Замедление среднее

Ходовой скоростью называют среднюю скорость движения поезда на участке без учета стоянок и времени на разгоны и замедления. Среднюю скорость движения поезда на участке без учета стоянок на промежуточных станциях, но с учетом времени на разгоны и замедления, называют технической скоростью. Участковая [c.31]

Поезд двигался с начальной скоростью 15 м/с. При торможении ускорение замедленного движения постоянно во времени, но может принимать различные значения. Предполагается, что ускорение W является случайной величиной с гауссовским распределением, с математическим ожиданием mw = —0,2 м/с и средним квадратическим отклонением а = 0,03 м/ . Определить математическое ожидание и среднее квадратическое отклонение тормозного расстояния до остановки, а также верхнюю границу тормозного расстояния, вероятность превышения которой составляет 0,05. [c.445]

Изменение протяженности вставки практически не затрагивает значения Е/ (см. рис. 5.12). Незначительное воздействие этот размер оказывает также на локальную и среднюю интенсивность теплоотдачи (рис. 5.14). На рис. 5.14 сплошными кривыми показано изменение отношения локального числа Nu вдоль вставки длиной / к аналогичной характеристике Nu° для входного участка такой же длины / бесконечно длинной вставки. Штриховыми кривыми показано изменение отношения соответствующих средних значений Nu, Nu . Отклонение этих кривых от единицы и характеризует влияние параметра / вставки (адиабатичности ее выходной поверхности), наблюдается только в случае / < t/и тем заметнее, чем больше последнее неравенство. Причем проявляется это в замедленном (по сравнению с данными, приведенными на рис. 5.11) снижения теплообмена по мере удаления охладителя от входа в пористый элемент н поэтому наибольшее отклонение в сторону увеличения критерия Нуссельта достигается на выходе вставки при i =1 (крайняя правая точка на кривых). Нужно отметить, что для больших значений параметра Ре (Ре = 100) отмеченный эффект пропадает даже при очень малом значении длины / =0,1. [c.115]

Из этого следует, что при движении точки к центру О направление ее ускорения совпадает с направлением скорости, а при движении ее от центра направление ускорения противоположно направлению скорости, т. е. приближение к центру происходит ускоренно, а удаление от него — замедленно. Наибольший модуль скорости V соответствует среднему положению точки (х = 0) в крайних положениях и = 0. [c.195]

Самолет при посадке касается посадочной полосы с горизонтальной скоростью 180 км/ч. После пробега 1000 м самолет останавливается. Определить модуль среднего замедления самолета. (1,25) [c.105]

Скорость автомобиля 90 км/ч. Определить путь торможения до остановки, если среднее замедление автомобиля равно 3 м/с. (104) [c.105]

Рассмотрим пучок л+-мезонов, движущихся со скоростью, почти равной с. Если бы не существовало релятивистского замедления времени, то до распада они прошли бы в среднем расстояние, равное (2,5-10- с)-(3-10 ° см/с) да 700 см. В действительности из-за замедления времени они проходят значив [c.356]

Нетрудно видеть, что средняя энергия нейтронов Г является плохой характеристикой замедления, так как при логарифмически убывающем характере спектра большинство нейтронов имеет энергию Т < Тп. [c.295]

Так, например, среднее число соударений, которое необходимо для замедления нейтронов от энергии Г = 5 Мэе до тепловой энергии kT° = 0,025 эв, равно [c.296]

Выше был рассмотрен случай замедления на водородном замедлителе А = 1). Если в качестве замедлителя используется вещество, состоящее из ядер с Л 1, то в предположении изотропии рассеяния нейтронов в с. ц. и. (что правдоподобно при небольших энергиях нейтронов) можно показать, что среднее число соударений равно [c.297]

Последующие соударения тепловых нейтронов с ядрами вещества не могут приводить к дальнейшему замедлению нейтронов, так как они с равной вероятностью могут как потерять, так и приобрести энергию порядка кТ° (все ядра вещества имеют энергию такого порядка). Поэтому при последующих соударениях тепловые нейтроны только перемещаются—диффундируют в веществе (с сохранением в среднем энергии теплового движения) до тех пор, пока не поглотятся каким-либо ядром или не вылетят за пределы замедлителя. В результате в замедлителе будет происходить накопление тепловых нейтронов. Спектр нейтронов в замедлителе должен быть близок к максвелловской кривой с приподнятым правым крылом (из-за непрерывно поступающих в замедлитель быстрых нейтронов). -Расчет показывает что спад числа нейтронов при больших энергиях должен происходить по закону Т (рис. 105). [c.299]

В процессе замедления нейтрон двигается по сложной траектории, перемещаясь от одного ядра замедлителя к другому. Средний путь, проходимый нейтроном между двумя последовательными соударениями, называется средней длиной свободного пробега Xs. Очевидно, что [c.305]

После того как в процессе замедления нейтроны станут тепловыми, дальнейшее уменьшение их энергии прекращается, они перемещаются в замедлителе, сохраняя в среднем тепловую энергию. Легко видеть, что этот процесс может быть приближенно описан простым диффузионным уравнением, известным в кинетической теории газов. Такая возможность вытекает ив того, что в хорошем замедлителе (в котором сечение рассеяния s значительно превышает сечение поглощения Оа) тепловой нейтрон может испытать очень много соударений с ядрами до захвата [c.311]

В процессе упругих (а также неупругих) соударений с ядрами нейтроны быстро теряют свою кинетическую энергию — замедляются. Наиболее быстрый оброс энергии в процессе замедления наблюдается при упругих соударениях нейтронов с водородом. Средняя энергия нейтронов после п соударений с ядра- р [c.356]

В табл. 41.11 приведены значения среднего числа соударений, требующихся для замедления нейтрона от 2 МэВ до тепловой энергии (0,0253 эВ), [c.1137]

Одной из величин, характеризующих меру распространения нейтронов в процессе замедления, является средний квадрат расстояния от источника, на котором нейтроны обладают энергией Е. Средний квадрат перемещения при замедлении равен [38] [c.1137]

Таким образом, в углероде энергия нейтрона в среднем будет уменьшаться вдвое лишь после трех столкновений. Отсюда видно, что замедление идет тем эффективнее, чем легче ядра замедлителя. Кроме того, от хорошего замедлителя требуется, чтобы он слабо поглощал нейтроны, т. е. имел малое сечение поглощения. Идеальным замедлителем является гелий, который нейтронов вообще не поглощает, так как изотоп аНе не существует. Но гелий — газ, переходящий в жидкость при сверхнизких температурах, трудно- [c.546]

При возведении гидротехнических сооружений, создающих подпор (плотины), бытовой режим естественных водотоков нарушается. Движение выше по течению от сооружения становится замедленным, глубины растут, средние скорости потока уменьшаются. [c.71]

На рис. 9.1 представлен характер нарастания затрат при изготовлении ли-тыл И штампованных заготовок на различных стадиях процесса, выраженный so в процентах к полному времени изготовления Т. Из рисунка следует, что,,. все способы литья (кривые 1...4) характеризуются замедленным нарастанием затрат на начальных стадиях процесса, резким возрастанием в средней части и относительно пологим и коротким его завершением. Резкое воз-растание себестоимости связано с вводом в производство трудоемких и дорогостоящих процессов сборки и заливки форм. [c.203]

В области очень слабых магнитных полей (участок /, рис. 6-1) магнитная индукция растет линейно с ростом напряженности, магнитная проницаемость остается постоянной это так называемая начальная относительная магнитная проницаемость. Эта область намагниченности используется обычно в технике слабых токов (нелинейная зависимость между магнитной индукцией и напряженностью поля приводит к искажению передаваемых сигналов). В области средних полей (участок 2) магнитная проницаемость резко возрастает и проходит через максимум. В первой части этого участка рост магнитной индукции происходит очень круто. В области средних полей (участок 3) происходит лишь слабое увеличение магнитной индукции. В области сильных полей (участок 4) рост магнитной индукции происходит очень замедленно по пологой прямой (наступает насыщение). К числу ферромагнитных материалов по своим свойствам можно отнести магнитную [c.290]

Средняя скорость распространения фронта пламени невелика и составляет обычно 2—3 м/с. Осевая скорость потока в камере сгорания достигает 30 м/с. Таким образом, для создания устойчивого горения (стабилизации фронта пламени) необходимо организовать зоны замедленного течения и зоны обратных токов. Рециркулирующие раскаленные газы служат как бы запалом, непрерывно поджигающим поток смеси (электрическое запальное устройство используют только при пуске ГТД). Стабилизация фронта пламени [c.259]

В координатах п w — In т зависимость средней скорости коррозии от времени при заданных температурах представляется прямыми линиями. При коррозии в кинетической области прямые при различных температурах являются параллельными горизонтальными линиями. Поскольку обычно п<С1, то линии в рассматриваемой диаграмме представляют собой падающие прямые с наклоном п—1. Если степень показателя окисления металла при различных температурах имеет различные значения, то прямые в диаграмме 1пш —1пт, в зависимости от характера изменения п от температуры, представлены семейством сходящихся или расходящихся линий. Отрицательный наклон прямых указывает на то, что интенсивность коррозии из-за непрерывного роста оксидной пленки на поверхности металла со временем снижается, т. е. коррозия при /г<1 со временем идет на убыль. Если ускорение (замедление) коррозии со временем рассматривать как производную w от т, то из формулы (3.32) вытекает, что она пропорциональна я—1. [c.99]

Представляет интерес алияние режима работы насоса на среднюю угловую скорость жи кости при отсутствии протечки в полости, основанное на наличии перетоков из зон повышенного в зоны пониженного давления, характерные для нерасчетных режимов. Эти перетоки приводят к замедлению средних относительных угловых скоростей >ж.ср- На рис. 29 показано распределение давления, действующего на диск рабочего колеса на радиусах / 1 и / 2 при подачах меньше расчетной (а), расчетной (б), больше расчетной (в). [c.67]

Водород в сварных соединениях в силу его большой подвижности в условиях сварочного цикла распределяется неравномерно и при средней допустимой концентрации водорода могут создаваться локальные концентрации (линия сплавления для металлов, не образующих гидридов, или зона термического влияния для гидридообразующих металлов), вызывающие возникновение дефектов сварного соединения (поры, трещины) или его замедленное разрушение (титановые сплавы и высокопрочные мар-тенситно-стареющие стали). [c.348]

Наличие в металле эндогенных шлаковых включений, служащих концентраторами напряжений, сильно влияет на физикомеханические свойства металла шва, в частности, на его пластичность и ударную вязкость. При сварке низкоуглеродистых низколегированных сталей ударная вязкость достаточно большая и влияние концентраторов напряжений мало, но при сварке средне-и высокоуглеродистых и легированных сталей, запас пластичности у которых мал, влияние таких концентраторов может привести к образованию холодных трещин или замедленному разрушению при высоком уровне напряжений и при наличии других охрупчи-вающих факторов (водород). [c.373]

Для гомогенной смеси веществ макроскопическое сечение определяют на основе закона аддитивности. При этом из-за больщой относительной величины потери энергии при упругом взаимодействии нейтронов с легкими ядрами в качестве сечения замедления можно принимать полное сечение рассеяния на водороде и половину полного сечения для других легких ядер. На средних и тяжелых ядрах замедление нейтронов происходит преимущественно вследствие неупругих взаимодействий, число которых достигает 50% общего числа взаимодействий. Суммарный эффект неупругих и упругих взаимодейст-вг й позволяет принимать в качестве эффективного сечения замедления на средних и тяжелых ядрах 3/4 полного сечения рассеяния нейтронов. [c.300]

Плотность потока нейтронов с энергией более О,,5 Мэе перед корпусом реактора 4,7-10 нейтрон (см сек). Средняя энергия нейтронов в этом потоке не превышает 1,5 Мэе. Соответственно этому плотность энергетического-потока не превосходит 7 10 МэвЦсм сек). Длина замедления нейтронов в стали примерно 15 см. Отсюда легко оценить плотность энерговыделення 7-1б >/15 = 4,7-10 МэвЦсм -сек). [c.307]

В тяжелых ядрах первый возбужденный уровень расположен ближе к основному, чем в легких (среднее расстояние составляет несколько сотен илоэлектронвольт). Поэтому замедление нейтронов на тяжелых ядрах за счет неупругого рассеяния происходит достаточно эффективно. Но и в этом случае роль неупругого рассеяния ограничивается несколькими первыми соударениями. Из-за большой потери кинетической энергии в этих соударениях оставшаяся у нейтронов энергия оказывается недостаточной для возбуждения ядра, и дальнейший процесс замедления протекает только за счет упругих соударений. [c.298]

Процесс замедления нейтронов в среде продолжается до захвата нейтрона или (в случае as > Оа) до тех пор, пока нейтрон не Придет в тепловое равновесие с атомами замедлителя (тепловые нейтроны). Средняя энергия тепловых нейтронов Гтепл — [c.356]

Функция h22 t), описывающая приращение выходной концентрации сорбтива в газе, имеет несколько другой вид. Ввиду того, что время прохождения газа через слой пренебрежимо мало, выходная концентрация без запаздывания воспроизводит единичный скачок входной концентрации сорбтива в газе с коэффициентом пропорциональности е- , т. е. Лгг (О I <=о = Затем из-за увеличения концентрации сорбтива в слое происходит постепенное увеличение средней величины адсорбции и, соответственно, уменьшается движущая сила процесса. Это в свою очередь вызывает замедление скорости адсорбции в слое. Поэтому концентрация сорбтива в газе на выходе из слоя будет постоянно увеличиваться к предельному значению [c.243]

Смотреть страницы где упоминается термин Замедление среднее : [c.317] [c.355] [c.166] [c.168] [c.11] [c.204] [c.356] [c.311] [c.296] [c.298] [c.305] [c.356] [c.1138] [c.445] [c.546] [c.546] [c.547] [c.548] [c.71] [c.75] [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...