Число Мака

Мак-Адамс [50] составил формулу для определения среднего числа Нуссельта при турбулентном движении на начальном участке трубы [c.188]

Если при безграничном увеличении числа членов формулы Тейлора или формулы Мак-лорена остаточный член / стремится к нулю и получающийся при этом степенной ряд [c.151]

Можно показать, что при числах Рг, характерных для воды, уравнение (9-21) хорошо аппроксимируется уравнением (9-38). Мак Адамс [Л. 30] на основании опытных данных, полученных с воздухом, рекомендует для расчета среднего коэффициента теплоотдачи в изогнутых трубах умножать коэффициент теплоотдачи в прямой трубе на величину l+3,5(ra/-R). Разница между этими двумя рекомендациями незначительна. [c.240]

Для расчета теплоотдачи сферы в воздушном потоке Мак Адамс на основании данных многих исследователей рекомендует использовать уравнение (10-53) при i = = 0,37 и С2 = 0,6 в диапазоне изменения числа Рейнольдса от 17 до 7 10 [Л. 17]. [c.275]

П ри числе Мо = 2,2 величина т]о(мако лучших ТРД доходит до [c.59]

Следует отметить, что неравенства (8-52) и (8-53) не содержат передаточного числа редуктора. Это обстоятельство упрощает процедуру выбора параметров силовой части СП по заданному ускорению его выходного вала, который становится возможным проводить в два этапа. На первом этапе с помощью (8-52) или (8-53) выбираются значения параметров Мд.мако, /д. Затем по (8-39) или (8-48), в которые входят найденные на первом этапе значения параметров Мд.макс и /д, определяется оптимальное передаточное число редуктора /опт- Если по каким-либо причинам передаточное число редуктора отличается от оптимального, то параметры ИД следует выбирать другим способом, например по (8-38). [c.447]

При фиксированном значении i (8-124) и (8-125) определяют минимальный требуемый пусковой- момент Л1д.мако=ЛГд.к, развиваемый ИД, так как они получены из условия касания (8-116) параболической механической характеристикой ИД эллипса нагрузки. Если же передаточное число редуктора положить равным оптимальному по синусоидальному закону, то ему будет соответствовать минимально возможный требуемый пусковой момент уИд.макс=Л1д,к=Л1д.к.мин, развиваемый ИД, при котором обеспечивается заданный синусоидальный закон движения выходного вала СП. [c.463]

Таким образом, оценка адгезии по силам отрыва при одинаковых числах адгезии (т. е. по / мин, - мако и fso) может привести к ошибкам. Точно так же оценка адгезии по числам адгезии при равных силах отрыва может служить лишь относительной характеристикой сил взаимодействия частиц с поверхностью. [c.19]

Если источник электронов имеет спектр, подчиняющийся закону простого Р-распада, с граничной энергией мако то число электронов, прошедших через слой поглотителя, убывает с увеличением толщины поглотителя приблизительно экспоненциально вплоть до коэффициента ослабления 20 (рис. 44.21). [c.958]

Определить положение и интенсивность ударной волны при обтекании очень малого угла (х 1) при не слишком больших Э1 ачеииях числа Мака М,> <1. [c.592]

Четкость изображения объекта на и. юскости / ок ок будет зависеть от Ч )сла учас вуюи их в получении изображения лучей, которые определяются числом дейс1вующих дифракционных максимумов. В этом легко убедиться, если с немощью диафрагмы, расположенной в плоскости fo6 o3. закрыть часть дифракционных максимумов в плоскости / об об- Такое ограничение части дифракционных мак- [c.201]

Недавно Беммель [12] измерил затухание ультразвуковых импульсов в нормальном и сверхпроводящем свинце. Для частот 9—27 мггц затухание резко уменьшалось при переходе из нормального состояния в сверхпроводящее. Изменения в затухании быстро возрастали с частотой. Подобный эффект наблюдался на олове Мак-Киннаном [122]. Этот эффект не связан с изменениями пластических свойств, которые мы уже обсуждали, но его можно, но-шщимому, объяснить быстрым уменьшением числа нормальных электронов в сверхпроводящей фазе при понижении температуры ниже 2 , р. (см. и. 18). [c.641]

Екеленная обладает бесконечным множеством различных возможных состояний, причем в силу бесконечного разнообразия самой материи существует бесконечное число различных структур и частиц, взаимно превращающихся друг в друга. Развитие Вселенной происходит без стремления к какому-либо равновесному состоянию, поскольку невозможно исчерпать все возможные структурные формы, в которых может существовать Вселенная. Это означает, что для Вселенной в целом энтропия не может иметь мак-си.мума, так что ни одно из состояний ее не является наиболее вероятным, и, следовательно, не может быть какого-либо конечного состояния Вселенной, как это утверждает теория тепловой смерти . Более того, так как каждый класс структур и частиц имеет свою энтропию, а общий запас энтропии во Вселенной бесконечен, во можно вообще лишено смысла говорить об изменении энтропии всей Вселенной. [c.157]

Успехи, достигнутые советской энергетикой на втором этапе ее развития, бесспорны. Однако в этот же период начали формироваться и постепенно усилились многие негативные тенденции, в том числе объективного характера. Их анализ позволяет считать, что с начала 80-х годов энергетика СССР вступила в новый длительный этап развития, неизбежность и особенности которого определяются объективно нарастающими глубокими негативными изменениями в условиях производства топлива и энергии и результирующим усилением требований к размерам народнохозяйственных ресурсов, которые должны выделяться для обеспечения единицы прироста производственных мощностей. Коренной сутью этого нового этапа является переход к использованию менее ограниченных, но одновременно бо- ве дорогих источников энергии. Для того чтобы избежать или мак-чльно ослабить сдерживающее влияние энергетики на развитие [c.6]

Мак-Данелс и др. [39] подтверждают свои выводы большим числом экспериментов по длительной прочности композитов с различным объемным содержанием волокон. Экспериментальные результаты обрабатывались по уравнению (25) и вычислялась длительная прочность вольфрамового волокна ( ). Вычислен- [c.299]

В течение месяца после сдачи в эксплуатацию не следует давать станку мак-снмальной нагрузки, работая па средних числах оборотов н подачах. [c.11]

Приложение формулы (4-Г) или (4-1") к расчету процессов конденсации осложняется тем, что остается невыясненной зависимость коэффициента поверхностного натяжения а от размера капли. Известные значения а относятся к плоскости и справедливы для сравнительно крупных капель, содержащих огромное количество молекул. Число же молекул в сгустке, служащем зародышем новой фазы, по-видимому, исчисляется десятками. Оперируя столь малыми капельками , необходимо учитывать влияние их радиуса на величину а. Вегенер и Мак [Л. 101 приводят формулу Холмана, получившего следующее приближенное соотношение между поверхностным натяжением для капли радиуса и коэффициентом натяжения о плоской поверхности [c.120]

Измерения критического значения числа Рейнольдса при сте-кании по вертикальной стенке пленки с постоянным расходом жидкости дают величины порядка 350—525 (Мак-Адамс, Фридман, Миллер и др.). Григулль на основе анализа большого числа опытов по пленочной конденсации паров воды, дифенила и углекислого газа принимает за наиболее вероятное значение Re , = 270. [c.303]

С Другом силой трения и эл.-магн. полями. Система ур-иий, описывающих людель, даёт для газа частиц каждого сорта а. (е или i) изменение во времени след, мак-роскопич. параметров i(/, г) — число частиц в единице объёма, va (f, г) — ср. скорость, Та (t, г) — темп ра, где Г — радиус-вектор. Эти ур-ния выражают для газа соответственно сохранение числа частиц, баланс импульса и тепловой баланс и имеют вид [c.569]

Расчеты, проведенные Вегенером и Маком по формуле (2-38), показали, что при параметрах начала конденсации длина пробега молекул % на 2—3 порядка больше радиуса капель Гпр и, следовательно, начальный рост капель должен подсчитываться по теории свободно-молекулярного движения. При этом прирост массы в одной капле можно определить по заданному формулой (2-16) числу столкновений в единицу времени. Масса молекул, сталкивающихся с единичной площадкой за единицу времени, будет [c.40]

Реэкстращия. Данные, необходимые для построения изотерм реэкстракции, получают так же, как и для изотерм экстракции, с той лишь разницей, что регулировать pU при этом обычно не требуется. Процедура определения состоит в следующем. Насыщенный органический раствор вводят в контакт с подходящим раствором для реэкстракции (кислотой, основанием и т. д.) при некотором выбранном соотношении фаз до установления равновесия. Водную фазу удаляют, к органической фазе добавляют свежий раствор для реэкстракции, и процедуру повторяют. Этот процесс продолжают до тех пор, пока из органического раствора не будет извлечен весь металл или возможно большая его часть. Анализ водного раствора после реэкстракции позволяет рассчитать содержание металла в органическом растворе после каждой операции (если не происходит изменение объемов, иначе может потребоваться анализ органической фазы) и построить изотерму экстракции. Изотермы можно использовать для построения диаграмм Мак Габе—Тиле, которые служат для определения числа теоретических стадий реэкстракции при заданных соотношении фаз и концентрации реэкстрагирующего раствора. [c.13]

В тех случаях, когда в задачу входит более одной характерной величины, число Рейнольдса может быть значительно больше единицы, по по-прежнему можно пренебречь инерционными членами. Например, в соответствии с экспериментальными данными Мак-Ноуна и др. [37] для сферы, расположенной на оси кругового цилиндра, заполненного вязкой жидкостью, диаметр которого мало отличается от диаметра сферы, числа Рейнольдса для сферы должны стать порядка 70, для того чтобы влияние инерционных членов стало заметным. Аналогично, при течении во взвешенном слое числа Рейнольдса для сфер, определенные по скорости псевдоожижения, должны быть более 5, чтобы стали заметны откло- [c.59]

В обоих случаях жесткость материала уменьшается до 50— 60% исходного значения после 10 циклов при уровне напряжений, составляющем около 65% прочности при сдвиге. Ими были испытаны образцы на воздухе, в минеральном масле и воде и было найдено, что масло практически не влияет па усталостные свойства испытываемых материалов, тогда как вода резко ухудшает их. Поверхностная обработка волокон практически не влияет на усталостную прочность материалов (рис. 2.71). В работах [145—147] проведены интенсивные исследования усталостной прочности при кручении цилиндрических стержней из материалов на основе высокопрочных и высокомодульных углеродных волокон при ф/ = 0,60. Установлено, что при циклическом закручивании образцов на постоянный угол крутящий момент в начальный момент линейно уменьшается с увеличением числа циклов. В определенный критический момент происходит растрескивание образца, и кривая падает значительно более резко (рис. 2.72), так что за усталостную выносливость можно принять число циклов, при котором происходит растрескивание образца. По графической зависимости этого показателя от угла закручивания образца можно получить прямую линию, характеризующую усталостные свойства материала (рис. 2.73). Уже упоминалось, что локальные повреждения в стеклопластиках появляются при очень низких напряжениях по сравнению со статической прочностью. Мак-Гэрри [148] обнаружил непропорционально большое число повреждений, [c.139]

С помощью (8-125) и (8-130), задаваясь зиаченяями передаточного числа редуктора i, находим зависимость Мд.т. макс =-Л1д.т.мак с (О- На рис. 8-22 приведены графики этих зависимостей, построенные по, (8-125) [c.471]

Метод измерений в дискретных точках — самый сложный метод измерения времени жизни атомов. Он был предложен Геро-ном, Мак-Виртером и Родериком [60], а затем автоматизирован и развит далее Беннетом и Далби [61]. При таком методе исследуемый газ возбуждают импульсами электронов, а свет регистрируют фотоумножителем. Стробируя фотоумножитель импульсом, длительность которого значительно меньше измеряемого времени жизни, можно измерять интенсивность света в некоторый момент процесса затухания при многократном повторении такого процесса. При большой частоте повторения возбуждающих импульсов, медленно меняя задержку стробирующего импульса, можно автоматически записать на ленте самописца суммарный выходной сигнал от очень большого числа повторений затухания. [c.278]

Труднейший вопрос об устойчивости фигур равновесия был поднят Ж. Лиувиллем и Б. Риманом. Решительный прогресс был достигнут в этом вопросе в работах А. М. Ляпунова и А. Пуанкаре предложивших достаточно обилие методы исследования фигур равновесия враш ающейся жидкости, в том числе и их вековой устойчивости. Первые исследования обоих ученых в этой области относятся к середине 80-х годов. Уже в своей магистерской диссертации Ляпунов установил устойчивость эллипсоидов Мак-лорена при значениях эксцентриситета меньше 0,813 в обш их предположениях о возмущениях и устойчивость эллипсоидов Якоби при эллипсоидальных возмущениях В последующем были тщательно исследованы эллипсоиды бифуркации- и, в частности, обнаружены так называемые грушевидные формы равновесия. Однако Ляпунов указал в 1905 г. на неустойчивость этих форм в противоречие утверждению Дж. Дарвина об их устойчивости По этому вопросу возникла дискуссия, победителем которой оказался Ляпу- [c.77]

Нептуний. Нептуний был открыт Мак-Милланом и Абель-соном (Калифорнийский университет). В 1940 г. в Беркли, используя нейтроны на циклотроне Лоуренса, они бомбардировали уран. Благодаря большой мощности источника нейтронов им удалось получить значительное количество этого продукта и они с точностью установили, что испускающий р-частицы радиоактивный элемент с периодом полураспада 23 мин. (Ферми считал пэриод равным 13 мин.) является изотопом урана с массовым числом 239, который, распадаясь, превращается в элемент с атомным номером 93 и массовым числом 239. Этот новый элемент был назван нептунием по аналогии с планетой Нептун, в солнечной системе следующей за планетой Уран. Нептуний сам является радиоактивным р-излучателем (с пе- [c.176]

Решение стоявших перед нами сложных задач значительно облегчилось возможностью заранее предсказать основные химические свойства плутония. Новый элемент должен быть близок по своим свойствам к нептунию, поскольку можно считать установленным, из данных Абельсона и Мак-Миллана и теоретических расчетов Мейера, что, начиная с нептуния, заполняется внутренняя недостроенная электронная оболочка. Число валентных электронов при этом остается неизменным (6), и поэтому по химическим свойствам нептуний и плутоний должны быть близки друг к другу, аналогично элементам группы редких земель. [c.406]

Рис. 2. Цепные макромолекулы (линейные последовательности мономеров), являющиеся основными структурными единицами полимера. Гибкость цепи в растворе или расплаве зависит от числа ее возможных конфигураций, а это определяется химическим строением мономера. Гибкость мак]эомолекулы в растворе или расплаве коррелирует. с кристаллической структурой и физическими свойствами соатветствующего твердого полимера,, i i

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...