Плотность энергетической

Отношение функций плотности энергетического спектра в соответствии с уравнениями (2.48) и (2.56) имеет вид [c.53]

Спектральная плотность энергетической светимости по частоте M j — отношение среднего значения энергетической светимости в рассматриваемом малом спектральном интервале к ширине Д/ этого интервала [c.177]

Размерность и единица спектральной плотности энергетической светимости по частоте [c.177]

Тепловое излучение — электромагнитное излучение, испускаемое веществом и возникающее за счет его внутренней энергии. Тепловое излучение имеет сплошной спектр. Положение максимума спектральной плотности энергетической светимости теплового излучения зависит от температуры вещества. С ее повышением возрастает общая энергия испускаемого теплового излучения, а максимум перемещается в область малых длин воли. Последнее всегда справедливо только для черного тела. Для других тел может быть и не так. [c.189]

Спектральный коэффициент теплового излучения — отношение спектральной плотности энергетической светимости теплового излучателя Мех к спектральной плотности энергетической светимости черного тела М°х при той же температуре и той же длине волны в пределах пространственного угла 2л, [c.769]

Единица спектральной плотности энергетической светимости — ватт на метр в кубе [Вт/м ]. [c.277]

Спектральная плотность энергетической яркости (спектральная плотность лучистости) — величина, равная отношению энергетической яркости dBg, соответствующей узкому участку спектра, к ширине этого участка d>v [c.277]

Единица спектральной плотности энергетической яркости —ватт на стерадиан-метр в кубе [Вт/(ср.м )]. [c.277]

Спектральной степенью черноты тела называют величину, равную отношению спектральной плотности энергетической яркости bi данного тела к спектральной плотности энергетической яркости Ьок абсолютно черного тела при той же температуре, т, е. [c.278]

Закон Планка устанавливает зависимость спектральной плотности энергетической светимости (13.8) абсолютно черного тела Гах в вакууме от абсолютной температуры Т и длины волны Х в форме [c.280]

Распространение излучения в поглощающей среде. Рассмотрим процесс прохождения излучения со спектральной плотностью энергетической яркости через плоский слой среды с толщиной dS. Собственным излучением слоя и рассеянием пренебрегаем. Экспериментально установлено, что величина bx S) на выходе из слоя и bi(0) на входе и него связаны следующим образом [c.293]

Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность энергетической яркости излучения обусловлена переносом энергии излучения от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным. [c.293]

Из (13.68) следует, что локальная спектральная плотность энергетической яркости (лучистости) Ь), зависит только от величины локальной лучистости абсолютно черного тела Ьо, % и ее градиента [c.294]

Спектральной плотностью энергетической яркости" 1,ч называют отношение энергетической яркости, взятой в бесконечно малом интервале частот (длин волн), включающем данную частоту (длину волны), к этому интервалу. Задание функции распределения или энергетической яркости излучения полностью определяет поле излучения [c.142]

Из уравнения (4.2.2) следует, что спектральная плотность энергетической яркости излучения на отрезке [О, х) падает по экспоненциальному закону [c.148]

Рис. 4.2.1. Кривые спектральной плотности равновесного излучения Кривая, проходящая через максимумы, соответствует максимумам спектральной плотности энергетической яркости равновесного излучения при различных температурах

Термодинамическими методами можно установить i зависимость длины волны, соответствующей максимуму спектральной плотности энергетической яркости, от температуры [c.160]

Lv,+n (М, 2, V, t) — спектральная плотность энергетической яркости излучения, падающего на выделенный элемент поверхности [c.163]

В этом случае для описания переноса излучения необхо-мо использовать интегродифференциальное кинетическое уравнение (4.4.8) для определения спектральной плотности энергетической яркости излучения L . Примеры таких расчетов содержатся в [1]. [c.206]

Выражение (6.1.5) представляет собой вектор плотности радиационного потока энергии. В этом выражении V — частота, V — спектральная плотность энергетической яркости излучения, й — ориентированный телесный угол. [c.221]

Рис. 35. Распределение плотности энергетического состояния атомов при температурах

Таким образом двумерное шумовое поле томограммы резко отличается по структуре от белого шума. Плотность энергетического спектра ошибок реконструированной томограммы равна нулю в области ft = fey = О и для (8) и (50) линейно возрастает с увел ичением модуля пространственной частоты к = [c.415]

Функция плотности энергетического спектра / (со) вводится выра-жениелМ [c.52]

Плотность потока нейтронов с энергией более О,,5 Мэе перед корпусом реактора 4,7-10 нейтрон (см сек). Средняя энергия нейтронов в этом потоке не превышает 1,5 Мэе. Соответственно этому плотность энергетического-потока не превосходит 7 10 МэвЦсм сек). Длина замедления нейтронов в стали примерно 15 см. Отсюда легко оценить плотность энерговыделення 7-1б >/15 = 4,7-10 МэвЦсм -сек). [c.307]

Размерность и единица спектральной плотности энергетической светимосги по длине волны [c.177]

Последнее выражение предполагает, что источник излучает по закону Ламберта. Для реальных источников излу1ения яркость может существенно зависеть от направления визирования, поэтому в общем случае спектральная плотность энергетической яркост и источника в заданном направлении N (рис. 8) [c.43]

Спектральная плотность энергетической светимости (спектральная плотность излучательности)— велтпна, равная отношению энергетической светимости dR , соответствующей узкому участку спектра, к ширине этого участка d i [c.277]

Очевидно, самопроизвольное испускание спонтаннее излучение), а следовательно, и коэффициент излучения v не зависят от наличия излучения в веществе. Однако помг-мо спонтанного излучения присутствует еще нбг/цмрованнсе излучение в результате реакций 3, 8, 12 (табл. 4.2.1). Наг-дем спектральную плотность энергетической яркости для состояния термодинамического равновесия. Для этого воспользуемся трактовкой индуцированного излучения поЭйг -штейну. [c.149]

Пусть излучение находится в некоторой полости, стенки полости теплоизолированы. Тогда спустя некоторое время излучение придет в равновесное состояние. Нетрудно убедиться, что спектральная плотность энергетической яркости излучения /.V в этой полости не зависит от индивг дуальных свойств полости, являясь функцией только частоты V и температуры Т. Действительно, в противном слу чае, выполняя стенки полостей А тл В (рис. 4.3.1) из разно]юд-ного материала и устанавливая в перегородке между этими полостями светофильтр, пропускающий только излучение, интенсивность которого зависит от свойств полости, [c.152]

Соотношение (4.3.27), утверждающее, что макамум спектральной плотности энергетической яркости ptWHO-весного излучения с увеличением температуры смещается в сторону более коротких волн, носит название закона смещения Вина. [c.160]

Выведем уравнение переноса излучения, описывающее изменение спектральной плотности энергетической яркости во времени и в пространстве. Рассмотрим процесс распространения излучения частоты v в единичном интервале частот и некотором направлении ii. Для этого выделим в среде элементарный цилиндр с площадью основания, равной d5, и образующей длиной d/ образующая цилиндра паралтель-на вектору й (рис. 4.4.1). Изменение спектральной плотности энергетической яркости излучения при переходе от основа- [c.160]

Сформулируем начальные и граничные условия для уравнения переноса излучения (4.4.10). В начальный мэмент времени необходимо знать поле спектральной плотности энергетической яркости [c.162]

Lv,-n (М, й, t, v) — спектральная плотность энергетической яркости излучения, исходящего от граничной псверх-ности с координатами /И п — внешняя нормаль по отношению к полю излучения (рис. 4.4.2) [c.162]

Таким образом, в общем случае течений излучающего многокомпонентного химически реагирующего газа необходимо решать одно скалярное уравнение неразрывное и для всей смеси в целом, ц — v — 1 скалярных уравнен т сохранения массы компонентов, v уравнений для концентраций химических элементов, одно векторное уравнение (или три скалярных) для определения компонент скорости, одно скалярное уравнение сохранения энергии, интегродиффе-ренциальное уравнение для определения спектргльной плотности энергетической яркости, р, — 1 векторных уравнений (или Зр — 3 скалярных) для определения плот ности диффузионного потока компонентов с учетом двух алгебраических соотношений для с и Ja, уравнение состояния [c.186]

В связи с тем что основная система уравнений представляет собой сложную совокупность нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных и интегродиф-ференциального уравнения для спектральной плотности энергетической яркости излучения, обычно для ее решения используют численные методы и современные электронно-вычислительные машины. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...