Потери энергии пучка ПАВ

Ускоренные электроны выводятся из ускорителя через выпускное окно, которое представляет собой фланец с отверстием и канавкой для прокладки вакуумного уплотнения, прикрепляемый к магнитному экрану. Отверстие во фланце закрывается бериллиевой или алюминиевой фольгой толщиной 0,1—0,15 мм, уплотняемой обычным образом. Благодаря малому диаметру отверстия (20 мм) фольга может выдержать атмосферное давление. Малая толщина и низкий атомный вес материала фольги обусловливают малое рассеяние и малые потери энергии пучка электронов при прохождении через фольгу. [c.136]

Потери энергии пучка ПАВ [c.289]

Прохождение света через вещество ведет к возникновению колебаний электронов среды под действием электромагнитного поля волны и сопровождается потерей энергии последней, затрачиваемой на возбуждение колебаний электронов. Частично эта энергия вновь возвращается излучению в виде вторичных волн, посылаемых электронами, частично же она может переходить и в другие формы энергии. Если на поверхность вещества падает параллельный пучок (плоская волна) с интенсивностью /, то описываемые процессы должны вести к уменьшению I по мере проникновения волны в вещество. Действительно, опыт показывает, что интенсивность плоской волны обнаруживает такое систематическое уменьшение согласно закону [c.563]

Напомним, что в эффективном коэффициенте отражения учтены потери энергии любой природы, в том числе потери из-за выхода излучения через боковые стенки резонатора. Вполне ясно, что для пучков, распространяющихся наклонно по отношению к оси резонатора, потери будут больше, чем для осевых пучков. Поэтому порог генерации для наклонных пучков выше, чем для осевых. Кроме того, следует помнить об ограниченности запаса энергии активной среды, способного перейти в вынужденное излучение. Поскольку для осевых пучков потери меньше, чем для наклонных, их интен- [c.782]

Выше неоднократно подчеркивалось значение резонатора для самовозбуждения генерации лазера. Генерация начинает развиваться, как только инверсная заселенность примет пороговое значение, определяемое потерями энергии в резонаторе. Поэтому целесообразно иметь большие потери на первом этапе освещения кристалла с тем, чтобы задержать начало развития генерации и накопить в освещенном кристалле более высокую концентрацию возбужденных ионов хрома. Можно расположить перпендикулярно пучку только одно зеркало, а другое зеркало или призму полного отражения (рис. 40.9) вводить в рабочее положение лишь после того, как будет достигнута высокая инверсная заселенность. [c.789]

Поскольку тяжелая заряженная частица с энергией 1 —100 МэВ в каждом акте взаимодействия с атомными электронами теряет лишь малую долю своей энергии, пучок моноэнергетических заряженных частиц, проходя через вещество, практически не меняет интенсивность вплоть до конца пробега. Статистические флуктуации потерь энергии приводят лишь к небольшому (1—2%) [c.1141]

Электроны, проходя через вещество, теряют энергию, главным образом, на ионизацию, возбуждение атомов вещества и на тормозное излучение. В каждом акте взаимодействия с атомными электронами для падающего электрона велика вероятность потерять существенную долю своей энергии и выбыть из пучка вследствие рассеяния на большой угол. Поэтому для электронов нет понятия среднего пробега в веществе, а говорят лишь о максимальной глубине проникновения (или экстраполированном пробеге). Достаточно точной теории, позволяющей получить формулу потерь энергии для электронов, нет. [c.1170]

Для 7-квантов не существует понятий пробега, максимального пробега, потерь энергии на единицу длины. При прохождении пучка 7-квантов через вещество их энергия не меняется, но в результате столкновений постепенно ослабляется интенсивность пучка. Нетрудно получить закон, по которому происходит это ослабление. Обозначим через J монохроматический поток падающих частиц, т. е. число частиц, проходящих через 1 см в 1 с. Пройдя слой вещества dx, пучок ослабнет на величину dJ. Очевидно, что dJ пропорционально потоку и толщине слоя [c.447]

В этой реакции энергию вылетающих нейтронов (в лабораторной системе) можно менять варьированием энергии пучка и угла вылета нейтрона и путем использования дейтронов как в качестве налетающих частиц, так и в качестве мишени. Реакция (9.15) дает возможность получать моноэнергетические нейтроны с энергиями от 12 до 20 МэВ. Дальнейшее повышение энергии падающих частиц приводит к потере монохроматичности из-за открытия каналов [c.486]

Несамостоятельные разряды, как следует из (3.55), имеют возрастающую ВАХ и не требуют для своей устойчивой работы балластных сопротивлений. Непроизводительные с точки зрения возбуждения лазера потери энергии обусловлены в этом случае падением напряжения в приэлектродных слоях ( 400...500 В) и затратами на ионизацию, составляющими, как правило, 10...15% от энергии, выделяемой в положительном столбе. Поэтому КПД разрядной цепи в лазерах с ионизацией электронным пучком составляет 0,8...0,9. [c.140]

При подаче в теплофикационный пучок обратной сетевой воды с температурой 35—70 °С давление в конденсаторе существенно возрастает [в соответствии с формулой (11.5)] и может достигнуть 15—30 кПа, а кратковременно и больше. Это приводит к росту потерь энергии в ЦНД и разогреву проточной части и выходного патрубка. Для исключения разогрева надо либо устанавливать специальные системы охлаждения, либо исключать использование обратной сетевой воды для утилизации тепла пара ЦНД. [c.332]

Из ограниченности возможностей оптических систем вытекает существенное значение энергетического строения излучаемых источником пучков. Только такие пучки могут быть использованы, у которых на каком-то сечении освещенность близка к постоянной в противоположном случае приходится для восстановления равномерности прибегать к приемам, ведущим всегда к потере энергии (ограничение апертуры пучков, применение рассеивателей н т. д.). [c.462]

Вторым фактором, определяющим допустимое остаточное давление газа в приборе, является взаимодействие ионного пучка с нейтральными молекулами газа. При некоторых параметрах вакуума и ионного пучка возрастает вероятность соударений ионов с нейтральными молекулами остаточного газа. Каждая встреча иона с молекулой сопровождается частичной потерей энергии иона, а также отклонением его от первоначального направления движения. Если за время пролета от источника к приемнику 3—5% ионов сталкиваются с молекулами, то ионные пучки масс-спектра становятся заметно размытыми, нарушается их фокусировка на всем протяжении спектра между массовыми линиями появляется фон. Количество столкновений ионов с мо- [c.92]

Большим преимуществом метода деления амплитуды является возможность изменять в широких пределах соотношение интенсивностей пучков без существенной потери энергии, применяя различные полупрозрачные пластинки, выбирая разные углы паде- [c.103]

В экспериментах установлено, что степень просветления возрастает с увеличением интенсивности пучка, уменьшается с ростом расходимости силового источника и увеличения скорости ветра на трассе. С уменьшением температуры среды происходит падение степени просветления аэрозоля при прочих равных условиях эксперимента, что связано с большими потерями энергии лазерного излучения на нагрев среды для данного случая. [c.104]

Если пучок электронов проходит через достаточно тонкую фольгу, так что потерями энергии можно пренебречь, го средний квадрат угла рассеяния электронов в лабораторной системе координат после прохождения фольги равен [1 [c.958]

Здесь N — число ядер среды в 1 сж сГф, < пар — сечения фото- и комптон-эффекта и сечение образования пар в расчете на один атом. В случае весьма узкого пучка Y-квантов значительную роль может играть также их упругое рассеяние без потери энергии, происходящее в основном на малые углы, интегральный вклад которого мал по сравнению с комптоновским рассеянием. [c.964]

Условия стационарной генерации. При стационарной генерации потери энергии компенсируются за счет энергии, полученной световым пучком от активной среды. Стационарная генерация может осуществляться при значительных плотностях потока энергии, поэтому в качестве а следует взять его значение при наличии потока. Условие стационарной генерации имеет вид [c.313]

Последний член соответсхвует потерям энергии пучка за счет рассеяния излучения средой, в результате которого лучи отклоняются от направления Q. Эти потери также отнесены к единице времени, объема, телесного угла и частоты. Их можно записать в следующем виде [см. (1.60j ] [c.272]

В то же время тангенциальное облучение заставляет суш,ественно изменить стратегию оптимальной имплозии по сравнению с обш,епри-нятой. Основной фактор потерь, с которым приходится иметь дело, состоит в эффекте просветления слоёв абсорбера по мере облучения ионным пучком по мере того, как плотность в абсорбере ра падает в ходе его радиального расширения, его массовая толш,ина раАг в осевом направлении (т.е. вдоль траекторий ионов) падает в той же пропорции. В результате, доля энергии, оставляемая ионами в рабочей части мишени, становится всё меньше и меньше (мы предполагаем, что энергия ионов фиксирована на протяжении всего импульса). Ясно, что для тонких оболочек потери энергии пучка за счёт этого эффекта могут стать неприемлемо высокими. Главная задача оптимизации — минимизировать полную энергию сжимаюш.его пучка и его пиковую мощность. На практике это равносильно минимизации энтропии сжимаемого топлива и минимизации потерь за счёт эффекта просветления. [c.63]

Рис. 6.18. Отображение потерь энергии пучка с помощью профилей относительной амплитуды ПАВ, распространяющейся между входным и выходным преобразователями о — идеальный случай б — дифракш я пучка в — дифракция пучка и затухание.

В 10—30-х годах текущего столетия были опробованы методы микроскопического анализа изучение под микроскопом поперечного шлифа электролитически покрытой поверхности, измерение под микроскопом неровностей поверхности по репликам из желатина и т. д. Предпринимали попытки косвенной оценки неровностей поверхности по потерям энергии маятника при торможении его неровностями поверхности во время качания, по разности размеров деталей до и после доводки, по предельному углу регулярного отражения света, по теневой картине поверхности на экране с увеличенными изображениями поверхностных дефектов, по расходу воздуха через участок контакта сопла с испытуемой поверхностью, по четкости изображения растра на испытуемой поверхности или на экране после отражения от нее светового пучка, по электрической емкости контактирующей пары испытуемая поверхность — диэлектрик с нанесенным слоем серебра , по нагрузке на индентер при определенном его сближении с испытуемой поверхностью, по изображению мест плотного соприкосновения призмы с неровностями поверхности и т. д. Были опробованы методы исследования рельефа поверхности с помощью стереофотограмм и стереокомпаратора. На производстве в этот период доминировали органолептические методы контроля визуальное сравнение с образцом, сравнение с помощью луп, сравнение на ощупь ногтем, краем монеты и т. п. В 30-х годах был предложен и реализован в двойном микроскопе метод светового сечения (Линник, Шмальц), а также метод микроинтерференции и основанные на нем микроинтерферометры, сочетающие схемы микроскопа и интерферометра Майкельсона. В этот же период [c.58]

Рассмотрим количественные закономерности, описывающие с феноменологических позиций процессы поглощения и рассеяния излучения при его прохождении через материальную среду. Проследим с этой целью изменение спектральной интенсивности излучения вдоль произвольного направления s, ироисходящее за счет поглощения и рассеяния электромагнитной энергии частицами среды. Очевидно, что при перемещении вдоль любого направления будет происходить уменьщение первоначальной интенсивности, так как (поглощение и рассеяние приводят к потере энергии первоначальным пучком лучей. Поэтому производная от интенсивности / (s) по длине [c.36]

Благодаря радиац. затуханию, приводящему к сильному сжатию частиц пучка к равновесной орбите, удаётся в накопителях электронов и позитронов накапливать значит, заряд в узкой области вокруг орбиты. Предел сжатию орбит накладывается раскачкой колебании, обусловлоиной квантовым характером излучения потеря энергии электрона на излучение проис-ходит отд. квантами, в случайные моменты времени и в случайном направлении, что эквивалентно нек-рой шумовой раскачке колебат. системы случайными силами. Взаимодействием этих противоборствующих тенденций — радиац. затухания и квантовой раскачки — и определяется стациопарноо значение амплитуд колебаний частиц в пучке. [c.112]

При пост, квантовом выходе потери энергии увеличиваются с уменьшением длины волны возбуждающего свепа, так что энергетич, выход свечения кристаллофосфоров при возбуждении УФ-излучением обычно не превышает 0,5-f-0,7, При возбуждении рентг. излучением или пучками заряж. частиц он составляет не более 0,2—0,3, а для др. видов возбуждения обычно не превышает неск. процентов. В существующих эфф. светодиодах, излучающих в ближней ИК-области, кпд электролюмикесцентного устройства достигает 30% и более. [c.188]

До сих пор мы пренебрегали нерезонансными потерями энергии в активной среде. В реальных условиях они всегда существуют. Во-первых, размеры пучка всегда ограничены, а следовательно, пучок расширяется в поперечном направлении (относительно направления распространения) из-за дифракции и выходит (теряется) за пределы системы, ограниченной размерами активной среды Угло-вое расширение пучка с поперечным размером 2ш составляет 0d X/2w. На длине L радиус пучка увеличится на 0dL. Все лучи, попавшие в кольцо с этой толщиной и диаметром 2ш, будут уходить (теряться) из активной среды, поперечные размеры которой также 2ш. Относительная величина этих потерь составит X/w и будет максимальна в ИК-диапазоне спектра. При характерных для лазерной техники ш 1 см и Л = 1...10 мкм эти потери составят (0,1...1) 10 см т. е. на длине 1 м из-за дифракции будет теряться 1...10% излучения. Во-вторых, как правило, в усилителях присутствуют оптические элементы (окна, зеркала), на которых также теряется часть падающего на них излучения со I. Эти потери зависят от материалов, качества их обработки и обычно составляют >0,1...1% на каждом оптическом элементе. Наконец, реальная активная среда не является идеально однородной и поэтому пучок света может претерпевать на них рассеяние (рефракцию), также приводящее в конечном счете к потерям. Не вдаваясь в конкретный механизм потерь, будем характеризовать их в дальнейшем общим коэффициентом нерезонансных потерь Ро[см" ] (потери, пересчитанные на единицу длины). [c.36]

Рис. 2.17. Потери энергии при разъюстировке устойчивого резонатора с абберациями второго порядка а — виньетирование поперечного сечения пучка излучения апертурной диафрагмой б — относительное падение энергии

Постоянные A и Аг определяются начальными условиями. Период этого колебания в направлении оси Z равен / = 2я/ у[а (рис. 11). Световые волокна широко применяются для управления движением световых пучков. Они действуют как световоды. При изгибании волокон, если только радиус кривизны не чрез- вычайно мал (порядка длины волны света), световой пучок следует за изгибами волокна Большим. достоинством световых волокон является малая величина потерь энергии при распространении в них световых пучков. Эта потери значительно меньше, чем потери в проводах при передаче соответствующей энергии с помощью переменных токоа Поэтому их выгодно применять для передачи информации. Однако главное преиму-щестю использования света для передачи информации связано с большой частотой света, благодаря чему, по световому пучку в световоде можно передать очень большой объем информации. Световод толщиной в человеческий волос в состоянии обеспечить переда о информации, эквивалентную многим сотням телефонных линий. Немаловажными преимуществами световодов являются также их малый диаметр, их изготовление из диэлектрических материалов, не поддающихся коррозии и стойким к другим вредным воздействиям, технологичность изготовления. [c.122]

Два описанных выше устройства обладают следующими преимуществами 1) возможностью использовать части радиолокационных установок, имеющихся на военных складах 2) отсутствием потерь энергии на излучение 3) легг костью выведения пучка наружу. [c.79]

Смотреть страницы где упоминается термин Потери энергии пучка ПАВ : [c.191] [c.216] [c.188] [c.99] [c.8] [c.277] [c.96] [c.668] [c.586] [c.517] [c.124] [c.505] [c.533] [c.533] [c.554] [c.37] [c.304] [c.26] [c.102] [c.457] [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...