Движение свободной частицы по прямой

Движение свободной частицы по прямой [c.105]

Уравнение (2.31) представляет скорость в виде функции электростатического потенциала. Если потенциал изменяется, скорость изменяется вместе с ним. Это же уравнение может быть использовано для определения скорости в наиболее тривиальном случае движения свободных частиц в отсутствие полей. В этом случае потенциал является постоянным (но, вообще говоря, не равным Ыо)- Подставляя его значение в (2.31) или (2.33), можно вычислить величину скорости, которая также является постоянной (постоянно и направление скорости свободная частица движется по прямой). Результаты вычислений в случае электрона и иона водорода (протона) представлены в табл. 1. Релятивистские массы частиц легко вычислить, подставляя соотношение (2.31) в (2.2) [c.28]

При движении по окружности путь / частиц между двумя соударениями в среднем такой же, как и при отсутствии магнитного поля. Но свободный пробег к измеряется по прямой, т. е. по хорде, стягивающей дугу окружности радиусом г. Значит, пробег К уменьшается, что равносильно увеличению давления газа Др. Отношение Др/р пропорционально квадрату напряженности поля Я , но для обычных сварочных режимов невелико. [c.84]

Итак, допустим, что влияние внешнего окружения сводится к тому, что сходящиеся волны исчезают и что волновой пакет пробной частицы рано или поздно окажется собранным в некоторую область О на рис. 15. Теперь мы может обратным преобразованием по времени вернуться в исходную область А. Так как у нас остались только рассеянные волны, то уже в области С предшествующего рассеяния волновая функция сжимается в пакет размером порядка Л и этот пакет прослеживается из точки С в Д и из точки в Л. В силу эффекта Эйнштейна-Подольского-Розена [18] аналогичный коллапс происходит и у волновых функций атомов, на которых происходило рассеяние. Можно сказать, что любой широкий коллапс в будущем эквивалентен тому, что в настоящем эволюцию волновой функции фj т ) можно рассматривать как результат свободного движения по прямым отрезкам со случайными рассеяниями в областях Д С и т.д. У [c.182]

Если тело свободно движется в пространстве, то вместо неподвижной точки берут центр тяжести В этом случае удобно закрепить на оси тела две одинаковые частицы на равных расстояниях от центра тяжести, по разные стороны от него так, чтобы центр тяжести воображаемой системы совпадал с центром тяжести тела. Тогда момент количеств движения свободного тела относительно любой прямой будет равен сумме проекций на эту ось момента количеств движения системы частиц и момента пары wg, расположенного по оси тела. [c.230]

Общие свойства, изображённые группой кривых на рис. 65, являются характерными для любого волнового движения, когда волны встречаются с препятствием. Если длина волны велика по сравнению с размером препятствия, то оно не оказывает заметного влияния на волну. Первая полярная диаграмма на рис. 65 показывает, что для длинных волн интенсивность распределяется приблизительно так же, как это было бы в случае самостоятельного линейного источника, излучающего волны в свободное пространство. В противоположность этому, когда длина волны очень невелика по сравнению с величиной препятствия, движение волн напоминает движение частиц волны движутся по прямым линиям — лучам и препятствие отбрасывает резкую тень. Световые волны в большинстве случаев обладают таким свойством лучей. Геометрическая оптика является очень хорошим приближением, так как световые волны гораздо короче, чем величину большинства препятствий, которые они встречают. [c.333]

На катеты прямоугольного треугольника наносят масштабную шкалу. В вершине прямого угла устанавливают отметчик А, в который, в случае необходимости при вычерчивании траекторий, вставляют грифель от карандаша или иглу от циркуля. Аналогичные отметчики Б и С устанавливают на катетах треугольника в специальных пазах. Отметчики Б и С могут свободно передвигаться в пазах или быть закреплены неподвижно. На рис. 1.8 показано, как пользоваться прибором при нахождении формы границы магнитного поля для асимметричного анализатора с отклонением лучей на 90°, обладающего идеальной фокусировкой. Перед началом вычерчивания траекторий отметчик Б закрепляют на расстоянии от отметчика А, равном радиусу отклонения (г) для частицы с массой т, в отметчик вставляют грифель. Затем отметчик с иглой прикалывают в точке расположения щели источника и оставляют свободным в своем пазу, он может передвигаться вдоль него. Теперь, передвигая отметчик А по входной границе поля, отметчиком Б вычерчиваем кривую расположения центров траекторий для расходящегося пучка ионов. После этой операции отметчик С закрепляют на расстоянии г от Л, а отметчик Б прикалывают в точке фокуса 5, он также может свободно перемещаться (плавать) в своем пазу. В этом случае при движении острия отметчика С по кривой расположения центров круговых траекторий отметчик А опишет кривую выходной границы поля, которая будет фокусировать расходящийся пучок ионов в точку 5. Таким же образом находят очертания границы [c.24]

Скорости распространения этих волн вдоль поверхности одинаковы и равны фазовой скорости распространения рэлеевской волны, которая для большинства металлов составляет приблизительно 90% скорости распространения сдвиговой волны. Рэлеевская волна локализована в тонком поверхностном слое толщиной в одну-две длины волны. На глубине, превышающей указанную величину, колебания практически отсутствуют. На свободной поверхности упругой среды частицы совершают движение по эллипсам, большая ось которых ориентирована по нормали к поверхности, а малая — по направлению распространения волны [24 ], 25 ]. По мере увеличения глубины обе оси эллипса уменьшаются с различной скоростью, эксцентрицитет эллипса возрастает и постепенно он вырождается в прямую линию, свидетельствующую о наличии одних лишь сдвиговых колебаний. [c.74]

Развитое турбулентное движение устанавливается лишь при Re Ю . При этом процесс перемешивания частиц жидкости протекает настолько интенсивно, что по сечению турбулентного ядра потока температура практически остается постоянной. Резкое изменение температуры наблюдается лишь внутри пограничного слоя (см. рис. 14.2). Естественно, что при подобном распределении температуры развитие свободной конвекции становится невозможным и процесс теплоотдачи полностью определяется только факторами вынужденного движения. В результате анализа и обобщения опытных исследований, проведенных с различными жидкостями (кроме жидких металлов) в широком диапазоне изменения их параметров для прямых гладких труб, рекомендуется следующая формула [2, 10] [c.247]

Диэлектрики, в силу того, что свободных носителей заряда в них мало, состоят по сути из связанных заряженных частиц положительно заряженных ядер и обращающихся вокруг них электронов в атомах, молекулах и ионах, а также упруго связанных разноименных ионов, )асположенных в узлах решетки ионных кристаллов. Толяризация диэлектриков — упорядоченное смещение связанных зарядов под действием внешнего электрического поля (положительные заряды смещаются по направлению вектора напряженности поля , а отрицательные— против него). Смещение / невелико и прекращается, когда сила электрического поля, вызывающая движение зарядов относительно друг друга, уравновешивается силой взаимодействия между ними. В результате поляризации каждая молекула или иная частица диэлектрика становится электрическим диполем — системой двух связанных одинаковых по значению и противоположных по знаку зарядов q, Кл, расположенных на расстоянии I, м, друг от друга, причем q — это либо заряд иона в узле кристаллической решетки, либо эквивалентный заряд системы всех положительных или системы всех отрицательных зарядов поляризующейся частицы. Считают, что в результате процесса поляризации в частице индуцируется электрический момент p=ql, Кл-м. У линейных диэлектриков (их большинство) между индуцируемым моментом и напряженностью электрического поля , действующей на частицу, существует прямая пропорциональность р = аЕ. Коэффициент пропорциональности а, Ф-м , называют поляризуемостью данной частицы. Количественно интенсивность поляризации определяется поляризованно-стью Р диэлектрика, которая равна сумме индуцированных электрических моментов всех N поляризованных частиц, находящихся в единице объема вещества [c.543]

Такие выводы вытекают из существования траекторий материальных точек. Линейной упорядоченностью точек траектории обусловлено существование времени. Ничто не мешало бы взять в качестве относительного времени координату некоторой материальной точки. Но такой произвол неудобен, как и выбор уравнения состояния произвольной макроскопической системы для определения относительной температурной шкалы . Ясно, что абсолютное время должно определяться целым классом одинаковых процессов и задавать отношение эквивалентности на нем, подобно термодинамической температуре. Какой же класс процессов естественно положить в основу определения времени Опыт показывает, что траектория Ц I -й свободной частицы в инерциальной системе отсчета является прямой, а порядок пробегания ее при движении - естественный (по возрастанию или убыванию длины, или координаты х,). Выберем координату х, определенной свободной частицы в качестве параметра порядка , определяющего координату [c.62]

Элемент объема (в физическом, а не в фазовом пространстве) за время свободного пробега после столкновения увеличивается в раз (где I — средняя длина свободного пробега, введенная в конце разд. 4) в результате расхождения двух первоначально параллельных прямых, проходящих через две различные точки сферы и, следовательно, соответствующих различным углам падения (см. рис. 4, где этот эффект пропорционален Чо, так как, по предположению, движение происходит во вполне определенной плоскости). Вследствие этого т столкновений приводят к увеличению объема области, в которой может находиться частица, в раз. Разумеется, этот объем является проек- [c.33]

При распространении прогрессивной волны по поверхности жидкости бесконечной глубины частицы жидкости на бесконечной глубине находятся в покое. По отношению к покоящейся в бесконечности жидкости и берется скорость прогрессивной волны с. Но по отношению к каким частям жидкости следует измерять скорость волны в канале конечной глубины, ведь все частицы жидкости находятся в этом случае в движении Покажем, что центр тяжести всякой массы жидкости, содержащейся в какой-нибудь момент времени (например, в начальный) между свободной поверхностью,/дном канала и двумя прямыми линиями удаленными друг от друга на расстояние длины волнынаходится в покое. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...