла на дырочную. При О. а. электрон (р > рг) подхватывает другой с антипараллельным импульсом, меньшим Рр, и образует куперовскую пару (см. Купера аффект), распространяющуюся без потерь вдоль поверхности сверхпроводника [3]. В нормальном металле остаётся дырка с импульсом, противоположным и.м-пульсу подхваченного электрона, что соответствует изменению знака п при О. а. При касательном падении

[c.503]

В сложных оптич. системах из-за больших потерь при отражении света от поверхностей линз и за счёт поглощения материалом линз коэф. пропускания т очень мал (до 10% и даже меньше в сложных оптич. системах, напр. перископах). Поэтому фиэ. С. значительно меньше геометрической. Однако просветлением оптики коэф. т можно увеличить так, что физ. С. будет лишь немного меньше геометрической. В оптич. системах, удовлетворяющих условию синусов, величина не мон ет превосходить 2. [c.470]

Поляризация лазерного пучка может существенно влиять на эффективность технологических процессов, в которых отражение излучения играет важную роль. Например, при лазерной резке толстых металлических материалов излучение падает в глубь прорезаемого образца после многократного отражения излучения от боковой поверхности щели. Так как угол Брюстера для металлов близок к л/2, то при таких отражениях излучение с ориентацией электрического поля вдоль направления реза будет меньше поглощаться при отражении от боковой поверхности щели и достигнет дна с меньшими потерями, что приведет к росту предельной глубины реза. Однако такая поляризация будет оптимальной только для резки в заданном направлении. При вырезании сложных фигур излучение должно иметь круговую поляризацию, так как именно она обеспечит одинаковую ширину и глубину реза в самых разных направлениях. Как видно из рассмотренных примеров, выбор поляризации излучения должен проводиться с учетом особенностей конкретного технологического процесса. [c.62]

Потери вследствие отражений от торцевых поверхностей, определяются по формуле Френеля. Хотя принято считать отражение полным, иа самом деле часть энергии выходит через боковые стенки (примерно 10" —10" ). Поскольку этих отражений при больших апертурных углах бывает очень много, потеря света, вызванная этой причиной, может оказаться довольно значительной. Она плохо поддается вычислению, так как коэффициент отражения в сильной степени зависит от ряда причин, которые нельзя учесть (дефекты изготовления, грязь на поверхностях волокон и пр.).. [c.571]

При использовании такой системы обозначений указанная поверхность раздела в рассматриваемом нами случае нормального падения имеет амплитудные коэффициенты отражения Я и пропускания где R = (п — 1)/(п +1) знаки + и у коэффициента отражения соответствуют случаям падения света на Н слева и справа (известно, что при отражении от оптически более плотной среды происходит, как говорят в оптике, потеря полуволны - фаза изменяется на тг). [c.135]

В гелий-неоновых лазерах самосинхронизация мод происходит, когда добротность резонатора понижена за счет внесения постоянных потерь (т. е. при модуляции или селекции длин волн и т. д.) или когда слишком велика прозрачность выходного зеркала. Необходимо следить за характером выходной мощности газового лазера с непрерывным излучением, чтобы быть уверенным, что световой поток свободен от этого дефекта. Если обнаружен такой источник помех, то его можно устранить увеличением коэффициента отражения зеркала, уменьшением отражения от поверхностей оптических элементов, расположенных внутри резонатора, увеличением мощности возбуждения (если лазер уже не работает в области насыщения) или выбором лазера, размеры и допплеровская ширина линии которого более соответствуют данному применению. [c.474]

Оптическая разность хода с учетом потери полуволны при отражении от первой поверхности (га > /ij [c.26]

Зрительные трубы, как обнаружил еще М. В. Ломоносов (1711—1765), улучшают видимость изображений предметов при слабых освещенностях, например ночью. Конечно, освещенность изображений при этом не только не увеличивается, но даже уменьшается из-за неизбежных потерь света на отражение от поверхностей линз и поглощение в стекле. Однако при слабых освещенностях сильно уменьшается разрешающая способность глаза. Ночью, когда освещенность падает до десятитысячных долей люкса, угол, разрешаемый глазом, возрастает с до 1°. Зрительные-трубы увеличивают угол зрения, а потому их применение способствует различению контуров и крупных деталей предметов, даже если они неразличимы невооруженным глазом. [c.159]

На рис. 5.3, а показано отражение луча от гладкой границы раздела воздух — вода. Вследствие большой разницы в импедансе на границе раздела коэффициент отражения близок к единице. Акустический сигнал, попадающий в точку Н при отражении от границы раздела, можно представить вышедшим из мнимой точки. Амплитуда его равна амплитуде действительного сигнала, а фаза противоположна. Очевидно, при гладкой поверхности потери для мнимого источника при отражении отсутствуют, [c.114]

Используя критерий Рэлея и угол скольжения 10°, рассчитайте максимальную высоту волпы, при которой поверхность еще считается гладкой, на частотах 1, 10 и 30 кГц. Оцените для этих высот потери отражения от поверхности в соответствии с выражением (5.2). [c.132]

Пусть мы имеем источник излучения со спектральной яркостью В (л), который отображается лпнзой на щель. Покажем, что яркость изображения на щели равна (пли меньше при учете потерь при отражении от поверхностей лпнзы) яркости источника и не может быть больше последней. [c.51]

Потери при отражении от поверхности приводят к частотнозависимым характеристикам распространения, аналогичным характеристике мелководного канала с отрицательным градиентом. Однако вследствие очень большого радиуса кривизны в изотермическом слое число отражений на 1 км значительно меньше, чем при большом отрицательном градиенте. [c.128]

Как уже указывалось (с.м. 1.3), не весь поток пзлучеппя, вошедший в коллиматор, концентрпруется в спектре (в фокальной плоскости ка.мерпого объектива) — часть его теряется при прохождении через оптическую систему спектрального прибора. Эти потери обусловлены отражением от поверхностей линз фокусирующей оптпки п поверхностей призм, а также поглощением в материале, пз которого они изготовлены. Кроме того, могут быть потери, обусловленные рассеянием света на различного рода оптических неоднородностях, например на ныли, находящейся на поверхностях оптических деталей, [c.173]

Кроме того, падая на поверхность под углами, отличными от критического, они подвержены более высоким потерям при отражении от нее. В то же время осевые лучи, отражаясь под. критическим углом от 5 , падают нормально на поверхность 8.2 (которая покрыта ди олектрнческим зеркалом) и затем, снова отражаясь под. критическим углом от 1, возвращаются назад по исходному пути. [c.338]

Вследствие потерь при отражении от дна и поверхности эти лучи с углом выхода вне диапазона 0 быстро затухают, а на большие расстояния распространяется лишь энергия, которая заключена в пределах 0т. Интенсивность на единичном расстоянии от источника обратно пропорциональна площади единичной сферы в пределах угла 20т- Легко показать, что эта площадь равна 4я sin 0 . Энергия, проходящая через указанную поверхность, распространяется в радиальных направлениях от источника звука и по достижении границ поверхности и дна распределяется по поверхности цилиндра с высотой Л. Площадь цилиндра на большом расстоянии равна 2ягЛ. Уменьшение интенсивности звука при распространении на расстояние г по сравнению с единичным расстоянием без учета донных потерь и потерь при поглощении пропорционально отношению площадей. Таким образом, [c.125]

Просветление оптических поверхностей. В этом случае явление интерференции в тонком слое используется для уменьшения коэффициента отражения от поверхностей оптических деталей— такой прием называют просветлением оптики . Так же как и ранее, рассмотрим вначале качественно явление, которое имеет место при однослойном просветлении. На поверхность диэлектрика с показателем преломления Яг (рис. 3.7.1) наносится такой слой, чтобы его показатель преломления ni был бы меньше Пг (П1СП2). В этом случае при нормальном падении скачок фазы на я (или потеря в разности хода половины длины волны) будет иметь место два раза при отражении от границы сред / и // и //—III. Если толщина пленки по-прежнему Х/4, то результирующая разность хода отраженных лучей будет Х/4 + Х/4-f Х/2-f Х/2 = X-f Х/2. Здесь два первых слагаемых соответствуют прохождению волной два раза слоя II, а вторые слагаемые соответствуют скачку фаз при отражениях света на границах раздела менее плотной и более плотной сред. В результате интерферирующие волны окажутся в противофазе и погасят друг друга. Коэффициент отражения R для рассматриваемой длины волн X станет равным нулю. [c.192]

Если внутренняя поверхность листа покрыта клеевой пленкой, то импульсы УЗК отражаются от этой пленки с заметными потерями, быстро затухая. При отсутствии адгезии клея 3 с наружным листом потери при отражении резко уменьшаются, а количество отражений в листе заметно возрастает. Если соединяемый с листом 2 материал 4 хорошо приводит упругие колебания (металл), то импульсы УЗК, проходя сквозь клеевую пленку, входят в материал, достигают его противоположной поверхности, отражаются и возвращаются обратно к головке, образуя сигналы, аналогичные данным сигналам в ультразвуковом эхометоде. [c.105]

Первая поверхность ) 01 оказывает па падающее поле двойное действие. Во-первых, алшлитуды векторов поля уменьшаются вследствие потерь при отражении и, во-вторых, изменяются нанравления колебаний. Формулы Френеля показывают, что оба эффекта зависят главным образом от величины угла падения. Если угол мал (около 10°), потери на отражение также малы (около 5%), а поворот плоскостей колебаний не превышает нескольких градусов (см. 1.5). Кроме того, эти эффекты практически одинаковы по всей поверхности О1. Так как независимые от времени части Е, и незначительно изменяются по волновому фронту они столь же мало изменяются и по преломленному волновому фронту распространяюш,емуся после а1 (см. рис. 8.7). Те же рассуждения применимы к обоим полям и на любом другом волновом фронте, движущемся в пространстве между а, и второй поверхностью а . В самом дело, в п. 3.1.3 было показано, что в однородной среде направление колебаний вдоль каждого луча остается постоянным и, так как волновые фронты близки к сферическим (с центром в параксиальном изображении точки Ро первой поверхностью), то амплитуды уменьшаются почти в отношении параксиальных радиусов кривизны волновых фронтов. [c.358]

Чтобы связать среднюю энергию е с непосредственно измеримыми величинами, найдем уравнение состояния газа, описываемого равновесной функцией распределения. Для этого вычислим давление, которое определяется как средняя сила, с какой газ действует на единицу площади идеально отражающей поверхности, соприкасающейся с газом. Пусть диск, изображенный на фиг. 35, представляет такую единичную площадку ось, нормальную к этой поверхности, примем за ось X. Молекула может столкнуться с этим диском только в том случае, когда х-компонента ее скорости положительна. Тогда при отражении от диска она потеряет импульс 2mvJ.. Число молекул, отразившихся от диска за 1 сек, равно числу молекул, содержащихся [c.85]

При какой длине лазера возникает генерация, если ксвффициент отражения от поверхности зажала равен 0,975 Дифракционными потерями пренебречь. [c.148]

Выражение (5.2) выведено для малых углов скольжения и его можно использовать, если потери не превосходят 3 дБ. Акустические потери при однократном отражении от поверхности с учетом членов более высоких порядков, которые опуще1 ы в формуле (5.2), приведены на рис. 5.4. Так, для частоты 5 кГц и высоты волны 0,9 м в соответствии с рис. 5.4 потери при одном отражении составляют около 5,5 дБ. На частоте 600 Гц, когда длина волны сигнала велика по сравнению с высотой морской волны, потери при отражении практически равны нулю. Из формулы (5.2) следует, что при высоте волны, меньшей половины длины волны сигнала, потери меньше 0,5 дБ. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...