Спектры и энергия лазера

Спектры и энергия лазера 95 [c.4]

Спектры светового импульса ксеноновой лампы и рубинового лазера совершенно различны. Ксеноновая лампа излучает импульс света со сплошным спектром, рубиновый лазер генерирует красную спектральную линию с длиной волны 694,3 нм и шириной около 0,025 нм (и меньше). Энергия светового импульса рубинового лазера сравнительно невелика и составляет несколько джоулей. Но, так как длительность импульса порядка миллисекунды, мощность лазерного импульса достигает нескольких киловатт ). О способах значительного ее повышения будет сказано ниже. [c.788]

В соответствии с принципом деления квантовых приборов в зависимости от используемого участка электромагнитного спектра широкое применение в иностранной литературе получили термины мазер и лазер . Мазер — усиление микроволн с помощью стимулированного излучения энергии. Лазер -— усиление света с помощью стимулированного излучения энергии. [c.501]

Частотный спектр генерации СОг-лазера имеет достаточно сложный вид. Причиной этого является наличие тонкой структуры колебательных уровней, обусловленной существованием еще одной степени свободы молекулы СОг-вращения. Из-за вращения молекулы каждый изображенный на рис. 4.1 колебательный уровень распадается на большое число вращательных подуровней, характеризуемых квантовым числом / и отстоящих друг от друга на величину энергии А вр, ооь юо, kT . В результате интенсивного обмена энергий между вращательной и поступательной степенями свободы молекул в СОг устанавливается больцмановское распределение частиц по вращательным состояниям, описываемое урав- [c.120]

Получение индуцированного излучения и создание лазера в вакуумной области спектра представляло весьма сложную экспериментальную задачу ). Одна из трудностей связана с уменьшением коэффициента усиления с уменьшением длины волны. Задача усложняется тем, что уровни энергии, для которых должна существовать инверсная заселенность, сильно отличаются по энергиям. Наконец в вакуумной области спектра нет [c.67]

Для получения широких линий поглощения, лежащих над излучающим уровнем, иногда наряду с активатором в основу вводят сенсибилизаторы, отдающие поглощенные кванты активатору (переход 32 на рис. 24.2, г, д). Значительно расширяя спектр поглощения энергии накачки, сенсибилизаторы снижают пороговый уровень возбуждения лазера и повышают интенсивность когерентного излучения. В качестве сенсибилизаторов применяют те же ионы, что и в качестве активаторов. Например, в системе гранат с эффективным сенсибилизатором является ион Сг +, а в стекле с ион Се . Сенсибилизаторами могут быть иногда и ионы основы. [c.249]

Второй путь повышения эффективности работы лазера — увеличение диапазона поглощения света самим рабочим веществом. Для этого в кристалл или стекло к основным рабочим ионам добавляют вспомогательные ионы, поглощающие свет, скажем, в желтой области спектра и обладающие способностью передавать запасенную ими энергию рабочим ионам, переводя их в активное состояние. Такие вспомогатель-нь е ионы называются ионами-стабилизаторами . [c.99]

В эксперименте [4.41] для возбуждения атома ксенона из основного состояния в состояния СП = 10-15 использовалось ультрафиолетовое излучение лазера на красителе. Возбужденные атомы, образованные в результате двухфотонного поглощения ультрафиолетового излучения, ионизовались в поле инфракрасного излучения с частотой ш = 1,2 эВ. Это же поле возмущало атомный спектр. Изменения энергий основного и различных возбужденных состояний фиксировались по резонансному увеличению выхода [c.96]

Когерентность излучения проявляется практически во всех свойствах оптических квантовых генераторов. Исключение составляет, разумеется, полная энергия излучения, которая, как и в случае некогерентных источников, прежде всего зависит от подводимой энергии. Замечательной чертой лазеров, тесно связанной с когерентностью их излучения, является способность к концентрации энергии — концентрации во времени, в спектре, в пространстве, по направлениям распространения. Для некоторых квантовых генераторов характерна чрезвычайно высокая степень монохроматичности их излучения. В других лазерах испускаются очень короткие импульсы, продолжительностью 10 с поэтому мгновенная мощность такого излучения может быть очень большой. Световой пучок, выходящий из оптического квантового генератора, обладает высокой направленностью, которая во многих случаях определяется дифракционными явлениями. Такое излучение можно, как известно, [c.769]

Спектры. люминесценции, т. е. излучения, соответствующего переходам с метастабильного уровня на нижележащие, должны, наоборот, содержать предельно малое число узких полос, что значительно улучшает такую характеристику лазера, как пороговая энергия накачки. На рис. 34 переходы, соответствующие спектру люминесценции, показаны стрелками, идущими сверху вниз (с уровня / 3/2 на уровни 9/12, 11/,2. Аз/2 и /15/2). [c.66]

Некоторые устройства, которые предназначены для исследования объектов с целью обнаружения возможных дефектов при помощи сканирующего пучка излучения оптического диапазона, основаны на поглощении материалами объекта излучения ИК-диапазона оптического спектра. Лучистый поток от источника ИК-излуче-ний, например СОг-лазера, зеркальной сканирующей системой направляется на исследуемый объект. Зеркальная система содержит два зеркала, сканирующих в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Часть излучения, падающего на объект, поглощается и соответствующим образом увеличивает его температуру. При увеличении температуры объект излучает энергию в соответствии с законом Стефана— Больцмана. Если поверхность образца -не имеет дефектов, то все его участки за один промежуток времени излучают одинаковое количество энергии. При наличии дефекта различные уча- стки объекта излучают различное количество энергии. Для контроля и измерения излучательной способности [c.94]

Замечательные свойства лазеров — исключительно высокая когерентность и направленность излучения, возможность генерирования когерентных волн большой интенсивности в видимой, инфракрасной и ультрафиолетовой областях спектра, получение высоких плотностей энергии как в непрерывном, так и в импульсном режиме — уже на заре развития квантовой электроники указывали на возможность широкого их применения для практических целей. С начала своего возникновения лазерная техника развивается исключительно высокими темпами. Появляются новые типы лазеров и одновременно усовершенствуются старые создаются лазерные установки с необходимым для различных конкретных целей комплексом характеристик, а также различного рода приборы управления лучом, все более и более совершенствуется измерительная техника. Это послужило причиной глубокого проникновения лазеров во многие отрасли народного хозяйства, и в частности в машино- и приборостроение. [c.3]

Параметры Лазеров подразделяются на внешние и внутренние. Внешние параметры характеризуют излучение, вышедшее из лазера внутренние связаны с процессами, происходящими внутри резонатора с рабочим веществом. К внешним основным параметрам относятся энергия и мощность излучения, длительность импульса, угловая расходимость пучка света, когерентность излучения и поляризации. Помимо этого в ряде случаев необходимо знать распределение энергии и мощности внутри пучка, его спектральный состав и изменение во времени, а также изменение угловой расходимости в ближней и дальней зонах. К внутренним параметрам относятся спектр мод резонатора, усиление и шумы в ряде случаев требуется знать также порог генерации и насыщение. Различные типы лазеров имеют различные параметры, определяющие области их применения в науке и в технике, и в частности в машино-и приборостроении. [c.19]

Все колебательные уровни располагаются значительно ниже энергетических уровней атомов и молекул и могут быть с успехом использованы для повышения к. п. д. лазеров. Однако более низко расположенным колебательным уровням соответствует и значительно меньшая разность энергий между ними, что приводит к излучению квантов с меньшей частотой, т. е. с длиной волны, лежаш,ей в И К области спектра. [c.44]

На практике часто используются качественные методы оценки плотности энергии и интенсивности лазерного излучения. Для твердотельных лазеров применяются обычная копировальная бумага (рабочим слоем к лазерному лучу) и экспонированная фотобумага. На копировальной бумаге остаются заметные следы при плотностях входной энергии порядка 1 Дж/см . Данный метод позволяет определять форму сечения луча в ИК области спектра. Для качественной оценки выходной энергии твердотельных лазеров можно сфокусировать луч на стопку бритвенных лезвий. Число поврежденных лезвий при этом приблизительно соответствует величине энергии в джоулях [143]. В табл. 8 приведены характеристики измерителей, выпускаемых отечественной промышленностью. [c.100]

Высокая спектральная плотность лазерного излучения характеризуется не только большим количеством энергии, передаваемой посредством пространственно узкого луча, но также очень узкой полосой частот, в пределах которой концентрируется излучение. В спектроскопии, основанной на анализе спектров флуоресценции, интенсивность последней зависит от спектральной плотности поглощенного излучения. В табл. 30 приведены характеристики излучения некоторых типов лазеров и обычных источников света. Маломощный Не—Ме-лазер имеет спектральную плотность излучения почти на четыре порядка выше, чем наиболее интенсивные некогерентные источники света. [c.217]

Короткие, интенсивные, узкополосные лазерные импульсы являются хорошим средством для возбуждения молекул на определенные энергетические уровни. Энергия возбуждения может расходоваться либо на излучение (флуоресцирующая эмиссия), либо на поглощение возбужденными частицами (двойная резонансная спектроскопия). На рис. 130 показан спектр флуоресценции молекулы Ja, возбужденной на длине волны 1 = 5145 А от лазера на аргоне [238]. Полосы, обозначенные 43-0, 43-1 и 43-2, представляют собой резонансно флуоресцирующий контур. [c.220]

В случаях большой интенсивности лазерного излучения, особенно при импульсном режиме работы лазера, имеют место явления двухфотонного поглощения, состоящие в том, что молекула одновременно поглощает два фотона и переходит в энергетическое состояние, энергия которого равна сумме энергий двух падающих фотонов. Исследование спектров флуоресценции и поглощения подобных систем открывает новые возможности, которые были исключены при использовании обычного источника света. Так, если систему атомов или молекул освещать двумя лазерами, обеспечивающими излучения на частотах Vj и Vg, направленные навстречу друг другу, а частицы при этом перемещаются со скоростью v вдоль линии распространения лучей, то будут наблюдаться новые волны, одна с частотой Va (1 — v ) и другая с частотой (1 + vie). При достаточно высоких интенсивностях лазерных лучей двухфотонное поглощение приведет систему в состояние с энергией /г (vj + Vg) -+ ft (vj — v ) vie. Видно, что доплеровское уширение имеет [c.221]

В И. г. применяются твердотельные лазеры (рубиновые и неодимовые) с преобразованием частоты излучения методами генерации гармоник и вынужденного комбинационного расссяиия, перекрывающие видимый и ближние ИК- п УФ-диапа юны спектра (см. Нелинейная оптика, Параметрический генератор aemd). Применяются также лазеры на красителях и С02-лазеры. Длительность импульсов от 10 до 10 ° с, энергия 0,01 — [c.132]

Тепловые И. о. и. имеют сплошной спектр и энергетич. характеристики, описываемые законами теплового излучения, в к-рых осн. параметрами являются темп-ра Т м коэф. излучения светящегося тела е (Я,, Т). С повышением Т быстро возрастают Lg и М а спектральные плотности этих величин, а их максимум смещается в коротковолновую область. В пределе е(Я.) = 1 достигается излучение абсолютно чёрного тела, что близко выполняется, напр., для Солнца (Гг-б-Ю К, Lj,==2-10 кд/м , р=1,37 кВт/м — вне атмосферы), излучение к-рого используется в теплофиз. и энергетич. гелиоустановках, а также может применяться для накачки лазеров, В искусств, тепловых И. о. и. излучающее тело нагревается электрич. током или в результате выделения энергии в хим. реакциях горения. [c.221]

При реально выполняющемся условии Йа < е ф-лу ( ) можно приближённо применять и к излучениям рубинового и неодимового лазеров (й = 694 и 1060 нм), хотя их Йсо = 1,78 и 1,17 эВ Ае. В этом случае ф-лу следует трактовать статистически если, напр., Йш = ЮОДе, то в 99 столкновениях электрон не обменивается энергией с полем, а в сотом приобретает целый квант йш. Строгие расчёты электронной лавины и порогов пробоя, основанные на решении кинетич. ур-ния для электронного спектра, дают удовлетворит, количеств, согласие с измерениями. [c.449]

Говоря о проблеме перестройки частоты технологических лазеров для селективной технологии, необходимо остановиться на еще одной, уникальной по своим свойствам лазерной системе — лазере на свободных электронах. В этих лазерах когерентное излучение возникает при прохождении пучка быстрых электронов через онду-лятор — систему с постоянным во времени и периодически изменяющимся в пространстве магнитным полем. В отличие от всех остальных лазеров, являющихся принципиально квантовыми системами, лазер на свободных электронах допускает классическое рассмотрение и, как следствие, принципиальную возможность непрерывности спектра возможных частот генерации. Длина волны излучения лазера на свободных электронах определяется характерным размером, на котором происходит изменение магнитного поля ондулятора Л( соЛ), и энергией электронов U k со U ) и при параметрах существующих сегодня электронных ускорителей соответствует ИК- и видимому диапазону спектра. Это обстоятельство, а также принципиальная возможность получения мощных электронных пучков делают лазер на сво дных электронах весьма привлекательным инструментом для проведения технологических процессов, требующих одновременно селективности и высокой интенсивности излучения. [c.184]

Уже в первые годы после открытия лазера такие замечательные свойства его излучения, как исключительно высокие когерентность, направленность и интенсивность излучения, получение значительных плотностей энергии как в непрерывном, так и импульсном режимах, привлекли внимание не только научных работников, занимающихся разработкой и исследованием лазеров, но и инженерно-технического персонала с точки зрения широкого применения лазеров для практических целей в науке и lex нике. Это явилось одной из причин того, что с начала своего возникновения лазерная техника развивалась исключительно высокими темпами. За несколько лет своего существования она достигла весьма высокого уровня развития. С момента создания первого генератора электромагнитных волн основанного на использовании вынужденного излучения активных молекул, предложенного Н. Г. Басовым и А. М. Прохоровым, открылась возможность создания подобных генераторов в широком диапазоне длин волн, включающих в себя всю видимую часть спектра. Впоследствии усилиями ученых различных стран мира было создано весьма большое число различных типов лазеров, работа" ющих в диапазоне от рентгеновской части спектра до длин волн принадлежащих СВЧ диапазону, т. е, включающих всю инфракрасную часть спектра. В настоящее время существует большое число различных типов лазеров, в качестве рабочих тел в которых используются вещества, находящиеся во всех видах агрегатного состояния (твердом, жидком и газообразном). В различных типах лазеров при этом применяются и различные методы накачки оптическая, электрическая, химическая, тепловая и др. Различаются лазеры и по режиму работы, помимо обычных (непрерывного и импульсного) режимов лазеры работают также и в специфических режимах (гигантских импульсов и синхронизации мод). [c.3]

Вторая важная проблема — это источники УФ-излучения. Источником жесткого УФ-излучения большой интенсивности являются различные виды электрических разрядов коронный, открытый, искровой, капиллярный и разряд по поверхности твердого диэлектрика. Сравнение этих и иных возможных источников УФ-излучения для предыонизации рабочей среды лазеров может проводиться 1) по спектру и спектральной интенсивности излучения 2) по пространственной и временной однородностям излучения 3) по газодинамическим возмущениям, вносимым ими в рабочую среду лазера. Поскольку интенсивность излучения определяется скоростью ввода энергии в канал разряда, т. е. мощностью разряда и плотностью разрядного потока, то наибольшую интенсивность УФ-излучения обеспечат источники, имеющие прежде всего малую собственную индуктивность, что же касается плотности тока, то при прочих равных условиях большая плотность обеспечивает разряды, ограниченные стенками. Однако особых перспектив на этом пути ожидать не приходится, поскольку отсутствуют стойкие, прозрачные в области жесткого ультрафиолета материалы (за исключением, может быть LiF, имеющего прозрачность до = 1,1 10 м). С другой стороны, нет необходимости полностью пространственно ограничивать разряд в случае использования плазмы разряда не только в качестве источника УФ, но и как плазменного катода . [c.54]

Было установлено, что при ширине спектра генерации лазера на красителе ДХдо = 4,4 нм в неселективном резонаторе генерация не возникает (ср. с успешной записью обращающего зеркала в непрерывном режиме при ДХ о = 2,4 нм [10]). Поэтому для ее осуществления в резонатор лазера на красителе вводился блок из трех дисперсионных призм, который сужал начальный спектр генерации до 0,17 нм (160 ГГц). После возникновения сопряженной волны (Rp 30%), т.е. с началом работы трехзеркального резонатора, выходная энергия лазера возрастала (данные о ДХг не приводятся). Затем, как ив [7], вспомогательное зеркало перед обращающим зеркалом убиралось, и гибридный лазер продолжал генерировать с двухзеркальным резонатором (было показано, что записанные рещетки сохранялись в темноте до 12 ч). При этом спектр генерации сужался на два порядка — до 2 пм (2 ГГц) и состоял приблизительно из 20 про- [c.198]

В 1960 году под руководством американского ученого А. Джавана был создан газовый лазер. Он использовал в качестве активной среды смесь газов гелия и неона. Лазер работал в непрерывном режиме и излучал энергию также в красной области спектра. [c.5]

Если бы нам удалось получить такое разрешение спектра мощности одночастотного лазера, чтобы можно было измерить его частотные и амплитудные флуктуации, то мы смогли бы связать автокорреляционную функцию со спектром моихностй. Когда излучение, испускаемое лазером, случайным образом изменяется по амплитуде на небольшую величину, в спектре энергии должны появляться слабые боковые полосы, симметричные относительно основной частоты лазера. Если частота, равная числу нулевых значений амплитуды в единицу времени, не зависит от времени, то фазовая стабильность волны не должна нарушаться и квазикогерентный сигнал должен иметь автокорреляционную функцию с флуктуирующими амплитудой ц перио дом. [c.371]

В последнее десятилетие выполнено также несколько работ, посвященных изучению возможности применения диапазона длин волн короче 250 нм для зондирования газовых примесей в атмосфере. Группой сотрудников технического института г. Лунда (Швеция) проводились натурные измерения содержания паров ртути (Hg) и окисла азота (N0) соответственно в спектральных районах 254 и 226 нм. Первоначально [14, 15] излучение на этих длинах волн реализовалось путем рамановского сдвига в антистоксовую область спектра удвоенной частоты излучения лазера на красителе в ячейке высокого давления с водородом. Однако небольшая энергия и широкая спектральная линия лазерного излучения позволили на первых порах лишь измерить среднее значение N0 на трассе с контротражателем и обнаружить на небольших дистанциях искусственно созданное облако Н . Дальнейшее повышение потенциала лидара за счет использования более мощного и узкополосного лазера на красителях и эффективных преоб- [c.169]

Развитие лазерной техники дало возможность значительно расширить круг используемых в задачах лазерного зондирования влажности атмосферы лазеров. Это в первую очередь лазеры на красителях. С помощью таких лазеров, перестраивающихся в области полосы поглощения водяным паром 0,72 мкм [24, 27], были проведены успешные измерения влажности во всей толще тропосферы. Все более широкое использование приобретает перестраиваемый в диапазоне 0,72... 0,78 мкм лазер на основе кристалла александрит [26]. Самые широкие перспективы для лазерного зондирования влажности атмосферы открываются при использовании лазера на кристалле сапфир с титаном, обладающего уникальными возможностями непрерывной перестройки длины волны излучения в необычайно широком спектральном диапазоне, от 650 до 1150 нм. В районе 1,77 мкм проводилось зондирование водяного пара с помощью параметрического генератора света (ПГС) на основе ниобата лития [34] и перестраиваемого лазера на кристалле Со Mgp2 [53]. В среднем ИК-диапазоне спектра первые измерения профилей влажности проводились вдоль горизонтальной трассы с помощью импульсного СОг-лазера [63] с ис пользованием дискретной перестройки длины волны излучения на линиях Р(12), Р(18) и Р(20) в 10-мкм полосе излучения. Малая эффективность обратного рассеяния в этой области спектра естественно снижает диетанционность зондирования при прямом детектировании лидарных сигналов. Даже при энергии в импульсе 1 Дж в этих измерениях профиль влажности устойчиво восстанавливался на расстояниях не более 1 км. Однако в этой области спектра последние годы активно развиваются чувствительные методы когерентного (гетеродинного либо гомодинного) приема лидарных сигналов. Они значительно повышают потенциал лидара даже при умеренных энергиях лазерного передатчика. Первые сообщения об измерениях профилей влажности с помощью когерентного лидара на основе гетеродинного СОг-лазера приведены в [40]. [c.191]

В 1961 году Айвен П. Каминов из лаборатории компании Белл Телефон продемонстрировал высокочастотный модулятор для лазеров, работающий по принципу эффекта Поккельса в кристалле КДР. Модулятор Каминова требовал слишком много энергии, чтобы его можно было использовать в системах связи, однако достигнутый прогресс стимулировал поиски материалов, обладающих более широкими возможностями. Для этой цели был выращен целый ряд новых кристаллов. Ниобат лития, тан-талат лития, тантал-ниобат калия (КТН) и калий-литиевый ниобат оказались одними из наиболее перспективных материалов. Эффект Поккельса возникает во всех этих кристаллах, кроме КТН, в котором наблюдается эффект Керра. Все перечисленные кристаллы прозрачны в видимой и в значительной части инфракрасной области спектра и поэтому могут быть использованы для модуляции самых разнообразных лазеров. [c.77]

Рис. 8.4.3. Спектры ПСГУ типичного лазера до (< = 0) и после (i = 47 ч) ускоренных испытаний при 70 °С [71]. Отметим резкое увеличение отрицательного экстремума при 370 К (ловушка с энергией 0,89 эВ).

Моногалиды инертных газов принадлежат к широкому классу молекул, широко известных как эксимеры (или, точнее сказать, эксиплексы, поскольку молекулы являются гетсроядер-ными). Эти молекулы имеют нестабильное основное состояние, которое диссоциирует за время 10 с, в то время как возбужденные состояния, которые образуются за счет столкновений, являются сильно связанными метастабильными состояниями (например, Кг+Р ) с радиационным временем жизни 10 —10 с. Вследствие этого эксимеры идеально подходят для создания лазеров, КПД которых может превышать 1 %. Эксимер в возбужденном состоянии может излучать в широкой полосе, в результате чего сечение вынужденного излучения (1—50) -10 м оказывается несколько меньше сечений для аналогичных атомных или молекулярных переходов (10 — 10 2 см ) со сравнимыми значениями сил осцилляторов в УФ-области спектра. Вследствие этого коэффициент усиления в эк-симерах довольно мал, и требуется интенсивная накачка за короткое время жизни возбужденного состояния. Два основных механизма создания эксимера КгР наряду с диаграммой уровней энергии лазера на фториде криптона приведены на рис. 5.29. [c.213]

На рис. 10.17 представлены спектры флюоресценции нескольких образцов сырой нефти. Форма спектра не может служить основанием для идентификации этих образцов. Для этой цели можно было бы использовать абсолютное значение амплитуды сигнала, характеризующего эффективность флюоресценции каждого образца. Однако для бортового лазерного флюорометра в соответствии с уравнениями (10.16) и (10.19) абсолютное значение амплитуды сигнала является функцией многих параметров, включая энергию лазера, различные потери при передаче, перекрытие освещаемой лазерным лучом площади на водной поверхности площадью на водной поверхности, с которой осуществляется прием обратного сигнала, степень заполнения [c.498]

В технологических применениях все большее значение приобретают компактные и сравнительно дешевые лазеры на YAG Nd с длиной волны 1,06 мкм. Использование ближней ИК области спектра обеспечивает более эффективную доставку энергии к обрабатываемой поверхности, чем в случаях примения СОг-лозеров. Кроме того, что на меньшей длине волны возможна более тонкая фокусировка излучения, важное значение имеет и тот факт, что на длине волны 1,06 мкм ка < (хравило легче забежать экранировки обрабатываемой поверхности плазмой оптического пробоя [I]. Это обеспечивается как более высокими чем для длины волны 10,6 мкм, порогами оптического пробоя, так и тем, что плАзменная чистота при полной однократной ионизации воздуха атмосферного давления недостаточна для того, чтобы плазма становилась полностью непрозрачной для излучения в видимом и ближнем ИК диапазоне. [c.154]

Аналогичной зависимости подчиняется и распределение энергии в спектре лазера. Ширина спектральной линии в общем случае зависит от ряда факторов затухания осциллятора вследствие действия лоренцова трения, соударений однородных и разнородных атомов соударений атомов газа со стенками сосуда, в котором он находится, эффекта Доплера, и с достаточным для практики при()/шжением может быть описана формулой [c.44]

Множитель gJign + в) в (53) обычно равен /3—V3. Отношение же HvIWb оказывается значительно больше, чем для уровней, используемых в лазерах, работающих в стационарных режимах, достигая значения 0,5—0,7. Значительно возрастает и значение поскольку в газовом разряде основная доля энергии электронов тратится на возбуждение самых низких уровней для первого резонансного уровня / может быть равной 0,5. Таким образом, общий к. п. д. может составлять 0,25, т. е. 25%. Создание лазеров, имеющих излучение в видимой части спектра, с таким коэффициентом полезного действия представляет очень большой интерес, однако необходимо иметь в виду, что длительность импульса возбуждения должна быть порядка длительности существования инверсии. [c.49]

Поток излучения, как и всякий поток энергии, тоже характеризуется оиределеииой степенью беспорядка (разные частоты и другие характеристики колебаний частей спектра). Только монохроматическое когерентное излучение (например, лазера) полностью упорядочено и (как и работа) характеризуется нулевой энтропией. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...