Спектр каскада

На рис. 15.9 приведены спектры каскадных протонов, вылетающих из ядер А1 и и, для энергии падающих протонов 460 и 1840 Мэе. Спектр каскадных протонов для 11 несколько мягче, чем для А1, что объясняется участием в развитии каскада в тяжелых ядрах большего числа протонов. [c.249]

Одноконтурные параметрические усилители обладают усилением в 20—30 дБ на каскад эквивалентную шумовую температуру можно довести до нескольких десятков градусов по шкале Кельвина, ширина полосы пропускания усилителя может достигать 10—15% от сигнальной частоты. Очевидно, что такие параметрические усилители не могут усиливать сигналы сложной формы, спектр которых содержит набор частот от нулевой (близкой к нулевой) до некоторой высокой частоты. [c.154]

Сторонние проникающие частицы и образованные ими каскады, кроме того, создают локальную ионизацию, что влияет на те процессы в изоляторах и проводниках, которые зависят от зарядового состояния — отжиг, диффузию, образование вакансионных кластеров и центров окраски. Следовательно, для того чтобы успешно проводить исследования изменений свойств реакторных материалов под облучением и находить пути к минимизации этих изменений, прежде всего необходимо знать, как тяжелая частица отдает свою энергию, двигаясь в веществе. В частности, нужно обладать теоретическими и экспериментальными методами определения распределения пробегов проникающих ионов и энергии, вложенной в движение атомов материала — мишени, поскольку именно этими величинами определяется концентрационный профиль точечных дефектов. Мы остановимся здесь на кинетическом подходе к описанию каскадов [25—30], в основу которого положены методы, развитые в теории переноса нейтронов, поскольку, во-первых, с помощью этого подхода в настоящее время разработаны программы расчета с необходимой (10—15%) точностью концентрационных профилей радиационных повреждений [31, 32) и, во-вторых, он далеко не исчерпал себя как в смысле повышения точности, так и в смысле увеличения композиционной сложности материалов, доступных исследованию. Дополненный расчетами спектров ПВА, образованных различными [c.46]

В целом гиперболич. системы можно считать, хотя и с нек-рыми оговорками, в высокой степени стохастич-ными. Так, известно, что если каскад Т ) обладает гиперболич. множеством Г с достаточно естеств. свойствами, то для широкого класса инвариантных мер, сосредоточенных на Г, он эргодичен, но может иметь в спектре дискретную компоненту, препятствующую перемешиванию. В последнем случае Г можно разбить на части Го, Г,,. ... Г - , циклически переставляемые отображением Т причём [c.632]

Фотоэлектронные умножители (ФЭУ). Для регистрации сигналов в видимой области спектра 0,4. .. 0,7 мкм наибольшее применение в лазерной локации находят ФЭУ. Принцип работы ФЭУ поясняется на рис. 4.16. Принимаемое излучение проходит через прозрачный материал (стекло) входного окна 1 и выбивает фотоэлектроны из фотокатода 2, нанесенного в виде тонкой прозрачной пленки на внутреннюю поверхность окна. Траектории фотоэлектронов фокусируются экраном 3 и диафрагмой 4 на поверхность первого динода. Этот динод находится под положительным потенциалом относительно фотокатода, поэтому при своем движении фотоэлектроны ускоряются, приобретая дополнительную энергию, и при ударе о поверхность динода выбивают дополнительные электроны, которые, попадая на следующий динод, выбивают еще большее число электронов и т. д. Происходит так называемый процесс размножения электронов. Например, для современных ФЭУ с двенадцатью динодами (каскадами умножения) общий коэффициент умножения достигает 10 ... 10 при отрицательном напряжении L K на фотокатоде около 1,5 кВ. [c.180]

Меньшим уровнем и более узким спектром помех характеризуются сигналы с экспоненциальным фронтом, импульсы вида соз .) , с формой, близкой к синусоидальной (например, как у резонансных инверторов, см. п. 5.6). Их использование при работе силовых каскадов так же является средством снижения ЭМП. [c.332]

Параметры спектра ЭМП зависят от типа силовых каскадов. Например, перепад напряжения на силовых элементах первичной цепи в однотактном и двухтактном с отводом от средней точки первичной обмотки трансформатора инверторах в два раза больше, чем в мостовом и полу-мостовом (см. гл. 5), поэтому и помехи, создаваемые по этой причине, будут больше. [c.332]

Выходные каскады собраны по схеме катодных повторителей, обладающих весьма низким выходным сопротивлением. Это нужно для того, чтобы при прохождении сигнала с выхода предварительного УЗЧ до входа мощного оконечного усилителя не возникало дополнительных потерь и искажений высокочастотной части спектра, особенно если соединительные линии достаточно длинные. [c.72]

При этом рассеянное излучение и импульсы шумов ФЭУ на каскады дальнейшей обработки сигнала не поступают, так как вносят вклад только в комптоновскую часть спектра. При этом не регистрируются у-кванты прямого пучка, потерявшие в сцинтилляционном кристалле часть своей энергии. Для частичной компенсации этих уквантов приходится увеличивать активность источника излучения, что нежелательно. [c.146]

Примером является анализатор типа 3348 фирмы Briiel and Kjxr (Дания). Сокращение времени анализа при использовании традиционных схем анализаторов может быть достигнуто уменьшением длительности переходных процессов в анализирующих фильтрах путем использования генератора импульсов гашения и диодных схем для срыва колебаний в резонаторах. Для сокращения времени анализа может быть применен метод анализа с переменной скоростью. Устройство содержит дифференцируюш.ий каскад, на вход которого подается исследуемый спектр. Сигнал на выходе дифференцирующего каскада зависит от крутизны спектра. Этот сигнал через разделительное устройство, инвертор и сумматор управляет работой генератора пилообразного напряжения, что позволяет вести анализ с переменной скоростью более крутые участки спектра отслеживаются медленнее, а более пологие — быстрее. [c.309]

Для измерения напряжений в лопатках служили следующие приборы тензометрический трехканальный усилитель типа Т-11 с Потенциометрической схемой шлейфовые осциллографы Н-102 катодные осциллографы ЭО-7 с дополнительным каскадом усиления электронный с гетный частотомер тарировочное устройство. Для онределеиия масштаба осциллограмм производилась динамическая тарировка тензометрической аппаратуры. Перед испытаниями лопаток в лабораторных условиях были определены спектр частот, формы колебаний и распределение относительных напряжений для единичной лопатки. Спектр частот определялся резонансным методом. Режимы при испытаниях были установлены следующие пуск турбины из холодного состояния с медленным набором оборотов до срабатывания автомата безопасности, синхронизация и набор нагрузки до 290 МВт (нри номинальной мощности турбины 300 МВт). [c.199]

Эмиссионная М. с. В эмиссионной М. с. объектом исследования являются вещества, в к-рые введены радиоакт, ядра, образующие в результате ядерных превращений и последующего каскада у-переходов возбужденное ядро, испускающее резонансные у-кванты (рис. 9), Анализ энергетич. спектра испускаемых у-квантов проводится с помощью мёссбауэровского спектрометра, в к-ром ноглотитель содержит резонансные ядра в осп. состоянии и имеющие единичную линию поглощения (либо с помощью детектора конверсионных электронов). [c.106]

Эмиссионная М. с. расширяет класс исследуемых объектов и физ. явлений. Метод обладает высокой чувствительностью. Можно исследовать образцы с чрезвычайно малой концентрацией радиоакт. ядер (порядка 10 %). В процессе ядерных превращений и каскада у-переходов электронная оболочка иона или его электронное окружение оказываются в неравновесном зарядовом состоянии. Если время жизни неравновесного состояния меньше времени жизни возбуждённого состояния ядра, то в спектрах испускания наблюдаются дополнит, линии с хим. сдвигом и квадрупольным сцеплением, соответствзтощими неравновесному зарядовому состоянию. [c.106]

Для преобразования частоты лазерного излучения используются также и нелинейности поляризации более высокого порядка (кубическая, четвёртой степени и и т. д.). Оптические умножители частоты, использующие высшие нелинейности, позволяют в одном каскаде тюлучать высшие гармоники осн. излучения лазера, т. е. осуществлять прямые процессы преобразования ю — 3 , ю— 4 и т. д. Таким способом получено самое коротковолновое когерентное излучение в вакуумной УФ-области спектра с = 53,5 и 38,8 нм путём генерации пятой и седьмой гармоник на нелинейностях и в Не и Ме. На нелинейности в парах На получена девятая гармоника излучения лазера на неодимовом стекле с А, = 117 нм. Однако эффективность таких процессов обычно невелика вследствие малости величин соответствующих нелинейных восприимчивостей среды, и поэтому заметное преобразование можно получить лишь при достаточно высоких интенсивностях осн. излучения (к-рые ограничиваются лучевой прочностью среды), реализуемых, как правило, для импульсов пикосекундного диапазона. В большинстве случаев для оптич. умножителей частоты более эффективным оказывается использование неск. каскадов последонат. удвоения частоты. [c.448]

В пике полного поглощения у-квантов потери счёта могут вызываться одновременной регистрацией событий, произошедших в каскаде, и случайными совпаде ниями в пределах времени формирования сигнала. Величину ц находят, измеряя спектры излучения при разных расстояниях источника от детектора. [c.224]

Используя модельные расчёты продольного развития ядерного каскада в атмосфере и измеренное число электронов N , можно оценить энергию первичной частицы, вызвавшей ливень. В случае чистого электронно-фотонного каскада это возможно. Однако в электронно-ядерном ливне существуют значит, колебания числа частиц (при фик-сир. энергии), вызванные флуктуациями глубины первого акта взаимодействия и доли энергии, передаваемой вторичным частицам. С учётом этих флуктуаций можно установить связь между и ср. энергией первичной частицы. Это позволило Г. Б. Христиансену с сотрудниками сделать вывод об изменении спектра первичного космич, излучения для энергий ( о 410 ГэВ. [c.463]

На возбуждении и регистрации истинно-вторичных электронов основан только один метод—электронная оже-спекмрвскопия. Совместная регистрация отражённых первичных и возбуждённых вторичных электронов производится, в частности, в разл. пороговых методиках Э. с., к-рые изучают особенности спектров в области порогов возбуждения электронов остова, структуру зависимостей разных коэф. вторичной электронной эмиссии от энергии первичных частиц н др. её характеристик. Др. пример методики смешанного типа—спектроскопия медленных вторичных электронов, к-рые образуются в мишени в результате торможения первичных электронов с образованием множества каскадов вторичных частиц. Исследование угл. распределений медленных вторичных электронов разной энергии позволяет, напр., получать сведения о зонной структуре твёрдого тела над уровнем Ферми [8]. [c.554]

Свойства ДС, к-рые можно выразить в терминах спектра, наз. спектральными к служат предметом спектрального направления Э.т. Так, эргодичность каскада Г равносильна отсутствию у оператора II к,-л. собственных ф-ций с собственным значением единица , кроме постоянных все другие собственные подпространства этого оператора в эргодич. случае также одномерны и состоят из постоянных по модулю ф-ций. Слабое перемешивание — это отсутствие собств. значений, отличных от единицы в этом случае говорят, что система имеет непрерывный спектр. Перемешивание также является спектральным свойством. Однако для К-свойства это уже неверно. Все К-системы имеют один и тот же — счётнократный лебегов-скин спектр, но известны ДС с таким же спектром, не являющиеся К-системами. Для систем с дискретным спектром (когда собств. ф-ции образуют базис в ситуация обратная всякая такая система однозначно (с точностью до изоморфизма) определяется своим спектром (фон Нейман, 1932). Пример системы с дискретным спектром — семейство сдвигов на торе. [c.630]

Радиационную среду принято характеризовать нейтронным спектром и нейтронным потоком. Спектр определяется дискретными уровнями энергии нейтронов. В зависимости от энергии нейтронов, используемых для осуществления цепной ядерной реакции, различают реакторы на тепловых (медленных) и быстрых нейтронах. Нейтронный поток характеризует интенсивность радиационной среды и выражается числом нейтронов с энергией > 0,1 МэВ, пересекающих площадь 1 см за 1 с (нейтрон/см с). Нейтронный поток, суммированный по времени (нейтрон/см ), или флюэнс нейтронов, характеризует суммарную дозу облучения и является мерой накопления радиационного воздействия. Более точной характеристикой дозы облучения является суммарное количество смещений в расчете на один атом (смещ/ат). На рис. 26.3 представлена модель радиационных повреждений, возникающих при соударении высокоэнергетических нейтронов с атомами кристаллической решетки. Соударения вызывают смещения атомов или каскад смещений в решетке в зависимости от количества энергии, передаваемой нейтроном атому металла. Подвергшийся удару нейтроном первый атом, подобно биллиардному шару, ударяя по другим атомам, вызывает в решетке дополнительные смещения. В результате развития каскада образуются объемы с высокой концентрацией вакансий, по периферии окруженные зонами с повьппенной плотностью [c.852]

При измерении интенсивностей линий масс-спектров необходимо иметь в виду, что применение входных сопротивлений больше 10 2 ом нежелательно. При таком сопротивлении уменьшение напряжения на выходе усилителя до тысячных долей первоначальной величины происходит за несколько секунд, а иногда и за десятки секунд после снятия сигнала на входе усилителя. Снижение инерционности усилителя Ьграничивается величиной входной емкости. Даже при самой рациональной конструкции ионного коллектора и минимальных его размерах суммарная емкость входа электрометрического каскада, включая емкость коллектора, монтажных проводов и сетки лампы, составляет не менее 10 пф. [c.86]

Медленно меняющиеся явления и явления, в которых происходят периодические колебания, изучают с применением лазеров непрерывного действия. Среди них наиболее популярным является Не—Не-лазер, диапазон достижимых мощностей которого лежит в пределах от долей до 100 мВт. В тех случаях, когда для изучения больших объектов требуется более высокая выходная мощность, применяют аргоновый ионный лазер, дающий на одной линии в одномодовом режиме мощность в несколько ватт. В многомодовом режиме аргоновый лазер в видимой области спектра обеспечивает мощность 10 Вт и более. Для исследования повторяющихся явлений можно использовать либо непрерывный лазер с различными обтю-)аторами, либо лазер с генерацией повторяющихся импульсов. Имеются аргоновые лазеры с длительностью импульса порядка 20 мкс, пиковой мощностью 5 Вт и с частотой повторения импульсов до 20 кГц. Для многих экспериментов эти параметры являются удовлетворительными. Интерферометрия больших объектов, движущихся с высокими скоростями, требует применения рубиновых лазеров, работающих в импульсном режиме. Выходная энергия в импульсе типичного голографического рубинового лазера составляет 30 мДж при длительности импульса 20 не. Для увеличения энергии до нескольких джоулей можно использовать каскады усилителей, однако большие лазерные системы на рубине недешевы и сложны в эксплуатации. [c.510]

На начальной стадии работ локатор был собран по схеме, показанной на рис. 6.1. Излучение лазерного передатчика на выходе второго каскада усиления 8 имело среднюю мощность около 1 кВт при ширине спектра всего 20 Гц за время измерения 50 мс. Такая высокая монохроматичность излучения передатчика была необходима для обеспечения эффективного когерентного (гетеродинного) детектирования отраженного от цели излучения. Лазерный пучок диаметром 4,5 см проходил через нутатор 7, расширялся стоявшим за ним телескопом 6 до диаметра 15 см и с помощью системы неподвижных зеркал 3 и поворотного зеркала 1 направлялся на цель. Расходимость зондирующего излучения не превышала 0,6. В качестве средства внешнего целеуказания для лазерного локатора использовался радиолокатор совместно с пассивным инфракрасным радиометром. Для облегчения поиска цели в поле ошибок целеуказания применялся телевизир 4. [c.229]

Пусть условие симметрии причин выполнено, т. е. симметричное решение допускается уравнениями. Тогда несимметричные решения гидродинамических уравнений нри симметричных условиях могут возникать только после потери устойчивости основного режима вследствие бифуркации. Как правило, эстафета устойчивости передается именно несимметричному режиму, который в этом случае и реализуется в природе или опыте. При мягком характере потери устойчивости иногда может быть прослежен целый каскад бифуркаций, сопровождаюпцийся последовательным уменьшением симметрии, как это наблюдается, например, в течении Куэтта — Тейлора. Угадать заранее без анализа устойчивости форму вторичного режима практически невозможно. Наиболее неожиданные и интересные физические эффекты проявляются, когда спектр линей-Н011 задачи устойчивости является кратным. [c.29]

В ТОЧНЫХ гетеродинных измерителях в принципе используются те же элементы, что и в измерителях средней точности. Однако более высокая точность измерений получается вдесь аа счет иной комбинации элементов. Метод, положенный в основу точных гетеродинных измерителей, состоит в сравнении измеряемой частоты с эталонной частотой по способу нулевых биений. Необходимые эталонные частоты получаются след. обр. Ньезо-киарцевый генератор-эталон I (фиг. 111) дает спектр эталонных частот /1, /2, /3,. ., f , кратных основной частоте /1, т. ч. / = /1, где п = 1,2,3 и т. д. Модулируя (модуляторный каскад II) этот кварцевый генератор часто- [c.551]

Поглощеш1е сильно сконцентрированного в пространстве, времени и по спектру лазерного излучения приводит к возникновению целого каскада процессов преобразования энергии, включающих в себя последовательное возбуждение и релаксацию электронной подсистемы, электрон-фонон-ную релаксацию, фонон-фононную релаксацию и, наконец, разнообразные тепловые процессы (нагрев, плавление, испарение). [c.141]

Удельная скорость передачи энергии от вихрей масштаба / к вихрям масштаба Возбуждение полного каскада вихрей происходит за время t+ IJVg. Пусть в вихри масштаба /о происходит подкачка энергии и устанавливается процесс с постоянным потоком энергии по спектру е = е. Тогда выполнен закон Колмогорова—Обухова (e/ ) / (е/ ) /з, [c.313]

Так, например, по спектру звука мы можем судить, является ли колебание источника периодическим или нерегулярным первому случаю соответствует ряд линий с кратными частотами, второму — сплошной спектр. По спектру разговора можно делать ряд заключений о строении органов речи. По спектру колебания, приходяп его от радиопередатчика, мы можем судить о том, каков характер модуляции. Подведя ко входу усилителя синусоидальное колебание и исследуя спектр колебания на выходе каждого из каскадов, мы можем судить о том, в каком режиме работают лампы. [c.564]

Частотный спектр прямоугольного напряжения прекрасно известен в электротехнике, и, чтобы его определить, вовсе не требуется прибегать к помощи PSPI E. Использовать удивительные возможности опции Fourier Analysis имеет смысл только тогда, когда требуется установить частотный спектр напряжения, характеристика которого не описывается одним законченным математическим выражением, например спектр (искаженного) выходного напряжения усилительного каскада. [c.180]

Между первым и вторым каскадом включен двухполосный регулятор тембра, регулирующий раздельно участки спектра выше и ниже частоты раздела - 1(Ю0 Гц. Этот двухполосный регулятор без каких-либо изменений в схеме можно заменить кланг-регистром и четырехполосным регулятором, примененным в описанном ранее усилителе высшего класса. [c.70]

В результате корреляции должна обеспечиваться характеристика, обратная характеристике записи (см. гл. 7 и 8). Таким образом, сигнал от предварительного усилителя подается к каскадам регулировки практически с постоянной амплитуд-но-частотной характеристикой. Это значит, что при воспроизведении записи, выполненной по стандарту RIAA, можно получить равномерную характеристику во всем частотном спектре на выходе магнитного звукоснимателя. [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...