Магнитная восприимчивость адиабатическая

Магнитная восприимчивость адиабатическая 46, 100, 114, 174, 191 [c.300]

Доказать следующее соотношение между изотермической и адиабатической магнитной восприимчивостью однородного [c.46]

Для получения адиабатической магнитной восприимчивости по самому физическому смыслу этой величины следует исключить Т из (6). Учитывая (4), получаем [c.191]

Температурная зависимость магнитной восприимчивости многих парамагнитных солей имеет максимум при температурах много ниже 1°К. Такие соли могут использоваться для осуществления процесса адиабатического размагничивания. Упомянутые выше явления гистерезиса и релаксации обычно проявляются при температурах ниже температуры максимума восприимчивости. В этой области свойства соли подобны свойствам обычных ферромагнитных или антиферромагнитных веществ при более высоких температурах. Выше температуры максимума восприимчивости соль имеет свойства парамагнитного вещества. Мы приведем несколько примеров определения абсолютной температуры, сначала в области, где соль ведет себя как парамагнетик, а затем при температурах ниже максимума восприимчивости. [c.266]

Обстоятельство, которое, однако, до сих пор не принималось во внимание, состоит в том, что если после размагничивания форма холодной части образца не подобна форме всего образца, то поле размагничивания оказывается другим, и для неразведенных парамагнетиков это может значительно изменить величину измеренной восприимчивости. Произведенные в Лейденской лаборатории измерения остаточного магнитного момента показали, что это действительно может иметь место. При измерениях часто наблюдалось, что после адиабатического размагничивания величина остаточного магнитного момента медленно возрастает. Единственное разумное объяснение этого явления состоит в том, что холодная часть образца приобретает более продолговатую форму, чем весь образец. Влияние этого явления на экспериментальные результаты оценить трудно. Однако эксперименты в Лейденской и [c.275]

В простой теории парамагнетизма твердых тел, описанной в гл. 31, предполагалось, что отдельные источники магнитного момента (в диэлектриках, например, это электронные оболочки ионов с неравным нулю моментом, а в простых металлах — электроны проводимости) не взаимодействуют друг с другом. Мы видели, что необходимо выйти за рамки этого предположения, чтобы, например, предсказать величину наинизшей температуры, достижимой при адиабатическом размагничивании, или аккуратно оценить спиновую восприимчивость Паули электронов проводимости в металле. [c.286]

К обсуждаемой проблеме можно подойти и с точки зрения общих физических соображений. Если диамагнитная реакция системы на включение поля Я связана с изменением орбитального движения электронов в оболочках молекул в соответствии с правилом Ленца (в проводниках при х = эта реакция приводит к появлению поверхностного сверхпроводящего тока и эффекту Мейсснера), то парамагнетизм имеет совершенно иную природу квазистатическое включение поля Н приводит к преимущественной ориентации магнитных моментов атомов по полю, что и приводит к положительной величине намагниченности М = хН, X > Это чисто динамическая реакция не зависит от того, подводится ли к системе тепло, чтобы поддержать начальный уровень температуры, или она изолирована, т. е. как изотермическая Хв — ш)в адиабатическая Xs = восприимчивости [c.99]

Рассмотреть парамагнетик, восприимчивость которого подчиняется закону Кюри Хг = С/Г, а теплоемкость при нулевой надшгниченности имеет вид Со = Ь/Г . Получить теплоемкость при постоянном магнитном иоле Сд, теплоемкость при постоянной намагниченности См и адиабатическую магнитную восприимчивость ХзЩо) = (dMldH)s (Н = Яо) при бесконечно малом изменении магнитного поля вблизи заданного значения Н . [c.174]

МАГНИТНАЯ ТЕРМОМЕТРИЯ — метод измере-ггия темп-р ниже 1°К, получаемых с помощью адиабатического размагничивания. В М. т. термометрич. параметром служит магнитная восприимчивость размагничивающейся парамагнитной соли. По измеренной магнитной восприимчивости С/х = Т определяется т. и. магнитная темп-ра Т (С — константа Кюри закона). В области темп-р, в к-рой выполняется закон Кюри, Т совпадает с абс. теми-рои Т. При понижении теми-ры закон Кюри перестает быть точным и Т может замет-тго отличаться от Т (рис.). Для железо-адшониевых и хромо-калиевых квасцов отклонения начинаются ниже 0,5°К. Чаще всего связь между Т ж Т устанавливается эксиериментально для каждой применяемой соли. [c.69]

Введение. Самым поразительным в магнитном поведении солей, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума воснриимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются унче упоминавшиеся эффекты релаксации и гистерезиса. Явления в этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма и антиферромагнетизма ири более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие явления не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик. [c.460]

Эти формулы относятся к случаю, описаппому в п. 3, когда как S, так и М являются функциями только /У/Г. И течение адиабатического размагничивания S является постоянной, поэтому М. постоянно, а Т падает пропорционально Н. Естественно, что в этих условиях величина (oM/d//)g (иногда называемая адиабатической восприимчивостью ) равна нулю для любых значений // и Г и что теплоемкость при постоянном магнитном моменте см, равная Т д8 дТ)м, также равна нулю (так же, как и теплоемкость в поле, равном нулю, с ). [c.462]

Введение. Как указывалось в п. 28, большинство парамагнитных солей, используемых для адиабатического размагничивания, обнаруживают максимум восприимчивости при температурах ниже максимума магнитные свойства этих солей иретерневают радикальное изменение. Настоящий раздел носвящен явлениям, которые наблюдаются в axoii области температур и которые в целом намного более сложны и с большим трудом поддаются описанию, чем в случае более высоких температур. Теоретическое истолкование наблюдающихся явлений далеко от полноты. Результаты, полученные в различных экспериментах, иногда отличаются на целый порядок, и даже данные, полученные на одном и том же образце, в одном и том же приборе, могут заметно меняться от опыта к опыту. [c.514]

Статическую восприимчивость (0)- определяемую соотношением (2.47), можно назвать восприимчивостью изолированной системы, поскольку при выводе уравнений мы рассматривали невозмущенное движение системы. Найденная восприимчивость будет совпадать либо с изотермической, либо с адиабатической восприимчивостью магнитного тела в зависимости от рассматриваемых физических условий. Чтобы величина Xplv(0) была равна xJ v необходимо присоединить рассматриваемую систему к большому тепловому резервуару. В этом случае можно ожидать, что [c.368]

И различие между (2.47) и (2.48) пропадет. Если же рассматривать только само магнитное тело, то Xplv(0) будет скорее адиабатической, а не изотермической восприимчивостью. Для парамаг-нитного тела различие между двумя типами восприимчивостей исчезает при Я->0. В этом случае (2.47) и (2.48) можно записать просто в виде [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...