Величины, характеризующие звуковое поле

Остановимся несколько на средних по времени и средних по пространству величинах, характеризующих звуковое поле. Это позволит в некоторых весьма общих случаях определить средние значения величин второго порядка малости, зная решения гидродинамических уравнений юлько первого порядка малости. [c.33]

Рассмотрим далее схему на рис. 5. Очевидно, что величины, характеризующие звуковое поле, могут быть представлены в виде [c.93]

ВЕЛИЧИНЫ, ХАРАКТЕРИЗУЮЩИЕ ЗВУКОВОЕ ПОЛЕ, [c.280]

ВИЗУАЛИЗАЦИЯ ЗВУКОВЫХ ПОЛЕЙ — методы получения видимой картины распределения величин, характеризующих звуковое поле. В. 3. п. широко применяется для изучения полей сложной формы, для целей дефектоскопии и медицинской диагностики, а также для визуализации акустич. изображений предметов, получаемых либо с помощью акустич. фокусирующих систем, либо методами акустич. голографии. [c.57]

Однако до сего времени нет ясной физической картины механизма дегазации и четкого представления об основных качественных и количественных зависимостях этого процесса от параметров звукового поля. И происходит это, по-видимому, потому, что работы по исследованию этого вопроса не носят систематического характера и в основном содержат лишь качественные результаты. В большинстве работ нет данных об абсолютных значениях величин, характеризующих звуковое поле. Приводимые авторами этих работ такие величины, как сила тока в колебательном контуре, электрическое напряжение на преобразователе, потребляемый последним ток или мощность не позволяют судить о действительных условиях, в которых протекает процесс. Естественно, что, не зная самого механизма дегазации, невозможно использовать этот метод эффективно, и в большинстве случаев работа проводится в случайных, неоптимальных условиях, что отрицательно сказывается на производительности действующих установок и ограничивает более широкое внедрение данного способа дегазации. [c.255]

Волновое уравнение. Изучение звуковых процессов в жидкости связано с небольшим числом основных уравнений акустики. В этом параграфе приводится краткая сводка наиболее важных соотношений между величинами, характеризующими звуковое поле. Подробный вывод уравнений содержится в хорошо известных книгах [42, 71, 79, 90]. [c.5]

В последнее время ультразвук находит все более широкое применение в естествознании, технике, медицине. Поэтому я предпослал книге главу об основных законах акустики, имеющую своей целью познакомить читателя, не знакомого с этим разделом физики, с важнейшими величинами, характеризующими звуковое поле, с законами отражения и преломления звука, с прохождением звука через границы раздела, с интерференцией и поглощением звука. В остальном. построение книги осталось без изменений. Значительно расширены разделы, касающиеся магнитострикционных и пьезоэлектрических излучателей в числе прочих описаны излучатели, использующие новые пьезоэлектрические материалы—керамику титаната бария и кристаллы дигидрофосфата аммония (АВР). В третьей главе добавлен раздел, посвященный методам визуализации ультразвуковых колебаний, в первом параграфе четвертой главы—раздел о скорости звука в расплавах. Второй параграф четвертой главы расширен за счет разделов, посвященных [c.7]

Как уже было сказано во введении, учение об ультразвуке является разделом акустики. Поэтому нужно рассмотреть основные законы распространения звука и величины, характеризующие звуковое поле. Мы ограничимся рассмотрением только поля плоской волны, ибо все важнейшие закономерности отчетливо проявляются уже в этом простейшем случае. [c.13]

Величины, характеризующие звуковое поле [c.15]

Величины, характеризующие звуковое поле, 13, 119] Весы для измерения давления излучения 139,140 [c.714]

Трудности же решения этого вопроса заключаются в выборе правильного критерия, характеризующего звуковое поле, и точной оценке его абсолютного значения в широком диапазоне частот. По-видимому, наиболее чистым критерием была бы плотность звуковой энергии, так как она существует и в бегущей, и в стоячей волне. Но нри расчете этой величины нужно учитывать возможные изменения скорости звука (так как Е Ис , связанные с наличием сжимаемых пузырьков. [c.305]

Чувствительность громкоговорителя и микрофона. Из числа электроакустических систем особенно широкое применение имеют громкоговорители и микрофон/) . Технические задачи, относящиеся к этим системам, имеют ту специфическую особенность, что источником механических сил и механической нагрузкой является звуковое поле величины, характеризующие это поле, должны быть введены в расчёт. Так как в начале этой главы звуковое поле, связанное с механической стороной преобразователя, в явной форме не учитывалось, то вопрос о количественной оценке электроакустической эффективности микрофонов и громкоговорителей требует специального рассмотрения. [c.168]

ЗВУКОВОЕ ПОЛЕ — совокупность пространственно-временных распределений величин, характеризующих [c.74]

Перейдем теперь к методам измерения других величин, характеризующих интенсивность звукового поля. Исследуя работу излучателя, Гартман пользовался диском Рэлея и радиометром [30, 46]. Оба эти прибора позволяют измерять величины, пропорциональные интенсивности или плотности звуковой энергии Е [см. формулу (16)], а именно квадрат амплитуды колебательной скорости и радиационное давление. [c.29]

Звуковое поле характеризуют рядом линейных и энергетических величин. [c.6]

Впрочем, малая чувствительность — недостаток, свойственный всем трем описанным выше методам, обусловленный тем, что все эти три метода опираются, в сущности говоря, на вторичные эффекты (рябь, радиационное давление, нагрев), а не на основные. Основным эффектом, характеризующим ультразвуковое поле, является переменное звуковое давление, величина которого всегда значительно больше, чем величина радиационного давления. Так, например, в воде для звука интенсивностью 1 вт см радиационное давление равно 0,13 г/см , тогда как амплитуда звукового давления достигает 1,7 ат.и, что соответствует 1700 г/см и, следовательно, превосходит радиационное давление в 13 тысяч раз. Почему же крылышко, реагируя на столь слабое радиационное давление, не чувствует звукового давления Потому что радиационное давление действует постоянно, а звуковое давление меняет свой знак с частотой десятков и сотен тысяч, а то и миллионов герц. Инерция крылышка при всей его легкости не позволяет ему следовать за столь быстрыми изменениями давления, и крылышко остается на месте. [c.54]

Реверберация — появление побочного звука в закрытом помещении вследствие повторных отражений, после того как основной источник звука прекратил излучение. Время реверберации—время, за которое средняя плотность энергии звукового поля, после прекращения звучания основного источника звука, спадает до 1-10 своей первоначальной величины—характеризует собой акустические условия помещения. [c.712]

Звуковая энергия — физическая величина (W), характеризующая энергию колебания частиц в звуковом поле. Размерность dim [c.44]

ЗВУКОВОЕ ПОЛЕ — совокупность пространственно-временных распределений величин, характеризующих рассматриваемое звуковое возмущение. Важнейшие из них звуковое давление р, колебательная скорость частиц г , колебательное смещение частиц 5, относительное изменение плотности (т. н. акустич. сжатие) [c.137]

Пусть бесконечный по высоте цилиндр радиусом излучает звук в жидкую или газообразную среду с волновым сопротивлением рс через замкнутый цилиндрический слой толщиной г, — (рис. 7). Предположим, что материал слоя не сопротивляется сдвигу и его акустические свойства характеризуются величинами Р1 и с . В соответствии с основными положениями метода частичных областей, изложенными в предыдущей главе, разобьем всю область существования звукового поля на две частичные области область /(Го г- ) и область // (г > Г1). Тогда звуковое давление в указанных частичных областях представим в следующей форме [c.38]

Роль интерференционных эффектов в формировании звукового поля в окрестности цилиндра представляется более наглядно при рассмотрении изменения давления в плоскости у = 0. Некоторая совокупность таких данных представлена на рис. 36. Здесь показано изменение с расстоянием отношения давления в суммарном (падающем и отраженном) поле к давлению в фокусе. Кривые 1—3 соответствуют указанным выше трем значениям поверхностной плотности оболочки. Вычисления выполнены для относительно небольшого рассеивателя DU == 2,6). Как видно из этих данных, давление в плоскости г/ = О характеризуется большой неравномерностью. Причем чем выше прозрачность оболочки, тем больше степень неравномерности поля. Этот парадоксальный на первый взгляд вывод обусловлен тем, что в рассмотренном диапазоне параметров оболочки даже при УИ = 50 отраженное поле довольно существенно для того, чтобы образовать с падающим такую интерференционную картину. С уменьшением прозрачности оболочки, т. е. с ростом УИ, относительная величина отраженного поля возрастает, вклад падающей волны в суммарное поле уменьшается и степень неравномерности поля уменьшается. [c.85]

Сопоставляя (26) и (27), нетрудно установить, что величина, характеризующая эрозионную эффективность звукового поля, может быть записана в виде [c.248]

Аналогичные результаты дали наблюдения за поведением пузырьков в глицерине. Соответствующие кривые изменения среднего радиуса пузырька (7 = 0,0216 и 0,0266 см) в звуковом поле и без звука приведены на рис. 18. Пунктирная часть кривых характеризует изменение радиуса пузырька в статических условиях. Момент включения звука отмечен вертикальной линией. Как видно, скорость роста пузырька достигает максимального значения в начальные моменты времени, а затем уменьшается и оказывается равной нулю, когда пузырек достигает состояния диффузионного равновесия, характеризующегося определенным стабильным радиусом. Расчеты по уравнению (57) показывают, что с увеличением частоты колебаний величина стабильного радиуса уменьшается (рис. 19, Ра=0,1 атм), а значения критического звукового давления растут (рис. 20). [c.280]

Соотношения типа взаимности, устанавливающие перекрестную связь между источниками и полями в средах, различающихся направлением течения (например, (15.12)), называют теоремами обращения потока. Долгое время было принято считать [270, 182, 29], что принцип взаимности в движущейся среде не выполняется, и альтернативой ему служит теорема обращения потока. Покажем, что и для движущейся среды в некоторых случаях удается доказать соотношение взаимности, если надлежа. щим образом выбрать физическую величину, характеризующую звуковое поле. При этом соотноииение взаимности и теорема обращения потока могут быть справедливы одновременно [96]. [c.336]

Когда рассматривается влияние акустической мощности на скорость массообмена прежде всего встает вопрос о пороговой для начала процесса величине, характеризующей звуковое поле, — давлении, интенсивности, объемной плотности энергии и т. п. В этом отношении в известных нам работах имеется некоторая путаница. Дело в том, что ряд авторов [70, 87, 88) рассматривает явление вынужденного выделения газа из жидкости в прямой связи с процессом кавитации, и в соответствии с этим предлагает считать порог кавитации одновременно и порогом дегазации жидкостей. В работе [89] даже приведены кривые зависимости пороговой амплитуды звукового давления Р , нри которой в дистиллированной воде наблюдалось образование маленьких газовых пузырьков. Однако, судя по описанным в той же работе химическим эффектам, сопровождавшим появление пузырьков, как и в работе [87], речь идет о кавитационном пороге. В работе [77] концентрация газа изменялась только при превышении некоторой величины акустической мощности. Однако обусловлено это разрешающей способностью методики измерения газосодержания, так как визуально выделение газовых пузырьков происходило и при значительно меньших, чем IVд, величинах акустической мощности. Поскольку в перенасыщенной жидкости выделение растворенного газа в колеблющиеся пузырьки происходит при любой амплитуде звукового давления, понятие о пороге дегазации здесь неприменимо. Если же речь идет о жидкости в недонасыщенном состоянии, то, как указывалось в гл. 2, для каждого пузырька существует критическая величина звукового давления Ра ,,, зависящего от относительной концентрации Сд/Ср, нри которой растворенный газ поступает в пузырек. Поскольку при данной частоте звука минимальным значением Ра обладают пузырьки резонансного размера, она является одновременно и порогом дегазации. Следует заметить, что с повышением частоты колебаний, как показывают расчеты, значение Ра также увеличивается (см. рис. 20, стр. 280, Со/Ср = 0,8, Д = Лр,з). [c.304]

В различных направлениях от излучателя величины, которые характеризуют звуковое поле в точках, взятых на одинаковых расстояниях, будут различными. Обозначим звуковое давление в точке на расстоянии г с полярным углом 0 через jf7ee e, а давление на оси излучателя на том же расстоянии г —через рее е. Тогда согласно [c.201]

ВЙД НОСТЬ (устар.), то же, что спектральная световая эффективность. ВИЗУАЛИЗАЦИЯ ЗВУКОВЙХ ПО-ЛЁЙ, методы получения видимой картины распределения величин, характеризующих звуковое поде. В. з. п. применяется для изучения звук, полей сложной формы, для целей дефектоскопии и медицинской диагностики, а также для визуализации акустич. изображений предметов, к-рые получены либо с помощью акустич. фокусирующих систем (звук, оптика), либо с помощью голографии акустической. Простейший пример В. з. п.— Хдадни фигуры. [c.76]

Необходимо отметить еще одну трудность определения раздельно каждого из модулей третьего порядка акустическими методами даже в том случае, когда проведены три независимых эксперимента и абсолютные измерения звукового поля в изотропном теле или соответствующее количество экспериментов в кристалле. Обычно эти модули (так же как и в жидкостях) определяются из результатов амплитудных измерений величин втч)рого порядка малости. Одни только амплитудные измерения не дают возможности определить знак нелинейного параметра, состоящего из комбинации модулей третьего порядка и характеризующего данный нелинейный эффект. Практически это приводит к невозможности определить раздельно модули третьего порядка. Эти методы дают возможность определить некоторые комбинации упругих модулей третьего порядка (нелинейный параметр) что касается их знака, то здесь могут быть высказаны только качест- [c.306]

Отражение и преломление волн возникают вследствие того, что на границе раздела должны соблюдаться определенные соотношения (граничные условия) между величинами, характеризующими волны в первой среде (падающую и отраженную) и во второй среде (преломленную). Напр., отражение и преломление звуковой волпы на границе между двумя различными газами или жидкостями возникает вследствие того, что дпе сроды имеют либо различную плотность, либо различную сжимаемость (либо и то и другое одновременно). Граничные условия в этом случае требуют, чтобы па границе раздела были равны давления в обе-пх средах и нормальные к границе раздела составляющие скорости частиц сроды в общем случае эти условия мо1 ут быть соблюдены только при наличии падающей п отраженной волн в первой среде и преломленной во второй. Отражение и преломление электромагнитной волпы на границе раздела между двумя пе обладающими электропроводностью средами возникает вследствие того, что у них различны либо диэлектрическая е, либо магнитная ц проницаемости (либо е й 1 различны одновременно). Граничные условия в этом случае требуют, чтобы на границе раздела были равны тангенциальные составляющие напряженностей элоктрич. и магнитного полей в общем случае могут быть соблюдены только при наличии всех трех волн. По в споц. случаях граничные условия могут удовлетворяться и при наличии только двух волн падающей и отраженной или падающей и преломленной, т. е. может происходить О. в. без преломле1П1я, либо преломление без О. в. [c.562]

Уравнение для коэффициента отражения. звуковой волны. Пусть при Z = —оо задана плоская волна, распространяющаяся в сторону положительных Z (падающая волна). Пусть нормаль к ее фронту лежит в плоскости. rz (плоскость падения) и составляет угол до (угол падения) с полончи-тельным направлением оси z. На основании изложенного выше естественно предположить, что во всем пространстве зависимость величин, характеризующих поле от координаты. т. будет даваться экспонентой ехр i .r, с = А о sin до, 0 = /со- Вопрос о зависимости от z значительно сложнее. В общем случае уравнения для акустического и электромагнитного полей могут быть удовлетворены только при допущении, что при z = — оо существует также отраженная волна. Нашей задачей будет отыскание отношения комплексных амплитуд отраженной п падающей волн, т. е. коэффициента отражения по модулю и фазе. При этом мы ие пойдем по обычному пути, согласно которому нужно было бы написать волновое уравнение для поля п попытаться его решить. В конечно.м счете нам нужно знать не поле, а только [c.143]

Распределение продольной состапляютей колебательной скорости перед решеткой (рис. 90, б) также характеризуется наличием стоячей волны, однако в зоне л О (в отличие от звукового давления) величина 11 I л 2 I Уо I (здесь — колебательная скорость жидкости в падающей волне). Указанные особенности звукового поля еще раз подтверждают сделанный выше вывод о то.м, что в области первого резонанса peпJeткa близка по своим свойствам к акустически мягким поверхностям, на которых, как известно, выполняются равенства р -= О ю = К концу щели колебательная скорость быстро падает и уже за peпJeткoй остается постоянной. Значение фазы продольной составляющей колебательной- скорости, так же как и звукового давления, мало изменяется вдоль щели. Поперечная составляющая колебательной скорости жидкости перед )ешеткой и после нее равна нулю (рис. 90, в). [c.174]

Подобно тому как в нормальных условиях равновесная концентрация определяет состояние динамического равновесия, когда число испаряющихся и конденсирующихся молекул одинаково, квазиравновеспая концентрация характеризует аналогичное состояние при массообмене в звуковом поле. Правда, здесь речь идет о взаимодействии различных по своей природе процессов диффузионных эффектов, коалесценции, выделении пузырьков из жидкости. В этой связи пока невозможно оценить численно величины квазиравновесной концентрации, достигаемой в тех или иных физических условиях, однако по имеющимся экспериментальным данным можно установить, какие факторы ее определяют. [c.309]

На рис. 25 кривой 1 представлена зависимость величины к от освещенности фотослоя, которая достаточно хорошо описывается равенством (68). В звуковом поле частоты 3 Мгц и интенсивности 0,65 emI M (нормальное падение) константа скорости проявления а (кривая 2) возрастает более резко, что связано с изменением лишь величины к в равенстве (68). Так как величина рд, характеризующая условия возникновения центров скрытого изображения, остается постоянной в звуковом поле, то можно сделать вывод, что ультразвуковые колебания при ускорении процесса проявления не способствуют образованию новых центров скрытого изображения. [c.553]

При действии звука частоты 3 Мгц и интенсивности 1,15 вт/см энергия активации процесса проявления фотобумаги падает (изменение наклона прямых) до 12,2 ккал/молъ К= ) [109] и фотопластинки (кривая 2) до 10 ккал/молъ (интенсивность звука 2,6 вт/см ). Разбавление проявителя (АГ=0,25) приводит к еще большему уменьшению энергии активации в звуковом поле (до 9,9 ккал/молъ), что видно из кривой 2 рис. 26. При действии ультразвука, помимо изменения наклона, прямые перемещаются еще параллельно самим себе, что свидетельствует об изменении величины V в соотношении (69). Константа F характеризует общее число актов взаимодействия молекул (ионов) реагирующих веществ и связана с концентрацией реагентов [110] [c.554]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...