Произвольно расположенные тела

Таким образом, теплообмен между двумя произвольно расположенными телами может быть рассчитан по формуле [c.93]

Произвольно расположенные тела [c.470]

Аналитический вывод уравнения теплообмена излучением между двумя произвольно расположенными телами очень сложен и может быть решен лишь для частных случаев. [c.470]

Уравнение лучистого теплообмена для произвольно расположенных тел. [c.479]

Pu . 21.6. Лучистый теплообмен между произвольно расположенными телами [c.320]

Заменяя в последнем выражении (и) Е и 2 по закону Стефана — Больцмана, получим окончательное уравнение для определения лучшего теплообмена произвольно расположенных тел [c.321]

Лучистый теплообмен между произвольно расположенными телами................................ 63 [c.4]

В приближенных расчетах лучистого теплообмена между двумя произвольно расположенными телами допустимо принять [c.64]

В случае произвольного расположения тел не вся лучистая энергия, излучаемая одним телом, может попадать на другое. Доля полного лучистого потока одного тела, которая попадает на другое тело, называется угловым коэффициентом излучения ср [c.235]

Из уравнения (19.19) следует, что при произвольном расположении тел в пространстве лучистый поток, падающий с одного тела на другое, может быть или равен полусферическому излучению первого тела, или быть меньше последнего. [c.395]

Применим формулу (19.47) к двум произвольно расположенным телам (фиг. 147). [c.400]

В приближенных расчетах лучистого теплообмена между двумя произвольно расположенными телами величину допустимо рассчитывать по формуле gj. [c.84]

Произвольно расположенные тела, В общем случае, когда форма и расположение тел произвольны, величина лучистого теплообмена между ними определяется по уравнению [c.295]

Как следует из схемы, представленной на рис. В.1, информация о НДС является ключевой для анализа прочности и долговечности элементов конструкций. Поэтому правильность оценки работоспособности той или иной конструкции в первую очередь зависит от полноты информации о ее НДС. Аналитические методы позволяют определить НДС в основном только для тел простой формы и с несложным характером нагружения. При этом реологические уравнения деформирования материала используются в упрощенном виде [124, 195, 229]. Анализ НДС реальных конструкций со сложной геометрической формой, механической разнородностью, нагружаемых по сложному термо-силовому закону, возможен только при использовании численных методов, ориентированных на современные ЭВМ. Наибольшее распространение по решению задач о НДС элементов конструкций получили следующие численные методы метод конечных разностей (МКР) [136, 138], метод граничных элементов (МГЭ) [14, 297, 406, 407] и МКЭ [32, 34, 39, 55, 142, 154, 159, 160, 186, 187, 245]. МКР позволяет анализировать НДС конструкции при сложных нагружениях. Трудности применения МКР возникают при составлении конечно-разностных соотношений в многосвязных областях при произвольном расположении аппроксимирующих узлов. Поэтому для расчета НДС в конструкциях со сложной геометрией МКР малоприменим. В отличие от МКР МГЭ позволяет проводить анализ НДС в телах сложной формы, но, к сожалению, возможности МГЭ ограничиваются простой реологией деформирования материала (в основном упругостью) [14]. При решении МГЭ упругопластических задач вычисления становятся очень громоздкими и преимущество метода — снижение мерности задачи на единицу, — практически полностью нивелируется [14]. МКЭ лишен недостатков, присущих МКР и МГЭ он универсален по отношению к геометрии исследуемой области и реологии деформирования материала. Поэтому при создании универсальных методов расчета НДС, не ориентированных на конкретный класс конструкций или вид нагружения, МКЭ обладает несомненным преимуществом по отношению как к аналитическим, так и к альтернативным численным методам. [c.11]

Для параллельных сил, приложенных к системе п тел, можно составить по два уравнения равновесия для сил, приложенных к каждому из этих тел, т. е. всего 2п уравнений равновесия. Если же на эту систему тел действуют силы, произвольно расположенные на плоскости, то общее число уравнений равновесия сил, приложенных к системе тел, равно Зп. [c.67]

Четыре неизвестные величины Хд, Yb, Mb невозможно определить нз трех уравнений равновесия сил, произвольно расположенных на плоскости. Чтобы их определить, мысленно отбрасывают не только внешние, но и внутренние связи, т. е. разделяют конструкцию на отдельные тела, прикладывая к ним реакции отброшенных связей. [c.74]

Для системы произвольно расположенных взаимно уравновешивающихся задаваемых сил и реакций связей, приложенных к несвободному твердому телу, можно составить шесть уравнений равновесия (43,1). Из этих уравнений определяются реакции опор и устанавливаются [c.121]

Рассмотрим общий случай сложения движении твердого тела, одновременно участвующего в нескольких вращатель ых движениях вокруг произвольно расположенных мгновенных осей и в нескольких поступательных движениях. Покажем, что к системе угловых скоростей можно применить метод приведения к произвольно выбранному центру, аналогичный методу Пуансо, применяемому в статике к системе сил. [c.349]

Сложение поступательных и вращательных движений твердого тела. Рассмотрим движение твердого тела, участвующего в нескольких вращательных движениях вокруг произвольно расположенных мгновенных осей и одновременно в нескольких поступательных ДЕ ижениях. [c.504]

Пользуясь методом Пуансо, можно привести систему произвольно расположенных сил, приложенных к твёрдому телу, к заданной точке. [c.68]

Главные оси. Вернемся к сложному общему выражению (34) для кинетической энергии вращательного движения. Это выражение, справедливое для произвольного расположения осей координат, всегда можно упростить и свести к трем членам. Хитрость состоит в выборе системы координат (для тел правильной формы это сделать очень просто). В такой удачно выбранной системе координат остаются только три диагональных коэффициента 1хх = 1, lyy = h, /гг =/з- Такие Оси координат называются главными осями. Недиагональные коэффициенты обращаются в нуль, и кинетическая энергия вращательного движения становится равной [c.257]

Возвращаясь к общему случаю совокупности сил, произвольно расположенных в пространстве, заметим, что задача будет статически определенной, если число неизвестных не превышает шести. Рассмотрим, какое число неизвестных вводят в задачу различные способы закрепления тела. [c.52]

Пусть даны пространственная система и произвольно расположенных сил, приложенных к телу, и равнодействующая этой системы (рис. 7.7) [c.65]

В этом методе весьма важно правильно измерить среднеинтегральную температуру Т, что, вообще говоря, связано с известными трудностями, так как там, где подводится (отводится) тепло, температура неизбежно распределена неравномерно. Для измерения среднеинтегральной температуры жидкости или газа либо организуют тщательное их перемешивание, либо (что чаще всего) измеряют температуру в нескольких точках поперечного сечения потока с по- следующим их осреднением. Еще более сложно эта задача решается в случае, когда тепло воспринимается твердым телом. В этом случае задачу осреднения температуры решают чаще всего путем специального выбора места расположе-.ния термопары — ее располагают в том месте, где температура наиболее близка или, в лучшем случае, равна среднеинтегральной температуре. Например, при линейном изменении температуры по толщине пластины, взятой в качестве тепловоспринимающего тела, термопару следует располагать в среднем сечении пластины. В случае произвольного расположения термопары при определении теплового потока либо отождествляют измеренную температуру с расчетной, предварительно приняв меры к уменьшению возможной погрешности из-за этого допущения (уменьшенные размеры тела, использование материала с высокой теплопроводностью), либо проводят предварительную тарировку всего устройства для измерения теплового потока. [c.273]

В случае произвольного расположения поверхностей теплообмена каждая из них излучает на другие лишь часть энергии. Осталь ная энергия рассеивается в пространстве. В этом случае, в соответ ствии с законом Ламберта, вводится поправочный коэффициент - коэффициент облученности тела [c.63]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя произвольно расположенными в пространстве серыми поверхностями с высокой степенью черноты. Имеем два серых тела с выпуклыми или плоскими поверхностями конечных размеров Г] и Л, температуры поверхностей Г1 и Гг, а их степени черноты 81 и ег, при этом ег 0,8. Требуется определить результирующий тепловой поток. [c.413]

Обозначим температуру, поверхность и степень черноты более нагретого тела Ти fi и i, а менее нагретого тела — Tz, Рг и 2 соответственно. При произвольном расположении в пространстве тел, участвующих в лучистом теплообмене, не вся лучистая энергия, излучаемая одним телом, падает на другое. Доля полного лучистого потока одного тела, которая попадает на другое тело, называется угловым коэффициентом излучения, или коэффициентом облученности ф. [c.212]

Полученное выражение (2.360) является общей формулой для замкнутой системы двух серых тел, произвольно расположенных в пространстве. [c.213]

Следует обратить внимание на то, что для каждой системы сил число уравнений равновесия строго определенное, хотя системы этих уравнений могут иметь различный вид. Например, для произвольной плоской системы сил имеем три уравнения равновесия, объединенных в системы одного из видов (2.8), (2.9) или (2.10). Поэтому в задачах на систему сил, произвольно расположенных в плоскости, не должно быть больше трех неизвестных величин, иначе задача не может быть решена методами статики абсолютно твердого тела и будет называться статически неопределимой. [c.40]

Приведенные зависимости для Qi,2 справедливы для концентрического и неконцентрического расположений сферических поверхностей, а также произвольных невогнутых тел с оболочкой. [c.390]

Рис. 17-9. Система двух тел, произвольно расположенных в пространстве.

В приближенных расчетах лучистого теплообмена между двумя произвольно расположенными телами Епр допустимо рассчитывать по формуле Er,p = eie2. При б1 и ег>0,8 ошибка таких расчетов меняется от О до 20 % при изменении отношения FifF i от 1 до 0. Ошибка возрастает с уменьшением ei или е2. [c.93]

В общем случае при лучистом теплообмене тела располагаются произвольно. Выделим на произвольно расположенных телах (рис. 21.6) элементы поверхностей с1р1 и йр2, имеющих температуры соответственно Т1 и Т2, причем Т >Т2- Излучательная и поглощательная способности этих тел соответственна характеризуются коэффициентами еь 82 и А) и Аг. Расстояние между центрами выделенных элементов г углы между направлением г и направлением нормалей 1 и Пг к поверхностям элементов ф1 и ф2. [c.319]

Ранее, в 1635 году, идею использования понятия центра тяжести для определения площади поверхности высказал Н. Гульден. Далее эта идея получила развитие в работе Лейбница, онубликованной в 1695 г. в A ta eruditorum , где автор без доказательства утверждает, что площадь тела вращения равна произведению образующей на путь, пройденный ее центром тяжести. Последовательно рассматривая систему тел, расположенных на покоящемся прямолинейном рычаге, систему произвольно расположенных тел, Вариньон получает формулы для траекторий центров тяжести этих систем тел, в случае их вращения вокруг некоторой оси, и приводит механико-геометрическое доказательство утверждений Гульдена и Лейбница. Таков результат этой работы. [c.187]

Для решения задач на равносесие произвольно расположенных на плоскости сил, приложенпых к твердому телу, можно пользоваться тремя уравнениями равновесия сил. Задача статически определенна, если число неизвестных не больше трех. Если к телу приложена плоская система параллельных сил, то можно воспользоваться только двумя уравнениями равновесия сил. [c.67]

В случае, когда твердое тело имеет одну неподвижную точку О, основание винта поля скоростей в каждый момент времени до.чжно проходить через эту точку. Иначе возникает противоречие с требованием равенства нулю скорости точки О. Точки тела, расположенные на основании винта, также будут иметь нулевую скорость, а скорость произвольной точки тела будет выражаться формулой [c.133]

Пусть бесконечное тело, ослабленное N произвольно расположенными плоскими трещинами, подвержено действию температуры toix). Определим температурное поле, когда на поверхностях [c.350]

Теплообмен излучением между двумя телами, произвольно расположенными в гфсстранстве [c.406]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫМИ В ПРОСТРАНСТВЕ. УГЛ10ВЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ ИЗЛУЧЕНИЯ [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...