Кристалл сцинтилляционный

Краски для цветной дефектоскопии 94, 201, 202 Кратность ослабления излучения 315 Кристалл сцинтилляционный 121 [c.330]

Уточнили также и значения времен жизни положительных и отрицательных л-мезонов и мюонов, которые были получены из распределения во времени импульсов от (я —ц)- и (ц —е)-распадов в кристалле сцинтилляционного детектора [c.218]

Счетчиком служит сцинтилляционный счетчик, состоящий из умножителя ФЭУ-31 с кристаллом КаЗ/Т1. Электронная схема измерительного прибора подобна схеме прибора с датчиком просвечивающего типа. [c.48]

Гамма-спектры снятых слоев стекломассы измеряли с помощью сцинтилляционного спектрометра, состоящего из кристалла Nal (Т1) размером 80 X 80 мм, фотоумножителя типа ФЭУ-56 и многоканального амплитудного анализатора NTA-512. [c.210]

Радиометрическая дефектоскопия — метод, с помощью которого получают информацию о внутреннем состоянии контролируемого изделия, просвечиваемого ионизирующим излучением, в виде электрических сигналов. Этот метод позволяет автоматизировать контроль и осуществлять автоматическую обратную связь от контроля к технологическому процессу изготовления изделия. Достоинство метода — проведение непрерывного высокопроизводительного контроля качества изделия, обусловленное высоким быстродействием применяемой аппаратуры. При этом чувствительность метода не уступает радиографии. Практически широкое применение в радиометрической дефектоскопии нашли сцинтилляционные кристаллы. [c.5]

Если мертвое время элемента не зависит от частоты, то такой элемент называется непредельным. Примером такого элемента является одновибратор, который может работать как делитель частоты. Напротив, с повышением частоты импульсов, поступающих на предельный элемент, просчеты резко увеличиваются и он прекращает свою работу, как только интервал между импульсами становится меньше мертвого времени элемента. К таким предельным элементам можно отнести сцинтилляционный кристалл, собственное время высвечивания которого накладывает ограничения на частоту регистрируемых в счетном режиме квантов. Для наиболее широко распространенных сцинтилляторов Nal(Tl) собственное время высвечивания составляет примерно 2,5-10 с. [c.135]

Следует отметить также основные ограничения, накладываемые на величины, входящие в выражения для чувствительности канала регистрации радиометрического дефектоскопа. Увеличению средней скорости счета в схемах с формирователями импульсов препятствует ограниченное быстродействие электронных блоков, на которых созданы эти схемы. Как уже отмечалось, первым звеном, ограничивающим быстродействие, является сам сцинтилляционный кристалл. Последующие блоки лишь снижают значение предельно допустимой скорости счета. От этого недостатка свободна схема (см. рис. 79, а), с помощью которой можно регистрировать большие потоки излучения. Однако по мере возрастания скорости счета и снижения радиационной составляющей погрешности возрастает роль аппаратурной составляющей. Эта составляющая начинает преобладать, и дальнейшее увеличение регистрируемого потока теряет смысл. Конечно, еще раньше перестают быть справедливыми выражения (45) и (48), полученные в предположении, что Ор =Оа [c.145]

Преобразование невидимого изображения в видимое осуществляется также с помощью сцинтилляционных кристаллов, полупроводниковых источников света и т. п. электронно-оптических преобразователей [46], [52]. [c.165]

С ц и н ти л л яци о н и ы й метод основан на явлении люминесценции некоторых веществ при попадании в них ионизирующих излучений. Сцинтилляционный счетчик [Л. 17, 90] состоит из сцинтиллятора (обычно кристалла) и фотоэлектронного умножителя (ФЭУ), заключенных в одном светонепроницаемом кожухе. [c.18]

В сцинтилляционных счетчиках при.меняются фотоумножители специальной конструкции с плоским фотокатодом на торцовой поверхности баллона, благодаря че.му они удобно компонуются с кристаллом (ФЭУ-11Б, ФЭУ-19, ФЭУ-24, ФЭУ-31, ФЭУ-37, ФЭУ-52 и другие). Для работы в сцинтилляционных счетчиках электровакуумная промышленность выпускает ряд фотоумножителей, технические характеристики которых приведены в приложениях V и VI. Типовая схема включения фотоумножителя показана на рис. 6-6. [c.138]

На рис. 6-7 изображена одна из возможных конструкций сцинтилляционного счетчика [Л. 87]. Чувствительный элемент (кристалл) защищается свинцовой оболочкой. Для предупреждения возможности возникновения фототока, влияющего на показания прибора, кожух счетчика должен быть полностью светонепроницаемым. Попадание постороннего света на фотокатод включенного фотоумножителя в большинстве случаев выводит его из строя. Поэтому целесообразно сблокировать напряжение питания фотоумножителя и положение светонепроницаемого кожуха. Металлический светонепроницаемый кожух одновременно является защитой от электромагнитных полей. [c.138]

Неорганические монокристаллы сложны в изготовлении, механически малопрочны, гигроскопичны и со временем теряют свои сцинтилляционные свойства и становятся непригодными для дальнейшего применения. Из неорганических кристаллов лучшие показатели имеет йодистый натрий, активированный таллием NaJ (Т1), который обладает максимальным световым выходом. [c.143]

Сцинтилляционные счетчики нуждаются в защита чувствительного элемента (кристалла) от внешнего фона (см. рис. 6-7). Они защищаются, кроме того, от электромагнитных полей оболочкой из ферромагнитных и немагнитных материалов. [c.149]

При работе со сцинтилляционным счетчиком возникает необходимость защищать кристалл от воздействия внешних источников излучения, создающих фон. Этот [c.159]

Съемка ЯГР-спектра поглощения осуществляется с помощью источника излучения и поглотителя, содержащих мессбауэровские ядра соответственно в возбужденном и основном состояниях. Прошедшие через поглотитель у-кванты регистрируются детектором (пропорциональный счетчик или сцинтилляционный кристалл с фотоэлектронным умножителем, а также полупроводниковые детекторы излучений), сигнал которого должен быть пропорционален энергии детектируемых частиц. Выход детектора соединен с одноканальным амплитудным анализатором, который выделяет из числа излучаемых 7-квантов те, энергия которых близка к Eg (участок спектра, соответствующий резонансному переходу). [c.136]

Одним из новых приборов для автоматического обнаружения радиоактивных источников является ураноскоп— своеобразный электронный локатор, позволяющий измерять три величины интенсивность радиоактивности, азимут и расстояние до источника. Ураноскоп содержит сцинтилляционный кристалл. Вокруг кристалла с постоянной скоростью вращается ХТ-образный поисковый коллиматор — устройство для получения пучка паралле.ль-ных лучей. Кроме того, в состав ураноскопа входит устройство, содержащее электроннолучевую трубку, на экране которой, как цели на экране локатора, отмечаются источники излучения либо в виде точек, либо в виде кривой с максимумом, указывающим направление залежей радиоактивных руд. Вес одного из зарубежных образцов ураноскопа 160 кг, потребляемая мощность 500 вт. [c.56]

При классификации и составлении названия спектрометра, имеющего первую часть, к названию можно добавить слово, которое указывает, на какое физическое воздействие реагирует датчик. Например, спектрометр с датчиком в виде фотоэлектронного умножителя и сцинтилляционного кристалла можно назвать гамма-спектрометром , так как с его помощью изучаются гамма-спектры. [c.43]

Ввиду трудностей выраш.ивания неорганических монокристаллов больших размеров в ряде случаев для регистрации гамма-квантов можно применять органические кристаллы (например, при просвечивании барботажных колонок большого диаметра широким пучком лучей). Органические кристаллы подвержены радиационному повреждению. Под воздействием интенсивного облучения органические кристаллы стареют , уменьшая световой выход. Старение неодинаково по всему объему кристалла. Сцинтилляционные свойства кристалла частично восстанавливаются при длительных перерывах в работе. [c.144]

Монокристаллы NaJ(Tl) небольших размеров можно приклеить к баллону фотоумножителя силиконовой замазкой. При размерах кристаллов более 0 30 и h = iQ мм из-за их значительного веса нарушается оптический контакт между кристаллом и фотоумножителем, особенно при горизонтальном ра-сположении сцинтилляционного счетчика. Имеются сведения о положительном опыте применения. оптического клея ОК-50 для приклейки кристаллов NaJ(Tl). После просушки кристалла в сухой камере в течение 50—60 ч и проверки на плоокопараллельность склеиваемых поверхностей одна из них смазывается клеем и кристалл равномерно без притирания прижимается к фотоумножителю. В таком состоянии и в вертикальном положении с верхним размещением кристалла сцинтилляционный счетчик выдерживается в течение 20—30 ч. Приклеенный таким образом кристалл обеспечивает надежную оптическую и механическую связь при любом расположении счетчика. [c.145]

На рис. 9.13 приведена схема типичного сцинтилляционного счетчика, в котором сцинтиллятором служит кристалл иодистого натрия Nal. Регистрируемая ионизирующая частица попадает в кристалл и тормозится в нем. Как и во всяком веществе, энергия частицы при торможении расходуется на ионизацию и возбуждение электронов в кристалле. В сцинтиллирующем кристалле энергия возбуждения частично выделяется в виде вспышки видимого света. Механизм образования вспышки сложен. Нетривиален также вопрос о том, почему сцинтиллятор может быть прозрачен по отношению к своему собственному излучению (казалось бы, спектр [c.500]

Преимущества сцинтилляционных счетчиков таковы. Во-первых, у них высока эффективность регистрации, равная почти 100% для заряженных частиц и 30% для у-квантов. Во-вторых, у сцинтилляционных счетчиков очень мало разрешающее время, предел которого определяется длительностью люминесцентной вспышки. Продолжительность вспышки зависит от вещества сцинтиллятора. Для неорганических кристаллов, таких как Nal, это время имеет порядок 10" с, для органических кристаллов (антрацен, нафталин) — примерно 10" с, для пластических сцинтилляторов доходит до 10"° с. Поэтому неорганические и особенно пластические сцинтилляторы особенно хороши там, где требуется высокое разрешение по времени. Третьим преимуществом люминесцентного счетчика является возможность измерения энергии как заряженных частиц, так и у-квантов. Для измерения энергии более пригодны неорганические кристаллы, так как в органических кристаллах и пластиках плохо выполняется линейность зависимости интенсивности вспышки от энергии первичной частицы. Но даже и в счетчиках с неорганическими кристаллами энергия измеряется с точностью порядка 10% в области энергий от сотен кэВ и выше и с точностью порядка 50% в области десятков кэВ. Сцинтилляционным счетчиком можно измерять не только энергию, но и скорость тяжелых заряженных частиц с энергиями в области десятков МэВ. Для этого используется тонкий кристалл. В таком кристалле измеряется не вся энергия частицы, а лишь потеря энергии на расстоянии толщины кристалла, т. е. —dE/dx. А это и есть измерение скорости (см. гл. VIII, 2, формула (8.24)). Если же на пути частиц поставить комбинацию из тонкого и толстого кристаллов, то можно измерить энергию и скорость, т. е. энергию и массу. Таким путем можно легко отделять, например, протоны от дейтронов, измеряя в то же время энергии и тех, и других частиц. Как недостаток сцинтилляционных счетчиков отметим то, что с ними труднее работать, чем с газоразрядными. Например, кристалл Nal очень гигроскопичен и боится больших потоков света. Поэтому этот кристалл приходится тщательно герметизировать и экранировать от наружного освещения. Сцин-тилляционный счетчик сейчас является одним из основных типов детекторов как в самой ядерной физике, так и в ее технических приложениях. В сцинтилляционных счетчиках в качестве рабочего вещества иногда используются жидкие прозрачные сцинтилляторы, которые могут иметь неограниченно большой эффективный объем (вырастить большой кристалл трудно). [c.501]

В сцинтилляционных нейтронных счетчиках рабочим веществом обычно является кристалл иодистого лития Lil, активированный таллием для создания сцинтилляционных свойств. В этом кристалле нейтрон вызывает реакцию (9.27), продукты которой регистрируются обычным для сцинтилляционного счетчика образом (см. 4, п. 5). Применяются и другие сцинтилляторы, содержащие бор или делящийся медленными нейтронами уран 92 . Так как пробеги а-частиц и других легких ядер в твердых телах ничтожно малы (см. гл. VIII, 2), то сцинтилляционные счетчики могут иметь очень малые размеры при большой эффективности (порядка 50%). Недос татком сцинтилляционных нейтронных счетчиков на Lil является [c.518]

При контроле изделий с перепадом толщины до 600 мм регистрируемый поток излучения изменяется от 10 до 10 с . Минимальный поток ограничивается допустимой флюктуационной погрешностью, которая вносится за счет статистического характера регистрируемого излучения. В связи с тем, что регистрируемый поток может достигать значения 10 с , приемник излучения, в котором использован сцинтилляционный кристалл Nal (Т1) (40Х 40 мм), работает в токовом режиме. Стабильная работа сцинтилляционно-го приемника излучения при ослаблении интенсивности излучения в 10 раз при постоянном напряжении питания ФЭУ практически невозможна, Чтобы компенсировать это изменение, [c.381]

Указанный метод реализуется иа специальной установке (рис. 12а) (аппарат РУП-120, применяемый для дефектоскопии сварных соединений). Максимальное напряжение рентгеновской трубки — 120 кВ. Указанный аппарат использован для получения. достаточно жесткого излучения, способного проникать через стенки криокамеры. За образцом устанавливается универсальный сцинтилляционный датчик УСД-1. Детектором служит кристалл йодистого натрия (с добавкой таллия) цилиндрической формы, имеющий диаметр 40 и высоту 40 мм. К датчику УСД-1 подведено высокое напряжение от стабилизированного высоковольтного источника. Информация от датчика в виде цифрового кода подается на пересчетное устройство с дискриминатором, а интегратор преобразует его в непрерывный сигнал, поступающий на вход оси абсцисс двухкоординатного самописца. Возможно получение дискретной информации при помощи механических блоков записи типа БЗ-15 или перфораторов. Применение последних или других дискретных запоминающих устройств позволяет изучать разрушение в условиях высоких скоростей деформирования и непосредственно вводить информацию в ЭЦВМ для ее дальнейшей обработки. [c.33]

При этом рассеянное излучение и импульсы шумов ФЭУ на каскады дальнейшей обработки сигнала не поступают, так как вносят вклад только в комптоновскую часть спектра. При этом не регистрируются у-кванты прямого пучка, потерявшие в сцинтилляционном кристалле часть своей энергии. Для частичной компенсации этих уквантов приходится увеличивать активность источника излучения, что нежелательно. [c.146]

Установка включает в себя радиационную головку с источником °Со активностью 800 Ки, заключенную в теплозащитный экран. Сечение выходящего пучка автоматически регулируется в зависимости от ширины прокатываемого блюма. Регулировка достигается за счет ступенчатого перемещения поглощающих шторок коллиматора с помощью автоиомного привода. Блок приемников излучения, помещенный в водоохлаждаемый кожух, содержит десять сцинтилляционных детекторов с размерами кристалла 40x50 мм. Такая мозаика детекторов позволяет регистрировать поток излучения, прошедший через осевую зону шириной до 200 мм. [c.153]

Разрез сцинтилляцион-ного счетчика ЦНИДИ-ССК 2 изображен на рис. 5. Счет-чпк состоит из катодного повторителя 1, СВИНГ10В0Г0 экрана пробки 2, фотоэлектронного умножителя 3 ФЭУ-19 и кристалла 4 иодистого натрия, активированного тал-аисм. [c.91]

Опыт работы со сцинтилляционным счетчиком в течение несколькпх лет показал, что для стабильной работы счетчика в течение всего года обязательно осушение фотоумножителя и кристалла. Повышение температуры масла выше 24—26° может повлечь нестабильность работы фотоум- [c.91]

Для расширения области применения сцинтилляционных приборов в промышленности необходимо дальнейшее улучшение качества выпускаемых фотоэлектронных умнояштелей, разработка новых типов умножителей, в том числе малогабаритных и с большим входным окном, серийное производство умножителей ФЭУ-12 [10], а таюке увеличение промышленного выпуска люминесцентных кристаллов, жидких и пластмассовых сцинтилляторов. [c.222]

Устройство гониометра ГУР-5 описано в работе [3], Измерение интенсивности проводят сцинтилляционным счетчиком СРС-1-0 или счетчиком Гейгера с неорганической гасящей добавкой СИ-4Р. В выносном блоке сцннтил-ляционного счетчика находятся кристалл-цинтиллятор Nal (Т1) размерами 6Х 6Х. 5 мм, фотоумножитель с делителем напряжения и катодный повторитель. [c.9]

Появление сцинтилляционных счетчиков дало воможность одновременного изучения изнашивания нескольких сопряженных пар трущихся Деталей, что представляет большой интерес при исследовании изнашивания машин. При этом используется явление прямой зависимости амплитуды электрических импульсов от интенсивности световой вспышки, возникающей в кристалле-сцинтилляторе при попадании в него радиоактивного излучения, что позволяет разделять энергетически спектр излучения радиоактивных смесей. Это явление и положено в основу [c.198]

Надежность и высокое качество проектов радиационной защиты ядерно-технических установок прямо зависят от качества моделей расчетов их адекватности реальным условиям и надежности константного обеспечения. Эти свойства расчетных моделей могут быть проверены только в результате измерений наиболее общей характеристики поля излучения за макетом радиационной защиты — спектра излучения в необходимом энергетическом интервале, обработанном по методике, дающей возможность вычислить погрешности восстановления спектра, а также погрешность определения любого линейного функционала от спектра. Для измерений спектра в области энергий нейтронов от 0,4—1 до 10— 5 МэВ в настоящее время применяют сцинтилляционный спектрометр быстрых нейтронов с кристаллом стильбена различных размеров и электронной схемой дискриминации импульсов от Y-фона по фронту нарастания импульсов. При измерении и обработке (восстановлении) спектра из измеренных амплитудных распределений возникают погрешности, обусловленные методикой эксперимента (неправильный учет фона, различных поправок и т. п.), применяемым методом обработки, а также статистические погрешности. Здесь описываются алгоритмы и программа восстановления спектров быстрых нейтронов и вычисления статистических погрешностей, вызванных статистикой отсчетов в каналах анализатора и нестабильностью регистрирующей аппаратуры спектрометра, приводящей к нестабильности энергетической шкалы анализатора импульсов. Проверку использованных алгоритмов и программы обработки проводили при измерении спектра быстрых нейтронов, образующихся при спонтанном распаде f. Этот спектр хорошо известен по результатам многочисленных экспериментов с использованием различных методик и является своеобразным международным стандартом . Измерения и обработки результатов проводили на измерительно-вычислительном комплексе (мини-ЭВМ 328 [c.328]

При разрядке высоколежаших состояний ядер происходит очень большое число упереходов. Для их анализа требуются спектрометры, объединяющие высокую эффективность регистрации с высоким энергетич. разрешением. Эти требования осуществляются в системах, состоящих из многих сцинтилляционных и полупроводниковых G -де-текторов. На рис. 3 показана схема спектрометра, установленного на пучке тяжёлых ионов (англ. ядерный центр Дэрсбери). В нём использованы 50 сцинтилляционных спектрометров с кристаллами германата висмута (BGO) и 6 германиевых детекторов высокого разрешения с анти-комптоновской зашитой из окружающих их больших кристаллов Nal (Т1). BGO-детекторы определяют множественность у-переходов, разряжающих исходное состояние ядра, и суммарную энергию каскадных переходов. Энергия индивидуальных переходов определяется сборкой из Ое-детекторов. Кроме энергии у-переходов такие сборки позволяют определять их угл. распределения (см. Угловые распределения и угловые корреляции), а также времена жизни изомерных состояний, к-рые могут возбуждаться в данной реакции (см. Изомерия ядерная). [c.658]

Часто по условиям эксперимента одним н тем же сцинтилляционным счетчиком приходится вести измерения интенсивности излучений различного вида. Для этого конструкция сцинтилляционного счетчика должна допускать удобную и быструю замену одного кристалла другим, более эффективным для данного вида излучения. Конструкция такого универсального сцинтилляционного счетчика показана на рис. 6-8 [Л. 26]. Фотоумножитель помещается внутри светозащитного кожуха, который является также экраном от электромагнитных полей и за- щитой от механических повреждений элементов счетчика. Цилиндрический кожух замыкается ввинчивающимися крышкой и донышком. Последнее служит для установки кристалла и имеет окошко для прохождения ионизирующего излучения, которое для защиты от света затягивается тонкой светонепроницаемой фольгой (поверхностная плотность около 5 Mzj M ). Крышка снабжена штепсельным разъемом [c.139]

Кроме импульсов от рабочего источника, со сцинтилляционного счетчика поступают также фоновые импульсы. Последние включают в себя шумовые импульсы, вызываемые темновым фоном, воздействием космических лучей, естественной радиоактивностью воздуха и окружающих предметов, а также радиоактивностью кристалла и материала, из которого изготовлен фотоумножитель. [c.139]

Источниками света для фотокатода фотоумножителя являются сцинтилляционные вспышки из мест сцинтилляций, которые передаются непосредственно через контактную поверхность между кристаллом и фотоумножителем свет сцинтилляций, проходящ ий ту же контактную поверхность, но после многократного отражения и, на конец, свет, поступающий на фотокатод, минуя контактную поверхность. Существенную долю от общего сцинтилляционного света составляет внутреннее отражение. Поэтому весьма важно 0 беспечить надежное отражение поверхностями, не имеющими контакта с фотоумножителем. С этой целью они покрываются отражателем порошком окиси магния или тория, напыленным на свинцовые белила, порошком окиси магния, напыленным на оргстекло, мелом, белым неглазурованным фарфором, полированным алюминием [Л. 39]. [c.144]

Радиометрический. Ионизирующее излучение, проникающее сквозь контролируемый участок, преобразуется с помощью сцинтилляционных кристаллов или газоразрядных счетчиков в электрические сигналы, которые позволяют судить о наличии или отсутствии дефекта в соединении. Безынерци-онность системы дает Возможность установить обратную связь между процессом сварки и контролем. [c.548]

Расстояние между плоскостями решетки d определяется путем ориентации кристалла в спектрометре. Следовательно, положение дифракционного максимума зависит от длины волны рентгеновского луча, падающего на кристалл, а длина волны рентгеновского характеристичного излучения от порядкового номера элемента уменьшается с увеличением атомного номера. Для регистрирования дифракционного максимума, по положению и интенсивности которого можно судить о типе и количестве данного элемента в пробе, в рентгеноспектрометре применяют счетчик Гейгера—Мюллера или сцинтилляционный счетчик с последующим подключением усилителя и самописца. Возможности и границы спектрографического метода для анализа бокситов описаны Пфундтом 12]. [c.21]

Назовем, например, сцинтилляционный поисковый советский радиометр Кристалл (рис. 13). Диапазон измерения интенсивности гамма-излучений от 2,2 до 2500 мкр1ч. Датчик радиометра защищен от попадания влаги, поэтому [c.51]

Применяемая в Физико-химическом институте им. Л. Я. Карпова методика измерений сводится к следующему. Испытуемый образец металла или сплава облучается на ядерном реакторе в потоке нейтронов (1—4) 10 н см сек в течение нескольких часов или суток. Одновременно с ним облучаются предварительно взвешенные эталонные образцы. В случае сплавов эталоны представляют собой образцы чистых компонентов, входящих в состав сплава. Затем испытуемый образец помещается в соответствующую агрессивную среду и выдерживается в ней в интересующих исследователя условиях в течение времени, достаточного для установления стационарной скорости растворения, о чем можно судить по результатам радиохимического анализа периодически отбираемых проб электролита. Анализ осуществляется с помощью многоканальных сцинтилляционных гамма-спектрометров, собранных на базе датчиков с кристаллом NaJ, и стандартных амплитудных анализаторов импульсов, например типа АИ-100 или АИ-128. Количественный расчет содержания того или иного элемента в пробе проводится путем сравнения сумм импульсов (за вычетом фона) в 10 каналах спектрометра в области фотопика от соответствующего радиоизотопа для этой пробы и для эталонного раствора. Последний готовится путем полного растворения соответствующего эталонного образца, облученного вместе с испытуемым образцом на реакторе, и разбавления полученного раствора. Разбавление проводится для уменьшения уровня излучения до 10 мкрЫас, что контролируется с помощью сцинтилляционного радиометра типа Кристалл . Это обеспечивает получение хорошей статистики при продолжительности измерения 1—2 мин и позволяет не делать поправку на мертвое время спектрометра. Продолжительность измерения рабочих проб на у-спектро-метре составляет обычно 1—10 мин точность 10—30%. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...