Функция щели

Пригодность математической разработки, однако, ограничена начальным периодом функции щели, так как в дальнейшем происходит изменение различных геометрических и электрохимических характеристик (состояние поверхности, анодное поведение образца, изменение электропроводности среды и т. д.), которые не включаются в расчет. [c.34]

Придадим пятну форму щели, и пусть F (х) будет функция щель , (фиг. 121). Она принимает значения"f(x) в интервале от —а/2 до + а/2 и равна нулю вне этого интервала. Ее спектр равен [c.248]

Так как это соотношение представляет свертку, то преобразование Фурье функции f x) равно произведению преобразований Фурье функции щель F х) и функции [c.249]

Фиг. 2.2. Вывод фурье-преобразования функции щели с помощью рассмотрения ее дифференциала.

Другая форма функции щели [c.48]

Если волновой цуг, описанный функцией косинуса, ограничим определенной длиной путем умножения на функцию щели шириной В, то [c.52]

Фиг. 2.5. Цуг волн, ограниченный умножением на функцию щели, и era фурье-преобразование уравнение (2.48).

Другими словами, дифракционную решетку можно описать, обрывая периодическую функцию прохождения, т. е. умножая ее на функцию щели х(л ) шириной Л1а. Этот метод отличается от метода, использованного при получении выражения (2.56), поскольку в данном случае для обрыва непрерывной функции мы ввели з(х). Соответственно и амплитуда дифрагированного излучения, записанная на основе выражения (2.51) как [c.56]

До сих пор мы рассматривали аппаратную функцию в предположении, что ширина входной щели бе стремится к нулю. Однако световой поток, необходимый дЛй обнаружения слабой линии, может быть получен лишь при достаточном раскрытии входной щели. Если входная щель имеет конечную ширину, то в фокальной плоскости камеры возникает спектр, который может быть получен из спектра при ширине входной щели, равной нулю, путем свертки с аппаратной функцией щели. При дальнейшем пренебрежении ошибками изображения это означает интегрирование по изображению входной щели в плоскости камеры. Если при фотографировании монохроматической линии выдвигается требование получе- [c.48]

В качестве типичного примера найдите автокорреляцию функции щели, а затем Р. Т. этой автокорреляционной функции, /(х) —действительная четная функция. Имеем [c.395]

Приведем краткое описание первого этапа начнем с конечных элементов Лагранжа. Зададим F = F(x) в виде комбинации некоторых функций с неопределенными параметрами, эти параметры будем определять, потребовав, чтобы заданный набор точек 1,р на f переходил в заданный набор точек "Lp Ti. Естественное ограничение состоит в требовании непрерывности F х) при переходе от данного элемента Ti к соседнему (между смежными элементами не должно быть щелей ). Заметим, что набор 2/7 вовсе не обязан совпадать с множеством Е если то соответ- [c.199]

Пунктирная кривая передает ход множителя / (а), выражающего распределение, обуслов ленное дифракцией на отдельной щели. Если > X, то / <а) = 1п а/а. Б противном случае f (а) оказывается несколько иной функцией (см. конец 39). При большом числе щелей высоты главных максимумов значительно больше, чем указывает пунктирная кривая. [c.201]

Опыт Юнга. Функция когерентности первого порядка. Схема опыта показана на рис. 13.1. Свет от источника А проходит через щели 1 и 2 и регистрируется в точке 3 [c.289]

Предварительно оценивают получаемую щирину исследуемой линии и сравнивают ее с величиной спектральной щирины щели. Спектральную щирину щели находят теоретически, исходя из размеров геометрического изображения щели и дифракции на действующем отверстии прибора (см. задачу 1). Оценка спектральной щирины щели может быть также сделана по тонким линиям железа. В последнем случае будут учтены все факторы, в том числе качество изображения спектра в приборе и аппаратная функция фотослоя. [c.276]

Полученные результаты для поведения волновых функций в зависимости от г позволяют объяснить существование энергетической щели следующим образом. Линейная комбинация плоских волн (бегущих) приводит к появлению стоячих волн с пучностями на ионе (4.54а) и между ионами (4.546). Это значит, что при Ug<0 электроны (отрицательный заряд) скапливаются в окрестности положительных ионов, где потенциальная энергия наименьшая. Такое распределение заряда приводит к понижению энергии, отвечающей данной волне. Скопление же отрицательного заряда в области между ионами (высокой потенциальной энергии) приводит к повышению потенциальной энергии. В результате энергии, отвечающие разным волнам, различны, что и объясняет возникновение зон разрешенных и запрещен-,ных энергий. [c.77]

Экспериментальные исследования свидетельствуют о существенном влиянии на работу органов управления в виде неподвижных щелевых сопл чисел Рейнольдса, рассчитанных по параметрам потока воздуха, который взаимодействует со струями, истекающими из щелей на кормовой части корпуса. В частности,от этого числа в сильной степени зависит коэффициент усиления (рис. 5.2.1). Кривые на рис. 5.2.1 построены для различных в функции отнощений давления торможения в струе к давлению в невозмущенном потоке воздуха (Ро/Р )- [c.370]

Для расчета таких параметров в случае применения щели разработан приближенный метод, основанный на предположении, что отсос не изменяет распределения давления на внешней границе пограничного слоя. По этому методу принимается, что профиль скоростей после щели, через которую происходит отсос, имеет тот же вид, что и профиль до щели при условии, что кривая функции ==/(у/б ) начинается с некоторого значения [c.441]

Задача о трещине, например, но существу представляет собой первую основную задачу, область, ограниченная контуром Г, превратилась в щель, поверхность этой щели свободна от усилий, на этой поверхности, т. е. на верхней и нижней сторонах разреза fi + if2 = 0. Но примененный в 10.4 искусственный прием сводит дело по существу к смешанной задаче зафиксировав функцию с помощью (10.4.1), мы выбираем функцию так, чтобы было 022 = 012 = О, Х2 = 0 при IxJ < а и 2 = 0 при 1 11> а. Последнее условие вытекало из симметрии задачи. [c.338]

Как показано в предыдущем разделе, член одиночной щели (sin яма/тсиа) представляет собой преобразование Фурье от апертурной функции щели. [c.69]

Пусть при /X = О в этой системе на фазовой плоскости существует замкнутая сепаратрисная петля (см. рис. 15.10а). Критерий возникновения при > О в фазовом пространстве системы (15.10) гомоклинической структуры заключается в определении знакопеременности функции, характеризующей расстояние между сепаратрисами. В случае 1 эта функция, которую называют функцией Мельникова или функцией щели , может быть приближенно записана в виде [c.327]

Замечание. Частный случай периодической и ограйиченноп функции (или распределения) легко можно рассмотреть, пользуясь предыдущими результатами. Можно всегда принять, что ограниченная функция (или распределение) является произведением некой функции — g x) на периодическую неограниченную функцию (или распределение) (фиг. А.15). Наиболее известной функцией g x) является функция щели. [c.399]

Зонная структура твердого тела является результатом взаимодействия волновой функции электрона с рещеткой. Зонная структура позволяет найти частоты и направления, для которых волновая функция электрона может или не может проходить через решетку. Отражение электронной волны под углами Брэгга от кристаллографических плоскостей является идеально упругим и не вносит вклада в электрическое сопротивление. Для каждого кристалла и каждой электронной конфигурации условия Брэгга налагают определенные ограничения на направление волнового вектора и значения энергий, которые может принимать электронная волна. Эти ограничения в направлениях и значениях энергий приводят к появлению щелей в почти непрерывном спектре энергий и направлений. Именно эти щели (порядка 1 эВ для полупроводников и 5 эВ или больше для хороших диэлектриков) обусловливают сильнейшие различия между металлами, полупроводниками и диэлектриками (рис. 5.2). Для металлов характерно, что уровень Ферми оказывается внутри зоны, имеющей вакантные энергетические уровни. Полупроводники имеют полностью заполненную разрешенную зону. Ширина запрещенной зоны у них невелика, н поэтому ие большое число электронов при тепловом возбуждении может перейти в расположенную выше разрешенную зону. Диэлектрик отличается от полупроводника тем, что его запрещенная зона очень велика, и практически ни один возбужденный электрон не может ее преодолеть. [c.190]

Распределение освещенности дифракции плоской волны от щели [график функции (sina/u) ] показано на рис. 6.28. На опыте легко заметить относительно слабые побочные максимумы. Эксперимент лучше всего проводить, используя излучение лазера, удовлетворяющее всем сформулированным выше основным условиям постановки задачи. [c.285]

Кроме локализованных состояний флук-туационного происхождения в аморфных твердых телах могут возникнуть также локализованные состояния, связанные с при-месными атомами и дефектами структуры f, типа оборванных связей и т. п. При наличии таких состояний плотность состояний N E) оказывается немонотонной функцией энергии. Пик локализованных состояний, связанных с дефектами структуры, располагается обычно вблизи центра щели подвижности (рис. 11.6). При высокой плотности локализованных состояний в щели подвижности уровень Ферми располагается в зоне дефектных состояний. Такая модель плотно сти состояний была предложена Моттом и Дэвисом. [c.359]

На фиг. 1 рассчитанная Коппе зависимость К (uj) от (U сравнивается с соответствз ющей функцией Гортера — Казимира (4.4). Кривые идут близко друг к другу, кроме случая, когда ш близко к 1 (очень низкие температуры). Теория Коппе отличается от теории Гортера — Казимира тем, что из нее вытекает экспоненциальная зависимость от температуры при t —> О, как это следует ожидать для теории с энергетической щелью, отделяющей возбужденные состояния. Гудмен [31] при помощи подобной модели рассмотрел случай, когда энергетическая щель изменяется от [/(тс /б)/ T.tp при Г = 0 до нуля при Т = Гудмен считает свои [c.688]

В. Л. Гинзбургом и Л. Д. Ландау [21] на основании полуфеноменологп-ческих соображений. Для лондоновских сверхпроводников критерием применимости этих уравнений является А<А(0), а для пиппардовскпх —условие (5. 24) перехода в лондоновскую область. Интересно, что роль волновой функции сверхпроводящих электронов , введенной в [21], играет величина щели в данной точке Д (г), а заряд сверхпроводящих носителей тока м азался равным 2 е, что соответствует связанной паре электронов. [c.916]

На рис. 30 [2] показано чередование разрешенных энергетических зон и щелей для периодического потенциала. Энергия электрона дана как функция волнового вектора в схеме расширенных и приведенных зон Бриллюэна для одномерного кристалла с постоянной решетки а. Нелокализо- [c.78]

Аналогичное положение характерно и для электронных состояшй у края щели. Функция Блоха для электронного состояния, лежащего у ирая зоны Бриллюэна, представляет собой не бегущую, а стоячую волну. Это происходит из-за того, что электрон с таким волновым вектором при его движении (в реальном пространстве) с компонентой квази- [c.80]

Причем Фл, так же как и р, удов-летворяет уравнению Лапласа и, следовательно, может рассматриваться как потенциал скорости усредненного по толщине слоя течения. Поэтому, если для функции Фл (т. е. для давления р) создать граничные условия такие же, как для исследуемого потенциального потока идеальной жидкости, то мы должны получить при течении в щели распределение скоростей и сетку течения такими же, как для идеальной жидкости. Опыт полностью подтверждает этот вывод. Течение описанного типа было исследовано Хил-Шоу (1898 г.) и применено им для визуального изучения потенциальных потоков. Схема прибора Хил-Шоу показана на рис. 153. На таком приборе путем подкращивания струек легко воспроизвести линии тока, которые затем графически могут быть дополнены эквипотенциалями. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...