Приведенный активных сил

Для составления уравнения движения механизма можно воспользоваться выражением (11.6). В этом уравнении в качестве обобщенной координаты д будем считать угол ф поворота звена приведения тогда обобщенная скорость д = ц> — <а. Приведенный момент активных сил обозначим через М, а приведенный момент реактивных сил через ЭЛ. В соответствии с указанным уравнение (11.6) примет такой вид , [c.312]

Обозначая через S ось (неподвижную) вращения твердого тела и принимая центр О приведения в какой-нибудь точке (неподвижной) оси I, мы будем иметь для нашего твердого тела два векторных уравнения (1) и (2 ). Достаточно заметить, что возможные реакции приложены к точкам оси и потому их моменты относительно этой оси равны нулю, чтобы убедиться, что мы получим уравнение, определяющее движение, проектируя второе основное уравнение (2 ) на ось или, иначе, применяя теорему о моменте количеств движения относительно оси (гл. V, п. 10). Обозначив через результирующий момент относительно оси внешних активных сил, получим уравнение [c.12]

Для значительного класса машинных агрегатов приведенный момент всех активных сил [c.21]

Для довольно широких классов машинных агрегатов крутизна приведенного момента (<р, ш) всех активных сил по угловой скорости 0J главного вала является ограниченной, [c.22]

Для составления уравнения движения механизма с переменной массой в форме моментов воспользуемся уравнением (260). За обобщенную координату примем угол поворота звена приведения (<7 = ф). Тогда обобщенная скорость будет < = Ф = со. Пусть jW — обобщенный (приведенный) момент активных сил, —обобщенный (приведенный) момент реактивных сил и Г — кинетическая энергия всего механизма, тогда [c.216]

Мс — приведенный момент активных сил сопротивления. [c.217]

Определим теперь момент от активных сил. Пусть к звену / приложен момент движущих сил Mq, а к звену 3 момент сил сопротивления Мс. Приведенный к звену приведения момент активных сил будет иметь следующий вид [c.227]

Эти уравнения чрезвычайно удобны для динамического исследования механизмов с переменными массами. Составим уравнение у. движения плоского механизма с одной степенью свободы, пользуясь уравнением (13). Примем за обобщенную координату угол поворота звена приведения = ф, тогда обобщенная скорость = ф = со гЛ и пусть М — обобщенный (приведенный) момент активных сил, р. I Ж — обобщенный (приведенный) момент реактивных сил и Т —кине-тическая энергия всего механизма, которая выражается через при- [c.17]

Вычисляем приведенный момент активных сил [c.20]

Приведенные моменты активных сил, приложенных к звеньям, определяют по следующим соотношениям [c.153]

Из приведенных соотношений можно получить выражение искомой работы активных сил через составляющие работы внешних и внутренних сил [c.406]

При приведении системы к точке С главный момент активных сил будет равен сумме моментов этих сил относительно точки С [c.52]

Согласно формуле (9.9), чем меньше приведенная масса движущихся частей пресса (коэффициент А) и больше сопротивление (коэффициент В) или активная сила (коэффициент Q, тем короче переходный процесс, а, согласно (9.6), чем больше активная сила и меньше сопротивление движению, тем выше скорость установившегося движения. [c.278]

Приведенные примеры показывают, что силы инерции являются реальными силами, которые активно воздействуют на тела — растягивают пружину весов, разрывают нить при вращении груза и т. д. [c.162]

Для исследования движения механизма с переменной массой звеньев можно воспользоваться и уравнением кинетической энергии. Е сли в механизме все активные и реактивные силы и массы приведены к звену приведения с неподвижным центром вращения, то для исследования можно воспользоваться уравнением кинетической энергии в дифференциальной форме [c.314]

Полная схема замещения индуктора, подобная схеме замещения трансформатора, приведена на рис. 5-4, а [24 ]. На схеме и х а — первичная и вторичная реактивности рассеяния, Хд = причем — магнитное сопротивление участка пути магнитного потока вне индуктора и загрузки, которое в дальнейшем называется магнитным сопротивлением обратного замыкания магнитного потока. Га и Хам—активное и внутреннее реактивное сопротивления загрузки, приведенные к току участка индуктора бесконечной длины. Сопротивления и Ха определяются в зависимости от формы тела и режима нагрева так, как было описано раньше. Реактивное сопротивление Хд определяет составляющую магнитодвижущей силы, необходимой для преодоления магнитным потоком пространства вне индуктора. [c.77]

Проделаем теперь обычную для механики машин процедуру приведения сил и масс к выбранному звену. В результате получим приведенные к этому звену моменты и всех активных и реактивных сил и момент инерции / масс всех звеньев, включая и массы обрабатываемого продукта. [c.16]

Если приведенные моменты п М всех активных и реактивных сил зависят от положения и угловой скорости звена приведения, М =М ((f, 0)), М =М ([c.18]

Большинство последующих результатов будет справедливо для общего случая, когда приведенный момент М f, Т) имеет составляющие активных, реактивных и массовых сил и может быть представлен выражением (1. 27). [c.19]

Пример простейитей статически неопределимой задачи приведен па рис. 44, I де представлепа балка заданной длины, закрепленная па концах с помотцью двух неподвижных цилиндрических шарниров Ап В. На балку действуют активные силы F и F. Известны также и точки приложения этих сил. Так как для цилиндрического шарнира имеются две неизвестные, например составляющие силы реакции по осям координат, го число неизвестных будет четыре, а независимых условий равновесия можно составить только три. [c.54]

Отсюда вытекает почти периодичность приведенного момента Ма (ф> Т)=М [tf, О) (if, Г)] всех активных сил по углу поворота W равномерно относительно кинетической энергии Т, О Г Т тгя- Очевидно, ЧТО нри сделапных предположениях приведенный момент М (гр, Т)= - Т всех массовых сил будет также [c.23]

На рис. 14 показан график приведенного момента сопротивления — (кривая abode) и график движущего момента Ml /—/. Площадь, ограниченная кривой ab de и осью абсцисс, пропорциональна работе сил сопротивления, а площадь, ограниченная линией/—/й осью абсцисс, пропорциональна работе движущих сил. На рис. 14 представлен также график суммарного приведенного момента активных сил (кривая Ja b d e f). Площадь, ограниченная графиком и осью абсцисс, пропорциональна динамическим работам (работам сил инер- ции) механизма. Условие установившегося движения в обозначениях рис. 14 имеет вид [c.93]

В системах автоматического ориентирования применяют три метода 1) отсев неправильно расположенных деталей с сохранением правильно ориентированных — пассивное ориентирова-вание 2) приведение всех деталей в требуемое положение за счет реактивных сил, т. е. с использованием упоров, козырьков, выступов и т. п., — активное ориентирование и 3) контроль положения деталей датчиками с последующим изменением положения неправильно ориентированных деталей за счет активных сил в принудительно ориентированных устройствах — принудительное ориентирование. Следует иметь в виду, что принудительное ориентирование представляет собой разновидность активного. [c.101]

При больших окружных скоростях вращения цапфы и при высоких температурах масла (малая вязкость) приведенное число Рейнольдса Ре, определяемое формулой (6.14), может стать близким к единице или даже больше единицы. Это означает, что теперь силы инерции сравнимы с силами трения, а потому выводы, сделанные на основе изложенной теории, становятся сомнительными. Можно попытаться распространить теорию на более высокие значения приведенного числа Рейнольдса следующим образом использовав полученное выше решение, вычислить отброшенные ранее инерционные члены и затем найти улучшенное решение, учтя инерционные члены как известные активные силы. Такой способ сходен со способом, примененным Озееном с целью улучшить решение Стокса для обтекания шара. Соответствующие вычисления выполнены В. Калертом [ ]. Они показали, что при повышении приведенного числа Рейнольдса примерно до Ре = 5 силы инерции вносят в полученное ранее распределение давления поправки, не превышающие 10% (и для случая плоского ползуна, и для случая цапфы в подшипнике). Представление о совпадении теории с экспериментальными исследованиями можно получить из работ Г. Фогель-поля [ "], [1 ]. [c.121]

Все внешние нагрузки, действующие по длине участков, нужно умножить на соответствующие коэффициенты жесткости. Так, сосредоточенные приведенные силы будут приложены в тех же сечениях, что и активные силы, но их величины изменятся и становятся равными Р =Рк1к [c.136]

Согласно определению математического ротора усилие Р является приведенной силой физического ротора согласно уравнению (64). Точкой приведения силы Р является точка Шток 5 имеет массу Шц,, которая также является приведенной для данного физического ротора. Вал ротора служит звеном приведения момента сил М . В плоскости перемещения грузов имеются две системы координат с началами в точках О и От. Точка О может быть выбрана произвольно на оси вращения (оси Оу), точка 0 является точкой приведения силы Р, лежит на оси Оу и является одновременно вершиной профиля 3. Согласно схеме рис. 42 на рис. 43 ордината точки приведения силы Р в системе хОу обозначена Ь и изменяется от до Следовательно, координаты точки Ох в начальном положении в координатной системе хОу (О Ьх) оси х обеих систем параллельны. Обе системы вращаются вместе с ротором. Ротор имеет приведенный момент инерции, определяемый форл улой (62). Под моментом инерции У понимается некоторая постоянная величина, равная моменту инерции покоя изучаемого физического ротора. МомеНт инерции Д/ из формулы (62) может быть найден из анализа рис. 43. Любой элементарный механизм ротора имеет общий центр масс активных подвижных звеньев, перемещение которого, а также перемещение активных подвижных звеньев относительно этого центра определяет величину ДУ. В математическом роторе (см. рис. 43) активные звенья каждого элементарного механизма заменены одним центробежным грузом 1 (следовательно, число грузов в математическом роторе равно числу элементарных механизмов в роторе данного физического толкателя). Для такой замены необходимо, чтобы кинетическая энергия груза 1 в каждый момент времени равнялась кинетической энергии этих звеньев. Согласно теореме Кенига кинетическая энергия последних равна кинетической энергии массы, сосредоточенной в центре масс элементарного механизма, и сумме кинетических энергий всех материальных точек активных подвижных звеньев в движении относительно центра масс. Кинетическая энергия каждого центробежного груза (см. рис. 43) в его движении относительно корпуса 7 [c.119]

Беличиной яре в приведенных выше соотношениях обозначена механохимическая активность твердого железа, которую необходимо учитывать, поскольку она зависит от механического воздействия. Дело в том, что увеличение коррозионного тока в случае деформируемого металла не является следствием роста обычной термодинамической активности (пропорциональной концентрации) атомов металла. Это вытекает из анализа полного кинетического уравнения, согласно которому поток реакции зависит не от активности, а от сродства реакции, т. е. от химического потенциала атомов твердого металла. Этот потенциал в силу известной свободы выбора соотношения между величиной активности и стандартного XHMHite Koro потенциала [х [3] обусловлен как активностью а , так и стандартным химическим потенциалом Хм - [c.113]

Из приведенных на рис. 5 данных следует, что с увеличением. площади катода ( старой поверхности) сила тока гальванопары существенно возрастает, а общее количество электричества, гфодуцированное тальванопарой за период ее активного функционирования, увеличивается (более чем в 15 раз). Это свидетельствует о том, что при контакте СОП со старой поверхностью, в особенности, когда площадь ее существенно больше площади СОП, по месту СОП происходят преимущественно анодные процессы, катодные же в основном переносятся на старую поверх-76 [c.76]

Смысл приведенного здесь равенства и входящих в него величин подробно поясняется ниже. На i-ю массу действуют эффективные силы, включающие в свой состав силу инерции — midi и активные действующие силы, к числу которых относятся сила сопротивления — biv (если полагать ее пропорциональной скорости) и вынуждающая сила Q9 sin (м/-f ф) = QJ. Предполагаем, что все вынуждающие силы, приложенные к массам, имеют одинаковую частоту (круговую частоту ) и одинаковую начальную фазу ф. Совокупность таких вынуждающих сил можно назвать моногармоническим возмущением. [c.86]

При потенциалах, более отрицательных, чем последний, наступает перезарядка поверхности ртути, приобретающей на этот раз избыток отрицательных зарядов. Поэтому дальнейшее смещение потенциала в сторону отрицательных значений будет сопровождаться понижением пограничного натяжения вдоль всей нисходящей ветви электрокапиллярной кривой. Как уже отмечалось, форма электрокапиллярной кривой подвергается заметным изменениям в присутствии ионов, способных к специфической адсорбции на поверхности ртути за счет некулоповоких сил. Чти изменения, выражающиеся в смещении положения максимума кривой и самой его высоты, наблюдаются также и при введении в раствор молекул органических соединений, обладающих капиллярной активностью, например алифатических спиртов. Согласно приведенному схематическому рис. И, нетрудно видеть, что область адсорбции поверхностно-актив.ных анионов раопространена [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...