Магнитный спад

На основании принципа сохранения энергии величина э. д. с. может быть представлена как величина магнитного спада, т. е. уменьшения магнитного потока на этом участке в единицу времени [c.106]

Закон индукции (см. Индукция электромагнитная), индуктированное в произвольном замкнутом контуре напряжение равно по величине и направлению взятой с обратным знаком скорости изменения охваченного этим контуром магнитного потока, или электрич. напряжение обхода вдоль замкнутого контура равняется магнитному спаду, т. е. скорости уменьшения магнитной индукции через поверхность, окаймленную данным контуром. Этот закон выражается ф-лой [c.212]

Из выражения (1.34) следует, что каждый движущийся с ускорением заряд излучает электромагнитную волну", а напряженность поля излучения спадает обратно пропорционально первой степени расстояния от источника. На большом расстоянии от источника (в волновой зоне) поле излучения можно рассматривать как плоскую волну, что позволяет сразу найти и магнитное поле излучаемой электромагнитной волны, у которой Е (О = = Н ff)l, а направление Е и Н определяется правилом правого винта. В сферических координатах (см. рис. 1.20) векторы Е и Н определяют следующими выражениями [c.58]

На рис. 2-1 представлена основная кривая намагничивания, а также зависимость от Н относительной магнитной проницаемости ц. При Н == Я р магнитная проницаемость достигает максимума и дальше спадает, стремясь к единице, если Я-> оо. [c.23]

Для нагрева под поверхностную закалку наиболее характерной является промежуточная стадия нагрева. В этой стадии слой некоторой глубины нагрет выще температуры магнитного превращения и плотность тока в нем (кривая 5) спадает полого. Сердцевина еще сохранила магнитные свойства, плотность тока в пей спадает круто, соответственно холодной стадии нагрева (кривая 1). [c.11]

Рассмотрим как наиболее общий вариант нагрев глубинного типа. Рис. 1-8 показывает, что в прогретом выше точки магнитных превращений слое плотность тока, а следовательно, и мощность спадают медленно. Для приближенного теплового расчета это распределение плотности тока можно заменить более простым, считая, что плотность тока постоянна в пределах слоя, глубина которого (см. 4-5) [c.30]

При постоянной магнитной проницаемости мощность волны спадает по экспоненте. Очевидно полное затухание происходит на. расстоянии от поверхности = оо, До 0,05 Ро мощность волны спадает на расстоянии хо,о5 1.5А . [c.59]

Схема действия магнитного сепаратора показана на фиг. 26. При включении сепаратора в электросеть в нём возникает магнитное поле. Вследствие большой разницы в магнитных проницаемостях формовочной земли и металлических включений в ней земля I при огибании барабана 2 тотчас л<е с него спадает, поступая в воронку 3, а магнитный материал , притягиваемый магнитным полем к ленте 5, огибает вместе с ней барабан 2 и поступает в ящик 6 для металлических отходов. [c.94]

Эти эффекты получили название эффектов магнитного последействия. К ним относятся обратимый временной спад начальной проницаемости, образование перетянутых петель гистерезиса (змеевидные петли), постоянство магнитной проницаемости в малых полях и др. Все они обусловлены одним механизмом — стабилизацией границ доменов вследствие направленного упорядочения. Прим. ред. [c.156]

В неоднородном аксиально симметричном магнитном поле, напряженность которого спадает от центра к периферии, слабо расходящийся ионный пучок, как и в случае однородного поля, фокусируется в радиальном направлении после поворота на угол [c.35]

Результаты, полученные выше, во многом дополняют выводы, сделанные ранее при анализе плоского волновода. Волны в обеих системах имеют много общих черт в частности, волны Яо1 и Ео] в круглом волноводе напоминают соответственно волны Яо2 и 01 в плоском. В общем, магнитным волнам присуще излучение, в основном направленное в переднее полупространство их коэффициент отражения при удалении частоты от критической быстро спадает до малых значений. Электрические же волны отражаются от конца сильнее и дают менее направленную характеристику излучения в стороны и назад они излучают относительно больше. Последние свойства особенно резко выражены у волн Ео в круглом волноводе. [c.89]

На более высоких частотах крутизна подъема характеристики уменьшается, а затем начинается спад. Вид АЧХ в области верхних частот в значительной мере зависит от размеров и магнитных свойств головок и лент, а также от расположения носителя записи относительно головок. Иначе говоря, вид АЧХ в области верхних частот определяется геометрией магнитных полей головок и носителя записи. [c.248]

При нагреве изделия из ферромагнитного материала в слое, прогретом выше точки магнитных превращений, плотность тока, а значит и мощность спадают медленно. В слоях же с температурой ниже температуры- магнитных превращений плотность тока и мощность снижаются значительно быстрее. Поэтому для приближенного теплового расчета можно заменить реальное распределение плотности тока более простым, считая ее постоянной в пределах слоя толщиной (активный слой) и равной нулю — за пределами этого слоя. Принимается также, что I неизменна во -времени и равна своему значению в конце нагрева. При расчетах мощности, необходимой для высокочастотной сварки, рекомендуется брать = Дц. [c.22]

Кривая 2 относится к дугогасительной камере с более сильным магнитным дутьем и, с менее широкой щелью. Здесь перенапряжение достигает ощутительной величины (кратность 1,5). После того как напряжение достигло максимума, оно начинает спадать. Дуга вышла из области действия магнитного дутья и движется медленно. Ток падает медленно и напряжение не только не растет, но, наоборот, даже падает. [c.190]

Автоматическое регулирование температуры в нагревательном шкафу по заданной программе может быть достигнуто применением прибора ЭПД-12 с дополнительным приспособлением, которое может быть изготовлено в лаборатории (фиг. I. 20). Заданная программа наносится на круговую диаграмму прибора, которая затем вырезается с учетом расстояния между контактной и пишущей стрелками. Когда температура в печи превышает температуру, предусмотренную программой, контактная стрелка сходит с диаграммы и замыкает цепь реле через контактную пластинку. Реле отключает магнитный пускатель нагревателя печи своими нормально замкнутыми контактами. При понижении температуры ниже предусмотренной контактная стрелка наползает на диаграмму, реле отключается и его нормально замкнутые контакты включают магнитный пускатель нагревателя печи. Прибор работает удовлетворительно, если скорость нарастания и спада температуры не превышает скорости изменения температуры, обусловленной инерцией печи. Длительная регистрация деформаций испытуемых датчиков, а также регистрация деформации при установлении температуры в печах наиболее удобно осуществляется автоматическими мостами типа ЭМП-209, в схему которых вводятся, как описано в разделе 4, изменения для регистрации деформаций. [c.46]

В целях упрощения расчетов рассматривается режим холостого хода. При этом сделаны следующие допущения а) магнитное поле в воздушном зазоре на краях полюсных башмаков спадает до нуля, как показано на рис. 6-1 б) главный полюс является [c.85]

Наконец, при большой напряженности поля лазерного излучения полная ионизация атомов мишени в облучаемой области достигается еще на фронте импульса, так что в максимуме импульса и на его спаде излучение взаимодействует уже с плазмой. При этом возникает новый круг явлений, выходящий за рамки данной главы. В частности, представляет интерес возмущение, возникающее под действием двух полей — переменного электро магнитного поля и постоянного электрического поля. Этот круг вопросов обсуждается в книге [4.9]. [c.110]

Магнитная индукция медленно спадает от центра и обращается в нуль на бесконечности (см. рис. 57). [c.124]

В случае необходимости исключить подпитку двигателя толкателя током от двигателя механизма толкатель следует питать от сети, раздельно от двигателя механизма, путем включения толкателя отдельным пускателем или промежуточным реле. Для уменьшения времени спада напряжения иногда применяется включение конденсаторов параллельно обмотке статора двигателя толкателя. В этом случае за счет разрядки конденсаторов достигается быстрое динамическое торможение центробежного колеса, так как при отключении от сети разряжающиеся конденсаторы создают в воздушном зазоре двигателя магнитный поток, обеспечивающий торможение. Желательно также, чтобы система вклю- [c.72]

Омагничивание агрессивных растворов проводили на установке простой конструкции, схема которой представлена на рис. 45. От источника УИП-1 подавали постоянный ток силой до 600 мА на однополюсный магнит. Напряженность магнитного поля увеличивалась до 80 х X Ю А/м. Жидкость при помощи центробежного насоса постоянной производительности циркулировала по стеклянной трубке, установленной перпендикулярно к силовым линиям магнитного поля. Для изменения скорости потока использовали трубки различного диаметра. Время пребывания сероводородсодержащего раствора в магнитном поле составляло 0,1 с при общем времени омагничивания 30 мин. В растворе содержалось 2500-2700 мг/п H S. Диффузию водорода через мембрану из стали марки 12Х1МФ определяли электрохимически по спаду потенциала запассивированной стороны мембраны. [c.191]

Теория направленного упорядочения возникла в связи с исследованиями явления временного спада проницаемости, объясняемого наличием в твердом растворе атомов внедрения. Если большинство атомов внедрения будет расположено в междуузлиях вдоль одной определенной оси, например 1100], то возникнет одноосная анизотропия. В любом твердом растворе, который неполностью упорядочен, имеется совокупность пар одинаковых атомов. Эти пары атомов выстраиваются вдоль приложенного магнитного поля. Необходимо показать, что энергии внешнего магнитного поля достаточно для того, чтобы создать направленное упорядочение, а в том случае, если направленное упорядочение уже возникло, то оно может объяснить величину наблюдаемой магнитной анизотропии. Теоретически и экспериментально было показано, что каждая пара атомов обладает энергией, зависящей от угла между локальной намагниченностью и осью пары. При температурах ниже температуры Кюри, но достаточных для того, чтобы диффузия успевала проходить за конечный промежуток времени,, пары одинако- [c.155]

Неоклассические П. п. в неоднородном магнитном поле. Все диагональные коэф. переноса поперёк В спадают с ростом В как В . На этом основано удержание плазмы в магнитных лоершках. Однако из-за кри- [c.571]

Процесс адиабатного размагничивания производится следующим образом (рис. 3-13). Образец парамагнитной соли 1 подвешен в сосуде погруженном в сосуд Дьюара 3 с жидким гелием. ГелиеЬый сосуд Дьюара 3 помещен в зазор между полюсами электромагнита 4. Температура жидкого гелия в сосуде Дьюара путем интенсивной откачки снижена до Ti = 0,9 -f-J,3 К. Затем на образец накладывается внешнее магнитное поле (включается ток в обмотке электромагнита), и образец намагничивается. При намагничивании в образце выделяется тепло (магнитокалорический эффект). Отвод тепла от образца при намагничивании осуществляется по изотерме. После этого сосуд 2 тщательно эвакуируют. Затем выключают ток в обмотке электромагнита 4, внешнее магнитное поле спадает, и температура адиабатно изолированного образца понижается в соответствии с уравнением (3-155). На рис. 3-14 изображен процесс охлаждения с помощью адиабатного размагничивания в Г, Я-диаграмме здесь линия/1В изображает изотермическое намагничивание образца, а линия ВС — адиабатное размагничивание. [c.70]

Существуют два основных метода измерения х малых частиц СРЭП и ЯМР. Методом СРЭП, однако, трудно обнаружить спиновую восприимчивость частиц с четным числом электронов из-за ожидаемого спада сигнала при понижении температуры. Этого недостатка лишен метод ЯМР. Ранее методом СРЭП было установлено, что при Т 100 К магнитная восприимчивость % частиц Ag диаметром 10 А [786], Li диаметром 32 А [787] и Pt диаметром 20 А [788] подчиняется закону Кюри, как предписывает теория для частиц с нечетным числом электронов. [c.274]

Аналогичное соотношение, но с другим показателем степени действует и для частиц А1. При увеличении магнитного поля монотонно уменьшается и, наконец, достигает значения для массивного ( лова. Отсутствие максимума, наблюдаемого на кривой Т Н) для частиц А1 при низких магнитных полях, объясняли более сильной спин-орбитальной связью в частицах Sn. Критическое поле для частиц Sn диаметром 150 А имеет значение 38 кЭ и спадает с уменьшением размера частиц по закону в соответствии с теорией Де Жена и Тинкхэма. Чтобы подавить сверхпроводимость и извлечь в чистом виде квантовый размерный эффект, необходимо приложить полеЯ Я . Однако вплоть до Я 30кЭ аномалии не наблюдались, ибо таким полем можно расстроить сверхпроводимость только в довольно крупных частицах, где квантовый размерный эффект трудно обнаружить. [c.278]

При уменьшении диаметра D частиц их коэрцитивная сила сначала возрастает до максимального значения, а затем резко падает до нуля вследствие включения механизма так называемого суперпара-магнетизма однодоменных частиц. В действительности наблюдаемый спад Hf. происходит в довольно широкой области значений/) из-за распределения частиц по размерам (см. [8]). Явление суперпарамагнетизма обусловлено своеобразным броуновским движением конца вектора суммарного магнитного момента M=KIs частицы (F, I, — ее объем и намагниченность насыщения единицы объема соответственно) [1033, 1034]. Полная намагниченность =7VjVI ансамбля из N частиц в единице объема, возникающая при достаточном для насыщения внешнем магнитном поле Н, после выключения этого поля стремится к нулю вследствие броуновского движения ориентаций [c.317]

При прохождении носителя через зону поля рассеяния головки с ультразвуковым смещающим полем процесс намагничения схож с безгистерезисным, так как при сбегании элемента носителя с головки амплитуда переменного поля постепенно уменьшается. Однако между процессом идеального безгистерезисного намагничения и намагничения магнитного носителя, проходящего мимо головки, имеется различие, состоящее в том, что вместо постоянного поля здесь действует поле сигнала, также убывающее при выходе носителя из зоны за-лиси. Характеристики такого процесса записи, носящего название квазибезгистерезисного процесса намагничения, схожи с характеристиками идеального безгистерезисного процесса лишь до некоторого максимального значения выше которого д Вост дН начинает спадать. [c.263]

Тогда согласно условию равновесия плазмы (33.10) в направлении нарастания магнитного 1юля спадает давление плазмы, а нри однородной температуре спадает плотность плазмы. Поэтому имеется возможность удержания плазмы с помощью магнитного поля. [c.121]

Подавление дипольной ширины спектральной линии оптического перехода ионов в кристалле путём радиочастотного воздействия на ядра кристаллической решётки. Этот эксперимент [201] поставили Р. Макфарлайн, Ч. Яннони и Р. Шелби на кристалле ЬаРз Рг + (энергетический оптический переход Н4— длина волны Л = 592,5 нм температура образца — 2°К концентрация ионов празеодима с = 0,05 мае. %). Исследовались кривые спада сигналов первичного фотонного эха (ПФЭ) в условиях детектирования ПФЭ с помощью техники оптического гетеродинирования. Из кривых спада ПФЭ, представляющих собой зависимость интенсивности эхо-сингалов от значений временных интервалов т между возбуждающими лазерными импульсами, находились времена необратимой релаксации Т2. Из ряда экспериментов известно (см., напр., [202]), что эта релаксация при вышеуказанных условиях обязана магнитному диполь-дипольному взаимодействию ядер празеодима и фтора. Для снятия [c.180]

Рис. 5.5. Кривые спада сигналов ПФЭ в кристалле ЬаРз Рг " при 2 К на длине волны 592,5 нм [201]. Кривая 1 соответствует нулевому магнитному полю кривая 2 снята в поле Но = 357 Гс, но в отсутствие радиочастотного поля накачки (Я1 — 0) кривая 3 получена в поле Но — 357 Гс и в радиочастотном поле Н = 36 Гс, соответствующем резонансу между подуровнями ядер фтора (развязка дипольного взаимодействия ядер празеодима с ядрами фтора) кривая 4 снята в поле Щ = 375 Гс и в радиочастотном поле Н = 45 Гс (развязка дипольного взаимодействия между ядрами фтора). В режиме релаксации равно 5,6 19 53 и 77 мкс для кривых 1-4 соответственно

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...