Теория Фридмана

Статья 4 была направлена в немецкий журнал А. А. Фридманом. В ней приведены результаты вычислений к теории Фридмана порывистости ветра, а также проведено некоторое сравнение расчетов и натурных наблюдений на аэрологической станции. Здесь дан сокращенный перевод статьи на русский язык и опущены довольно обширные таблицы числовых расчетов и соответствующие графики. [c.51]

Таким образом, теория Фридмана описывает ряд важных аспектов эффекта Холла в жидких полупроводниках. Однако она все же не согласуется с экспериментом в некоторых отношениях, что наводит на мысль, что некоторые факторы, необходимые для описания имеющейся ситуации, не учитываются. Это может быть связано с необычной природой почти заполненной зоны в жидкостях р-типа. [c.108]

В 30-е годы интерес к теории упругости анизотропного тела возрос, что привело к интенсификации исследований в этом направлении в ряде стран, что, очевидно, объясняется применением древесины в авиастроении. Поскольку подобные работы проводились малыми группами исследователей в различных странах, результаты в значительной степени дублировались, что вызвало распространение обвинений в плагиате. Например, редакторы Прикладной математики и механики в примечании к работе Фридмана [14] отметили плагиат советских работ в Англии. Это не совсем так. В действительности, тщательный анализ литературы показывает, что аналогичные по форме окончательные теоретические результаты были получены различными группами не идентичными методами, соответствующими степени разработанности проблемы. [c.14]

Согласно теории прочности Давиденкова — Фридмана природа разрушения двойственна хрупкое разрушение от отрыва происходит под действием нормальных напряжений, вязкое — под действием касательных. Высокие напряжения, сопровождающиеся разрушением, могут возникнуть при ударе по абразиву в результате наложения падающей и отраженной волн. Разрушение абразивных зерен на поверхности контакта связано с интерференцией этих волн, поэтому создание теории напряженности контакта при ударе неразрывно связано с учетом упругой и пластической деформаций. Особые трудности возникают при аналитическом исследовании упругопластической деформации поверхности контакта при ударе. При напряжениях, превышающих предел упругости, местная деформация включает две составляющие— упругую и пластическую. Для упругой деформации справедлива приближенная зависимость Герца [c.11]

Резюмируя все сказанное в этой главе, видим, что теория размерностей является весьма простым и эффективным средством анализа сущности явлений. Приведенные примеры, излагавшиеся в трудах Л. И. Седова, Я. Б. Фридмана, стали в какой-то мере классическими. [c.186]

ТЕОРИЯ Я. Б. ФРИДМАНА И ЕЙ АНАЛОГИЧНЫЕ 649 [c.549]

Теория Я. Б. Фридмана и ей аналогичные [c.549]

Рис. 8.20. Диаграмма теории Я Б. Фридмана.

Такие кривые можно построить при разных видах напряженного состояния. По сути дела эти кривые необходимы для установления Тт и Тк. С другой стороны, кривые служат для оценки достоверности предсказания по теории Я. Б. Фридмана типа разрушения и уровня напряжений х ах, при которых это разрушение происходит. [c.554]

Что фактически дает теория Я. Б. Фридмана [c.555]

Во-первых, она позволяет предсказать вид разрушения. Во-вторых, пользуясь этой теорией, можно судить, насколько близок другой вид разрушения если прямую, соответствующую рассматриваемому напряженному состоянию, достаточно повернуть на небольшой угол, чтобы. произошло изменение вида разрушения, то этот другой вид разрушения достаточно близок к фактически реализуемому. Наконец, теория Я. Б. Фридмана позволяет установить предельные значения напряжений, соответствующие возникновению текучести и разрушению. Теория Я. Б. Фридмана позволяет судить и о том, как добиться получения более мягкого режима работы материала. [c.555]

Какова общая оценка теории Я. Б. Фридмана [c.555]

Статья 3, опубликованная после смерти А. А. Фридмана, представляет записанные мною лекции Фридмана, содержащие строгое обоснование теории переноса особенностей в плоском движении несжимаемой жидкости, и применение этой теории к вихревым цепочкам Кармана и их обобщениям. Предшественницей указанной выше книги [1] была книга [3] (в этой книге П. Я. Кочина отмечена как соавтор главы о вихревых движениях. Раздел [c.51]

Векторные (вращательные) флуктуации характеризуются возмущениями метрики Фридмана — Робертсона — Уокера векторного типа (не сводимыми к градиенту от скалярной ф-цни) и вихревой пекулярной скоростью вещества. При этом возмущение плотности энергии вещества равно нулю. Этот тип возмущений несовместим с малостью П. ф. на ранних стадиях эволюции Вселенной, поэтому совр. космология. теории предсказывают отсутствие векторных П. ф. (вторичные вихревые флуктуации скорости вещества могут возникнуть из адиабатич. П. ф. при г 10 за счёт раз л. нелинейных эффектов). [c.554]

Феноменологическая оценка разрушения твердого тела на основании критерия прочности в общем случае ничего не говорит о характере тех процессов, которые привели к потере несущей способности, хотя некоторые критерии могут иметь определенную физическую интерпретацию. Использование совокупности критериев может позволить в рамках феноменологического подхода различать механизмы разрушения. Концепция описания критического состояния материала с помощью более чем одного уравнения ярко выражена в теории прочности Я.Б. Фридмана [67]. В работе А.А. Ильюшина [104] введено понятие повреждения частицы материала и на основании мер повреждений записана совокупность критериев прочности, каждый из которых соответствует разрушению определенного типа. [c.111]

Во времена Фридмана не существовало ншсаю1х экспериментальных данных, свидетельствующих о нестационарности Вселенной. Не удивительно, что решете Фридмана бы.тю воспринято с недоверием. Физиков смущала корректность исходного положения Фридмана об однородности Вселенной. Но со временем нашлись экспериментальные факты, подтверждающие основные выводы теории Фридмана, и сейчас она является фундаментом современной космолопш. [c.145]

Космологическое красное смещение также предсказывалось теорией Фридмана, и для расчета Н в ней была выведена теоретическая формула. Таким образом гипотеза о расширяющейся Вселенной, полученная сначала в тиши кабинета, а затем нашедшая экспериментальное подтверждение, стала фактом. В теории Фридмана как постоянная Хаббла, так и радиус Метагалактики зависят от времени [c.146]

Согласно модели Фридмана, в начальный момент времени все вещество Вселенной было сконцентрировано в точке (см. рис. 39). При этом плотность энергии в точке должна стремиться к бесконечности. Но при е- оо в веществе всегда должны происходить какие-то фазовые превращения, приводящие к радикальному изменению его свойств. Об этих свойствах нам пока ничего не ювестно. Предсказываемая теорией Фридмана сингулярность также является одним из ее недостатков. [c.228]

Объединенная теория прочности Я. Б. Фридмана, являясь большим шагом в развитии теорий прочности, имеет существенные недостатки, значительно сужающие круг материалов, на которые она может быть распространена. К таким недостаткам прежде всего следует отнести приближенный характер положенных в ее основу критериев прочности. Еще Людвиг, предложивший кривые Тшах — Ymax как абсолютные характеристики материала, подчеркивал их приближенный характер [585]. Об этом же говорят работы и других исследователей. Критерий, постулирующий постоянство максимальных удлинений, как уже отмечалось, также не подтверждается опытом. Поэтому объединенная теория Фридмана представляет скорее научный, чем технический интерес [96, 101, 103, 385 и др.]. [c.93]

В теории Фридмана используется квазирешеточная формулировка (блоховская теория сильной связи) с координационным числом г и интегралом перекрытия I. Последний связан с параметром Хиндли соотношением [c.102]

Кроме рассмотренных теорий прочности в течение первой половины XX в. и до настоящего времени был предложен целый ряд новых теорий, исходящих из феноменологических предпосылок, которые, как правило, базируются на одной из классических теорий, т. е. используются те же критерии прочности, но с введением дополнительных условий. К этим теориям относятся критерий Шлейхера, критерий Мизеса — Генки, критерий П. П. Баландина, критерий Г. С. Писаренко и А. Л. Лебедева, критерий И. Н. Миро-любова, критерий Ю. И. Ягна, критерий Г. А. Гинеева и В. И. Кис-сюка, а также объединенная теория прочности Н. Н. Давиденко-ва-—Я. Б, Фридмана и другие теории советских и зарубежных ученых. [c.102]

Следует отметить, что конец магистральной трещины в реальных металлических материалах только схематически и очень условно можно аппроксимировать гладкой или кусочно-гладкой линией, следующей из упругого или упругонластического решения. Степень соответствия результатов решения, полученных из континуальных теорий, с реальной ситуацией, зависит от степени локальности рассмотрения объекта. Углубление в детали строения поверхности трещины и ее конца неизбежно приведет к отказу от результатов решения континуальных теорий. Для этого достаточно взглянуть на ряд фотографий трещин, обнаруживаемых в элементах различных конструкций и возникших по разным причинам в эксплуатационных условиях (например, рис. 25.10, 25.11). Однако это не означает, что решение континуальных теорий неверны. Нет, они верны, но для своего масштаба, для соответствующей степени локальности рассмотрения объекта. Например, если принимать во внимание структуру материала, то область справедливости континуальных теорий может быть отражена с помощью диаграммы структурной неоднородности Я. Б. Фридмана [290]. [c.216]

Имеются в виду редакционные примечания к обзору М- М. Фридмана Математическая теория упругости анизотропных тел — ПММ , т. XIV, 1950, с. 321—340, в которых перечислен ряд работ, опубликованных в Pro eedings of the Roy. So ., London, ser. A (vol. 173, 1939 vol. 184, 1940). В этих работах без должных ссылок воспроизведены результаты С. Г. Лех-ницкого (Прим, ред. пер.). [c.14]

Несмотря на сравнительную давность изобретения феррозондов, сколь-нибудь цельная и последовательная теория их, положенная в основу расчетов и проектирования современных измерительных устройств, появилась значительно позднее. Основополагающим явилось учение о намагниченности ферромагнитных тел конечных размеров, развитое советским физиком В. К. Аркадьевым. Это учение в той или иной степени использовано во всех отечественных и зарубежных разработках теории феррозондов. Большой вклад в теорию феррозондов внесли Р. И. Янус, Н. Н. Зацепин, М. А. Розенблат. Для применения феррозондов к решению практических задач немалую роль сыграли работы С. Ш. Долгинова, В. И. Дрож-жиной, Л. X. Фридмана, А. П. Лысенко, Ю. В. Афанасьева и др. [c.37]

При решении задач прочности систематически приходится встречаться с вопросами моделирования. Однако до настоящего времени имеется сравнительно немного работ, в которых обобщались бы исследования под углом зрения теории моделирования. В настоящей работе сделана попытка такого обобщения, в основном на основе работ, получивших широкое признание. Так, например, при изложении общих принципов моделирования использовались фундаментальные обобщения В. А. Веникова, Я. Б. Фридмана,Ti С. Писаренко при изложении методов исследования напряженного и деформированных состояний в основу были положены обобщения Дюрели и Паркса, И. И. Пригоровского, Я. Б. Фридмана, а при рассмотрении методов аналогового моделирования — работы П. Дж. Шнейдера, А. В. Лыкова, С. П. Тимошенко. Теория подобия излагалась в основном с учетом работ П. К. Конакова, А. А, Гухмана, М. В. Кирпичева. теория размерностей — с учетом работ Л. И. Седова. [c.3]

Теория Я. Б. Фридмана ). Я. Б.Фридман предложил ) строить на основании некоторых экспериментально найденных данных следующие две диаграммы, располагаемые рядом. Первая (левая) строится в системе осей Оэк ,2 — Ттах, а вторая (правая)—в системе осей тах — Ттах (мэксимальный ИСТИННЫЙ СДВИГ — максимальпое касательное напряжение) (рис. 8.20). Диаграмма отражает поведение материала, связанное как с его природой, так и с характером напряженного состояния. Коснемся прежде всего вопроса о том, [c.550]

Теория Г. Шнадта ). Как и Я. Б. Фридман, Г. Шнадт строит диаграмму на плоскости в некоторой, системе осей и наносит сетку линий, каждая из которых соответствует той или иной границе области работы материала. Этими областями являются область упругой работы, область пластических деформаций и область исчерпанной прочности. На сетку линий, отражающих возможности материала, наносятся линии, характеризующие напряженное состояние конструкций. Несмотря на сходство некоторых основных положений теории Г. Шнадта с положениями теории Я. Б. Фридмана, никаких указаний на последнего в работе Г. Шнадта не имеется. [c.556]

В. В. Новожилов и О. Г. Рыбакина показывают, что критерий (8.74) связан с критериями прочности при простом нагружении в теории Я. Б. Фридмана. Действительно, существует зависимость [c.600]

Условие (6.1) близко по своим результатам к теории Давиден-кова—Фридмана. Условие (6.2) — к критерию Коффина—Мэйсона. [c.145]

В общей теории относительности существование преобразований, не изменяющих М. п.-в., возможно лишь при наличии соответствующих симметрий гравитац. ноля. Так, метрич. тензор п.-в. Шварцшильда инвариантен относительно пространственных поворотов и временных сдвигов, что отражает центр, характер гравитац, ноля и его статичность структура метрич. тензора в моделях Фридмана, описывающих крупномасштабную структуру п.-в. Вселенной в целом, отражает факт однородности и изотропии Вселенной в больших масштабах (см. Тяготение). Если нек-рое преобразование йзометрии порождается векторным полем, то такое векторное поле ваз. полем Киллинга (W, Killing, 1892) и удовлетворяет ур-нию = О, где точкой [c.125]

Адиабатич. флуктуации описываются возмущениями метрики Фридмана — Робертсона — Уокера скалярного типа, к-рые эффективно сводятся к неоднородному возмущению ньютоновского гравитац. потенциала и связанному с ним возмущению полной плотности энергии вещества. Кроме того, у вещества появляется потенциальная (т. н. пекулярная) скорость относительно выделенной космологии. системы отсчёта, в к-рой невозмущённая метрика дростраиственно однородна. В зависимости от характера временной эволюции адиабатич. флуктуации принадлежат к растущей (квазиизотропной) или падающей моде. Только первая мода совместима с условием малости П. ф. при г 10 . Для растущей моды П. ф. безразмерная амплитуда возмущений метрики в сияхроввой системе отсчёта не зависит от времени на нач. стадиях расширения Вселенной, когда пространственный масштаб флуктуаций Ь сч R t) больше размера космология, горизонта границы области двусторонней причинной связанности, см. Вселенная) с1, каковы бы ни были свойства вещества (необ.ходимо только выполнение причинности принципа). Поэтому, с точки зрения классич. теории гравитации, эта амплитуда (10 —10 ) должна быть задана как нач. условие для Вселенной в момент её выхода из сингулярности космологической (Большого Взрыва), — 0. [c.554]

Согласно теории горячей Вселенной, пространственно-временные свойства Вселенной с большой степенью точности описываются одной из трёх моделей Фридмана — открытой, замкнутой или плоской. Во всех случаях Вселенная должна была родиться в сингулярном состоянии с бесконечно большими плотностью и темп-рой в нек-рый нач. )к1оыент времени 1 = 0 (модель Большого Взрыва). При последующем расширении темп-ра Вселенной должна была падать и постепенно достигнуть совр. значения Т 2,7 К (темп-ры микроволнового фонового излучения), В дальнейшем замкнутая Вселенная должна была бы снова сжаться до состояния с бесконечной плотностью и темп-рой, а открытая или плоская Вселенная — неограниченно расширяться, продолжая постепенно остывать. [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...