Измерение поперечных размеров пучка

Измерение поперечных размеров пучка [c.94]

Другой метод измерения поперечного размера пучка, который особенно удобен в случае видимых газовых лазеров, работающих в непрерывном режиме, состоит в том, что пучок расширяют посредством микрообъектива достаточной апертуры [ см в диаметре) с малым и хорошо известным фокусным расстоянием (от 20 до 30 мм). Расстояние между микрообъективом и подходящим экраном, установленным в нескольких метрах от него, может быть точно измерено. Столь же точно можно измерить диаметр расширенного пучка, особенно если входной зрачок микрообъектива велик по сравнению с пучком. Поперечный размер пучка находится тогда из простого соотношения [c.94]

Поперечные размеры пучка определяют двумя методами. Можно направить лазерный пучок на какой-либо материал и вызвать в нем радиационное повреждение. Некоторые примеры такого рода экспериментов приведены в гл. 4 ( 10). Такой способ особенно пригоден для определения поперечных размеров пучков импульсных рубиновых и инфракрасных лазеров. Поскольку пучок расширяется, измерения должны быть увязаны с расстоянием от лазера. [c.94]

Анализ выражения (188) позволяет сделать следующие выводы чувствительность уменьшается с уменьшением измеряемого размера D, что является существенным недостатком способа, затрудняющим точное измерение малых размеров она уменьшается также по мере удаления точек регистрации интенсивности от центрального максимума, и, следовательно, датчики интенсивности надо располагать по возможности ближе к центральному максимуму чувствительность зависит от мощности источника излучения, что приводит к нежелательной необходимости стабилизации излучения источника (лазера) и накладывает жесткие ограничения на пространственные смещения измеряемого объекта, а это связано с неравномерным распределением мощности в поперечном сечении лазерного пучка. Полученные выводы согласуются с результатами работы [224]. [c.251]

X = 0,63 мкм), имеющие высокую когерентность. Формирователь пучка 2 используется для получения заданной формы и размера поперечного сечения пучка излучения лазера. Обычно он представляет собой телескоп Галилея или Кеплера, но иногда может иметь и более сложную оптическую схему [183]. Формирователь дифракционного изображения 4 представляет собой объектив, служащий для получения дифракционного изображе-жения, соответствующего дальней зоне. Объект измерения 3 обычно располагают перед объективом, так как тогда дифракционное распределение интенсивности в фокальной плоскости инвариантно относительно смещений изделия. При необходимости осуществить измерения в широком диапазоне изменений размеров нужно иметь набор сменных объективов с различным фокусным расстоянием, чтобы обеспечить необходимый размер дифракционной картины в плоскости регистрации. [c.256]

Ф. лазерного излучения строятся по схеме г (рис.) с учётом малой угл. расходимости и огранич. размеров поперечного сечения, лазерного пучка, при этом диафрагма Dr устанавливается на мин. расстоянии от приёмника П (/о 0). При измерения общей мощности или энергии пучка лазерного излучения диаметр габаритной диафрагмы Dr должен быть больше поперечного размера d этого пучка, а при измерении распределения поверхностной плотности мощности или энергии излучения по сечению пучка d[c.352]

Анализ выражения (195) позволяет сделать следующие выводы чувствительность растет с уменьшением измеряемого размера (в первом приближении обратно пропорционально его квадрату) и с увеличением числа регистрируемых максимумов, так что для увеличения чувствительности желательно получить и использовать для измерений наибольшее число дифракционных максимумов чувствительность не зависит от интенсивности излучения лазера, и, следовательно, не требуется ее жесткая стабилизация. Кроме того, появляется возможность значительных пространственных смещений измеряемых изделий в пределах лазерного пучка, имеющего неравномерное распределение интенсивности в поперечном сечении. [c.253]

Размеры модели выбирают из условий имеющегося материала, возможности выполнить модель с соблюдением требуемого соотношения размеров и обеспечения точности измерений. Толщина плоской модели не влияет на получаемую оптическую картину при нормальном просвечивании, но лучше применять минимальную по условию устойчивости толщину модели это дает меньшую глубину зоны краевого эффекта времени и уменьшает эффект толщины модели (плохая четкость изображения контура, увеличивающаяся с толщиной) в толстых плоских моделях уменьшается поперечная деформация в зонах неравномерности напряжений в плоскости модели под действием возникающих поперечных нормальных напряжений. Преимущества крупных объемных моделей а) возможность иметь большей толщины срезы (в замороженных моделях) или пучки просвечивающих лучей (при применении рассеянного света), чем достигается повышение точности измерений и уменьшение [c.585]

В типичных экспериментах по рассеянию мы имеем пучок электромагнитных волн, падающий на препятствие, а также детекторы, расположенные на большом расстоянии от него (по сравнению как с длиной волны, так и с размерами препятствия) и предназначенные для измерения потока излучения, рассеянного в данном направлении. Такие измерения возможны только тогда, когда детекторы расположены вне падающего пучка. Следовательно, последний должен иметь конечную ширину, а это означает, что его волновой вектор определен не абсолютно точно. Неопределенность Ай поперечной компоненты волнового вектора падающего пучка связана с шириной пучка W соотноше шем [c.25]

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлими-ровано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы (в масштабе структуры объекта), то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде [c.400]

Для устранения влияния излучения лазера, не претерпевшего дифракции, на работу прибора и обеспечения возможности привязки процесса измерения к одному и тому же дифракционному порядку в широком диапазоне измерений размера в приборе используется ограничивающий экран, установленный на сканирующем зеркале. Такое конструктивное расположение экрана позволяет также максимально приблизить его к входной щели ФЭУ, устранить влияние паразитной дифракции на его краях и уменьшить влияние фоновых засветок на работу ФЭУ. Уменьшению фоновой засЕетки способствует и светофильтр 9, расположенный перед щелью ФЭУ. Телескопическая система служит для увеличения поперечного сечения пучка лазера и этим способствует увеличению допустимого поперечного смещения изделия. [c.265]

Отсутствие влияния чисел Рг и Ее на пространственный масштаб турбулентности Т-ср/ э (рис. 3.5), характеризующий размер крупных вихрей в направлении потока, свидетельствует, что в качестве масштаба при рассмотрении процессов теЦлоот-дачи в пучке мо кет приниматься (1 . Неравномерность величины Ь в поперечном сечении пучка (за местами касания труб он меньше, чем в сквозном канале) позволяет подтвердить результаты спектрального анализа структуры потока в пучке. Оценка вклада турбулентной диффузии по измеренным значе- [c.82]

Интересные эксперименты в жидкости по определению векторного характера радиационного давления описаны в работе [22]. Для измерений использован радиометр в виде коромысла, вращающегося на двух иголках с подпятниками. На нижнем конце коромысла креиилнсь приемные элементы радиометра (диски, размеры которых больше поперечного размера ультразвукового пучка) отражающий в виде двух тонких листов меди (между ними — слой воздуха) и поглощающий, покрытый несколькими слоями пористой резины. Имелась возможность поворачивать приемный элемент радиометра относительно направления распространения волны, не меняя пли меняя одновременно положение игольчатого подвеса. Если положение этого подвеса не менялось, то, как нетрудно видеть, измерялась радиационная сила в направлении распространения звука. Если же подвес поворачивался заодно с приемной головкой радиометра, то отклонение радиометра было пропорциональным нормальной к поверхности диска компоненте [c.203]

Условные размеры дефекта вследствие расхождения ультразвукового пучка зависят от расстояния до искателя ri (см, рис. 34) и увеличиваются с глубиной его залегания. Поэтому, например, один и тот же дефект при прозвучивании с разных сторон шва может иметь различное измеренное значение Ai-j. По этой причине наиболее целесообразно измеряемый условный размер определять путем оравнения с соответствующим условным размером (ALo, ДЯо, ДХо) искусственного отражателя с круговой индикатрисой рассеяния, изготовленного в тест-образце на глубине дефекта. В качестве таковых являются отверстия, зарубки и др., поперечный размер отражающей поверхности которых в измеряемой плоскости не превышает 0,5 а. Такие измерения ненамного увеличивают объем работ, поскольку оператор сравнительно быстро запоминает предельные значения условных размеров и их изменения по толщине шва. [c.69]

Отсчётное устройство для измерения Гг. Основой устройства служит, как уже упоминалось выше, обычная логарифмическая линейка ЛЛ. Для уменьшения поперечных размеров прибора линейку ЛЛ целесообразно укоротить в такой степени, чтобы её длина равнялась ширине основания штатива и составляла в рассматриваемом случае 150 мм. С этой целью пилкой по металлу от линейки отрезают меньшую по длине правую её часть, оставляя для прибора левую часть с общей длиной 150 мм. На расстоянии 20 мм от правого края рабочей части линейки в среднем по ширине её месте просверливают отверстие, используя для этой цели 4-х мм сверло по металлу. Затем при помощи винта длиной 25 мм с нарезкой М4, ввинчиваемого в отверстие III, прижимают линейку к основанию штатива. Необходимые измерения выполняют посредством движка-бегунка Б, к правому краю алюминиевой оправки которого при помощи клея Момент или какого-либо другого универсального клея приклеивают швейную иголку И так, чтобы большая часть иголки выступала за пределы ширины линейки. При перемещении бегунка Б иголка И должна проходить над колбочкой лампочки, едва касаясь её. При включении лампочки Л наблюдатель, рассматривающий светящуюся нить S через запылённую ликоподием пластинку Пл, наряду с дифракционной картиной, окружающей нить S, видит яркую точечную светящуюся метку вблизи поверхности иголки И. Эта метка создаётся световым пучком, отражённым цилиндрической поверхностью иголки. Перемещая бегунок Б, нетрудно осуществить плавное перемещение метки и добиться ее совмещения с нужной точкой дифракционной картины, фиксируя при этом местоположение риски бегунка по одной из линейных шкал ЛЛ. В качестве такой шкалы можно использовать шкалу мантисс десятичных логарифмов, расположенную вдоль края лицевой стороны линейки. Эта шкала разделена на 10 больших делений, каждое из которых разделено ещё на 10 средних делений, а те, в свою очередь, — на 5 малых делений. Таким образом, если риска бегунка Б находится, например, против третьего малого деления и после четвёртого среднего деления между первым и вторым большими делениями шкалы, то отсчёт составляет I = 1,46 большого деления. Так как общая длина шкалы линейки равна [c.115]

В 10—30-х годах текущего столетия были опробованы методы микроскопического анализа изучение под микроскопом поперечного шлифа электролитически покрытой поверхности, измерение под микроскопом неровностей поверхности по репликам из желатина и т. д. Предпринимали попытки косвенной оценки неровностей поверхности по потерям энергии маятника при торможении его неровностями поверхности во время качания, по разности размеров деталей до и после доводки, по предельному углу регулярного отражения света, по теневой картине поверхности на экране с увеличенными изображениями поверхностных дефектов, по расходу воздуха через участок контакта сопла с испытуемой поверхностью, по четкости изображения растра на испытуемой поверхности или на экране после отражения от нее светового пучка, по электрической емкости контактирующей пары испытуемая поверхность — диэлектрик с нанесенным слоем серебра , по нагрузке на индентер при определенном его сближении с испытуемой поверхностью, по изображению мест плотного соприкосновения призмы с неровностями поверхности и т. д. Были опробованы методы исследования рельефа поверхности с помощью стереофотограмм и стереокомпаратора. На производстве в этот период доминировали органолептические методы контроля визуальное сравнение с образцом, сравнение с помощью луп, сравнение на ощупь ногтем, краем монеты и т. п. В 30-х годах был предложен и реализован в двойном микроскопе метод светового сечения (Линник, Шмальц), а также метод микроинтерференции и основанные на нем микроинтерферометры, сочетающие схемы микроскопа и интерферометра Майкельсона. В этот же период [c.58]

На точность измерений с помощью интерферометров с плоской волной сильно влияют различные факторы, в частности дифракция, обусловленная конечными размерами источника, возбуждение релеев-ских мод за счет поперечных колебаний кристаллов кварца и отражение пучка стенками камеры. Точность зависит также от коэффициента поглощения жидкостей, который в конечном итоге ограничивает величину возможного перемещения отражателя (или приемника). В малопоглощающих жидкостях на частотах порядка 1 МГц при соответствующей конструкции аппаратуры можно достичь точности в несколько тысячных. Гюнтер сообщает о точности порядка 0,2% на 30 МГц и порядка 1% на 500 МГц, когда жидкость становится сильно поглощающей. [c.153]

Детектор, регистрирующий излучение внешнего источника в режиме КТ, неподвижен. Подвижный коллиматор для томофафии обеспечивает поперечное сканирование твэла щелью различного размера, а также измерение потока в широком пучке для гамма-абсорбционного метода. [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...