Теоретическое определение диаграммы состояний

Теоретическое определение диаграммы состояний [c.60]

На этих рисунках в отношениях Т р/Т Т отвечают теоретическим значениям Tj, полученным на основе термодинамического расчета равновесного ликвидуса диаграмм состояния, а Т р - экспериментально определенным значениям Ткр (температуре кристаллизации). Главным результатом этого анализа является установление факта наличие на диафамме равновесного состояния систем узкого концентрационного интервала в области эвтектической температуры спонтанного изменения Ткр/Т d р Н. [c.141]

Для определения действительного состояния пара на I, 5-диаграмме (точка 2д, рис. 8-8) поступают следующим образом. Определяют располагаемую работу теоретическую /о=11— 2, действительную Го=т1с/о. Определяют действительную энтальпию пара на выходе из сопла [c.133]

Так как теоретический закон соответственных состояний Ван-дер-Ваальса выполняется лишь приближенно, то для повышения точности определения недостающего параметра методом термодинамического подобия было предложено строить общие фл-диаграммы для групп веществ, имеющих близкие значения 2 . Практически оказалось, что метод термодинамического подобия дает более хорошие результаты при использование пХ - диаграммы, построенной на основе экспериментальных данных (рис. 1,4). [c.31]

Изложенные закономерности сопротивления термоциклическому нагружению относятся к однородным напряженным состояниям растяжения — сжатия или чистого сдвига. Они являются основой для определения малоцикловой несущей способности неоднородно напряженных элементов конструкций. Эта циклическая напряженность находится в упругопластической области, являясь при стационарном внешнем нагружении нестационарной в силу процессов перераспределения деформаций и напряжений при повторном деформировании. Анализ полей деформаций в зонах наибольшей напряженности элементов, особенно в местах концентрации, связан с решением достаточно сложных краевых задач, о чем далее будут изложены некоторые данные. Применительно к задачам концентрации напряжений и деформаций представилось возможным применить решение Нейбера [23], связывающее коэффициенты концентрации напряжений и деформаций Ке, в упругопластической стадии с коэффициентом концентрации напряжений а в упругой стадии. Анализ ряда теоретических, в том числе вычислительных, решений и опытных данных о концентрации деформаций позволил [241 усовершенствовать указанное решение путем введения в правую часть соответствующего выражения функции F (5н, а, тп), отражающей влияние уровня номинальных напряжений Он, отнесенных к пределу текучести, уровня концентрации напряжений а и показателя степени т диаграммы деформирования при степенном упрочнении. Зависимость Нейбера в результате введения этих влияний выражается следующим образом [c.16]

Однако при достаточно общих предположениях на основании структурных моделей можно получить теоретические результаты [62], достаточно хорошо отражающие реальные свойства композитных материалов при определенных условиях испытания. Даже достаточно простые предположения, учитывающие переход смолы в пластическое состояние в ортогонально-армированном стеклопластике [63], позволяют представить диаграмму сг—е в виде трех линейных участков, наклон которых последовательно уменьшается с возрастанием напряжений. [c.38]

В настоящее время теоретические модели вещества позволяют проводить расчет уравнений состояния лишь в ограниченных областях фазовой диаграммы. Наиболее разработаны простые модели твердого тела, основанные на квазигармоническом приближении, в рамках которого кристалл представляет собой совокупность независимых гармонических осцилляторов. Основная задача при этом состоит в определении конкретного распределения частот в спектре колебаний данного твердого тела. Реальный вид этого распределения достаточно сложен, поэтому часто используются модельные представления. Наибольшее распространение получила теория Дебая [10], которая достаточно хорошо описывает тепловые свойства твердых тел во всем температурном диапазоне. Из дебаевской модели следует, в частности, калорическое уравнение состояния в форме Ми —Грюнайзена [c.29]

Как следует из рисунков, теоретические кривые хорошо аппроксимируют начальные и конечные участки экспериментальных диаграмм и удовлетворительно описывают средние участки. Лучшая аппроксимация средних участков может быть достигнута при учете нескольких членов спектра времен релаксации. Однако если принять во внимание, что в расчете теоретических кривых для сложного напряженного состояния при различных скоростях деформации и соотношениях компонент главных напряжений были использованы значения констант, определенные из опытов по одноосному растяжению и других независимых опытов, полученный результат следует признать вполне удовлетворительным. [c.134]

В аппарате за счет кислорода и хлоридов примесных элементов, образующихся в процессе хлорирования исходного вольфрама. Желаемая текстурированность поликристаллических осадков вольфрама с кристаллографическим направлением <110>, а также получение монокристаллических покрытий обеспечиваются только в условиях постоянной очистки газовой фазы от этих примесей и при поддержании давления в аппарате на определенном постоянном уровне. Значение оптимального парциального давления в аппарате рассчитывается теоретически с учетом совокупности возможных реакций диссоциации и характеристики диаграммы состояния системы W—С1 [63, 42в]. Из рис. 5.11, а, в следует, что перенос вольфрама при температуре выше 1300° С осуществляется посредством ди- и тетрахлорида вольфрама. Температура начала диссоциации ди- и тетрахлорида с ростом общего давления возрастает, причем в интервале 300— 1000° С основным компонентом в газовой фазе будет тетра- [c.125]

Построение равновесных диаграмм состояния с помощью кривых свободной энергии позволяет вывести определенные правила, которые не вытекают из правила фаз. Эти правила ценны тем, что дают возможность теоретически предсказать форму диаграммы состояния и судить о правильности экспериментального построения равновесных диаграмм состояния. Подробно такие правила рассмотрены Липсоном и Уилсоном [211 и Уилсоном [41]. [c.68]

Отсюда видно, что при данной температуре Т одному значению р соответствуют три значения V, так что на диаграмме V, р (рис. 53) прямая, параллельная оси абсцисс (H3oS ip i), пересекает изотерму, вообще говоря, в tj,jx точках. Для высокой температуры два корня являются мнимыми и каждому значению давления соответствует всегда лишь одно значение объема. При более низкой температуре определенному значению давления могут соответствовать три действительных значения объема. Из этих трех значений, обозначенных на чертеже точками а, р и только крайние а и Y могут быть получены в npи J Jдe. Состояние Р невозможно, так как абсолютно неустойчиво, поскольку в устойчивом состоянии давление при постоянной температуре уменьшается с увеличением объема (см. 29). Точка а соответствует жидкости, а точка у—газообразному состоянию данного вещества. Однако из этих двух сосгояний более устойчивым является состояние, соответствующее точке а. Как показывает опыт, при сжатии газа состояние на изотерме достигает определенной точки С и при дальнейшем изотермическом сжатии не переходит положения С по теоретической кривой газ сжижается и одновременно в равновесии существуют газообразное С и жидкое А состояния, имеющие одинаковые температуру и давление. Совместное существование этих двух состояний продолжается при изотермическом сжатии до тех пор, пока весь газ не перейдет в жидкость. [c.292]

В Московском энергетическом институте проводятся аналогичные экспериментальные работы по определению термодинамических свойств пара. Здесь же группой научных работников МЭИ (М. П. Вукаловичем, И. И. Новиковым, В. А. Кириллиным, В. Н. Зубаревым, А. Е. Шейндлиным, Л. И. Румянцевым и др.) проводятся работы по теоретическому исследованию термодинамических свойств водяного пара. В Московском энергетическом институте в 1937 г. на основе научных представлений получено уравнение состояния водяного пара. По этому уравнению были составлены таблицы состояния водяного пара и энтропийные диаграммы, совпадающие со скелетными таблицами в пределах допуска [8]. Большая часть точек в пределах проведенных экспериментальных работ получена расчетным путем. Это обстоятельство не явилось случайностью и основано на глубоком анализе предшествующих теоретических и экспериментальных работ, проведенных как в Советском Союзе, так и за рубежом. [c.21]

Чтобы процесс разделения протекал обратимо, необходимо в каждом сечении разделительного аппарата обеспечить бесконечно малую разность потенциалов (разность температур и химических потенциалов). Иначе говоря, фазы должны находиться в квазиравновесном состоянии. Если разделение происходит при постоянном давлении, то условие равновесия требует прежде всего определенного, меняющегося в зависимости от концентрации, т. е. от сечения к сечению, соотношения количеств обеих фаз. Последнее, в свою очередь, естественно вызывает необходимость подвода тепла во всех сечениях разделительного аппарата. Если бы процесс обратимого разделения удалось реализовать, то затраченная работа была бы минимальной. Несмотря на теоретическую ясность схемы такого процесса, практические трудности на пути его осуществления, в технике разделения газов до сих пор не преодолены. Из многочисленных предложений, только одно прочно вошло в практику — это предложение Лахмана, согласно которому в воздухоразделительную колонну вводится предварительно охлажденный поток несжатого воздуха. Поэтому за теоретическую схему реального процесса разделения можно принимать так называемую схему адиабатической ректификации с неограниченной поверхностью контакта фаз. Степень необратимости процесса разделения в таком аппарате будет различна в зависимости от типа колонны. В каждом конкретном случае приращение энтропии можно легко определить по диаграмме у—s, как разность изменения энтропий встречных потоков. [c.176]

С теоретической точки зрения любая жидкость при достаточно большой скорости охлаждения может избежать кристаллизации и перейти в стеклообразное состояние. Для каждой жидкости существует критическая скорость охлаждения R , необходимая для ее стеклования. Для жидкости достаточно высокой степени чистоты R можно теоретически предсказать, основываясь на общей теории образования и роста зародышей. При температуре Т имеется совершенно определенное количество кристаллов, для зарождения которых требуется некоторое время t. Процесс кристаллизации можно проследить при помощи так называемых ТТТ-диаграмм (temperature— time — transformation). Критическая скорость охлаждения R на ТТТ-диаграммах соответствует выступу на ТТТ-кривых, т. е. точке N( jv, Tjv) (см. рис. 2.14). [c.59]

Большое значение для определения термодинамических функций имеет измерение ударной адиабаты пористых металлов. Оно сужает круг привлекаемых теоретических представлений и позволяет обойтись без чисто теоретической формулы (6.7). Дело в том, что при сжатии пористого тела до определенного объема 7 величина изменения объема V— от первоначального зависит от начальной степени пористости. При одинаковой плотности в конечном состоянии (предцола-гается, что в ударной волне пустоты полностью выбираются и вещество становится сплошным) упругие энергия и давление также одинаковы. В то же время произведенная над телом работа, зависящая от величины изменения объема, для тел с разной пористостью оказывается различной. Следовательно, различны и тепловые составляющие энергии и давления в конечном состоянии. Эти соображения иллюст1 )ируются диаграммой р — У (рис. 35), на которой показаны ударные адиабаты сплошного и пористого вещества. Здесь Уоо начальный удельный объем вещества, У — удельный объем сплошного вещества при нормальном давлении (Foo/V o = к — степень пористости). Согласно (6.3) приращение внутренней энергии определяется площадью заштрихованного треугольника, причем площадь в обоих случаях одинакова, а 8 у пористого тела больше. [c.256]

Целесообразно выдавать студент одну задачу по диаграм--мам состояния. Студент сначала строит диаграмму, кривые ох-лаладения и показывает преподавателю предварительное решение остальных вопросов задачи. Главные затруднения, как показывает опыт, возникают при решении приведенных в задаче теоретических и практических вопросов указании на диаграмме структур сплавов (вместо фаз, приведенных в задаче), определении превращений и целесообразности термической обработки. После консультации у преподавателя студент заканчивает работу. На выполнение ее в целом требуется примерно три-четыре часа домашней работы. [c.7]

Для определения рс при проектировании последовательно строят процессы газообмена (впуска и выпуска), сжатия, сгорания и расширения по параметрам состояния рабочего тела конечных точек и получают теоретическую диаграмму (рис. 17.5). Затем находят среднее давление jOm, соответствующее этому условному процессу, а после внесения поправок получают среднее индикаторное давление pi действительного процесса поршневого двигателя. В теоретической диаграмме рабочего процесса поршневого двигателя внутреннего сгорания линия сжатия подчиняется политропному закону с постоянным средним показателем rii предполагается, что процесс сгорания идет при V = idem и р = idem у дизелей и V = idem у карбюраторных и газовых двигателей. Линия расширения подчиняется политропному закону с постоянным средним показателем Иг- Затраты [c.254]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...