Скорости точек тела при плоском движении

СКОРОСТИ ТОЧЕК ТЕЛА ПРИ ПЛОСКОМ ДВИЖЕНИИ [c.138]

Скорости точек тела при плоском движении [c.195]

Для успешного составления уравнений движения системы следует повторить метод кинематических графов вычисления скоростей точек тела при плоском движении ( 8.5, с. 188). [c.279]

Таким образом, скорость какой-либо точки фигуры при ее плоском движении равна векторной сумме скорости полюса и относительной скорости этой точки от вращения фигуры вокруг полюса. Формула (3) выражает зависимость между скоростями двух любых точек тела при плоском движении в любой момент времени. [c.143]

Скорость груза предполагаем направленной вниз по наклонной плоскости, а следовательно, в начале движения из состояния покоя внн.з направлено и ускорение груза. Все точки нити имеют одинаковую по числовой величине скорость а следовательно, такую же скорость имеет и точка М диска. Приняв ее за полюс, определяем скорость точки С по формуле, связывающей скорости двух точек тела при плоском движении [c.399]

Другой простой и наглядный метод определения скоростей точек плоской фигуры (или тела при плоском движении) основан на понятии о мгновенном центре скоростей. [c.132]

Теперь выведем выражение кинетической энергии, соответствующей потерянным скоростям АС точек М, твердого тела при плоском движении [c.232]

Выражение (2) является общей формулой кинетической энергии, соответствующей потерянным скоростям точек твердого тела при плоском движении. [c.233]

Вполне определенная точка с абсолютным ускорением, равным в данное мгновение нулю, бывает не только при движении фигуры в ее плоскости, но и при произвольном движении тела (см., наиример, Г. К. Суслов. Теоретическая механика. Гостехиздат, 1944 г., стр. 114). Мгновенный центр скоростей существует только при плоском движении. [c.238]

Для нахождения скоростей точек тела при его плоском движении обычно предварительно находят мгновенный центр скоростей. Но можно применить формулу, выражающую зависимость между скоростями двух точек тела. [c.142]

Найдем скорость v произвольной точки А тела при плоском движении. Введем вспомогательную /( -систему отсчета, которая жестко связана с точкой О тела и перемещается поступательно относительно /(-системы (рис. [c.22]

В общем случае плоского движения тела скорость любой точки складывается из скорости, которую имели бы все точки тела при поступательном движении тела со скоростью Vo полюса О, и вращательной скорости соХ " точки М вокруг полюса О (рис. 153). [c.237]

Задание К-4. Определение скоростей точек твердого тела при плоском движении [c.93]

Точки Ag и В принадлежат одному звену, поэтому используем соотношение между скоростями точек одного тела при плоском движении [c.151]

Таким образом, ускорение любой точки А тела при плоском движении равно геометрической сумме ускорения точки, принятой за полюс, и ускорения точки А за счет ее вращения вокруг этого полюса. Отсюда, в частности, следует, что ускорение любой точки колеса, катящегося по плоскости без проскальзывания с постоянной скоростью [c.15]

Отсюда следует, что скорости точек тела при его плоском движении распределяются точно так же, как и при вращательном [c.173]

Так же как и при плоском движении твердого тела, часть скорос 1 и ю X г можно истолковать как скорость от вращения тела вокруг точки О. [c.193]

При плоском движении твердого тела подвижная центроида катится без скольжения но неподвижной. Точка соприкосновения подвижной и неподвижной центроид является в данный момент мгновенным центром скоростей. Центроиды можно определить геометрическим построением или аналитически. [c.392]

Следовательно, скорость любой точки М тела в плоском движении является геометрической суммой скоростей полюса и точки М при ее вращении вместе с телом вокруг полюса. Модуль и направление вектора г/л1 находят построением параллелограмма скоростей согласно уравнению (3.3) (рис. 3.2, б). [c.30]

Эти частные случаи показывают, что для подвижных точек центра масс для любой системы и мгновенного центра скоростей при плоском движении твердого тела в рассмотренном случае теорема об изменении кинетического момента для абсолютного движения имеет ту же форму, что и для неподвижной точки О. [c.300]

Отсюда следует, что скорости точек тела при его плоском движении распределяются точно так же, как и при вращательном движении. Роль неподвижной оси играет мгновенная ось, проходящая через мгновенный центр скоростей перпендикулярно плоскости движения. Таким образом, скорости всех точек фигуры герпендикулярны отрезкам, соединяющим эти точки с мгновенным центром скоростей (ул АР), а модули скоростей пропор-ц юнальны расстояниям до мгновенного центра скоростей (Уд = Ш.рЛ). [c.201]

При определении скорости любой точки тела, совершающего плоское движение, используем соотношение Ув =У -кохр = Уд +(охБА = Уд + вА в которое входят следующие параметры модуль скорости точки В, направление скорости точки В, модуль скорости точки А, направление скорости точки А, угловая скорость тела, взаимное расположение точек А и В. [c.105]

При плоском движении тела угловую скорость и угловое ускорение можно считать векторами, направленными по подвижной оси, перпендикулярной к плоскости фигуры и проходящей через выбранный полюс. Вектор угловой скорости м пра плоском Авщжетии фигуры направлен по подвижной оси так, чтобы с конца его стрелки видеть вращение фигуры против движения часовой стрелки. Вектор углового ускорения ё при ускоренном вращении фигуры совпадает с направлением вектора угловой скорости а, а при замедленном вращении эти векторы имеют противоположные направления. Так как а и е не зависят от выбора полюса на плоской фигуре, то, следовательно, их можно приложить в любой точке фигуры, не изменяя величин и направлений этих векторов, т. е. а и ё являются свободными векторами. [c.138]

Рассмотрим работу силы тяжести и линейной силы упругости, нзменяю[цейся по закону Гука, и вычисление работы силы, приложенной к какой-либо точке твердого тела в различных случаях его движения. В качестве простейших примеров движения укажем случаи, когда работа равна нулю. Так, работа любой силы равна нулю, если она приложена все время в неподвижной точке или в точках, скорость которых равна нулю, как, например, в случае, когда сила все время приложена в мгновенном центре скоростей при плоском движении тела или все время в точках, лежащих на мгновенной оси вращения, в случае вращения тела вокруг неподвижной точки. Эти случаи возможны в задачах, когда рассматривают работу силы трения в точке соприкосновения двух тел при отсутствии скольжения одного тела по другому. При этом работа силы трения равна нулю. [c.288]

При плоском движении твердого тела кинетическую энергию можно вычислить по теореме Кёнига. Так как в этом случае относительное движение относительно центра масс (точнее — относительно системы координат, движущейся поступательно вместе с центром масс) является вращением вокруг центра масс с угловой скоростью (О, то [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...