Число Стентона

Нетрудно получить и безразмерный вид аналогии Рейнольдса (2-15). Для этого необходимо ввести безразмерные коэффициенты теплообмена St — число Стентона и трения [c.43]

Легко видеть, что левая сторона формулы ( ) представляет собой комбинацию хорошо известных нам безразмерных комплексов ее называют числом Стентона (St) [c.120]

Опыт показывает, что полученная связь между числом Стентона и коэффициентом сопротивления оправдывается хорошо при близких к единице числах Прандтля, в особенности если ввести еще поправочный коэффициент, слабо зависящий от числа Рг. Полного соответствия опыту и нельзя ожидать, принимая во внимание относительную примитивность заложенной в основу теории физической схемы, т. е. двухслойной схемы структуры течения. Лучший результат должны давать схемы, предусматривающие постепенное перерождение закономерностей турбулентного течения в формулы, выражающие чисто молекулярные эффекты. [c.120]

Следует заметить, что в теории теплообмена аналогом С является не число Nu, а число Стентона—Маргулиса [c.51]

МИ в себе эмпирических констант турбулентности . Здесь и значения коэффициента трения if числа Стентона при обтекании непроницаемой пластины неограниченным, изотермическим, турбулентным пограничным слоем. [c.164]

Локальное значение числа Стентона равно [c.426]

Следовательно, расчетное значение числа Стентона Stp определялось но-формуле [c.177]

Локальное число Стентона определяется из уравнения [c.122]

Безразмерный коэффициент теплоотдачи (число Стентона) определялся по формуле [c.104]

St = al( pV) — число Стентона, критерий теплоотдачи. Характеризует взаимодействие теплоотдачи с конвективным переносом тепла в среде. [c.274]

Для оценки значения числа Стентона в точке отрыва турбулентного пограничного слоя положим 0,4 F г,, , 9=1, что соответствует логарифмическому профилю скоростей при /=0, Pr t l, Йг 1. Тогда [c.218]

Из приведенных в табл. 10—6 оценок видно, что интенсивность теплообмена зависит от градиента давления существенно меньше, чем аэродинамическое трение. При этом в точке отрыва число Стентона при конечных числах Рейнольдса отнюдь не равно нулю. [c.219]

Выражая Re через число Стентона, можно привести (10.92) к виду [c.220]

Sto — число Стентона в стандартных условиях Т — абсолютная температура [c.7]

St — число Стентона при данном значении Rej- в стандартных условиях [c.22]

Введя обычное определение числа Стентона по параметрам потока вне пограничного слоя и разности температур стенки и потока [c.73]

Безразмерная дробь кР/ играет роль числа Стентона для процесса теплопередачи в теплообменнике с одним конечным водяным эквивалентом. [c.421]

СрР№ Критерий конвективного переноса теплоты (вещества). Тепловое (диффузионное) число Стентона Характеризует соотношение скорости переноса теплоты (вещества) и линейной скорости потока [c.317]

Аналогичные П. к. характеризуют перенос материн в бинарной смеси (массопередачу) число Нуссельта для массопередачи Пи = Ы/рО (наз. также диффузионным числом Нуссгаьта Пир,), число Пекле для массоиере-дачи Ре = и1/В = Ле-8с — Ре-Ье, число Стентона 81 = к ри = Пи Ре, число Грасгофа Ог = [c.668]

Параметры h , v , р.о, i o и др. на оси потока определялись по обычным формулам для двухфазных течений, параметры на стенке по давлению р и температуре Тс . Результаты этого анализа представлены на рис. 4.19. В заштрихованной области приводятся расчетные данные по экспериментальным значениям числа Стентона Stg в зависимости от параметров (Ве ) > Рго . Как видно из рисунка, отклонение от кривой Sto = 0,014/ /(Ввт ° Рг ) в отдельных случаях достигает 200—300%. Введение пара-л1етров и Тд, группирует те же данные вокруг теоретической кривой. [c.178]

Именно Б 8T0M диапазоне параметров вдува интересно проследить за изменением интенсивности теплоотдачи при диффузорнсм течении.Тепло-всй поток для расчёта числа Стентона 5 , находился из уравнения теплопроводности,справедливого для условий течения волизи стенки (W ),Из этого уравнения следует [c.53]

Распределение измененных местньгх величин числа Стентона при различных интенсивностях вдува и положениях падающего скачка относительно проницаемого участка представлено на ф1г.2(а и б).Сопоставление распределения температуры измерительного участка и теневой картины течения показало,эдо максимальное увеличение теплоотдачи соответствует области присоединения пограничного слоя.Из графиков видно,что величина St существенно снижается при увеличении вдувания.Чтобы показать относительное изменение интенсивности [c.105]

Табл. 2 содержит наиболее общие из зависимых критериев подобия процессов теплопередачи, однако некоторые, обычно используемые при рассмотрении конвективного теплообмена критерии здесь все же отсутствуют. Система таких критериев должна состоять не только из некоторых критериев табл. 1 и 2, но и из отношений физических свойств, определяемых конкретными особенностями задач исследования. Отметим также, что поскольку радиация и конвекция, как правило, действуют параллельно, то можно путем сложения двух критериев арИ к и aJll получить число Нуссельта кроме того, критерий aJ lpw p не является числом Стентона в общепринятой форме, но может быть к ней приведен. [c.24]

В (12.13) Аг — изменение температуры теплоносителя Аг2 — температурный напор стенка — теплоноситель Г — площадь поверхности теплообмена (2 тепловая мощность аппарата Ср, р — теплоемкость и плотность теплоносителя 51 — число Стентона (51 = Ки/(КеРг)). [c.514]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...