Векторный электрических

Для вихревой составляющей электрического поля в области без зарядов можно ввести векторный электрический потенциал Аэ, однако его обычно не используют, определяя Е через потенциал А. [c.17]

Определить векторный электрический потенциал во всем пространстве. [c.39]

Из уравнений (4.7) видно, что Ёф является функцией 1а, а следовательно, /ф, т. е. ЭДС источника определяется режимом работы. цепи. В частном случае неявнополюсной синхронной машины, когда xa=xq, Ёф определяется только ЭДС возбуждения и не зависит от тока цепи. Если учесть также влияние магнитного насыщения, то в общем случае не только ЭДС, но и параметры схемы замещения будут иметь нелинейные характеристики в зависимости от тока цепи. Тем не менее переход к схемам замещения и векторным диаграммам позволяет использовать для решения хорошо известные методы расчета линейных и нелинейных электрических цепей постоянного и переменного тока. [c.88]

Вычислим электрический момент единицы объема, т. е. поляризацию среды, возникшую за счет смещения электронов на некоторое расстояние под влиянием светового поля. Электрические моменты всех атомов будут направлены параллельно поэтому, заменяя векторное сложение моментов скалярным, имеем [c.270]

Напряженность электрического поля — векторная величина. За направление вектора Е напряженности электрического поля принимается направление вектора кулоновской силы F , действующей на точечный положительный электрический заряд, помещенный в данную точку поля. [c.134]

Сила, действующая на заряженную частицу в магнитном поле. Сила, действующая на точечный электрический заряд в магнитном поле с индукцией В, пропорциональна составляющей вектора В, перпендикулярной к скорости v, с которой движется этот заряд. Это соотношение легко можно выразить в форме векторного произведения [c.57]

Можно построить трехмерную схему электрического поля, созданного системой неподвижных зарядов. Каждой точке пространства мы приписываем вектор, имеющий абсолютную величину и направление напряженности электрического поля Е. Может быть, будет яснее, если сказать, что мы приписываем каждой точке тройку чисел, представляющих собой величины составляющих этого вектора Ех, Еу, Ег. Такая схема называется векторным полем. [c.115]

При помощи другого примера неподготовленному человеку можно продемонстрировать идею векторного поля. Известно, что все мечети в мире ориентированы своими входами на совершенно определенное географическое место - Мекку (рис. 4, а). Таким образом, совокупность всех мечетей формирует аналог векторного поля. Оно топологически сопоставимо, к примеру, с электрическим полем одиночного заряда, также имеющим векторную природу (рис. 4, б). [c.12]

Электрическая поляризация вещества, состоящего из полярных молекул, отличается от электрической поляризации вещества, состоящего из неполярных молекул. Молекулы, имеющие постоянные дипольные моменты, поляризуются полем не только вследствие индукции, т. е. появления наведенного дипольного момента, определяемого поляризуемостью, но и вследствие ориентации молекул полем. При отсутствии поля молекулы в результате теплового движения расположены хаотично (рис. 16.2, а) и поэтому векторная сумма всех моментов диполей в среднем близка к нулю. При наложении внешнего электрического поля на каждый диполь действуют силы, стремящиеся ориентировать его параллельно электрическому полю (рис. 16.2,6). В этом случае сумма всех дипольных моментов молекул уже не равна нулю и диэлектрик приобретает электрический момент. Такой тип поляризации называют ориентационной, или дипольной, поляризацией. [c.7]

Электрическое смещение D — векторная величина, равная отношению потока электрического смещения d4 через элементарную поверхность к площади dS этой поверхности [c.110]

Плотность электрического тока J—векторная величина, равная пределу отношения силы тока сквозь некоторый элемент поверхности, нормальный к направлению движения носителей заряда, к площади этого элемента поверхности, когда этот элемент поверхности стремится к пулю. Модуль плотности тока [c.121]

Напряженность электрического поля Е — векторная величина, равная отношению силы dF, действующей на положительный заряд dQ, помещенный в некоторую точку электрического поля, к этому заряду [c.13]

Электрический момент диполя р — векторная величина, равная произведению заряда Q диполя на его плечо I [c.14]

Магнитная индукция, плотность магнитного потока Магнитный поток Магнитный векторный потенциал Индуктивность, взаимная индуктивность Абсолютная магнитная проницаемость, магнитная постоянная Намагниченность Магнитная поляризация Электрическое сопротивление [c.29]

Это уравнение записано в пренебрежении векторным характером электрического поля, что справедливо для резонатора, в котором созданы условия существования колебаний с определенной плоскостью поляризации. Величина характеризует все виды потерь энергии в оптическом резонаторе. [c.361]

Все вещества в природе являются магнетиками, т. е. обладают определенными магнитными свойствами и взаимодействуют с внешним магнитным полем. Магнитные свойства различных материалов объясняются движением электронов в атомах, а также тем, что электроны и атомы имеют постоянные магнитные моменты. Вращательное движение электронов вокруг ядер атомов аналогично действию некоторого контура электрического тока и создает магнитное поле. Магнитный момент, создаваемый магнитным полем, является векторной величиной, направлен от южного полюса к северному и [c.22]

Магнитной схеме замещения соответствуют электрическая схема замещения на рис. 6-1,6 и векторная диаграмма на рис. 6-1, в. Электрическая схема замещения дополнена активным и внутренним реактивным Хи сопротивлениями индуктирующего провода. В ней [c.81]

Сумма электрических моментов в единице объема данного поляризованного диэлектрика численно определяет собой так называемую поляризованность. Она является векторной величиной, для большинства диэлектриков пропорциональной напряженности электрического поля [c.30]

Рис. 5-5. Схемы замещения индуктора и векторная диаграмма а — магнитная схема замещения б — электрическая схема замещения в — векторная диаграмма

Магнитной схеме замещения соответствуют приведенная на рис. 5-5, б электрическая схема замещения и векторная диаграмма на рис. 5-5, в. Электрическая схема замещения дополнена внутренним реактивным сопротивлением индуктора Xi , играющим роль Xsl, и активным сопротивлением — ri, что делает ее похожей на общую схему замещения на рис. 5-4, а. [c.79]

На рис. 7-4 представлены схема замещения индуктора (рис. 7-4, а) и соответствующая ей векторная диаграмма (рис. 7-4, б), которые будут использованы нами для вычисления электрических параметров индуктора [24, 42]. [c.107]

За счет электродинамического эффекта ЭМА-преобразователи возбуждают волны самых разных типов. При проектировании ЭМА-преобразователя для возбуждения волн определенного типа следует иметь в виду, что возникающие при электродинамическом взаимодействии механические напряжения пропорциональны векторному произведению индуцированного в изделии тока на индуктивность магнитного поля Т I х В. Отсюда следует, что направление колебаний в волне перпендикулярно направлениям как электрического тока, так и магнитного поля. Например, по схеме, приведенной на рис. 1.40, за счет электродинамического эффекта возбуждаются поперечные волны, поляризованные вдоль радиуса катушки 2. [c.70]

Были исследованы также и другие типы векторных полей. В частности, было показано, как и в случае скалярного поля, что комплексные компоненты поля означают наличие электрического заряда у соответствующих частиц. Дальнейшее обобщение, основанное на неклассических соображениях, состоит в предположении, что частицы, связанные с каким-либо векторным полем, обладают моментом количества движения, по модулю равным /г/2я (спин 1). Это положение противоположно тому, что имеет место для скалярных полей, которые связаны с частицами, имеющими нулевые спины. [c.157]

Поляризационный метод контроля основан на том явлении, что электромагнитное поле является полем взаимосвязанных векторных величин — напряженности электрического Е и магнитного Н полей, т. е. электромагнитное поле обладает поляризацией. Понятие поляризации электромагнитной волны непосредственно связано с векторным характером уравнений Максвелла, описывающих процессы распространения волн в пространстве. Для данного момента времени в каждой точке среды векторы Е и Н фиксированы. Однако их положение может изменяться под воздействием внешних условий, вызывающих изменение свойств пространства, расположенного между приемником и излучателем. [c.135]

Здесь Рз - сила, действующая на заряд Q. За единицу напряженности электрического поля (сила поля, электрический градиент )) принимается напряженность в такой точке электрического поля, в которой на единичный положительный заряд действует сила, равная одной дине. Указание на знак заряда требуется делать, поскольку напряженность поля является величиной векторной и необходимо в определении указать ее направление. [c.243]

Заряд q помещен в электромагнитное поле оно характеризуется двумя векторными полями напряженностью электрического поля Е(г, t) и индукцией магнитного поля В (г, t). Сила Лоренца имеет вид (v —скорость заряда, с —величина скорости света) [c.25]

Эта глава посвящена трем вопросам динамике материальной точки, основы которой изучались в курсе физики средней школы, применению элементов математического анализа к физике и применению начал векторного исчисления, изложенных в гл. 2. Мы составим и решим уравнения движения для некоторых простых случаев, имеющих отношение к теории лабораторных работ по физике. Эти уравнения I описывают движение заряженных частиц в Vi-(vi f однородных электрических и магнитных I полях, т. е. явления, нашедшие исключи-/ тельно широкое применение в экспериментах I тальной физике. Глава заканчивается по----- дробным анализом различных преобразований от одной системы отсчета к другой. [c.112]

Плотность электрического тока смещения — векторная величина, равная прс>пзводпой электрического смещения по времени [c.123]

ЭлектромагШ 1тное поле — вид материи, определяющийся во всех точках двумя векторными величинами, которые характеризуют две его стороны, называемые соответственно электрическое поле и мапштное поле , и оказывающий силовое воздействие на заряженные частицы, зависящее от их скорости и размера их заряда. [c.125]

Добавляя силу Р (72) в правую часть уравнения (28) из ГЛ. II, получим уравнение движения электропроводной жидкости в электрическом и магнитном полях в векторной форме (при р = onst) [c.198]

Любой объект как источник излучения возбуждает вокруг себя электромагнитное поле, классическим описание1и которого являются электрический вектор Е(г, t) к вектор магнитной шдукции Н(г, t) как функции координат г любой точки электромагнитного поля и времени /. Эти векторы описывают пространственное распределение электромагнитного поля вместе со всей совокупностью его свойств — монохроматичностью, когерентностью, поляризационными свойсгвамя [11]. Наряду с векторным представлением электромагнитного поля >1спользуется скалярное представление через декартовы компоненты соо"ветствующих векторов [c.39]

Другие проявления векторной доминантности связаны с тем, что р-мезон имеет определенный изотопический спин Т = 1), в то время как спин фотона неопределен. Поэтому при доминировании р-мезонного полюса фотон можно считать частицей с Т =1, для которой сохраняется изотопический спин при столкновениях. На основе векторной доминантности еще до открытия р-мезона удалось количественно объяснить изложенное в начале настоящего пункта поведение нуклонных электрических и магнитных формфакторов. Например, равенство нулю среднеквадратичного электрического радиуса нейтрона объясняется просто тем, что при испускании нейтроном нейтрального виртуального р-мезона (рис. [c.393]

Поляризованность - векторная величина ее направление совпадает с направлением электрического момента - от отрицательного заряда к положительному. Так как электрический момент измеряется в Кл м, а объем - в м формула (4.1) дает единицу модуля поляризованности - кулон на квадратный метр (КлУм ), совпадающую с единицей поверхностной плотности электрического заряда и с единицей электрического смещения. [c.86]

Поляризованность является векторной величиной. На рис. 5.10,6, 1ля конденсатора с диэлектриком схематически изображены частицы диэлектрика, в каждой из которых в результате поляризации, обра.ювллся электрический момент т. Тогда, по определению, [c.152]

Поляризованностыо называется векторная величина, характеризующая степень поляризации диэлектрика, равная пределу отношения электрического момента некоторого объема диэлектрика к величине этого объема, стремящегося к нулю [c.6]

Наиболее известным примером систем рассматриваемого типа является электромагнитное поле. Его можно описать или при помощи напряженностей электрического и магнитного поля или при помощи функций, являющихся векторными и скалярными потенциалами в обоих случаях рассматриваемые величины являются непрерывными функциями координат и времени. Эта форма описания в конце концов основана на наблюдении за движением обычных материальных частиц, по предположению несущих электрические заряды. Концепция непрерывного поля вводится для того, чтобы избежать понятия о взаимодействии частиц на расстоянии (дальнодействии). Источниками поля служат заряды, связанные с частицами. Такое представление совершенствуется и идеализируется настолько, что поле считается существующим в некоторой форме даже при отсутствии частиц. Свойства таких электромагнитных полей выражаются системой дифференциальных соотношений, известных как уравнения Максвелла. Они обычно будут упо.минаться как уравнения поля. [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...