Нестационарные резонансные процессы

Нестационарные резонансные процессы [c.313]

Пусть O ,, есть такая угловая скорость вращения валов вибровозбудителей, при которой в процессе выбега нестационарные резонансные явления еще не развиваются обозначим [c.185]

В общем случае, если неравенство (4.103) не выполняется, установившиеся н нестационарные процессы в рассматриваемой системе в резонансной области описываются в первом приближении системой усредненных дифференциальных уравнений (4.102). Согласно этим уравнениям на стационарных режимах колебаний [c.101]

Вели рабочая угловая скорость вала лежит за пределами критической скорости, то при пуске машины, в разгоне, неизбежен переход через критическую скорость. При достаточно быстром нарастании угловой скорости процесс колебаний будет нестационарным и картина изменения амплитуд будет сильно отличаться от таковой при весьма медленном изменении угловой скорости, когда для определения амплитуд колебаний еще можно пользоваться известной резонансной кривой. Практическое значение этого отличия состоит в том, что при известных условиях достаточно быстрое нарастание угловой скорости при разгоне позволяет валу проскочить через критическую скорость без того, чтобы амплитуды колебаний успели развиться до сколько-нибудь существенных значений, опасных в отношении поломки вала. [c.160]

Экспериментальным подтверждением возникновения автоколебательного процесса вблизи спинки в косом срезе следует считать амплитудно-частотные характеристики на рис. 3.17, измеренные в точке плоской (торцевой) стенки канала. Наиболее характерным является тот факт, что на перегретом и сухом насыщенном паре резонансные явления обнаруживаются при Mi =1,2 и соответственно при Ml = 1,3 в диапазоне частот /=400- -4000 Гц. То обстоятельство, что резонансное увеличение амплитуд зафиксировано как в перегретом, так и в сухом насыщенном паре, позволяем утверждать, что физическая природа этих явлений не связана со спонтанной конденсацией и периодическими перемещениями конденсационных скачков (т. е. с конденсационной нестационарностью). [c.100]

В системах со случайными и переменными во времени величинами значения амплитуд и фаз главных моментов и вектора будут также переменными, т. е. возбуждение колебаний в таких системах не будет установившимся процессом. В этом случае в системах типов IV, V, VI по сравнению с системами остальных типов интенсивность вынужденных колебаний, в том числе и особенно на резонансных режимах, будет меньше не только за счет меньших величин главных моментов и векторов суммарного возбуждения, но и за счет значительно большей нестационарности процесса суммарного возбуждения при одинаковых изменениях f . [c.121]

Прошло более десяти лет со дня выхода первой в мировой литературе монографии [25], посвященной электромагнитной теории дифракции волн на решетках. Позже появился еще ряд монографий, посвященных дифракционным свойствам решеток и методам их анализа [6, 50—52, 54, 114]. При этом часть этих исследований была в основном ориентирована на решетки оптического диапазона 150, 52], а другая — на периодические структуры, обладающие свойствами, перспективными к использованию в радиодиапазоне электромагнитных колебаний [6, 50, 51, 54, 114]. В настоящей работе особое внимание уделено развитию результатов, изложенных в [25, 63], и новых свойств, обнаруженных позднее, которые оказались перспективными к применению в радиофизических исследованиях МИЛЛИ- и субмиллиметрового диапазонов, при построении соответствующей метрологической и элементной базы и в дальнейшем — при создании радиотехники милли- и субмиллиметрового диапазонов. Данная книга является как бы единым целым с монографиями [25, 63], вместе они содержат уникальные по полноте и детальности аналитические, графические и численные данные по амплитудно-частотным, поляризационным и другим зависимостям, характеризующим рассеяние волн на дифракционных решетках самых различных профилей и типов. В сумме с работами [25, 63] она позволит завершить определенный этап (изучение физики резонансного стационарного рассеяния волн) в построении общей электродинамической теории решеток. Дальнейшие перспективы исследований в этой области авторы видят в создании спектральной теории решеток, изучении процессов нестационарного рассеяния, более последовательном подходе крещению практически важных задач синтеза, оптимизации и диагностики, нелинейных задач, в расширении возможностей анализа электродинамических характеристик структур с неидеальными и анизотропными включениями [195, 196] и т. п. [c.11]

Отметим, что, хотя оба разобранных механизма нестационарной записи в принципе обеспечивают достижение одинаковой максимальной эффективности, запись в знакопеременном поле с технической точки зрения оказывается проще, чем запись движущейся картины. Последняя из-за резонансного характера процесса требует [c.65]

При распространении в атмосфере излучения СОг-лазера возможен нестационарный эффект кратковременного (до 10 с) охлаждения среды за счет особенностей процессов резонансного взаимодействия излучения с молекулами углекислого газа. Указанный эффект представляет интерес с точки зрения создания условий для самофокусировки светового пучка. [c.58]

При резонансном возбуждении атомной системы нестационарное поведение может вызываться инерционностью самой атОмной системы и дисперсионными свойствами среды. Последние создают между импульсами с различной центральной частотой эффекты, обусловленные временем пролета, а также приводят к разбега-нию импульса. (Мы не останавливаемся здесь на процессах установления колебаний в резонаторах и на временном процессе формирования вынужденных волн из спонтанной эмиссии см. по этому поводу разд. 3.15 и 3.16.) [c.402]

При анализе резонансных взаимодействий, возбуждающих атомную систему, мы ограничимся описанием двухфотонных процессов. Среди резонансных двухфотонных взаимодействий следует различать двухфотонное поглощение и двухфотонное излучение, при которых атомная система поглощает или излучает сумму двух фотонов, и процессы, подобные комбинационному рассеянию, при которых атомная система поглощает или излучает разность энергий фотонов. В дополнение к изложенному в разд. 3.21 мы рассмотрим в п. 3.221 некоторые аспекты нестационарного двухфотонного поглощения. В п. 3.222 представлены нестационарные процессы рассеяния на примере вынужденного комбинационного рассеяния, причем также будет показано, как с помощью этих процессов можно измерять продольные и поперечные времена релаксации. [c.432]

Важно и то, что в реальном теле есть демпфирование при высокой плотности собственных частот даже малое трение качественно меняет резонансную кривую. Простому переносу теории колебаний дискретных систем на континуум препятствует и волновой характер нестационарных процессов при внезапном локальном возбуждении правильнее рассматривать волны, а не наложение форм. [c.240]

Возбуждение нестационарного (переходного) процесса колебанн>< с быстрым изменением частоты. Этот способ позволяет быстро определить характеристики и)учаемого объекта, поскольку в резонансных состояниях возникают биения с соответствующими изменениями фазы. При применении этого способа обычно проводят испытание сначала при возрастающей частоте, а затем — при убывающей. [c.17]

Нестационарность колебательпого процесса в рассмотренной задаче проявляется в смещении максимума резонаисной кривой амплитуды (на 13,5% величины собственной частоты oi) в сторону больших частот возмущающей силы v(x) и в ограниченности амплитуды в резонансной зоне даже при отсутствии сил внешнего и внутреннего сопротивлений. [c.180]

В настоящем разделе мы исследуем на избранных примерах специфическое влияние нестационарных многофотонных процессов взаимодействия на кинетические явления в атомных системах и на световые импульсы. По соображениям, изложенным в начале 3.2, мы прежде всего обратим внимание на рассмотрение локальных нестационарных процессов, при которых имеет место по крайней мере одно резонансное взаимодействие с атомными системами оно влечет за собой обра- [c.431]

В соплах Лаваля с косым срезом при малых скоростях расширения в сверхзвуковой части также возникает конденсационная нестационарность. Однако количественные характеристики нестационарного процесса имеют существенные особенности. Т , приведенные на рис. 6.13 зависимости амплитуд пульсаций Арст а) резко отличаются от кривых на рис. 6.8, полученных для сопла с прямым срезом. На режимах еа 0,48 амплитуды Аре/ фиксируемые датчиком 2, качественно меняются в зависимости от ба так же, как и для сопла 1 (см. табл. 6.1). Максимальные значения Арст отвечают режиму еа = 0,48. В области / (еа 0,5) резонансное возрастание Арс/ в косом срезе (датчик 4) отвечает интервалу с, = 0,34- 0,47 в этой области режимов частота перемещений конденсационного скачка кратна частоте пульсаций в зонах отрыва 5i и и, следовательно, частоте перемещений скачка в косом срезе [c.213]

Эхо-голограмма. Для того чтобы зарегистрировать на Г. нестационарные поля и процессы, необходимо использовать резонансную среду, у к-рой длина волны Л линии поглощения (с нижнего основного состояния) совпадает с X излучения, экспонирующего Г. [.3]. Такие Г., объединяющие свойства голографии и фотонного эха, наз. эхо-Г. Метод их записи сводится к следующему в исходный момент =0 иа резонансную среду направляется импульс объектной волны /о, к-рый переводит часть атомов среды из основного состояния с энергией в верхнее возбуждённое состояние (рис. 3). В состоянии Sq фаза колебаний атомов в течение нек-рого времени, наз. временем поперечной ре.таксации, остаётся такой же, что и фаза объектной волны при ( = 0. Опорная волна подаётся в виде импульса Iв момент времени t x. Этот импульс обращает на 180° фазы колебаний всех атомов среды, после чего колебания начинают развиваться в обратном направлении. В результате по прошествии времени 2т среда испустит импульс эха 7 , Волновой фроит этого импульса совпадает с фронтом объектной волны. чибо обращён (см. Обращение волнового фронта) в зависимости от того, в какой последовательности иа среду воздействуют импульсы Ig и 7/J. В случае эхо-Г. пространств, па- [c.503]

Рис. 4. Схемы когерентной нелинейной спектроскопии нестационарных процессов а — ДЕухуроваевая система, с которой нестационарно взаимодействует резонансное оптическое попе б — зависимости от времени амплитуды оптического поля в трёх различных схемах нелинейной когерентной спектроскопии вверху — ступенчатое включение резонансного взаимодействия в момент времени , средняя диаграмма — импульсное резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему (Ч, Ч моменты начала и конца оптического импульса) внизу — резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему в виде двух последовательных коротких импульсов, разделённых интерва.чом т в — временные диаграммы сигналов нелинейной спектроскопии, соответствующих амплитудам оптического поля на рис. 6 вверху — сигнал оптических нутаций в амплитуде резонансной оптической волны, прошедшей сквозь образец средняя кривая — сигнал затухания свободной поляризации излучения, прошедшего через образец внизу — сигнал оптического эха в виде импульса излучения спустя время Т после воздействия второго импульса.

При рассмотрении некоторых типичных нестационарных процессов, протекающих при резонансном возбуждении атомной системы ультракоротким импульсом, мы ограничимся однофотонными процессами. Такие процессы уже играли важную роль в некоторых проведенных выше теоретических расчетах. Примерами могут служить насыщающееся поглощение при пассивной синхронизации мод и явления насыщения при вынужденном излучении во всех типах лазеров. Эти процессы являются основополагающимЕГ для объяснения принципа действия лазеров. Типичные интервалы времени, в течение которых такие процессы нами рассматривались, определялись условиями стационарности (tx, T2i, Г21) или квазистационарности (тх, t2i, Til). Это позволяло использовать для описания процессов в обоих случаях скоростные уравнения. Напротив, этот раздел мы хотим посвятить исследованию заведомо нестационарных процессов (тх,<Г21, Т21), описание которых в рамках скоростных уравнений невозможно. Это не позволяет в общем случае пренебрегать производной по времени в уравнении для недиагонального элемента матрицы плотности (1.65) (см. по этому поводу также пп. 6.2.3.4 и 8.2.4). [c.313]

Применение лазеров делает возможным получение очень коротких световых импульсов с выйжими напряженностями поля (ср. В1.1). Этими импульсами можно существенно воздействовать на атомные системы уже в течение таких промежутков времени, которые сравнимы со временами релаксации соответствующих резонансных переходов или даже короче их кратковременно могут быть достигнуты сильные инверсии населенностей актуальных уровней и сильные когерентные возбуждения [3.2-2, 3.2.3]. Кроме того, через нестационарные процессы взаимодействия можно целеустремленно влиять на свойства световых импульсов, например на их дли- [c.401]

Выделим одно из изолированных экситонных состояний в квантовой яме, например уровень е1 — М1(1 ), обозначим резонансную частоту выделенного экситона в виде соц смотрим область частот Асо, широкую по сравнению с обратным временем жизни экситона, но узкую по сравнению с расстоянием со о - со о 1ДО ближайшего другого экситонного резонанса со . При нормальном падении света возбуждается экситон с нулевым двумерным волновым вектором, т.е. с КX = К у = 0. Экситон может рассеяться на фононе или статическом дефекте в состояние с К 0, захватиться на локализованное состояние (с испусканием акустического фонона), испустить оптический фонон и высветиться в области частот за пределами интервала До. Время жизни экситона по отношению к указанным или аналогичным диссипативным процессам обозначим в виде т. Кроме того, экситон может когерентно излучить вправо или влево фотон на той же частоте со и с волновым вектором к. Соответствующее время т о называется радиационным временем жизни экситона. Смысл введенных параметров со о. и X о удобно пояснить на примере нестационарной постановки задачи при импульсном возбуждении экситона его вол- [c.96]

Эта книга — о распространении нестационарных волн деформаций в упругих средах и элементах конструкций. Рассматриваются общие вопросы и ряд конкретных задач. Значительное внимание уд лено интегральным преобразованиям и их использованию для исследованр олг зых процессов волнам в телах, взаимодействующих с сжимаемой жид также действию движущихся нагрузок. Описаны резонансные волновые [c.376]

Более сложными и менее разработанными являются методы расчета нестационарных задач для деформируемых конструкций, в особенности при меняющихся граничных условиях (ударное и Биброударное нагружения, переходы через резонансные состояния, динамика систем с зазорами и переменными точками контакта, воздействие движущихся нагрузок и пр.). К наиболее математически простым, а вместе с тем физически корректным методам численного анализа нестационарных явлений в континуальных одномерных системах относится разработанный в последние годы метод прямого математического моделирования (ПМ.М) на ЭВМ процессов распространения волн механических возмущений (напряжений, деформаций, скоростей и т.п.) [ 5]. [c.491]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...