Определение коэффициентов излучения серых тел

Определение коэффициентов излучения серых тел [c.530]

С=8-Со - коэффициент излучения реального тела, Вт/(м - С). Спектр излучения серых тел подобен спектру излучения абсолютно черного тела (рис. 6.3). Большинство реальных тел с определенной степенью точности можно считать серыми. [c.58]

Различие между обеими формулами интересно с принципиальной стороны. В обычно применяемой формуле (5-62) излучение рассматривают как поверхностное явление. В действительности же излучение есть объемное явление и только в частном случае, когда произведение й велико, оно может принимать характер поверхностного явления. Формула (5-63) подчеркивает объемный ха рактер излучения. При этом в случае очень малых величин габ объемный характер излучения проявляется со всей определенностью. Коэффициент использования в этом случае близок к единице, а количество излученной энергии почти пропорционально величине излучающего объема и не зависит от величины его поверхности. При больших аб центральное ядро излучающего объема теряет свое влияние на процесс излучения поэтому излучение начинает проявляться как поверхностное явление. Коаффициент е в формуле (5-62) получается почти постоянным, равным для серого излучения единице, количество излученной энергии при этом почти пропорционально величине излучающей поверхности. [c.186]

Для серой среды и серой граничной поверхности уравнения (4-21), (4-22) (4-25), (4-26) и граничные условия к ним (4-27) и (4-30) будут содержать коэффициенты, при определении которых отпадает необходимость интегрирования по спектру. По форме эти уравнения будут тождественны соответствуюш,им уравнениям спектрального излучения. Поэтому для неселективных (серых) излучающих систем использование дифференциально-разностного приближения будет существенно проще. [c.128]

Таким образом, в отличие от абсолютно черных тел, при расчетах лучистого теплообмена между двумя серыми телами, образующими замкнутую систему, помимо взаимной поверхности излучения Нц, необходимо для каждого конкретного случая определять также величину приведенной степени черноты системы е р. Для определения приведенной степени черноты е р по заданным значениям степени черноты поверхностей и необходимо предварительно установить значения угловых коэффициентов (pi и ф21 для данной системы тел (например, из табл. 3-1). [c.113]

На изложенных принципах основывается известный метод Шмидта [Л. 1401 по определению суммарной поглощательной способности пламени с использованием горячего и холодного (неизлучающего) фона. В основу метода положено предположение о том, что излучение пламени является серым. Исходя из этого, коэффициент поглощения (степень черноты) пламени а рассматривается, как постоянная величина, не зависящая от длины волны излучения. Температура холодного фона должна быть достаточно низкой, чтобы можно было пренебречь его собственным излучением по сравнению с излучением пламени. [c.280]

Ко второй группе методов относятся полуэмпирические методы, которые широко используются в инженерной практике в рамках серого приближения . Они базируются на определенных физических закономерностях и связях (уравнение переноса энергии излучения и уравнение энергии), которые дополняются (замыкаются) установленными из опытов экспериментальными коэффициентами и зависимостями между отдельными параметрами топочного процесса. [c.157]

В предыдущих главах было показано, что для расчетов процесса излучения необходимо знание оптических характеристик материалов — коэффициентов поглощения, отражения, преломления и т. д. Эти характеристики вряд ли могут быть достаточно полно определены теоретически— уровень развития теории еще недостаточен для описания требуемых процессов, протекающих при излучении реальных поверхностей, в газах и жидкостях, в системе тел и т. д. Поэтому интенсивное развитие получили экспериментальные методы, а также методы, основанные на использовании быстродействующих вычислительных машин, позволяющие производить требуемые расчеты. Имеется определенный прогресс и в традиционной методике перехода от черных тел к реальным, не серым, особенно для зеркальных поверхностей, число которых, в связи с развитием техники обработки поверхности и переходу к напыленным и тонким пленкам, непрерывно растет [78]. Имеются достижения и в области расчетов излучения газов с учетом их структуры. Однако, в общем следует констатировать, что между теорией излучения, экспериментом и требованиями современных методов расчета все еще существует большой разрыв. Объясняется это чрезвычайной сложностью процесса переноса энергии фотонов. Укажем основные. трудности. Во-первых, в расчетных методах должны использоваться спектральные свойства материалов. Связано это с тем, что коротковолновые фотоны взаимодействуют с материалами иначе, нежели длинноволновые фотоны. Вместе с тем, большинство экспериментальных данных относятся именно к интегральным величинам, которые в этом смысле практически могут быть использованы лишь для серых тел. [c.175]

Во второй главе было сказано, что при освещении предметов возникают три явления отражение, поглощение и пропускание света. В случае, когда все лучи белого света в равной степени отражаются от предмета, он не имеет окраски, т. е. имеет белый или серый цвет. При избирательном поглощении световых лучей определенных длин волн возникает окраска тела в цвет, отражаемый его поверхностью. Так, зеленая поверхность отражает зеленые лучи, а все остальные поглощает. Отражательная способность цветных поверхностей изменяется в зависимости от спектрального состава освещения и имеет определенный спектральный коэффициент отражения (рЯ) для каждой длины волны, который показывает долю отражаемой энергии для данного монохроматического излучения. [c.228]

В. Г. Лисиенко совместно с Ю. А. Журавлевым [25 ] рассмотрели селективно-серые многополосные модели для описания радиационных свойств объемных и поверхностных зон печей и предложили рациональный двухэтапный алгоритм для определения разрешающих угловых коэффициентов излучения с использованием метода Монте-Карло, позволивший на порядок сократить время счета на ЭВМ. [c.211]

Фейнголд Э., Гупта-К. Г., Новый аналитический подход к определению коэффициентов облученности при излучении от сфер и цилиндров бесконечной длины. Труды амер. о-ва инж.-мех., сер. С, Теплопередача, № 1, 72 (1970). [c.169]

Определение коэффициентов взаимного лучистого теплообмена между поверхностью и объемом и между объемами представляет большой интерес с точки зрения задач расчета лучистого теплообмена зональным методом. Эти коэффициенты для серого излучения можно определить непооредственным интегрированием по формулам (4-164) и (4-180). В гл. 4 было показано, что их можно выразить через обобщенные взаимные поверхности между поверхностями. Это обстоятельство во многих слу-,чаях может сильно облегчить расчет коэффициентов взаимного лучистого теплообмена. [c.189]

Закон Стефана — Больцмана применим для определения энергии излучения Е и серых тел, причем вместо коэффициента излучения черного тела Со в уравнение входит коэффрщиент излучения серого тела С. [c.116]

Из вышеизложенного видно, что в принципе для серой среды, для любого расположения поверхностей, непосредственным интегрированием можно найти величины обобщенных угловых коэффициентов и степеней черноты для произвольных объемов. Для этого достаточно задать коэффициенты поглощения и. При несерой среде величины степеней черноты объемов можно определять по зависимости суммарного излучения среды от длины пути луча, приводимой для углекислого газа и водяного пара на рис. 43 и 44. Величины обобщенных угловых коэффициентов при равновесном излучении среды и поверхностей можно определять по этим же данным, по равенству (4-155), учитывая, что при этом поглощательные способности среды равны ее степеням черноты. Если температуры среды и поверхности не равны, то при определении поглощательных способностей газовой среды можно пользоваться формулой (3-75). Однако практически решение таких задач из-за сложности вычислений встречает большие трудности. В последнее время в результате применения электронных счетных машин возможности таких расчетов значительно расширились. Во многих случаях при определении оптико-геометрических характеристик довольствуются приближенными методами, ориентируясь при этом на точные подсчеты, сделанные применительно к простейшим геометрическим формам. Ниже рассмотрены три способа определения степеней черноты. [c.185]

Третий способ приближенного определения степеней черноты основан на использовании коэффициента зффективности. По этому способу определяют геометрическую характеристику излучающего объема и умножают ее на коэффициент эффективности. По полученной величине эффективной длины пути луча, по диаграммам полусферического излучения среды (см. рис. 43 и 44) или по формуле (2-4) для серого излучения определяют среднюю степень черноты объема. В этом способе нет надобности иметь многочисленные диаграммы излучения газов. Основной за- [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...