ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Постоянное слабое магнитное поле из "Методы КТП в физике твёрдого тела " Поскольку плотность тока в свою очередь обязана наличию поля, то в линей- ном по полю приближении его величина Рис. 97. [c.399] Мы не будем в дальнейшем подробно останавливаться на решении самой электромагнитной задачи для полупространства, определяемой уравнениями (37.2) и (37.3), а ограничимся выводом выражения для ядра Q(x — у), имея в виду продемонстрировать применение методов квантовой теории поля к этому случаю. [c.399] Для этого удобно воспользоваться выражением (34.32) оператора, обратного оператору левой части уравнения (37.7). [c.400] Изложенный прием с обращением Д , Д в нуль удается обобщить так. чтобы им можно было пользоваться в задачах. [c.401] Рассмотрим сначала первый случай. Пусть v k T ,. В выражении (37.15) оставим только первый неисчезающий член разложения по v k . [c.405] Мы видим, что ядро Q(k) в этом случае существенно зависит от к. Поэтому если глубина проникновения поля 8 Ед, то соотношение (37.3) является нелокальным, иными словами, значение плотности тока У (г) в данной точке определяется значениями векторного потенциала в целой окрестности этой точки с линейными размерами порядка Чд. Нелокальная связь поля с током для некоторых сверхпроводников была впервые предсказана на основе анализа экспериментальных данных Пиппардом [63]. Ниже всюду соответствующий случай, когда будем называть пиппардовским. [c.407] Решение аналогичной задачи в пиппардовском случае гораздо сложнее и требует привлечения специальных математических методов. Мы не будем на этом останавливаться, отсылая читателя, который интересуется непосредственно самой теорией- сверхпроводимости и ее выводами, к оригинальной литературе (см. [56], а также [61]). [c.408] Вернуться к основной статье