Излучение поверхностей объемов

Излучение поверхностей объемов [c.163]

Характер распределения излучения зависит от формы объема. Оно не является, конечно, изотропным. Поэтому доля энергии излучения поверхности объема [c.163]

МЕТОД РАСЧЕТА ТЕПЛООБМЕНА ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ОБЪЕМОМ ГАЗА И ЧЕРНОЙ ГРАНИЧНОЙ ПОВЕРХНОСТЬЮ, ОСНОВАННЫЙ НА ПОНЯТИИ О СРЕДНЕЙ ДЛИНЕ ПУТИ ЛУЧА [c.296]

Поток излучения от объема трехатомного газа или пара на черную граничную поверхность определяют по формуле [c.298]

Как было показано выше, процессы радиационного теплообмена описываются системами интегральных уравнений, составленными относительно объемных и поверхностных плотностей различных видов излучения. При этом искомые величины плотностей излучения в объеме и на граничной поверхности имеют различные единицы измерения и различный физический смысл, а сами уравнения содержат два интеграла (по граничной поверхности и по объему среды). Отмеченные особенности рассмотренных интегральных уравнений, а также тот факт, что приходится иметь дело не с одним, а с системой двух уравнений, существенно осложняют проведение анализа и выполнение теоретических решений на базе интегральных уравнений. [c.202]

При наличии в излучающей системе объемных зон с ослабляющей средой применение зональных методов заметно усложняется. В этом случае взаимодействие излучения с объемом зоны рассматривается как взаимодействие с поверхностью этого объема. Объемное излучение среды условно заменяется излучением поверхности объемной зоны, рассеяние рассматривается как диффузное отражение с поверхности, а поглощение в объеме — как поглощение той же поверхностью. Естественно, что такая условная замена приводит к дополнительным неясностям и неточностям. [c.223]

Граничные условия включают в себя геометрическую характеристику излучающей системы, ее оптические свойства и распределение известных по условию плотностей излучения в объеме и на граничной поверхности. [c.268]

Такой прием моделирования объемного излучения может привести к ощутимым погрешностям, так как излучение поверхности не подобно излучению объема и оптические характеристики объемной зоны нельзя заменить в общем случае оптическими характеристиками поверхности, ограничивающей этот объем. [c.299]

Для запыленных газовых сред произвольной формы при одинаковых во всех точках объема температурах н концентрациях поглощательная способность среды по отношению к излучению поверхности ее ограждения определяется согласно выражению (15-35) по формуле [c.270]

Это уравнение показывает, что отношение потока излучения газового объема с температурой Гг на поверхность F t к его поглощательной способности, подсчитанной для черного излучателя с температурой 7 = Гг и поверхностью For, не зависит от природы газа и равно излучению черного тела, имеющего температуру Гг и поверхность Ра. Из уравнения (16-3) следует, что если газ поглощает лучистую энергию, то он должен и излучать ее. Можно показать, что закон Кирхгофа справедлив и для монохроматического излучения газового объема. [c.278]

Обозначив полное излучение газового объема на поверхность f T в узком интервале длин волн ДЯ через Q p )дх. [c.278]

По аналогии с твердыми телами отношение полного излучения газового объема на ограничивающую поверхность F t (рис. 16-1) к черному излучению этой поверхности при температуре газа назовем степенью черноты излучения газового объема по отношению к полной поверхности ограждения газовой среды и обозначим через v,F- Эта величина по определению представляется в таком виде [c.279]

Это же самое можно показать и в отношении поглощения газового объема. Так, например, если считать, что тепловой поток дважды проходит через решетчатый экран, то излучение поверхности Fm в направлении Р кл (рис. 18-5,а) пропускается эквивалентным излучателем в количестве [c.327]

Толщину излучающего слоя s определяют по табл. 1.43. Излучение газовых объемов на расположенную за ними по ходу газов поверхность нагрева может быть учтено введением коэффициента а. [c.81]

Найденная с помощью (3.250) и номограмм рис. 3,27—3.29 плотность потока собственного излучения представляет собой среднее по поверхности значение Е = Q F, где Q — суммарный поток энергии собственного излучения газового объема. [c.258]

Коэффициент поглощения А газового объема, ограниченного стенками, не является физической характеристикой лишь одного газа. Он зависит от спектра падающего излучения, оптических характеристик поверхностей и различен при разных температурах окружающих газ стенок. Лишь при условии равновесия (температуры газа и стенок одинаковы) в соответствии с законом Кирхгофа коэффициент поглощения и коэффициент излучения газового объема равны А = е. Для коэффициента поглощения объема изотермического газа с температурой, ограниченного абсолютно черной стенкой с температурой. были получены следующие эмпирические зависимости [c.260]

Испускание излучения элементом объема 36 --- поверхности 52 [c.607]

Тепло излучения из объема ширм принимается равным (Зл.вых по п. 7-04, из газового объема — по п. 7-37 Ни — лучевоспринимающая поверхность участка змеевика (рассчитываемых его рядов), [c.82]

Уравнения переноса и энергии определяют поведение лучистых потоков внутри излучающего объема. Излучающий объем окружен со всех сторон поверхностями. Потоки излучения, исходящие из объема, попадая на эти поверхности, частично поглощаются, а частично отражаются. Сами поверхности посылают внутрь объема лучистые потоки, составленные из собственного излучения поверхности и из отраженного излучения. Для получения единственности решения должны быть определены лучистые потоки, входящие в объем на его границах. Так как эти потоки в многочисленных случаях зависят от лучистых потоков, исходящих из объема, то должна быть установлена связь между теми и другими. Такая связь может быть установлена при помощи равенств (1-100) и (1-101). [c.67]

Объем q и пространство между поверхностью и объемом заполнено серой поглощающей средой (рис. 86). Коэффициент поглощения среды а в объеме и пространстве между объемом и поверхностью является функцией точки. Определим количество энергии излучения поверхности г, которое поглощается в объеме д. [c.150]

Количество энергии, поглощенное всем объемом от излучения поверхности р1, найдем в результате интегрирования равенства (4-161) по поверхности и объему [c.151]

Из. выражений (4-1 ) и (4-169) видно, что если температуры поверхности и объема равны, то количество энергии излучения поверхности /, поглощаемое в объеме, равно количеству энергии излучения объема д, поглощаемого поверхностью. Это свойство излучения между по- [c.151]

Элемент поверхности йР в точке 5 закрыт поверхностью объема д со стороны излучения элемента йр1 и обращен к нему обратной стороной, в связи с чем теряется прямой физический смысл понятия взаимной [c.154]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя а 1 суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности(О растет и при i>3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина ,==0 из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Е , можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа I заменить на длину пути луча в этом направлении / =// osO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим [c.174]

Разумеется, такой прием носит приближенный характер, поскольку собственное излучение поверхности и ее оптические свойства не могут в точности воспроизвести собственное излучение объема и его оптические характеристики. Вносимая от такой условной замены погрешность будет тем меньше, чем меньшую долю занимает моделируемая объемная зона по сравнению со всем замкнутым объемом излучающей системы. Поэтому излучение большого объема можно разделить на ряд мелких объемных зон я, заменяя носледо1вагельно каж- [c.316]

Как было сказано выше, основные принципиальные трудности возникают при задании на световых моделях граничных условий. Это относится к заданию плотностей результирующего излучения (при рез>0) на граничной поверхности и объемных плотностей собственного Лсоб и результирующего г]рез излучения в объеме среды. В то же время при задании поверхностных плотностей собственного излучения также могут возникнуть значительные технические затруднения, особенно если граничные поверхности имеют сложную геометрическую форму или высокую поглощательную способность. [c.319]

При наличии в излучающей системе объемных зон с ослабляющей средой применение зональных. методов еще более осложняется. В этом случае взаимодействие излучения с объемом зоны обычно рассматривается как взаимодейств ие с (Поверхностью этого объема. Объемное излучение среды условно заменяется излучением поверхности объемной зоны, рассеяние заменяется отражением с поверхности, а поглощение в объеме —поглощением поверхности. Однако процесс такой условной замены приводит к дополнительным неточностям, а его выполнение до сих пор не разработано в полной мере. [c.115]

Проинтегрировав сумму уравнений (16-35) и (16-36) по всей поверхности Нел, получаем общее количество энергии, поглощенной dVr от излучения Есего объема газов Vr и F t - [c.288]

Поля излучения, тёплонапряженности объема топки и поверхности нагрева, так же как и температуры поверх- ности нагрева, летучей золы и топочных raafoa, определяют вероятность протекания тех или иных процессов. В зонах больших излучений и высоких температур легче происходит образование расплавленных слоев, а в зоне низких температур появляются сцементировавшиеся, пекшиеся или сыпучие отложения и т. п. [Л. 146, 147, 149, 158]. Состояние поверхности нагрева, т. е. является ли она шероховатой или гладкой, окисленной или не окисленной, влияет на скорость загрязнения и степень ее каталитического воздействия 146, 133]. [c.31]

Обсудим детально результаты расчета радиационных потоков для режима с селективными стенками. На рис. 6 для поверхности канала в точке 2 = 9.5 м приведены спектральные поверхностные плотности падаюгцего излучения (кривая 2), а также вклад в излучения газового объема Е (кривая 3). Там же для сравнения приведено излучение черного тела при локальной температуре газа (кривая 1). Отметим две характерные спектральные области. Область и < 8000 см характеризуется резким изменением по спектру величин И Е ( И соответствует излучению трехатомных молекул. [c.232]

Смысл этого выражения заключается в том, что общее излучение состоит из трех частей. Первый интеграл представляет собой акустическое поле простых источников (монополей), распределенных на поверхности S, напряженность которых связана с пульсациями скорости и равна скорости изменения массы. Для акустически жестких поверхностей можно считать, что Пг г = О и монополи отсутствуют. Напротив, для акустически мягких поверхностей первый член оказывается доминирующим акустическое поле обусловлено главным образом действием пульсаций скорости у поверхности. Второй интеграл представляет собой излучение диполями, распределенными на S, напряженность которых равна локальной скорости изменения импульса. Эти источники связаны с пульсациями давления и вязких напряжений. Наконец третий, интеграл дает квад-рупольное излучение в объеме V (объем области g). [c.425]

Тепло излучения газового объема на настенную поверхность Harfeea, пучок труб и. отдельно стоящий ряд труб определяется по формуле [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...