Магнитостатика

Так же как и раньше ( 5-1), будем исходить из распределения поверхностной плотности тока и удельной мощности по нагреваемой поверхности. Строго аналитическое решение задачи представляет большие трудности. Однако для приближенного ее решения можно использовать методы магнитостатики. [c.107]

Мы уже подчеркивали ( 11, раздел 4), что при передвижении некоторой массы по заданному пути составляющая реакции, направленная вдоль траектории, не может быть определена из общих принципов механики, а подлежит экспериментальному определению. Это было сделано (после ряда подготовительных работ других исследователей) в 1785 г. А. Кулоном (с именем которого навсегда связано установление основных законов электростатики и магнитостатики) в результате проведенных им знаменитых, очень точных для того времени, исследований. [c.109]

Вслед за электростатикой и независимо от нее излагалось учение о магнетизме (магнитостатика). Здесь за основу принимался закон взаимодействия полюсов постоянных магнитов, также сформулированный, Кулоном [c.224]

Как было сказано выше, электростатика и магнитостатика излагались независимо друг от друга. За ними обычно-в общем курсе физики рассматривались законы [c.225]

Основываясь на этих законах магнитостатики, можно показать, что и в структуре металлов, если магнитная проницаемость ее элементов [c.204]

Решение такого рода задач сводится к задачам сложения полей и ведется в магнитостатике на основе уравнения Лапласа-Пуассона. [c.204]

II. Поля в магнитостатике описываются ур-ниями [c.39]

Разложение по М. широко используется не только в задачах электро- и магнитостатики, но и в др. областях физики, иапр. в акустике и общей теории относительности. [c.219]

Наряду с осциллирующей плотностью заряда [входящей в (10) аналогично случаю электростатики, но с учётом эффектов запаздывания] электрич. мультипольный момент формируется также осциллирующей плотностью радиального тока. Это обстоятельство приводит к независимой, новой (по отношению к электро- и магнитостатике, ср. Мультиполи) системе т. н. тороидных мультиполей, простейшим представителем к-рой является ана-поль — тор с токами, текущими строго до его меридианам. Согласно (10) и ур-нию непрерывности top(r,m)= = г, ю), величина тороидных моментов на два порядка по частоте выше, чем зарядовых моментов того же ранга, и на один порядок выше, чем магн. моментов. Магн. мультипольные моменты, как и в магнитостатике, обусловлены плотностью поперечного (ir) тока, напр, в случае тора — токами, текущими по его параллелям. Необходимость введения тороидных моментов, независимых не только от зарядовых, во и от магн. моментов, становится очевидной, если представить плотность тока в виде [c.220]

В отличие от электро- и магнитостатики, все пространственные гармоники долей (9) убывают при удалении от источника по одному и тому же закону — обратно пропорционально расстоянию г. Поэтому все они вносят вклад в мощность излучения Р (на данной частоте (о), проинтегрированную по всем направлениям я [c.221]

Н. 3. часто встречается в электро- и магнитостатике, стационарных задачах гидродинамики, теплопроводности и т. д. Условие её разрешимости имеет физ. смысл закона сохранения суммарный поток (напряжённости электрич. или маги, поля, несжимаемой жидкости, тепла и т. д.) через замкнутую поверхность 3 равен суммарной величине источников (заряда и т. ц.). [c.254]

Поле Нэф, кроме пост, магн, поля Н, содержит перем. часть Н — магн. поле, связанное с взаимодействием между подрешетками и с неоднородностью их намагниченностей. Т. к. частоты С. в. невелики, то для определения к можно воспользоваться ур-ниями магнитостатики [c.637]

В двух параграфах этой главы рассмотрены методы, которые применимы при дифракции на телах, размеры которых малы по сравнению с длиной волны. Наличие в задаче параметра малости ка (а — упомянутый линейный размер) позволяет использовать прием, основанный на близости задачи дифракции к задачам электростатики и магнитостатики. Поля вблизи тела определяются в статическом к = 0) приближении, а затем продлеваются во все пространство по волновым законам. Центральными являются, тем самым, два вопроса формулировка статических задач и правила продления поля. Оказывается, что оба этих вопроса решаются в трехмерных и двумерных задачах не вполне одинаково. Поэтому в 19 изучена задача о дифракции на малых трехмерных телах и на малых отверстиях в плоских экранах двумерные задачи — цилиндры и периодические поверхности с малым периодом — выделены в 20. [c.186]

Метод зеркальных отображений широко используется в электростатике и магнитостатике. Основан на том, что действие плоской полубесконечной среды на электромагнитное поле системы токов можно заменить действием зеркально отраженных относительно поверхности этой среды системы токов [38, 49]. Если магнитная проницаемость среды бесконечно велика, то отражения должны иметь тот же знак, а если среда может считаться сверхпроводящей, что эквивалентно = О, то знаки меняются на противоположные. В общем случае постоянной конечной проницаемости р/ поле в воздухе сохранится постоянным, если в точку зеркального отражения реального тока / поместить ток I/] [c.65]

Выяснив законы магнитостатики в общем случае, обратимся к веществу — некий опыт у нас уже есть в электростатике диэлектриков. [c.332]

Последнее равенство было получено в 4. Обращаясь далее к слагаемому с р, поступим как в случае диэлектриков ( 3) и будем считать ц функцией массовой плотности Р (сменили обозначение, поскольку в магнитостатике нет зарядов, но есть намагниченность). Итак, [c.333]

Чаще всего важнейшей причиной уширения резонансной линии является магнитное дипольное взаимодействие в жесткой решетке магнитных диполей. Магнитное поле АВ, действующее на данный (первый) диполь Л] со стороны другого диполя иг, находящегося на расстоянии Гх2 от первого, в соответствии с фундаментальным результатом магнитостатики можно записать в виде [c.603]

Наконец, следует отметить, что дипольное поле электронов (Н ) в месте расположения данного ядра включает вклады от всех ионов Сн + образца и, следовательно, как известно, зависит от формы образца. Эту зависимость можно вычислить с помощью классической магнитостатики, принимая плотность намагниченности равной М — N где N — [c.189]

Между электростатикой и магнитостатикой есть много общего, однако существуют и характерные различия. Если в некоторой области пространства электрические токи отсутствуют, то магнитное поле оказывается безвихревым (rot Н = 0) и может по аналогии с (3.4) выражаться через поле скалярного магнитного потенциала [c.26]

Если конкретная задача магнитостатики обладает цилиндрической симметрией, то напряженность магнитного поля оказывается постоянной на круговом контуре, центр которого лежит на оси симметрии. Примером может служить задача о магнитном поле бесконечного прямолинейного проводника, для которой решение получается элементарными средствами на основании закона полного тока [c.27]

Это же относится и к полям тяготения (подчиняющимся, как известно, закону Ньютона) в общем случае, а равно и к кулоновым полям электростатики и магнитостатики, которые по своему характеру вполне аналогичны гравитационным полям. Вообще безвихревые поля (называемые также потенциальными полями) занимают исключительное место в природе. В общей теории, излагаемой в гл. VI и VIII, они будут играть особую роль. [c.135]

МАГНЕТИЗМ [земной (проявляется воздействием магнитного поля Земли является разделом геофизики, изучающим распределение в пространстве и изменение во времени магнитного поля Земли, а также связанные с ним процессы в земле и околоземном пространстве) является (разделом физики, изучающим магнитные явления формой материального взаимодействия между электрическими токами, между токами и магнитами и между магнитами)] МАГНИТО-ДИНАМИКА — раздел физики, в котором изучаются процессы намагничивания в изменяющихся во времени магнитных полях МАГНИТООПТИКА — раздел оптики, в котором изучаются испускание, распространение и поглощение света в телах, находящихся в магнитном поле МАГНИТОСТАТИКА изучает свойства стационарного магнитного поля электрических токов или постоянных магнитов МАГНИТОСТ-РИКЦИЯ (проявляется в изменении формы и размеров тела при его намагничивании гигантская проявляется некоторыми редкоземельными магнетиками с превышением в тысячи раз наибольшей величины магнитострикции никеля) МАЗЕР — квантовый генератор радиоволн СВЧ диапазона МАССА [ одна из основных характеристик материи, яв ляющаяся мерой ее инерционных и гравитационных свойств, атомная выражает значение массы атома в атомных единицах массы гравитационная определяется законом всемирного тяготения инертная определяется вторым законом Ньютона критическая — наименьшая масса делящегося вещества, при которой может протекать самоподдерживающаяся цепная ядерная реакция] [c.246]

В стационарных режимах нач. условия выпадают, и теоремы единственности формулируются непосредственно для установившихся решений. Так, в электростатике достаточно задать все источники р . , все полные ааряды на изолиров. проводниках или их потенциалы, чтобы при соответствующих условиях на бесконечности (нужное спадание поля) решение было бы единственным. Аналогичные теоремы устанавливаются для магнитостатики и электродинамики пост, токов в проводящих средах. [c.38]

Источниками в ур-ниях магнитостатики являются заданные распределения плотности электрич, тока j и сторонней намагниченности Дот- В однородной среде и, = onst) векторный потенциал магн. поля А (калибровка кулоновская) определяется векторным ур-нием Пуассона [c.39]

Источниками являются силы неэлектрич. происхождения, действующие на заряды, характеризующиеся напряжённостью Еот- Электрич. заряды присутствуют лишь в местах неоднородности среды, напр. на границах проводящих сред. Распределение токов в проводящих средах сопоставимо с распределением электрич. и магн. полой в электростатике и магнитостатике. Часто благодаря этой аналогии говорят, напр., о магн. цепях, по к-рым текут магн. потоки Фд = i BdS, аналогичные электрич. токам / = jjdS в электрич. цепях. [c.39]

При таком подходе макроскопич. поля и движение отд. частиц среды выпадают из рассмотрения. Так, в отсутствие дисперсии, согласно Ома закону j = a Ei, плотность тока в проводнике при учёте только свободных зарядов полностью определяется тензором его проводимости и средним электрич. полем Е,. В соответствии с этим иногда делают дополнит, приближения. Скажем, в электростатике поле внутри проводника считается равным нулю, а свободные заряды—сосредоточенными только на его поверхности, хотя в действительности они отличны от нуля, по крайней мере в тонком поверхностном слое. Аналогично в магнитостатике сверхпроводников 1 -го рода вследствие Мейснера эффекта предполагается невозможным существование объёмных внутренних плотностей тока и маги, поля, хотя они заведомо имеются в поверхностном слое конечной толщины (см. также Скии-эффект, Леонтовича граничное условие). Подобные дополнит, приближения не обязательны, поскольку ур-ния (23) позволяют учесть сколь угодно резкие изменения полей в пространстве и во Времени, если в них не проведено усреднение по физически бесконечно малым объёму и интервалу времени. Последняя операция, часто используемая со времён Лоренца (1902), ведёт к более грубому пренебрежению флуктуаци-я fи, чем статистич. усреднение, и может ограничивать возможности анализа пространственной и частотной дисперсии сред, напр, динамики поверхностных поляритонов. Что касается возможного отличия действующего на заряды поля от среднего Е (т. н. поправки Лоренца, равной, напр.. Eg - Е=4пР 1Ъ в кубич. кристалле или в газе нейтральных молекул), то в обоих способах усреднения оно предполагается принятым во внимание при микроскопич. выводе материальных соотношений благодаря учёту корреляций взаимного расположения частиц и их взаимной непроницаемости. [c.529]

Как сказано было выше, электростатика и магнитостатика излагались независимо друг от друга. За ними обычно шли законы постоянного тока, и лишь в конце появлялись магнитное действие тока (обычно в виде действия на магнитную стрелку), электромагнитная индукция и т.д. Такой порядок изложения создавал трудности для понимания существа явлений, приводил к путанице основных понятий. В особенности это проявлялось в вопросе о системах единиц. Построенные независимо друг от друга, единицы электрических и магнитных величин образовывали две группы, обе находящиеся в рамках системы СГС. Эти группы не вступали бы друг с другом в противоречие, если бы не существовало магнитного поля тока. Благодаря наличию последнего сила тока входит не только в определяющее соотношение (7.2), но и в выражения для действия тока на магнитную стрелку или для взаимодействия токов. Поскольку в этих выражениях для всех остальных величин существовали ранее установленные единицы СГС, то определялась единица силы тока, отличная от единицы, основанной на формуле (7.2), при измерении заряда электростатическими единицами. Таким образом возникли две СГС системы электрических и магнитных величин — электростатическая (СГСЭ) и электромагнитная (СГСМ), о построении которых сказано будет ниже. [c.185]

Таким образом, ПУМЗ позволяет производить поляризацию и намагничивание магнитной ленты в идентичных условиях, в результате чего увеличивается контраст магнитной записи на поляризованной ленте. Кроме того, применение ПУМЗ за счет повышения стабильности магнитостатики в зоне дефектоскопии улучшает повторимость результатов магнитографического анализа. [c.125]

Последовательное изложение электродинамики, начинающееся с уравнений Максвелла и их общего анализа. После электростатики и магнитостатики рассмотрены плоские, цилиндрические и сферические волны и задачи дифракции, использующие метод разделения переменных и интегрирование в плоскостн комплексной переменной. [c.271]

В электротехнике распространены обмотки всевозможной формы, в которых провод намотан так, что образуется некое массивное тело. Такие обмотки есть в статоре генератора автомобиля (да и в роторе), в больших промышленных электромагнитах и в магнитных системах установок Токамак для управляемого термоядерного синтеза — примеров множество. Сочетание токопровода и изоляции образует периодический композит, и одной из главных нагрузок для него является пондеромоторная магнитная сила. Рассчитывая деформации и механические напряжения в обмотке, начинают с определения магнитных сил. Поскольку распределение токов задано известной геометрией проводов, достаточно интегрирования по формуле Био-Савара (4.3). Термин магнитоупругость при этом неуместен, так как задачи магнитостатики и упругости решаются раздельно. [c.334]

Специфической особенностью задач магнитостатики является неоднозначный характер решения по методу скалярного магнитного потенциала для многосвяаанных областей, топологически сцепленных в контуром тока [б]. [c.26]

Другой подход к задачам магнитостатики связан в понятием еек-торного алектртеского потенциала А, через который вектор магнитной индукции выражается таким образом [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...