Тепловой поток между изотермическими поверхностями

Этот метод подробно рассматривается в учебниках по электричеству и гидродинамике. Здесь же мы дадим только краткое введение к приложению этого метода, сначала к задачам для установившегося теплового потока, когда температура поверхности является произвольной функцией положения, а затем к более простому случаю теплового потока между изотермическими поверхностями. [c.424]

Тепловой поток между изотермическими поверхностями [c.437]

Как мы видим, введение функции и, сопряженной с V, значительно упрощает расчет теплового потока через изотермическую поверхность и, следовательно, расчет теплового сопротивления между изотермическими поверхностями. [c.439]

Зависимость Rб = [ Ru) объясняется искажением линий теплового потока в тонком образце, что вызывается различными сопротивлениями между изотермическими поверхностями (рис. 5.15,а). Искривление линий может привести к несоответствию между измеряемыми и г, которое устраняется поправкой е, т. е. = (А / )изм е. Эту [c.121]

Общее количество теплоты, переданное в процессе теплообмена через изотермическую поверхность площадью F в течение времени т, обозначим Qi - Количество теплоты, передаваемой через рассматриваемую поверхность в единицу времени, называется тепловым потоком Q. Поверхностная плотность теплового потока (тепловая нагрузка) q — тепловой поток через единицу поверхности. Количество теплоты, тепловой поток и его плотность связаны между собой соотношениями [c.150]

Для расчета одного режима вулканизации подготавливается исходная информация в соответствии со следующими идентификаторами программы Н — толщина эквивалентной пластины, м КТ — температурный коэффициент вулканизации Кт , ТЭ — температура эквивалентного изотермического режима вулканизации Тэ, °С N — общее число элементарных слоев, выделяемых в эквивалентной пластине N — номер границы между элементарными слоями (номер узловой координаты), для которой при сокращенном объеме выводимой на печать информации печатаются значения температуры и эквивалентного времени вулканизации наряду с такими же величинами для поверхностей эквивалентной пластины TAY — шаг интегрирования по времени Ат, с, задаваемый постоянным либо условным выражением в зависимости от времени, обозначаемого идентификатором TAY ВП — время процесса вулканизации, анализируемое с помощью программы Тв, с Г1, Г2 — тип граничного условия, принимающий значения 1, 2 или 3 соответственно для двух противоположных поверхностей эквивалентной пластины ТО — начальное значение температуры пластины Tq, °С, задаваемое в том случае, если начальная температура эквивалентной пластины не принимается переменной ТН1, ТН2 — начальные температуры соответствующей поверхности эквивалентной пластины, задаваемые в том случае, если формулируется для соответствующей поверхности граничное условие первого рода, °С Т1, Т2 — приращения температуры границ пластины за шаг по времени АГь АГг, °С, при граничном условии первого рода или температуры теплоносителей, контактирующих с соответствующими сторонами пластины, при граничных условиях третьего рода (при граничных условиях второго рода данные параметры пе задаются) AL1, AL2 — коэффициенты теплоотдачи к соответствующим поверхностям пластины ai и а2 при граничных условиях третьего рода, Вт/(м-К), или плотность теплового потока через соответствующую поверхность пластины q[ или q2, Вт/(м -К), при граничных условиях второго рода (при граничных условиях первого рода данные параметры не задаются) ПП — признак вида печати результатов (при ПП = 0 печатается в цикле по времени массив узловых значений температуры и массив значений эквивалентного времени вулканизации, при ПП= 1 печатаются лишь элементы указанных массивов, имеющие индексы 1, N , N - - 1) ЧЦ — число шагов по времени в циклах интегрирования, через которое планируется печатание текущих результатов ПХ, ПТ — признаки задания массивами соответственно линейных координат по толщине пластины, выделяющих элементарные слои, и узловых значений температуры в тех же точках для начального температурного профиля пластины (указанные величины формируются в виде массивов при ПХ=1 и ПТ=1) СИГМА—весовой коэффициент смежного слоя ко второй производной в уравнении теплопроводности, принимающий значения от нуля до единицы в зависимости от выбираемой сеточной схемы интегрирования (возможно задание этого коэффициента в зависимости от критерия Фурье для малой ячейки сетки, значение которого в программе присваивается идентификатору R4) А(Т, К)—коэффициент температуропроводности, для которого задается выражение в зависимости от температуры материала и линейных координат Х[К] и Х[К + 1], ограничивающих элементарный слой эквивалентной пластины L(T, К)—коэффициент теплопроводности для эквивалентной пластины, для которого задается выражение в зависимости от тех же параметров, что и для коэффициента температуропроводности X[N - - 1] — массив линейных координат Xi пластины, i=l, 2, 3,. .., -h 1, который при ПХ = 0 является рабочим [c.234]

Вначале отметим, что в случае изотермических поверхностей тепловой поток между ними можно найти из теоретического или экспериментального определения их электрической емкости ). Предположим, что тепло передается от поверхности. S] с температурой к поверхности с температурой 1 2 через среду с коэффициентом теплопроводности К- Тогда, определяя термическое сопротивление R исследуемой системы как отношение разности температур поверхностей к количеству тепла, проходящему между ними в единицу времени, находим [c.423]

В изотропном теле направление передачи теплоты теплопроводностью противоположно направлению градиента температуры. Линии теплового потока на рис. 1.1 показаны стрелками. Интенсивность передачи теплоты характеризуют поверхностной плотностью теплового потока q, т.е. количеством теплоты, передаваемой в единицу времени через единицу площади изотермической поверхности. Связь между градиентом температуры и вектором плотности теплового потока q устанавливает согласно гипотезе Фурье соотношение [c.11]

Количество теплоты, переносимой за единицу времени через произвольную изотермическую поверхность площадью F, называется тепловым потоком Q. Тепловой поток, приходящийся на единицу площади изотермической поверхности, носит название плотности теплового потока q. Связь между Qaq устанавливается из определений [c.166]

Предварительно определим распределение температуры по толщине многослойного пакета. Будем считать, что неравномерность распределения температуры по поверхности оболочки незначительна н основной тепловой поток направлен вдоль нормальной координаты г. Интенсивность передачи теплоты характеризуется плотностью теплового потока q, т. е. количеством теплоты, передаваемой в единицу времени через единицу площади изотермической поверхности. Связь между градиентом температуры и вектором плотности теплового потока устанавливается согласно гипотезе Фурье. Для рассматриваемого одномерного случая получим [c.118]

Поверхность нагрева омывается жидкостью, средняя температура которой меньше температуры насыщения (кипения) при данном давлении Т < Т". Плотность теплового потока от поверхности нагрева в жидкость q) настолько велика, что температура этой поверхности больше температуры насыщения Т > Т". Возникает кипящий пограничный слой и изотермическая поверхность с температурой Т = Т". В области между поверхностью нагрева и изотермической поверхностью с Т = Т" пар генерируется, в области с Г < Т" пар конденсируется и на некотором удалении может полностью отсутствовать. [c.188]

Тепло, получаемое расплавом от нагревателя, уносится через поверхность раздела в кристалл. Часть его отводится в осевом направлении к охлаждаемому штоку, остальное тепло рассеивается в радиальном направлении через излучение с поверхности кристалла в окружающую среду. В результате тепловой поток отклоняется в радиальном направлении, а изотермические поверхности, перпендикулярные к линиям теплового потока, принимают форму выпуклых поверхностей. Одна из изотерм, отвечающая точке плавления кристалла, образует поверхность раздела между расплавом и кристаллом. [c.490]

Сопоставляя (2-4) и (2-14), находим структуру теплового коэффициента Pi — Если между поверхностью тела и окружающей его средой отсутствуют источники или стоки энергии (например, в пограничном слое не происходит экзо- или эндотермических реакций), то величина теплового потока Р,-(. при движении от изотермической поверхности с температурой к среде с температурой tj не изменяется и поэтому Pi. можно считать тепловым сопротивлением, т. е. [c.37]

В линейную форму дифференциального уравнения энергии входит коэффициент температуропроводности а. Он представляет собой отношение теплопроводности среды к ее объемной теплоемкости. Это отношение можно рассматривать как меру скорости изменения температуры единицы объема тела при прохождении через него теплового потока, пропорционального коэффициенту теплопроводности. Коэффициент температуропроводности пропорционален скорости распространения изотермической поверхности. В уравнении теплопроводности коэффициент температуропроводности осуществляет связь между пространственным и временным изменением температуры. Если коэффициент теплопроводности X характеризует теплопроводящие свойства, то коэффициент температуропроводности а характеризует теплоинерционные свойства среды. Коэффициент температуропроводности показывает, с какой скоростью в неравномерно нагретой среде происходит выравнивание температуры, 18 [c.18]

Поверхности х = 0, L в ячейке являются адиабатическими, а = = О, L - изо- ермическими с температурами и г ". В левой части рис. 2.2,в для случая Л2 < Ai показано реальное распределение линий тока искривленный характер этих линий потребует для их описания довольно громоздких математических выкладок. По определению тепловое сопротивление элементарной ячейки (рис. 2.2,6) R = (t — t ")/Q = ( 11 у = о — у= х.)/2, где Q - тепловой поток, проходящий через изотермическую поверхность. Так как поверхность = О является, по определению, изотермической, то ее температуры и 2 в областях 7 и 2 равны между собой, т. е. у - t у q = t. Если ввести понятие эффективной теплопроводности Л плоской элементарной ячейки, го ее тепловое сопротивление =L/(1 AL) =Л . Объединив оба выражения для/ , получим [c.26]

Рассмотрим два черных тела, которые имеют изотермические поверхности с температурами Тх и 7г. Самооблучение этих тел отсутствует, т. е. ф1,1 и ф2,2 равны нулю. Тела произвольно расположены в пространстве. Требуется определить результирующий тепловой поток. Для этого выделяются на каждом из рассматриваемых тел элементарные площадки йРх и Га, бесконечно малые по сравнению с расстоянием между ними г (рис. 16-7). Принимается, что тела являются однородными и изотропными и яркость излучения является одинаковой по всем направлениям. [c.365]

При рассмотрении теплопроводности однослойной стенки было показано, что плотность теплового потока не изменяется при переходе от одной изотермической поверхности к другой при движении слева направо, т. е. вдоль оси X. Плоскость стыка между пёрвым и вторым слоями также представляет собой изотермическую поверхность с тем же значением плотности теплового потока, что и в первом слое. Но эта плоскость является начальной по отношению ко второму слою, >в котором, следовательно, также установится постоянная по толщине плотность теплового потока q, равная плотности теплового потока в первом слое. Такие же рассуждения справедливы и для всех последующих слоев. [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...