Труба Эпюры напряжений

Рис. 6.5. К примеру расчета автоскрепления трубы. Эпюры напряжений, возникающих при автоскреплении, снимающихся при разгрузке, остаточных, номинальных и действительных напряжений

Между пределом упругого сопротивления и пределом пластического сопротивления труба будет находиться в упруго-пластическом состоянии. На рис. 111 изображены эпюры напряжений и а для трубы, которая находится в упруго-пластическом состоя- [c.284]

Рис. 14.28. Эпюры нормальных напряжений в круговом поперечном сечении тонкостей ной трубы с осью, очерченной по окружности а) контур поперечного сечения трубы и ортогональные проекции эпюр напряжений о 7 — при X = 1,0 2 — при X = 0,5 3 — при X = 0,1 б) аксонометрия 7 — при X = со, 2 — при X = 0,5.

Рис. 3. Расчетные эпюры напряжений в многослойной трубе от нагрева на 60 С

На фиг. 41 представлены эпюры напряжений в толстостенной трубе, подвер- [c.291]

На рис. 22.16 приведены эпюры напряжений T0 в трубе с размерами а = 0,3 м, й = 0,5м, вычисленные для линейно упругого (пунктир) и нелинейно упругого [c.517]

На рис. 98 показаны эпюры напряжений и радиального перемещения при упруго-пластическом равновесии трубы, построенные по выведенным формулам. [c.230]

Эпюры напряжений Ср, а,, для упругого состояния материала трубы приведены на рис. 11.9, а. [c.234]

На основе приведенных выше соображений можно сделать заключения, облегчающие отыскание решения системы уравнений (1) — (6) эпюры напряжений при подсадке кривой биметаллической полосы могут быть построены аналогично тому, как это было сделано для биметаллической трубы графики скоростей перемещений и деформаций при подсадке биметаллической полосы строятся так же, как и для монометаллической полосы [4]. [c.124]

Эпюры напряжений 0 и для двухслойной трубы показаны на фиг. 5. Опасными могут быть точки А и В соответственно у внутренней поверхности внутренней трубы и у внутренней поверхности внешней трубы. [c.258]

На рис. 11.16, г, д, изображены эпюры и од. Напряжения сз, в точках 1, 2 я 3 равны соответственно р , Рг и нулю. Из эпюры а (рис. 11.16, 5) видно, что величина натяга пря изготовлении труб для составного цилиндра выбрана излишне большой. В результате этого распределение напряжений од по толщине цилиндра получилось резко неравномерным. Если бы, например, величина натяга была принята равной не 0,02 см, а 0,008 см, то эпюра напряжений имела бы вид, изображенный на рис. 11.16, е наибольшее напряжение равнялось бы при этом 1045 кГ/см [c.688]

На рис. 185 [17, 77, 102] приведены эпюры напряжений в трубе подвергаемой внутреннему давлению р. При этом rjr = 0,5, а показатель степени ползучести материала п = 3, Эпюры распределения напряжений в толстостенной трубе при установившейся ползучести (сплошная линия) отличаются от эпюр распределения напряжений в трубе при упругом решении (штриховая линия). [c.426]

Полученные уравнения полностью характеризуют напряженное и деформированное состояние толстостенных труб под действием внутренних и внешних давлений. Из рассмотренных выше двух частных случаев нагружения трубы видно, что во внутренних (опасных) точках на эпюрах напряжений появляются пики напряжений. Возникает вопрос, нельзя ли снизить напряжение во внутренних точках трубы и тем самым увеличить ее несущую способность. [c.393]

На фиг. 25 изображены эпюры напряжений в толстостенной трубе с отношением внутреннего радиуса к наружному равным 0,5, при установившейся ползучести (п = 3, сплошные линии) и в пределах упругости (штриховые линии). Труба нагружена внутренним давлением [80]. Интересно отметить совершенно различный характер эпюр окружных напряжений. При установившейся ползучести наибольшее окружное напряжение возникает в точках наружного контура, а не в точках внутреннего контура, как в пределах упругости. [c.261]

Эпюры напряжений и для наиболее напряженного торцового сечения трубы представлены на фиг. 24. Пунктирными линиями для сравнения показаны эпюры, полученные при расчете трубы по теории тонкостенных цилиндрических оболочек. [c.77]

Рис. 6.2. Эпюры напряжений в толстостенной трубе

Рис. 8.3. Эпюры напряжений в толстостенной трубе = 2 , нагруженной внутренним давлением по теории течения (линия /), по теории малых упруго-пластических деформаций (линия 2), в предположении несжимаемости материала (линия 3) [10] а — радиальных б — окружных в — осевых

На рис. 13,19 представлены эпюры напряжений в толстостенной трубе, подверженной воздействию внутреннего давления. При этом принято, что отношение внутреннего радиуса трубы к наружному [c.330]

Рис. 13.19. Эпюры напряжений в толстостенной трубе, нагруженной внутренним давлением при установившейся ползучести (сплошные линии) и в пределах упругости (штриховые линии)

Построим эпюры изменения максимальных меридиональных и кольцевых напряжений вдоль оси трубы. [c.484]

Получается, что привычный способ уменьшения напряжений—увеличение размеров сечения—в данном случае не достигает цели. Как же можно понизить напряжения в стенках толстостенных сосудов или труб, если простое увеличение толщины оказывается неэффективным Вглядимся в эпюру окружных напряжений при действии внутреннего давления (см. рис. 72). Здесь видно, что внутренние слои напряжены значительно больше, чем наружные. Нельзя ли как-нибудь выравнять напряжения, чтобы разгрузить внутренние слои и догрузить внешние Над этим вопросом уже в прошлом веке задумывались [c.112]

При развитом турбулентном режиме течения турбулентные напряжения в точках, лежащих за пределами пристенного подслоя, могут намного превосходить вязкостные напряжения. Поэтому приближенный расчет турбулентного течения в трубе можно построить на двухслойной модели, предполагая, что в пределах вязкого подслоя течение ламинарное, а в центральной части потока (в турбулентном ядре) эпюра (профиль) усредненной скорости и закон сопротивления целиком определяются турбулентными напряжениями. Тогда, основываясь на одной из нолу-эмпирических теорий (например, на теории пути перемешивания Л. Прандтля), можно установить структуру расчетных зависимостей как для профиля скорости, так и для закона сопротивления. [c.157]

Результирующие напряжения в составной трубе находят методом наложения напряжений, представленных эпюрами аЬ, d и ef. [c.362]

Эпюры распределения этих напряжений для трубы с отноше- [c.283]

Эпюры распределения напряжений в предельном состоянии для трубы с отношением наружного и внутреннего радиусов -j = 2 [c.284]

Из эпюр, изображенных на рис. 111, 112 и 113, видно, что нормальные радиальные напряжения при переходе материала трубы из упругого состояния в пластическое не меняют характера распределения, а лишь возрастают пропорционально росту давления. Распределение нормальных тангенциальных напряжений в пластической стадии резко отличается от их распределения в упругой стадии работы материала. В упругой стадии в наиболее тяжелых условиях находится материал внутренних слоев трубы, а в пластической —наружных. Последнее подтверждается опытами над стальными трубами, разрушение которых начинается с поверхности. [c.285]

На рис. 92 показана эпюра распределения величины напряжения сил трения жидкости по глубине трубы. [c.139]

Две стальные трубы 100 x 90 мм и 90 x 80 мм, имеющие одинаковые длины, плотно надеты друг на друга. Внутренняя труба закручивается моментом Lo=200 кГм, после чего торцы труб свариваются друг с другом. Определить напряжения в составной трубе после снятия момента Lo. Построить эпюру касательных напряжений в поперечном сечении составной трубы. [c.63]

Круглая тонкостенная труба со средним радиусом г и толщиной стенки t находится в условиях изгиба под действием изгибающего момента М и поперечной силы Q. Вывести формулы для нормального напряжения а и погонного касательного усилия в функции центрального угла р. Построить эпюры о и <7 по сечению трубы. [c.119]

Сопротивление начального участка, с одной стороны, меньше, чем сопротивление такого же участка трубы с развитой эпюрой скоростей, так как действие вязкости распространяется не на весь поток, а только на пограничный слой. С другой стороны, сопротивление больше за счет большего градиента скоростей и, соответственно, большего касательного напряжения у стенки Tq. Поэтому в целом сопротивление начального участка трубы, как показывают специальные опыты [1], мало отличается от сопротивления такой же трубы в условиях равномерного движения с нормальной эпюрой скоростей. На практике этой разницей обычно пренебрегают. [c.301]

Если теперь нагрузить полученную составную трубу внутренним давлени М, то на эту эпюру (рис. 74, в) придется наложить эпюру напряжений, показанную на рис. 72. На рис. 75 представлен результат наложения обеих зпюр. Здесь видно, что напряжения во внутренней трубе оказываются меньшими, а в наружной трубе большими, чем в цельной трубе. [c.113]

Эпюры напряжений для трубы с отношением наружного и внутреннего радиусов Ыа = 2 показаны на рис. 111. В этом случае ру п = = 0,433а,. [c.240]

Если рупр с р < рт, to труба будет находиться в упругопласти-ческом состоянии. На рис. 1 Юизображены эпюры напряжений и ае, соответствующие давлению р = О. /ООат. В этом случае радиус границы между упругой и пластической зонами, определенный из уравнения (12.13), с = Ma. [c.241]

Эпюры напряжений и о . На фиг. 402, а показаны эпюры напряжений, вызываемых в трубе рабочим давлением 1300 кг1см ] в этом сл чае для точек г = г = 6 см имеем, используя выражения (154) и (155), [c.477]

Таким образом, значение и характер распределения остаточных напряжений определяются схемой охлаждения и приложения нагрузки. Изменяя условия охлаждения и характер механического воздействия, можно создать в трубах остаточные напряжения, способствующие повышению их работоспособности. Так, для труб, работающих под внутренним давлением, наиболее благоприятна эпюра распределения остаточных напряжений, представленная на рис. 11.20,. в и полученная при охлаждении материала с наружной стороны с одновременным его раздувом. При работе трубы под внутренним давлением внутренние слои материала испытывают наибольшие напряжения растяжения, которые могут быть частично компенсированы остаточными напряжениями сжатия. Кроме того, при раздувании трубы происходит дополнительная ориентация материала в окружном направлении, благодаря чему прочность изделия в этом направлении возрастает. Если же изделие работает под внутренним давлением и испытывает с наружной стороны действие активных сред, то наиболее подходящим будет двустороннее охлаждение. Эпюра остаточных напряжений, возникающих в этом случае, представлена на рис. 11.20, а. В тех случаях, когда остаточные напрянчения в изделии нежелательны, целесообразно применять медленное охлаждение, а раздувание проводить нагретым газом, чтобы снизить до минимума градиент температуры по толщине стенки. [c.103]

В первом разделе рассмотрены эпюры внутренних силовых факторов и растяжение-сжатие пряиолинейного стержня, во -втором - теория напряженного состояния, включая гипотезы прочности, кручение круглых ваюв. геометрические характеристики поперечных сечений в третьем - плоский прямой изгиб в четвертом -статически неопределимые системы и сложное сопротивление в пятом - устойчивость деформируемых систем, динамическое нагру-Ж ение, тонкостенные сосуды в шестом - плоские кривые стержни, толстостенные трубы и переменные напряжения. [c.39]

Построить эпюры скоростей и касательных напряжений в се-че ши трубы диаметром D = 50 мм, если а) расход потока Q = 100 m V , а температура воды =10°С 6)Q=110 mV /=9° С в) Q = = 90 M-V t=- 12° С г) Q = 80 см"/с t = 14° С. [c.47]

Эпюры этих напряжений изображены на рис. 36, а. Наибольщие сжимающие радиальные и растягивающие тангенциальные нормальные напряжения возникают в точках у внутренней поверхности трубы при г = а [c.103]

В этом случае нетрудно понять механический смысл влияния вязкости. Согласно гипотезе Ньютона [см. формулу (6)], жидкость как бы прилипает к стенкам и поэтому скорость граничнойструйки, примыкающей к стенке, равна нулю. Но уже на небольшом расстоянии от стенки она значительна (см., например, эпюру скорости по сечению трубы на рис. 64, а). Это и является причиной возникновения градиента скорости и, как результат, касательного напряжения т, которое, действуя на площадь жидкостного трения, создает силу сопротивления. Для преодоления этих сил требуется определенная затрата механической энергии жидкости. Поэтому в процессе движения вязкой жидкости запас ее механической энергии уменьшается. Обращаясь к схеме рис. 67, можно утверждать, что [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...