Анизотропии наведение

На рис. 2, б приведена зависимость выходного сигнала преобразователя от величины внешнего напряжения для образца из стали Ст. 3 после предварительной пластической деформации при растяжении. Следует отметить появление значительного сигнала при а = 0, который свидетельствует о наличии начальной магнитной анизотропии, наведенной остаточными напряжениями. [c.96]

Магнитная анизотропия, наведенная отжигом в магнитном поле [c.150]

Ряс. 5.32. Методы измерения энергии магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем л —измерение намагниченности энергия наведенной маг- [c.151]

Возникновение в аморфных сплавах магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем, в общих чертах можно объяснить, исходя из представлений об, анизотропии, обусловленной анизотропным распределением атомных пар. В кристаллах для образования новых атомных пар необходимо, чтобы соседние атомы обменялись местами. В аморфных металлах новые анизотропные конфигурации атомных пар могут образовываться при смещении атомов относительно средних положений. [c.302]

Выведенные выше формулы для амплитуды сигнала фотонного эха описывают амплитуду свечения образца, проинтегрированную по всем направлениям распространения света. Пока мы не затрагивали вопрос об анизотропии свечения эхо-сигнала. Воспользуемся формулой (15.97), которая описывает поляризацию, наведенную в образце светом трех лазерных импульсов. При ее выводе мы использовали оптические уравнения Блоха, электрическое поле в которых бралось в точке г = 0. Поле стоячей волны описывается формулами (1.33) 1.35) причем при выводе сначала уравнений для амплитуд вероятности, а потом и уравнений Блоха мы полагали, что рассматриваемая молекула находится в пучности электрического поля, т. е. os фк = os кг = 1. Поскольку размер образца обычно заметно превышает длину световой волны, очевидно, что будет существовать огромное число примесных молекул, не попавших в пучность стоячего электрического поля. Их взаимодействие с электрическим полем будет слабее. Чтобы учесть это обстоятельство, мы должны принять во внимание косинусоидальный характер распределения электрического поля по образцу. Это легко сделать во всех выведенных ранее формулах с помощью замен [c.223]

Пространственная анизотропия эхо-сигнала позволяет просто отделять его от свечения, обусловленного свободным распадом наведенной поляризации. [c.224]

Остановимся на некоторых трудных проблемах магнитномягких аморфных материалов. Одной из таких проблем, как отмечают авторы книги, является временная нестабильность проницаемости. Эта проблема стоит особенно остро в отношении аморфных сплавов с Х 0, где пиннинг границ доменов выражен весьма слабо, и поэтому стабилизация границ доменов вследствие направленного упорядочения по сути дела является лимитирующим фактором. В кристаллических материалах эта проблема решается сравнительно легко — путем снижения примесей внедрения углерода и азота. Ранее предполагали, что временная нестабильность проницаемости аморфных сплавов в районе климатических температур обусловлена атомами металлоидов [9]. Однако исследование сплавов с Я О, но не содержащих металлоиды, показало [20 с. 49], что и в этих материалах нестабильность проницаемости выражена весьма сильно. По всей видимости, атомной структуре аморфных сплавов, не зависимо от того, содержат ли они атомы металлоидов или нет, присущи некоторые дефекты, перестройка которых в зависимости от направления вектора намагниченности обеспечивает стабилизацию границ доменов и наведение одноосной анизотропии. [c.17]

В данном случае она представляет собой константу наведенной одноосной магнитной анизотропии Ки- Прим. ред. [c.151]

Рис. 5.36. Зависимость констан-гы наведенной магнитной анизотропии Ки. от концентрации X в аморфных сплавах-[90, 91]

В АМС различают два типа упорядоченного расположения атомов различных компонентов - композиционный, или химический и геометрический, или физический ближний порядок, который включает в себя как топологический ближний порядок, так и геометрические искажения. Экспериментальное установление параметров упорядочения в АМС является очень сложной задачей, однако несомненно, что изменения некоторых свойств, связанные с термической обработкой или пластической деформацией, обусловлены изменением ближнего порядка. В частности, чувствительность температуры Кюри ферромагнитных АМС к термической обработке, и в особенности к термической обработке в магнитном поле, указывает на происходящие изменения в структуре ближнего порядка. Наведенная с помощью магнитного поля структурная анизотропия очень важна для практического использования, поскольку она определяет магнитную проницаемость, эффекты магнитного последействия, магнитные потери в ферромагнитных АМС. [c.401]

Образование пар или комплексов атомов, выстроенных в одно.м преимущественном направлении, создает в материале направление легкого намагничивания и, следовательно, наведенную магнитную анизотропию. [c.315]

Наведенное двулучепреломление в средах с большой собственной анизотропией. Для активных элементов, изготовленных из кристаллических сред, может реализоваться случай, когда термически наведенное двулучепреломление проявляется не в виде пространственно неоднородной оптической анизотропии, а в виде аберраций термических линз. Это наблюдается в том случае, когда кристалл обладает большой величиной собственной оптической анизотропии и ось активного элемента не совпадает с оптическими осями кристалла. При этом к однородному по поперечному сечению двулучепреломлению, обусловленному собственной анизотропией материала, прибавляется лишь малая добавка за счет фотоупругости, приводящая к пренебрежимо малому изменению ориентации эллипсоида показателей преломления. [c.50]

Рис. 5.35. Закон Аррениуса для магнитной анизотропии, наведенной магнитным полем в сплаве (Feo,2 oo,8) 7oSi2,5627,5 (т — среднее время релаксации при температурах отжига Та). Закон Аррениуса наблюдается также для энергии магнитного гистерезиса IFa и магнитной проницаемости iie [87]

Хорошо известно, что отжиг к ристаллических магнитных материалов (или их охлаждение) в магнитном поле как в случае магнитномягких, так и магнитножестких материалов приближает форму летли гистерезиса к прямоугольной и поэтому является эффективным опособо м улучшения магнитных свойств. Кроме того, известно также, что это происходит из-за появления наведенной магнитным полем одноосной магнитной анизотропии. [c.150]

На рис. 5.32 приведены две схемы измерения энергии наведенной магнитной анизотропии в быстрозакаленных аморфных металлических лентах. Они основаны на том, что наведенная магнитная анизотропия является одноосной. Способ, показанный на рис. 5.32, а, состоит в том, что отжиг и охлаждение Проводятся в магнитном поле, совпадающем по направлению с осью ленты, после чего изме- [c.150]

Рис. 5.33. Зависимость константы Рис. 5.34. Зависимость константы наведенной магнитной анизотро- наведенной магнитной анизотропии Ки от температуры и време- пии Кш аморфного сплава ни t отжига аморфного сплава (Feo,2000,8)70812,5827,5 от темпера-(Feo,2С00,8)70 Si2,5 827,5 (7 с = 410°С) туры отжига Та в магнитном поле [93] [87]

Неель и Танигути [94, 95] предложили теоретическую модель наведения одноосной магнитной анизотропии Ки для кристаллических твердых растворов. Мы попытаемся применить эту модель к аморфным сплавам. В основе модели Нее-ля — Танигути лежат следующие предпосылки. В ферромагнитных сплавах величина квазидиполь-ното взаимодействия между парами магнитных атомов зависит от сорта атомов, образующих эти пары . При высокой темпера- [c.153]

В сл ае квазидипольвых взаимодействий, в отличие от классических -Дипольных взаимодействий, рассматривается преимущественно взаимодействия. между ближайшими мa нитиыми атомами, причем величина и знак этого взаимодействия отличается для пар атомов разного сорта. Если взаимодействие между однотипными атомами сильнее, чем взаимодействие между разнородными атомами, как это принято в модели Нееля — Танигути, то эффект наведения одноосной магнитной анизотропии связывают именно с парами однотипных магнитных атомов. Прим. ред. [c.153]

В качестве иллюстрации этому приведем рис. 5.38 и 5.39, где по казано, как изменяется величина коэрцитивной силы и потери на гистерезис в зависимости от температуры отжига и состава сплава. Если закрепление доменных стенок, связанное с уменьшением их потенциальной энергии, происходит за счет локальной наведенной магнитной анизотропии, то изменение коэрцитивной силы должно быть связано с. Ки следующим об)рааом [c.157]

Для высоконикелевьк пермаллоев роль направленного упорядочения не слишком велика из-за доминирования изотропного упорядочения, но для средненикелевых пермаллоев с 64...68 % Ni, имеющих наибольшую температуру Кюри (580...600 °С), это главный процесс в формировании магнитных свойств. На практике его используют, применяя термомагнитную обработку - отжиг в магнитном поле. В результате приложения достаточно большого внешнего магнитного поля все векторы намагниченности Mg ориентируются в одном направлении и отжиг приводит к наведению магнитной анизотропии с осью легкого намагничивания вдоль направления поля. После такой обработки петля гистерезиса материала [c.549]

Отметим, что в лазере с таким декартовым характером наведенной анизотропии можно успешно поляризовать излучение, используя и обычный прием — размещение поляризатора внутри резонатора. Следует лишь следить за тем, чтобы главные оси его были параллельны осям л и у при такой взаимной ориентации этих элементов изменений состояния поляризации, выделяемой поляризатором, при проходе через термически-анизотроп-ный активный элемент происходить не будет и дополнительные потери излучения при обратном проходе света через поляризатор не возникают. [c.97]

Излучение низшей моды ТЕМоо в лазерах с аксиально-неоднородным характером термически наведенной анизотропии может, тем не менее, быть получено достаточным диафрагмированием резонатора при уменьшении диафрагмы потери мод ТЕМю, комбинирующихся в аксиально-симметричные моды, возрастают быстрее, чем для моды ТЕМоо, и они выбывают из генерации. Вместе с тем неоднородное двулучепреломление приводит к заметному искажению конфигурации моды ТЕМоо (расплыванию ее тем большему, чем больше величина наведенной анизотропии), что оказывает решающее влияние на величину дифракционных потерь, которые для таких термооптически возмущенных резонаторов сильно отличаются от вычисленных по классическим формулам [108, 153]. [c.98]

Сравним картины скоростной покадровой съемки излучения лазера с изотропным резонатором устойчивой области (см. рис. 2.12) и резонатором с бифокальной термической линзой (рис. 2.31). Огчетливо видна смена четко локализованных в пространстве модовых структур, появляющихся в каждом пичке в первом случае, замытыми невыразительными распределениями поля по мере увеличения наведенной анизотропии во втором случае. [c.99]

Улучшение прямоугольности петли гистерезиса под действием ТМО было впервые обна ружено у металлических сплавов в 1913 г. [1] и лишь 20 лет спустя у ферритов [2]. Бозорт высказал предположение, что появляющаяся в результате охлаждения в магнитном поле текстура — следствие перераспределения внутренних напря жений, вызванного магнитострикционными деформациями [3, 4], однако, как показали авторы работ 5, 6], энергия анизотропии, связанная с магнитострикционными напряжениями, слишком мала, чтобы объяснить наблюдаемую экспериментально наведенную магнитную анизотропию. Более успешной оказалась теория направленного упорядочения, разработанная Неелем [7, 8], и независимо от него Танигучи [9, 10] для металлических сплавов, а позднее [c.175]

Для ферритов в соответствии с теорией Танигучи [II] основным источником магнитной кристаллографической анизотропии является анизотропное обменное взаимодействие. Используя теорию кристаллического поля Ван-Флека [12], Танигучи рассчитал энергию магнитной кристаллографической анизотропии ферритов, обусловленную диполь-дипольным взаимодействием катионов, и показал, что эта энергия зависит от величины угла, образованного направлением оси магнитовзаимодействующих атомов и локальной намагниченностью. У материалов с малой величиной этого угла должно происходить направленное упорядочение ионных пар (в кобальтсодержащих ферритах такие пары, по-видимому, Со +—Со +), что и обусловливает возникновение наведенной магнитной анизотропии. [c.176]

Теория Танигучи [11] подтверждается экспериментальными данными [13, 14], полученными при исследовании железо-никелевой шпинели. Показано, что в феррите Nio,75Fe2,2s04 возникает наведенная магнитная анизотропия вдоль направления ребер куба при любом направлении магнитного поля. [c.176]

Более детальное исследование влияния ТМО на магнитную анизотропию железо-никелевых ферритов, содержащих от 40 до 50 мол.% NiO и от О до 6,5 мол.% FeO, было выполнено в работах (15—17]. Наблюдалось хорошее совпадение характера угловой зависимости константы наведенной магнитной анизотропии Ан, полученной экспериментально и рассчитанной на основании теории Нееля — Танигучи [11], в предположении, что оси магнитовзаимодействующих пар располагаются вдоль ребер куба. Было установлено также, что при малой концентрации ионов Fe+ величина Ка пропорциональна квадрату концентрации Fe+ . Этот результат, по [c.176]

Смотреть страницы где упоминается термин Анизотропии наведение : [c.156] [c.156] [c.168] [c.549] [c.17] [c.306] [c.4] [c.646] [c.660] [c.125] [c.158] [c.160] [c.166] [c.514] [c.114] [c.142] [c.92] [c.133] [c.135] [c.175] [c.176] [c.195] [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...