Определение серые-Излучение

Большинство реальных твердых тел с определенной степенью точности можно считать серыми телами, а их излучение — серым излучением. [c.464]

Определение коэффициентов излучения серых тел [c.530]

Мы. приняли ранее, что излучение нашего тела является серым , следовательно, серым будет фотонный газ в полости. Для определения энергии серого излучения в интервале частот V, v + Av, кроме энергии одного фотона, надо знать число фотонов в этом интервале. Число фотонов связано с энергией фотона и определяется законом распределения. [c.64]

Для упрощения практических расчетов введено понятие о так называемом сером- излучении или сером теле. Под серым излучением понимается такое излучение, которое аналогично черному имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волн при любой температуре в определенное число раз меньше, чем у черного тела. [c.251]

ДО I. Для серого излучения согласно определению спектральная степень черноты есть постоянное число. [c.156]

При фиксированной температуре величина в общем случае зависит от длины волны Я и может изменяться в пределах от О до 1. Для серого излучения согласно определению спектральная степень черноты есть постоянное число. [c.167]

К определению абсолютно серого излучения. [c.200]

Различие между обеими формулами интересно с принципиальной стороны. В обычно применяемой формуле (5-62) излучение рассматривают как поверхностное явление. В действительности же излучение есть объемное явление и только в частном случае, когда произведение й велико, оно может принимать характер поверхностного явления. Формула (5-63) подчеркивает объемный ха рактер излучения. При этом в случае очень малых величин габ объемный характер излучения проявляется со всей определенностью. Коэффициент использования в этом случае близок к единице, а количество излученной энергии почти пропорционально величине излучающего объема и не зависит от величины его поверхности. При больших аб центральное ядро излучающего объема теряет свое влияние на процесс излучения поэтому излучение начинает проявляться как поверхностное явление. Коаффициент е в формуле (5-62) получается почти постоянным, равным для серого излучения единице, количество излученной энергии при этом почти пропорционально величине излучающей поверхности. [c.186]

Рассмотренный приближенный метод определения излучения геометрических форм легко применим к серому излучению. Применение его к излучению газов затруднено тем, что степени черноты излучающих газовых объемов зависят от температуры газа. Поэтому для расчета потребуется целый набор графиков, подобных изображенным на рис. 103 и 104. [c.186]

Так как величина а = не зависит от X,, то в нашем случае серого излучения можно применить закон Кирхгофа не только к излучению определенной длины волны X,, но и к интегральному излучению [c.86]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

Отсюда ясно, что для тел, характер излучения которых сильно отличается от излучения черного тела (например, для тела с ясно выраженными областями селективного излучения), понятие цветовой температуры не имеет смысла, ибо цвет таких тел можно только очень грубо воспроизвести при помощи черного тела. В тех случаях, когда определение цветовой температуры возможно (так называемые серые тела , например, уголь, окислы, некоторые металлы), для ее отыскания необходимо произвести исследование распределения энергии в спектре при помощи соответствующих спектральных приборов. Рис. 37.2 воспроизводит результаты такого исследования для Солнца одновременно на нем нанесены кривые распределения для черного тела при температурах 6000 и 6500 К. Рис. 37.2 показывает, что отождествление Солнца с черным телом [c.703]

Различные серии в спектре излучения атома водорода образуются в результате перехода электрона с внешних орбит на определенную внутреннюю орбиту. [c.88]

С=8-Со - коэффициент излучения реального тела, Вт/(м - С). Спектр излучения серых тел подобен спектру излучения абсолютно черного тела (рис. 6.3). Большинство реальных тел с определенной степенью точности можно считать серыми. [c.58]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

Особенность излучения газов состоит в том, что их спектры излучения и поглощения в отличие от спектров черного и серого тел имеют резко выраженный селективный характер, т. е. эти газы излучают и способны к поглощению лучей с определенными длинами волн. Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. [c.262]

Серые тела. В этом случае в исходных условиях дополнительно должны быть заданы для всех тел системы их оптические свойства ( ъ Ri), которые принимаются постоянными для каждого тела. Для определения плотности потока результирующего излучения используется зависимость (16-20) [c.398]

Для выяснения механизма разрушения тонких листов некоторых металлов была проведена серия экспериментов [125] по определению времени предварительного нагревания металла до начала разрушения, времени образования сквозного отверстия (при неподвижном источнике) в слое металла, изменения отражательной способности в процессе воздействия лазерным излучением и температуры в зоне облучения и на некотором расстоянии от нее. Измерения проводились в широком диапазоне плотностей потоков для фольги и тонких листов титана, тантала, ниобия, нихрома, ковара и электротехнической стали. Облучение осуществлялось либо на воздухе, либо при поддуве кислорода или гелия. [c.117]

Для серой среды и серой граничной поверхности уравнения (4-21), (4-22) (4-25), (4-26) и граничные условия к ним (4-27) и (4-30) будут содержать коэффициенты, при определении которых отпадает необходимость интегрирования по спектру. По форме эти уравнения будут тождественны соответствуюш,им уравнениям спектрального излучения. Поэтому для неселективных (серых) излучающих систем использование дифференциально-разностного приближения будет существенно проще. [c.128]

При определении суммарного результирующего потока для системы серых излучателей, кроме этого, необходимо также измерить лишь в точке N эффективную температуру радиометром полного излучения. [c.155]

Таким образом, в отличие от абсолютно черных тел, при расчетах лучистого теплообмена между двумя серыми телами, образующими замкнутую систему, помимо взаимной поверхности излучения Нц, необходимо для каждого конкретного случая определять также величину приведенной степени черноты системы е р. Для определения приведенной степени черноты е р по заданным значениям степени черноты поверхностей и необходимо предварительно установить значения угловых коэффициентов (pi и ф21 для данной системы тел (например, из табл. 3-1). [c.113]

На изложенных принципах основывается известный метод Шмидта [Л. 1401 по определению суммарной поглощательной способности пламени с использованием горячего и холодного (неизлучающего) фона. В основу метода положено предположение о том, что излучение пламени является серым. Исходя из этого, коэффициент поглощения (степень черноты) пламени а рассматривается, как постоянная величина, не зависящая от длины волны излучения. Температура холодного фона должна быть достаточно низкой, чтобы можно было пренебречь его собственным излучением по сравнению с излучением пламени. [c.280]

При определении собственной энергии излучения поверхностей нагрева казалось бы следует принять во внимание, что они, будучи серыми, испускают излучение по всем длинам волн. Однако испу- [c.216]

Рассмотрим второй и более сложный случай, когда поверхности 7 i и Fz (рис. 6-9) являются серыми излучателями. Для определения сальдо-потока поверхности Fz нужно, как н й первом случае, найти ту часть лучистой энергии собственного излучения поверхности Fi, которая поглощается поверхностью F2, и лучистую энергию собственного излучения поверхности Fz, поглощаемую поверхностью Fi- В данном случае относительного расположения поверхностей Fi и F2 плотность их отраженного, а следовательно, и эффективного излучения непостоянна как в пределах поверхности Fi, так и в пределах поверхности F2- Это определяется тем, что каждая поверхность посылает на отдельные равновеликие элементарные участки другой поверхности различный поток собственного излучения. Качественно это можно проследить по [c.85]

В отличие от серых тел тела с селективным излучением могут излучать и поглощать энергию лишь в определенных, характерных для каждого тела, областях спектра. [c.198]

Такое определение отличается от определений серого тела, в которых или вообще не ставится вопрос о возможной связи между С и Т тела, или, наоборот, подчеркивается наличие такой завксимостя. Учитывая, что серое тело — это абстрактное понятие, вводимое для более удобного проведения теоретического анализа и практических расчетов излучения, наделение его свойством неопределенной связи между С и 7 совершенно неоправдано. Особенно это видно на примерах анализа и расчетов процесса нагрева тел излучением, связанных с изменением температуры этих тел в период нагрева. Принятие определения серого тела с подчеркнутым отсутствием зависимости между С и Т дает возможность более четкого выявления особенностей излучения реальных тел. [c.14]

Широкие эксперименты проводятся и на землях Львовской области. iXлeбopoбы использовали яровой ячмень сорта Эльгина и озимый сорта Белта . Обработку семян проводили на машинах, разработанных Львовскими приборостроителями. Результаты показали 10%-ную прибавку урожая. Экспериментальная установка для лабораторной обработки семян была названа Львов-1. Электроника . Она собрана на гелий-неоновом и аргоновом лазерах. Один лазер работал в красной области спектра, другой —в ультрафиолетовой. Излучение лазеров с помощью короткофокусных линз расширяется до требуемого угла, обеспечивая тем самым определенную плотность излучения на поверхности, где размещались обрабатываемые семена- Промышленная установка Львов-1 предназначалась для обработки больших объемов зерна, в ней использовался только гелий-неоновый лазер. Из бункера под действием собственного веса семена движутся но наклонному желобу длиной около метра. За это короткое время происходит их активация. Сначала семена облучаются красным светом неоновой лампы, изогнутой в несколько колен, а затем попадают под лазерный луч, который разворачивается с помощью шестигранного зеркала на всю ширину желоба. Предварительное облучение зерна светом в диапазоне 0,63. .. 0,65 мкм призвано подготовить семена к более эффектив-. ному восприятию монохроматического лазерного излучения. Эта установка, выпускаемая небольшой серией, отличается простотой в изготовлении и эксплуатации, высокой надежностью и компактностью. Масса установки всего ПО кг, обслуживается она одним человеком и име-..ет производительность до 7 т зерна в час. [c.101]

Третий способ приближенного определения степеней черноты основан на использовании коэффициента зффективности. По этому способу определяют геометрическую характеристику излучающего объема и умножают ее на коэффициент эффективности. По полученной величине эффективной длины пути луча, по диаграммам полусферического излучения среды (см. рис. 43 и 44) или по формуле (2-4) для серого излучения определяют среднюю степень черноты объема. В этом способе нет надобности иметь многочисленные диаграммы излучения газов. Основной за- [c.186]

Определение коэффициентов взаимного лучистого теплообмена между поверхностью и объемом и между объемами представляет большой интерес с точки зрения задач расчета лучистого теплообмена зональным методом. Эти коэффициенты для серого излучения можно определить непооредственным интегрированием по формулам (4-164) и (4-180). В гл. 4 было показано, что их можно выразить через обобщенные взаимные поверхности между поверхностями. Это обстоятельство во многих слу-,чаях может сильно облегчить расчет коэффициентов взаимного лучистого теплообмена. [c.189]

Закон Стефана — Больцмана применим для определения энергии излучения Е и серых тел, причем вместо коэффициента излучения черного тела Со в уравнение входит коэффрщиент излучения серого тела С. [c.116]

Лазерные газоанализаторы способны улавливать одну десятимиллион-ную долю нужного газа в испытуемой среде. Каждый газ откликается только на определенное лазерное излучение. Газоанализатор Каскад", разработанный учеными Московского инженерно-физического института, воспроизводит около 40 типов лазерных лучей. Он обнаруживает многие загрязняющие газы этилен от выхлопов автомобилей, аммиак — продукт химической промышленности, двуокись серы — от неполного сжигания топлива в котлах электростанций и т.д. Интересно, что этот и другие газоанализаторы способны также осуществлять поиск полезных ископаемых (газы — спутники их месторождений) и предсказывать землетрясения (по поступающим из недр углеводородам). [c.148]

Для определения серы и фосфора на приборе Ьесо С5-46 (ФРГ) затрачивают не более 30 с./Образец сжигают в индукционной печи в кислороде. Продукты сгорания СО, СОг и ЗОз измеряются по отдельности специальными детекторами инфракрасного излучения. Выходные сигналы детекторов суммируют электронным способом. Диапазон концентрации проверяемых в сплавах элементов от 0,0001 д ,000 % С 0,0001 до 0,25. Точность определений 1 % содержания С и 3 % содержания 5. [c.305]

Анализируя затруднения модели Резерфорда, ученые обратили внимание на еще одан непонятный факт. Электроны, вращающиеся вокруг ядра, должны излучать с частотой, равной частоте их обращения. Но при падении электрона на ядро радиус орбиты электронов уменьшается, частота вращения возрастает, следовательно, спектр излучения резерфордовского атома должен был бы быть непрерывным. Между тем многочисленные исследования спектров различных атомов показывали, что они представляют совокупность дискретных линий, характерных для каждого атома (рис. 48). Этот своеобразный паспорт атомов составляет основу для химического анализа различных веществ. Были и первые попытки найти определенные закономерности в расположении спектральных линий. В 1885 г. швейцарский ученый И. Бальмер установил, что длины волн, соответствующих некоторым линиям спектра водорода, образуют серию, которая хорошо описывается с помощью формулы [c.163]

На основании рассмотренных выше заксз-нов излучения могут быть выведен1Д формулы для расчета взаимного лучистого теплообмена между телами. Задача о лучистом теплообмене между двумя серыми непрозрачными телами, имеющими неограниченные плоские поверхности, обращенные друг к другу, может быть решена методом многократных отражений или эффективных потоков. В соответствии с первым методом для определения количества энергии, переданной от первого тела ко второму (поток результирующего излучения), необходимо из первоначального количества энергии излучения первого тела [c.128]

С целью расширения радиуса действия радиолокации в конце 1946 и в начале 1947 г. Н. И. Кабанов поставил серию опытов на коротких волнах и получил обратное отражение от Земли через ионосферу на расстояниях до 1500—3000 км ( эффект Кабанова ). Эти первые опыты привели в дальнейшем к возникновению и разработке метода возвратно-наклонного зондирования (Н. И. Кабанов, Б. И. Осетров, К. М. Косиков и др.). Указанный метод позволяет получать важные сведения о состоянии ионосферы на трассах большой протяженности, а в определенные периоды времени — и вокруг Земли Он также дает возможность более точно выбирать оптимальные волны для радиосвязи и радиовеш ания на больших расстояниях, определять зоны облучения и направлять излучение в требуемые места, а также находить значения напряженности поля в пунктах облучения из точки передачи. [c.384]

Для определения закона поглощения радиоактивного излучения в пульпе была проведена серия экспериментов в диапазоне изменения плотности пульны от 1 до 2,3 кг1л. Проверка постоянства условий измерений осуществлялась на воде. Для всех измерений скорость счета на воде находилась в пределах 2%. После проверки постоянства условий измерения, в короб 3 (рис. 2) засыпалась руда и определялась плотность пульпы путем отбора проб в колбу известной емкости с ее последующим взвешиванием. На каждой величине плотности производилось 8—10 отборов проб для взвешивания и 5—6 измерений скорости счета. Абсо- [c.178]

При этом естественно, что для определения полной поверхностной плотности результирующего излучения рез отпадает необходимость В интегрировании. по всему спектру частот, как это делается в (4-37) и (4-54). В случае серой среды эти выражения используются ншосредственно для определения рез, однако вместо спектральных величин J, п j- подставляются соответственно полные величины поверхностных плотностей равновесного излучения = [c.136]

Первый, так называемый классический подход в методах алгебраического приближения характеризуется тем, что алгебраической аппрокснмании подвергается непосредственно исходное интегральное уравнение радиационного теплообмена, составленное для любого вида плотностей излучения. Для определения средних по дискретным участкам излучающей системы плотностей излучения подобная аппроксимация, по-видимому, впервые была применена О. Е. Власовым [Л, 100] при решении частной задачи переноса излучения в каналах с адиабатическими стенками. В дальнейшем эта идея была развита и обобщена для произвольного числа серых диффузных поверхностей, разделенных диатермической средой, и для систем с поглощающей средой в работах Г. Л. Поляка [Л. 19, 93, 130]. [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...