Резонансы странные

Может показаться странным, что максимум смещения получается при значении разности фаз, равном —я/2, т. е. когда разность фаз между силой и смещением составляет в точности 90°. Казалось бы логичным, чтобы резонанс наступил при ф = О, а не при —я/2. Однако тут есть хитрость дело заключается в том, что мощность, поглощаемая осциллятором, зависит не непосредственно от разности фаз между вынуждающей силой и скоростью. Достаточно немного подумать, чтобы сообразить, что наибольшее отклонение достигается в том случае, когда фазы скорости и вынуждающей силы в точности совпадают. В этом случае масса получает толчки в надлежащие моменты времени и в надлежащих положениях. Когда смещение равно нулю, скорость оказывается максимальной. Если в какой-то момент времени масса движется в положительном направлении, то для достижения наибольшего отклонения нужно, чтобы в этот же момент времени сила достигала бы своего наибольшего значения. В крайней точке, где скорость меняет знак, для достижения резонанса нужно, чтобы и сила в тот же момент времени также изменяла бы знак. Таким образом, при описании резонанса удобней всего говорить о разности фаз между скоростью и вынуждающей силой. Мы знаем, что скорость осциллятора опережает его смещение в точности на 90°. Следовательно, при резонансе, когда сила и скорость совпадают по фазе, нужно, чтобы сила опережала смещение на 90°, т. е. чтобы ф = —я/2. [c.229]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Из общих соображений ясно, что этот набор фундаментальных частиц надо искать среди барионов (чтобы можно было сконструировать частицы и резонансы как с S = 1, так и с В = = 0) со спином V2 (чтобы можно было конструировать частицы с любыми целыми и полуцелыми спинами). Среди них обязательно должны быть изотопический синглет и изотопический дублет (чтобы можно было составлять любые изотопические мультиплеты, т. е. системы с целым и полуцелым Изотопическим спином). Наконец, среди них должна быть частица со странностью S = 1 (чтобы можно было строить странные частицы). [c.675]

Первый, наиболее прямой способ заключается в изучении-взаимодействия пучков странных частиц с водородной или ядерной мишенью. Этот способ широко применяется для изучения взаимодействия /С -мезонов, пучки которых имеются на. современных ускорителях. Результаты, получаемые этим способом, аналогичны, результатам изучения (я—Л )-рассеяния-(зависимость сечений от энергии /С-мезонов и изоспина взаимодействующих частиц, выделение максимумов и сопоставление их с известными резонансами (нестабильными частицами). [c.191]

Второй способ заключается в изучении свойств таких резонансов (т. е. частиц, нестабильных относительно сильного взаимодействия), среди продуктов распада которых имеются странные частицы. Этот способ имеет две разновидности выделение резонансов из кривых сечения взаимодействия /(-мезонов и выделение резонансов в результате статистического анализа некоторых свойств элементарных актов взаимодействия с участием странных частиц. Второй способ одинаково пригоден как для гиперонов, так и для /С-мезонов, причем он позволяет изучать взаимодействия странных частиц не только с нуклонами и между собой, но и с я-мезонами (которые могут входить в состав резонанса). Общие принципы выделения резонансов из экспериментального материала будут рассмотрены в 19. [c.191]

Адроны, построенные по правилам (2) из и- и d-K., образуют семейство обычных адронов (к пим относятся нуклоны, я- и р-мезоны, резонансы с 5 = = f =0). Мезоны и барионы, в состав к-рых помимо и- и d-K. входит один или более s-K., образуют семейство странных частиц. Введение в состав адронов с- и 6-К. (наряду с Ы-, d-, -К.) даёт начало семействам соответственно очарованных частиц и красивых (прелестных) частиц. Знание кваркового строения адронов (2) позволяет полностью воспроизвести все известные в систематике адронов группы этих частиц и изученные характеристики отд. адронов. [c.341]

Осн. часть Э. ч. составляют адроны. Увеличение числа известных Э. ч. в 60—70-х гг. происходило исключительно за счёт расширения данной группы. Адроны в своём большинстве представлены резонансами. Обращает на себя внимание тенденция к росту спина по мере роста массы резонансов она хорошо прослеживается на разл. группах мезонов и барионов с заданными /, 5 и С. Следует также отметить, что странные частицы несколько массивнее обычных частиц, очарованные частицы массивнее странных, а прелестные частицы массивнее очарованных. [c.602]

Может показаться странным, что максимальная амплитуда (резонанс) получается, когда разность фаз между смещением и силой равна— а не 0. Дело в том, [c.348]

Низшие по массе состояния очарованных частиц распадаются за счет слабого взаимодействия с характерными временами 10 —10 с. Эти распады происходят преимущественно с образованием странных частиц. Очарованные резонансы за ядерные времена переходят в нижележащие состояния, сохраняя величину С. [c.146]

Диаграмма рассеяния в области резонанса принимает много довольно странных форм, за исключением случаев резонансных пиков, где преобладает чисто электрическое, или магнитное ди- [c.185]

Высадка советских космонавтов на Луну по международному резонансу затмила даже подвиг Ильюшина. Этого ждали, к этому готовились, но поверить, что земной человек оставил свой след на поверхности другого мира, оказалось не так-то просто. Гагарин и Леонов стали героями столетия, и очень многие люди по всему миру преклонялись перед ними и перед страной, которая сумела сделать фантастику реальностью. [c.25]

Кроме рассмотренных выше резонансов, распадающихся на обычные частицы [р, к, у), существует большая группа странных резонансов, в схемах распада которых присутствуют странные частицы (см. 116, п. 4, в). [c.249]

В качестве примеров странных резонансов барионного типа приведем 2(1385) с S= — l и 7 (/ )= 1 (3/2 ), который за ядерное время т 10 с распадается по схеме 2(1385)-+Ля, 2я(А5=0) и S(1530) с 5=-2 и r(F)= 1/2(3/2+), быстро распадающийся по схеме 3(1530)-+Ея (AS=0). [c.284]

Кроме метастабильных странных частиц с временем жизни т= 10" - 10"" с имеется большая группа странных резонансов, т. е. нестабильных странных частиц, распадающихся по каналам сильного взаимодействия (зf ядерное время т 10 с) с сохранением странности. [c.310]

Все обычные частицы (не резонансы) имеют единичный юга нулевой заряд, спины всех обычных частиц (за исключением гравитона, промежуточных бозонов, у-кванта, а также П-гиперона, спин которого еще не измерен, но, по-видимому, равен 3/2) равны либо нулю, либо 1/2 ряд общих свойств обнаруживают все странные частицы, все лептоны. Некоторыми общими свойствами обладают все барионы, все мезоны. [c.310]

Обобщением идей Э. Ферми и Ч. Янга на странные частицы является модель С. Саката, которая разрабатывалась Л. Маки, Л. Б. Окунем, М. А. Марковым и другими. Согласно этой модели истинно элементарными, сильно взаимодействующими частицами являются только три частицы протон, нейтрон и Л<>-гиперон — вместе с их античастицами. Все остальные барионы, мезоны и резонансы — являются составленными из этих частиц по следующей схеме [c.385]

Обозначение Стран- ность S Гипер-заряд У = В + S Изотопи- ческий спин Т Мульти-плетность 2Г + 1 Масса т. Мае Ширина резонанса Г, Мая Спин и четность Преобладающая схема сильного распада [c.666]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

СТРАННЫЕ ЧАСТЙЦЫ — адроны, обладающие ненулевым значением квантового числа странности 3 (в отличие от обычных , нестранвых адронов, вапр. я-мезонов, нуклонов, для к-рых 5 = 0) и нулевыми анВчениями др. специфич. характеристик адронов — очарования, красоты. К С. ч. относятся К-мезоны, гипероны, нек-рые резонансы. Все С. ч. нестабильны. Странные резонансы распадаются очень быстро (за время л, 10 с) за счёт сильного взаимодействия, суммарная [c.698]

Как правило, термин Э. ч. употребляется в совр. физике не в своём точном значении, а менее строго—для наименования большой группы мельчайших наблюдаемых частиц материи, подчинённых условию, что они не являются атомами или атомными ядрами, т. е. объектами заведомо составной природы (исключение составляет протон — ядро атома водорода). Как показали исследования, эта группа частиц необычайно обширна. Помимо протона (р), нейтрона (п), электрона (е) и фотона (у) к ней относятся пи-мезоны (л), мюоны (ц), тау-лептлны (т), нейтрино трёх типов (Vj, v , V,), т. н. странные частицы К-мезоны и гипероны), очарованные частицы и прелестные (красивые) частицы (D- и В-мезоны и соответствующие барионы), разнообразные резонансы, в т. ч. мезоны со скрытым очарованием и прелестью (пси-частицы, ипсилон-частицы) и, наконец, открытые в нач. 80-х гг. промежуточные векторные бозоны (fV, Z) — всего более 350 частиц, в осн. нестабильных. Число частиц, включаемых по мере их открытия в эту группу, постоянно растёт, и можно уверенно утверждать, что оно будет расти и впредь. Очевидно, что такое огром- [c.596]

В настоящем пункте мы обсудим три задачи. Во-первых, рассмотрим движение нагрузки вдоль периодически-неоднородной безграничной упругой системы. На основе результатов данной задачи проанализируем спектр и среднюю по периоду неоднородности реакцию излучения, а также условия возникновения резонанса в упругой системе [6.11, 6.32, 6.34, 6.35]. Во-вторых, коротко остановимся на задаче о движении нагрузки вдоль замкнутой периодически-неоднородной упругой системы [6.21] (колеса со спицами). Эта задача интересна в связи с тем, например, что для снижения шума, генерируемого поездами, в странах Европейского сообщества ведется разработка новых колес для вагонов, представляющих собой стальной обод со спицами (в отличие от используемых ныне цельнометаллических). Возникающие под действием движущейся нагрузки колебания колеса являются следствием процесса переходного излучения и поэтому подлежат анализу в данном пункте. Основной вопрос к данной задаче - отыскание условий резонанса. В-третьих, рассмотрим задачу о самосогласованных колебаниях движущегося объекта и периодически-неоднородной направляющей [6.10]. Покажем, что учет с амосогласованности приводит к появлению зон неустойчивости колебаний системы объект-направляющая. [c.251]

Микрофон и-87. Этот высококачественный микрофон фирмы Нойман (ФРГ) также находит широкое применение во многих радио-домйх и на телецентрах нашей страны. Внешний вид, частотные характеристики и диаграммы йаправленности микрофона и-87 приведены на рис. 5.34. Капсюль микрофона состоит из неподвижной пластины и двух позолоченных мембран. С помощью переключателя на корпусе микрофона можно выбрать круговую, кардиоидную или косинусоидальную характеристики направленности. Частотные характеристики практически идеально горизонтальные в диапазоне 40...8 ООО Гц и имеют подъем на 2...4 дБ на частоте собственного механического резонанса 10 кГц с последующим завалом на более высоких частотах. При кардиоидной и косинусоидальной диаграммах направленности линейность частотной характеристики сохраняется в случае приближения микрофона к источнику не ближе 20 см.. Чувствительность микрофона можно уменьшить на 10 дБ. [c.87]

Резонанс конструкции с колебаниями другой конструкции, являющейся по отношению к первой возбудителем, является одной ил основных причин вибраций конструктивных элементов точных приборов и нередко приводит к нару иению нормального функционировав последних. Для тою чтобы уменьшить вибрации, необходимо вывести вибрирующую конструкцию из резонанса. Практически это облегчается тем, что резонансная зона обычно расиро-страняется иа узкую область вблизи частоты собственных колебаний. Поэтому бывает достаточно изменить соотношение между частотами возбуждения и собственными колебаниями конструктивного элемента на 3—5%, чтобы колебания последнего полностью прекратились. [c.8]

Однако каждой странной частице соответствует свой ряд резонансов возрастающей массы и возрастающих величин снина, имеющих те же значения 3 и I. Странные резонансы, как и нестранные, за ядерные времена переходят в состояния с меньшей массой (и спином), пока пе дойдут до состояний с наименьшими массами, для которых сильный распад невозможен. [c.103]

Д. Рюэлль и Ф. Такенс (1971) высказали гипотезу о том, что турбулентность представляет собою завихренное течение вязкой жидкости, эволюционирующее на странном аттракторе (и потому обладающее указанными выше свойствами стохастичности). Они доказали, что у широкого класса динамических систем канторов-ский странный аттрактор (т. е., в некотором общем смысле, турбулентность) может появляться в результате разрушения четырехчастотного движения путем возникновения резонансов его высоких гармоник (а в их работе с Ньюхаузом (1978) это доказательство было распространено и на трехчастотные движения). Ныне обнаружен уже целый ряд и других сценариев стохастизации (т. е. схем возникновения турбулентности). [c.22]

Замечательные работн по теории колебаний были выполнены крупнейшим учёным нашей страны академиком А. Н. Крыловым. Его классическая работа о вынужденных поперечных колебаниях стержней и о влиянии резонанса, теория вибрации корабля, изложенная в изящной математической форме, разнообразные труды по динамике упругих систем, связанные с расчётом быстро вращающихся валов, колеблющихся балок, нагружённых подвижными грузам , и многие другие работы нашли широкое применение на практике как л СССР, так и за границей. [c.770]

Чтобы сделать сигнал меньше 0,4 его максимальной величины (что регистрируется по исчезновению побочных линий), в медь добавлялись цинк и сзребро [14]. Кажется довольно странным, что при увеличении концентрации чужеродных атомов симметрия линии меди не нарушается, сама линия не уширяется, а происходит только уменьшение ее амплитуды. На фиг. 42 изображен сигнал от Си в сплаве как функция концентрации чужеродных атомов Zn или Ag. Объяснение упомянутой особенности сводится к тому, что чужеродные атомы либо существенно влияют на резонанс соседних атомов меди, либо их присутствие совсем не сказывается. Если предположить, что градиент электрического поля, создаваемый чужеродным атомом на расстоянии г, пропорционален г" , то сдвиг частоты второго порядка центральной линии ядра меди, вызванный примесным атомом, находящимся на этом расстоянии, будет пропорционален г . в гранецентрированной кубической решетке отношения величин частотных сдвигов, вызванных примесными атомами, находящимися в положениях первых, вторых и третьих ближайших соседей атома меди, будут относиться как 27 3,37 1. Тем самым ясно, что это смещение будет значительно больше дипольной ширины, например, для ближайших соседей и будет значительно меньшим для остальных. Если это так, то все атомы меди, которые не имеют атомов примеси среди своих первых ближайших соседей, будут давать в основном несмещенный сигнал, в то время как другие атомы дают вклад за пределами областинаблю- [c.231]

В частности, во второй книге рассмотрены основы теории дейтрона, свойства ядерных сил, нуклон-нуклонные взаимодействия при низких, высоких и сверхвысоких энергиях, формфакторы нуклонов и ядер, свойства антинуклонов и антиядер, свойства лептонов, п-мезонов, странных, очарованных и прелестных частиц, резонансов, систематика, адронов на основе унитарной симметрии и кварковой модели, дополнительные вопросы физики слабых взаимодействий универсальная (У-А)-теория и элементы теории электрослабого взаимодействия, открытие слабых нейтральных токов и IV-- и г°-бозонов, вопрос о массе нейтрино и связь его с нейтринными осцилляциями и двойным безнейтринным 3-распадом и др. [c.3]

Третий этап охватывает большой период времени (1949— 1964 гг.), в течение которого были открыты и изучены странные частицы ( 114—119), доказано нарушение четности в слабых взаимодействиях ( 104, 114), открыты антинуклоны ( 93—98), экспериментально подтверждено сущес1в0вание электронных и мюонных нейтрино и антинейтрино ( 103 — 105), изучена структура нуклонов ( 89 -92), открыты резонансы ( 112). [c.133]

Второй способ заключается в изучении свойств таких резонансов (т. е. частиц, нестабильных относительно сильного взаимодействия), среди продуктов распада которых имеются странные частицы. Этоу способ имеет две разновидности выделение резонансов из кривых сечения взаимодействия -мезонов и выделение резонансов в результате статистического анализа некоторых свойств элементарных актов взаимодействия с участием странных частиц. Второй способ одинаково пригоден как для гиперонов, так и для АГ-мезонов, причем он позволяет изучать взаимодействия странных частиц не только с нуклона- [c.290]

Ответ на этот вопрос — положительный, как показали Даниель Каплан и Роберт Хилл из Исследовательской лаборатории компании Лок-хид . Они применили импульсный микроволновый генератор для возбуждения циклотронного резонанса. Однако этот результат — очень странный простой расчет показывает, что в такой ситуации на самом деле не следует ожидать эха. Процесс формирования циклотронного эха оказывается совершенно отличным от процесса, связанного со спиновым или фотонным эхом. Возбуждая резонансным импульсом энергии ядерные магниты, можно как максиум лишь перевернуть спины ядер. Любое дальнейшее повышение энергии возбуждения послужит возвращению их в первоначальное состояние. Фактически, именно это играет основную роль в образовании обычных эхо ядерных спинов. [c.151]

В обычном стабильном в-ве при не слипгеом высокой темп-ре С. в. не вызывает никаких процессов и его роль сводится к созданию прочной связи между нуклонами в ядрах (энергия связи составляет в ср. ок. 8 МэВ на нуклон). Однако при столкновениях ядер или нуклонов, обладающих достаточно высокой энергией, С. в. приводит к многочисл. ядерным реакциям. Особенно важную роль в природе играют реакции слияния (термоядерного синтеза), в результате к-рых четыре нуклона объединяются в ядро гелия. Эти реакции (при существ. участии также и слабого вз-ствия) идут на Солнце и явл. осн. источником используемой на Земле энергии. Начиная с энергий сталкивающихся нуклонов порядка неск. сотен МэВ, С- в. приводит к рождению л-мезонов, а при ещё больших энергиях — к рождению странных частиц К-мезонов, гиперонов), < очаро-ванных частиц, красивых частиц и множества мезонных и барионных резонансов. Все эти сильно взаимодействующие ч-цы наз. адронами. [c.678]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...