Малые парамагнетики

Магнитная проницаемость даже наиболее сильных парамагнетиков мало отличается от единицы 1,00036 — у платины и [c.184]

Др. эффективное средство сохранения О. о.— за счёт снижения скорости релаксации, к-рое происходит при нанесении на стенки сосуда спец, покрытий с малой энергией адсорбции ориентируемых атомов (напр., парафины). Указанные методы позволяют достичь времён релаксации спина вплоть до 1 с. Для чисто ядер-ных парамагнетиков (атомы металлов второй группы, гелий Не) времена релаксации спина ядра могут быть ещё много выше. Длит, времена релаксации позволяют ориентировать атомы светом малой интенсивности, обычно < 10 Вт/см . [c.440]

Наряду с Я. г. возможны электронные гироскопы, в к-рых активной средой служат обычные парамагнетики (напр., стабильные свободные радикалы, атомы щелочных металлов). При одинаковых условиях вектор электронной намагниченности значительно больше вектора ядерной намагниченности, что позволяет получить большую точность однако малые времена релаксации спинов затрудняют практич. реализацию. [c.675]

Из этого соотношения очевидно, что для магнетика произвольной формы рассматриваемым эффектом можно пренебречь только тогда, когда величина я мала по сравнению с единицей (парамагнетики, диамагнетики), для ферромагнетиков пренебрежение этим эффектом может привести к серьезным ошибкам. [c.47]

Когда сверхпроводник находится в нормальном состоянии (Т >Т к), магнитное поле проникает внутрь сверхпроводника сверхпроводник в нормальном состоянии является обычным диа-или парамагнетиком. При этом магнитная восприимчивость сверхпроводника весьма мала, так что в соответствии с (3-10) с высокой степенью точности можно считать, что сверхпроводник в нормальном состоянии не обладает намагниченностью, т. е. [c.117]

Особенности магнитных свойств наночастиц связаны с дискретностью их электронных и фононных состояний. Одной из таких особенностей является осцилляционная зависимость восприимчивости наночастиц парамагнитных металлов от напряженности магнитного поля Н. Кроме того, по причине малых размеров парамагнетизм Кюри может заметно перекрывать парамагнетизм Паули. Теоретические вопросы и экспериментальные результаты по магнитным свойствам наночастиц парамагнетиков рас-смотрены в обзорах [196, 197]. [c.91]

Металлические элементы в зависимости от знака и величины их магнитной восприимчивости можно разделить на три класса диамагнетики (медь, серебро, золото с отрицательной и малой величиной х) парамагнетики (большая часть других металлов со слабо положительной величиной х) и ферромагнетики (х велика и положительна). Жидкие металлы и сплавы с ферромагнитными свойствами не известны. Полную восприимчивость металлической жидкости xi, можно представить в виде суммы восприимчивости ионных остовов атомов (диамагнитная восприимчивость) и восприимчивости электронов (парамагнитная) [c.113]

Последнее соотношение справедливо для насыщенного парамагнетика, когда обменное взаимодействие мало и приложенное поле велико. [c.242]

А. При таких малых размерах частиц на ориентацию намагниченности большое влияние начинают оказывать тепловые флуктуации. Благодаря этому поведение совокупности частиц аналогично поведению нормального парамагнетика, в котором роль магнитных ионов играют сами частицы [22]. [c.227]

Вещества, для которых а пренебрежимо мала, называются изоляторами или диэлектриками. Их электрические и магнитные свойства полностью определяются величинами к и р.. Для большинства веществ магнитная проницаемость ,1 практически равна единице. Если это не так, т. е. если р заметно отличается от единицы, то мы называем такое вещество магнетиком. В частности, если р > 1, то вещество называют парамагнетиком (например, платина, кислород, азот), если же (к 1,— то диамагнетиком (например, висмут, медь, водород, вода). [c.26]

Легко видеть, что уравнение (1.7.8) является анизотропным -обобщением для малых меняющихся в пространстве и времени полей классического стационарного изотропного уравнения <1.6.3). Но в то время как последнее применимо, строго говоря, только для линейных изотропных парамагнетиков, уравнение [c.54]

Тело парамагнитно, если его атомы (ионы) имеют собственные магнитные моменты. В отсутствие поля тепловое движение приводит к хаотической ориентации элементарных магнитных моментов, вследствие чего тело немагнитно. Внешнее магнитное поле преодолевает влияние теплового движения и атомные магнитные моменты ориентируются в одном направлении. Из сказанного очевидно, что восприимчивость парамагнетиков зависит от температуры (парамагнетизм решетки). Парамагнетики имеют малую положительную восприимчивость, слабо намагничиваются, втягиваются в неоднородное магнитное поле. [c.82]

Фермионные функции Грина. В оригинальных работах Хаббарда [102—104] было проведено широкое исследование физических свойств веш ества, описываюш егося моделью с гамильтонианом (7.1). Первоначально все вычисления проводились непосредственно в терминах электронных фермиевских операторов с использованием процедуры расцепления функций Грина или по элементарной теории возмущений по параметру t/U, Хороший обзор физических результатов этих исследований имеется в [72]. С использованием диаграммной техники для Х-операторов появляется регулярный метод теории возмущений по малому параметру t/U, учитывающему сильную межэлектронную корреляцию [29—32]. Сейчас мы рассмотрим применение диаграммной техники для Х-операторов к проблеме фазовых переходов в металле с сильной корреляцией, а именно рассмотрим фазовый переход металл — диэлектрик (по параметру U) и переход парамагнетик — ферромагнетик (по температуре). Концентрацию электронов проводимости п = Ne/N в исходной зоне будем считать заданной. [c.87]

Относительные магнитные проницаемости всех неферромагнитных сред, т. е. диа- и парамагнетиков (1П.6.2.Г), мало отличаются от единицы (ц 1) поэтому в таких средах [c.332]

Если бы магнитные моменты атомов ферромагнетика не взаимодействовали между собой, то вследствие теплового движения их невозможно было бы полностью ориентировать даже с помощью самого сильного поля, какое может быть получено в настоящее время в лаборатории. Так приблизительно дело обстоит в случае обычных парамагнетиков, у которых взаимодействие между магнитными моментами атомов относительно мало. [c.18]

Величина I называется намагниченностью, а 1/Н = к — магнитной вооприимчивостью единицы объема. Удельная магнитная восприимчивость получается делением и (безразмерная величина) на плотность вещества. Вещества с отрицательной восприимчивостью называются диамагнетиками, с положительной — парамагнетиками. Абсолютная величина восприимчивости х у диамагнетиков, как правило, очень мала (10 ), у парамагнетиков также мала, т. е. 10-3 — 10-6 [c.143]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с магнитным ппле.к в атом веществе. М, в, х в статич. полях равна отнохненню намагниченности вещества М к напряжённости Я намагничивающего поля к — величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вещества, наз. удельной (у.уд -л/р, где р — плотность вещества), а М. в. одного моля — м о-л я р н о ii (или атомной) у =Худ-т, где т — молекулярная масса вещества. С магнитной проницаемостью М. в. D статнч. полях (статич. М. в.) связана соотношениями ) = 1 + 4як (в ед. СГС), (,1 = 1+и (в ед. СИ), М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики (ДМ), они намагничиваются против поля ноложитель-Пой — парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики. (ФМ), они намагничиваются по нолю. М. в. ДМ и ПМ мала по абс. величине —10 ), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения Й1. в. си. в табл. [c.649]

М. наз. также кванты специфич. спиновых волн в ферми-жидкости (см. Нулевой звук). В парамагнетиках с сильным магнитны.м взаимодействием иногда используется термин и а р а м а г н о н ы для обозначения спиновых флуктуаций в представлении затухающих спиновых волн. По аналогии с фононами М. без щели (или с малой щелью) в энергетич. спектре в области малых к наз. часто акустическими (как правило, при линейном законе дисперсии, как в антиферромагнетиках), а в случае большой щели — оптическпми. [c.23]

Релаксационные и динамические явления. Намагничивание парамагнетика в поле Н происходит в результате процессов продольной и поперечной магн. релаксации. Первая устанавливает равновесное значение проекции М на направление Н, вторая ведёт к затуханию нестационарной ортогональной компоненты намагниченности. Продольная релаксация обусловлена взаимодействием микроскопич. магн. моментов с тепловым движением среды. Время продольной релаксации Т] обычно составляет 10 —Ю с при 300 К и растёт с понижением темн-ры. Время поперечной релаксации Тз в парамагн. металлах и жидкостях мало отличается от Т2, однако в твёрдых диэлектриках, как правило, Т). В последнем случае поперечная релаксация обусловлена взаимодействиями в системе микроскопич. магн. моментов и ведёт к установлению в ней внутр. квазиравновесия, характериэуелюго, в общем, двумя спиновыми температурами. Одна из них служит мерой упорядоченности моментов р. во внеш. поле Н. а другая — мерой их взаимной упорядоченности (ближнего порядка). [c.533]

По сравнению с оптич. спектроскопией и инфракрасной спектроскопией Р. имеет ряд особенностей. В Р. практически отсутствует аппаратурное уширение спектральных линий, поскольку в качестве источника радиоволн используют когерентные генераторы, а частоту V можно измерить с высокой точностью. Отсутствует и типичное для оптич, диапазона радиационное ушире-вие, т. к. вероятность спонтанного испускания, пропорциональная V, в диапазоне радиоволны пренебрежимо мала. Из-за малой энергии к на единицу мощности приходится большое число квантов, что практически устраняет квантовомеханич. неонредеяёнвость фазы радиочастотного поля, к-рое можно описывать классически. Всё это позволяет получать информацию о веществе из точных измерений формы резонансных линий, к-рая определяется в Р. взаимодействием микрочастиц друг с другом, с тепловыми колебаниями матрицы и др. полями, а также их движением (в частности, Доплера эффектом в газах). Ширина линий в Р. меняется в очень широких пределах от 1 Гц для ЯМР в жидкостях до 101 Гц для ЭПР в концентриров. парамагнетиках, ферромагн. резонанса, параэлектрического резонанса ионов в твёрдых телах. [c.234]

Конкретные механизмы спин-решёточной релаксации в парамагнетиках многообразны, однако в любом случае в их основе лежит воздействие на СС флуктуирующих полей, создаваемых тепловым движением решётки (см. Спин-фононнде взаимодействие). ЧастотЕГЫй спектр спин-решёточного взаимодействия содержит характерные частоты СС (в частности, Ио). В концентрированных электронных парамагнетиках это обеспечивается модуляцией дипольных и обменных взаимодействий между магв. ионами тепловыми колебаниями решётки или молекулярным движением. В твёрдых телах с малой концентрацией парамагн. примесей (ионов переходных групп, свободных радикалов и т. п.) оси. роль играет [c.331]

Ниже критич. темп-ры Т , (наир., Кюри точка для ферромагнетика или Нееля точки для антиферромагнетика) динамика намагниченности носит преимущественно не диффузионный, а волновой характер (см. Спиновые волны). Однако в условиях сильного затухания и малого времени жизни магпонов (Т близко к Т ) волновая динамика намагниченности сменяется диффузионной, что проявляется, в частности, в виде т. н. центрального (квазиупругого) пика в сечении критнч, магн, рассеяния нейтронов. Выше критич. темп-ры С. д. становится основным механизмом пространственного выравнивания неоднородной намагниченности. Особенности С. д. в парамагнитной области (Т > Г ) магнитоупорядоченных веществ по сравнению со С. д. в обычных парамагнетиках проявляется в критическом замедлении (аномальное возрастание вблизи времён магнитной релаксации). Аналогичными свойствами обладают н др. кинетич. и резонансные характеристики (напр., затухание ультразвука в магнетиках, ширина линии ЭПР и др.). [c.632]

Представляет интерес метод, разработанный М. Ф. Скалозубовым с соавторами, основанный на изменении магнитной восприимчивости. Исследователями установлено усиление парамагнитных свойств у парамагнетиков Ре (ОН)з и диамагнитных у диамагнетиков (СаСОз, Са504 и др.), увеличивающихся с концентрацией среды. Однако из-за недостаточной воспроизводимости результатов и малой чувствительности метод не получил распространения. [c.71]

Рассмотреть парамагнетик, восприимчивость которого подчиняется закону Кюри Хг = С/Г, а теплоемкость при нулевой надшгниченности имеет вид Со = Ь/Г . Получить теплоемкость при постоянном магнитном иоле Сд, теплоемкость при постоянной намагниченности См и адиабатическую магнитную восприимчивость ХзЩо) = (dMldH)s (Н = Яо) при бесконечно малом изменении магнитного поля вблизи заданного значения Н . [c.174]

Суш ественно дополнены новыми задачами главы 1, 4, б, 7. В главу 1 введен новый раздел Космодинамика . Здесь собраны задачи, в которых вектор Лапласа используется для анализа коррекции траектории космического аппарата в пространстве и относительного движения в окрестности траектории космического аппарата. Приведено решение задачи о движении в космосе с малой тягой и задача о гравитационном ударе при облете планеты. Изложены решения задачи двух тел, упругого рассеяния частиц, ограниченная задача трех тел, рассмотрен вклад Луны в ускорение свободного падения. В главу б вошли задачи о движении маятника Пошехонова, гирокомпаса, кельтского камня, гироскопической стабилизации и пределе Роша. Раздел Электромеханика содержит 20 задач, в которых рассмотрены бесконтактные подвесы, космическая электростанция, униполярный генератор Фарадея, электромагнит, асинхронный двигатель, проводники во враш аюш емся магнитном поле, движение диэлектриков и парамагнетиков в неоднородном поле. [c.5]

К парамагнетикам относятся вещества с положительной восприимчивостью (х > 0 > 1), величина которой также мала и равна 10 —10 GSM. В их числе можно назвать кислород, окись азота, соли редких земель, соли железа, кобальта, никеля, щелочные металлы, алюминий, платину. [c.338]

Ферромагнитный характер П.обусловлен тем, что в ферро-, ферри- и антиферромагнетиках на магнитные моменты носителей магнетизма действуют мощные обменные силы (см. Обменное взаимодействие), тогда как в парамагнетиках взаимодействие между магнитными моментами обычно мало. В случае изотропных обменных сил, напр, в кубич. кристаллах, не зависит от направления относительно кристаллографич.осей. В других случаях, напр, у гексагональных кристаллов редкоземельных ферромагнетиков, наблюдается анизотропия Хп, т. к. здесь имеет место анизотроиия обменного взаимодействия. [c.592]

По характеру наблюдаемых магнитных свойств все вещества можно разделить на слабомагнитные и сильномагнитные К первым относятся диамагнепики, нормальные и температурно независимые парамагнетики, антиферромагнетики. У диамагнетиков восприимчивость отрицательна (т. е. намагниченность направлена против поля), мала по величине (х 10 ) и не зависит от поля и температуры. Кривая намагничения диамагнетика 1 = 1 (Н) представится прямой линией с малым отрицательным наклоном (рис. 25). Из металлов характерными диамагнетиками являются благородные металлы (Си, Ag, Аи). Сильно диамагнитны у-фазы в системах Си— 2п, Си—С(1, А —2п и др. Висмут, сурьма и другие металлы обнаруживают аномальные диамагнитные свойства. [c.221]

Фазовыми превращенрмми второго рода называются превращения, при которых плотность и термодинамические характеристики изменяются непрерывно, а скачок претерпевают производные термодинамических функций по давлению и температуре, например, теплоемкость при постоянном давлении, сжимаемость и т.д. Теплота фазового превращения второго рода равна нулю. К таким фазовым превращенрмм относятся превращение антиферромагнетиков в парамагнетики, переход гелия в сверхтекучее состояние и др. Причиной фазовых превращений является изменение стабильности фаз в зависимости от внешних воздействий. При любом фазовом превращении в твердом состоянии происходит перестройка атомной структуры системы. В металлических сплавах фазовые превращения в твердом состоянии сопровождаются относительно небольшими изменениями объема. Пренебрегая этими малыми объемными изменениями, можно использовать свободную энергию для анализа закономерностей фазовых превращений в металлах и сплавах. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...