Коэффициент эллиптичности

Рио. 3. Зависимости изменения длины площадки текучести (1) п коэффициента эллиптичности со (2) от числа циклов для стали 20. [c.127]

Рис. 3-7. Границы устойчивости течения эллиптической струи при различных значениях коэффициента эллиптичности е.

Для случая нормального падения параметры решеток обычно рассчитывались приближенно [2841 и затем экспериментально устанавливались их оптимальные значения. Как показано в работах [72, 97, 286] различия между расчетными и экспериментальными данными составляли 20 %. По сравнению с работой [284] более точные результаты исследования зависимости коэффициента эллиптичности прошедшей волны от параметров решеток в случае нормального падения приведены в [287]. Однако отсутствие в этих работах данных о таких важных поляризационных характеристиках, как ориентация поляризационного эллипса в фазовой плоскости волны н направление вращения векторов поля, не позволяет использовать эти результаты для практических целей без дополнительных экспериментальных исследований. [c.198]

Коэффициент эллиптичности по полю [c.198]

Рнс. 138. Линии равных значений коэффициента эллиптичности г (х, 6) при нормальном падении. Стрелками показаны направления вращения поляризационного эллипса по отношению к приемнику. [c.200]

Здесь ад (и, б) — величина фазы Ьа, определяемая вторым сомножителем в (5.3). Легко видеть, что этот сомножитель, а значит, и (х, б) являются периодическими функциями б с периодом x/2 i. Первые два слагаемых в (5.4) изменяются на 2л. при добавлении к б величины у,1 щ — х). Поскольку величина г периодична по А с периодом я, то г периодична по б в тех случаях, когда величина (и — oj) соГ равна целому числу q. Для каждого такого х=х, (Хд =0,577, 0,53,. .., 0,5) коэффициент эллиптичности имеет свой период по б, равный q. [c.200]

На плоскости х, б рельеф функции г (и, б) имеет чередующиеся вытянутые хребты, на вершинах которых у коэффициента эллиптичности максимальное значение, и впадины с линейной поляризацией (рис. 138). Расположение вершины первого слева хребта поверхности г (х, б) приближенно определяется при п — О формулой, которая следует из (5.2) — (5.4) при пренебрежении величинами аг ( i), aj (Го) и с [c.200]

Максимальное расхождение между значениями г, рассчитанными по формуле (5.5) и строгим методом (рис. 140), происходит в областях малых и (порядка 10—15 %) и уменьшается при увеличении и. Хотя линии, определяющие положение максимальных значений г на плоскостях (я, "б), проходят достаточно близко, сами значения г па этих кривых существенно отличаются. Так, строго рассчитанные значения г на линии максимума при я = 0,6 0,7 0,9, равны 0,98 0,96 0,995, значения же г, полученные на линии, задаваемой формулой (5.5), соответственно — 0,65 0,80 0,94. Существенная погрешность формулы (5.5) при малых я в основном обусловлена отсутствием учета явления сильного отражения от раскрывов решетки первой волноводной волны, которая при х = 0,5 испытывает отсечку. С ростом X уменьшаются и отражения, и погрешность расчетов. Значения г, полученные на линии (5.5), при п = 1 определяются с еще большей погрешностью вследствие сильной зависимости коэффициентов эллиптичности от X, 6 вблизи линии максимума г. [c.203]

На рис. 4.13 представлены кривые q—и для тороидальных оболочек при различных коэффициентах эллиптичности k. Кривая 1 соответствует случаю й=1, кривая 2 — оболочке с параметрами г = 6,00 м, ft = 0,83, кривая 3 — случаю г=7,00 м, fe = = 0,71. [c.165]

Рассмотрим более подробно тороидальные оболочки с коэффициентом эллиптичности fe>l, подверженные действию внутреннего давления. Принимаем, что на контурных линиях д = [c.168]

Па рис, 4.15 представлены зависимости перемещения сечения оболочки д = л от интенсивности внутреннего давления q. Кривая I соответствует тороидальной оболочке с коэффициентом эллиптичности поперечного сечения й=1,3 и значением [c.169]

При изменении коэффициента эллиптичности от Л=0 (линейная поляризация) до Л=1 (круговая поляризация) граничное значение пространственной частоты х р в сплошной нелинейной среде уменьшается в 1,5 раза и, что более важно, в 1,5 раза уменьшается значение интеграла распада. [c.257]

При угле Брюстера это отношение чисто мнимое, т. е. отраженный свет поляризован эллиптически. Одна из главных осей эллипса колебаний перпендикулярна к плоскости падения, а другая лежит в этой плоскости. Отношение этих осей называется коэффициентом эллиптичности света, отраженного под углом Брюстера. Он может быть и положительным, и отрицательным, так как разность фаз 6 между составляющими и при угле Брюстера принято считать равной +я/2. При [c.438]

Считая переходный слой макроскопическим и однородным, получить выражение для коэффициента эллиптичности при угле Брюстера. [c.439]

Теперь можно вычислить коэффициент эллиптичности как отношение а к Ь. В результате несложных преобразований получим [c.54]

Определить вид поляризации и коэффициент эллиптичности. [c.58]

Кислота Коэффициент эллиптичности света, отраженного чистой кислотой Коэффициент эллиптичности света, отраженного монослоями иа воде [c.199]

Рис. 69. Изотермы коэффициента эллиптичности отраженного света р и вычисленной из термодинамических соображений минимально возможной толщины / поверхностного слоя для систем спирты —

Коэффициент эллиптичности и ориентация осей эллипса поляризации излученного поля могут быть вычислены по (7.18)—(7.20). [c.193]

ВЫВОД ФОРМУЛ ДЛЯ КОЭФФИЦИЕНТА ЭЛЛИПТИЧНОСТИ и НАПРАВЛЕНИЯ ОСЕЙ ЭЛЛИПСА ПОЛЯРИЗАЦИИ [c.500]

Подставляя найденные значения множителей решетки (2.49) или (2.50) в выражение для поля (2.42), находим поле излучения АР, зная которое, можно найти все связанные с ним характеристики, например Риал, потенциал П, коэффициент эллиптичности, КНД. [c.83]

ТО можно получить два основных поляризационных параметра— коэффициент эллиптичности Гэ и угол наклона эллипса поляризации уд [c.84]

Если различие в скорости распространения лучей, поляризованных по кругу влево и вправо, приводит к вращению плоскости поляризации, то различие коэффициентов поглощения этих же лучей приводит к эллиптической поляризации. Это связано с тем, что поляризованные по кругу компоненты с амплитудами = -t o/2 и = = /о2 при прохождении слоя вещества поглощаются по-разному, в результате чего их амплитуды при выходе из вещества становятся неодинаковыми. Сложение двух круговых колебаний разных амплитуд дает эллиптически-поляризованный свет, причем направление вращения по эллипсу будет совпадать с направлением вращения поляризованной по кругу компоненты, которая поглощается в меньшей степени. Круговой дихроизм характеризуется эллиптичностью, т. е. отношением полуосей эллипса. Тот факт, что эллиптичность не зависит от различия скоростей распространения левой и правой волн, а угол поворота плоскости поляризации — от вели- [c.299]

Тороидальные оболочки с коэффициентом А<1,6 могут воспринимать некоторую дополнительную нагрузку после появления пластических деформаций. Для оболочек с большей эллиптичностью поперечного сечения (й>1,6) давление, соответствующее переходу материала оболочки в пластическое состояние, является критическим. [c.170]

В разделе 7.4 было показано, что при считывании линейно поляризованным светом дифрагированный свет имеет линейную поляризацию, отличающуюся от исходной. В частности, поляризация света в дифракционном порядке может быть ортогональна к исходной. В этом случае, если за модулятором располагается анализатор, скрещенный для света исходной поляризации, то он полностью пропускает дифрагировавший свет, Нулевой порядок и ореол имеют в общем случае эллиптическую поляризацию. Степень эллиптичности зависит от средней по сечению считывающего пучка света разности фаз между собственными модами световой волны в кристалле Аф(,., Коэффициент пропускания по интенсивности скрещенного идеального анализатора для нулевого порядка и ореола Т = sin Афо-Если Афо = О, то их поляризация не отличается от исходной, и должно происходить полное подавление шумов рассеяния (ореола). Реальный анализатор осуществляет такое подавление не полностью, для него можно записать 7 = То + sin А/о, где Т — коэффициент пропускания для света скрещенной поляризации. В случае, когда-дифракционный порядок имеет поляризацию, ортогональную к. исходной, по аналогии с (7.73) отношение сигнал/шум при установленном анализаторе, будет [c.157]

Задачи для неоднородных сред. В этой книге в основном рассматриваются однородные (в смысле упругих свойств) среды. Рассмотрение неоднородных сред связано с серьезными осложнениями. Эти осложнения примерно такого характера, как при переходе от уравнений с постоянными коэффициентами к уравнениям. с переменными коэффициентами. Но трудности изучения задач для неоднородных сред этим не исчерпываются. В задачах механики важно получить не только то, что получается , а необходимо также всем основным понятиям и условиям, встречающимся в исследовании (условия разрешимости, единственности, эллиптичности и т. д.), придать определенный механический смысл. Это связано с дополнительными серьезными трудностями. Именно эти причины вынудили нас отказаться от рассмотрения общей теории неоднородных, а также анизотропных сред. [c.58]

Коэффициент эллиптичности. При нормальном падении волны на ножевую решетку Я-поляризованная компонента не замечает решетку (Во а -поляризованная является периодической функцией б = 2ЫХ, причем при и, не очень близких к 0,5, у 1 Ьо S имеется не очень большой перепад в точках минимального и максимального (] />о1 =1) значений. Вследствие этого коэффициент эллиптичности в основном определяется величиней дифференциального фазового сдвига Л = arg — arg Во- [c.199]

Значение коэффициента эллиптичности для величин из уравнений (5.11) при 6 = 0,3 4-0,57 изменяется от 0,7 до 1, а для 0,57<б<1,92 коэффициент эллиптичности 0,95 г < 1, т. е. не для любых значений 0,5 С х< 1,0 подбором 6 можно получить чисто круговую поляризацию. Это связано с тем, что полное прохождение по обеим компонентам наблюдается для некоторых областей на плоскости (х, 6) (на рис. 142 они заштрихованы), для которых суммарная прошедц1ая мощность W < [c.204]

Рис. 149. Линии равных значений коэффициента эллиптичности (а) и мощности прошедшей волиы (б) в координатах направляюш,их косинусов при 2Л// = 0,7, //>. = 0,65.

На рис. 149 и 150 представлены линии равных значений коэффициента эллиптичности г Тх, Ty) = on ,i п мощности W Тх, Г, ) = onst волны эллиптической поляризации па выходе решетки при сканировании волной линейной поляризации во всем секторе 7 + < 1. Для наглядности на рисунках нанесена координатная сетка 0, Ф. Штриховые линии, построенные по (5.15), ограничивают рабочий сектор поляризатора штрихпунктирные — значения r(Tj , Ту) = ). Разное расположение этих кривых в плоскости Тх, Ту предопределяет качественное отличие свойств двух моделей поляризатора. Среди всех рассчитанных вариантов конструкции этих моделей оказались наилучшими по ряду параметров. [c.215]

Тороидальные оболочки с коэффициентом эллиптичности ft l при появлении пластических деформаций теряют устойчи- [c.165]

Тороидальные оболочки с коэффициентом эллиптичности fe>l за пределом упругости продолжают воспринимать увеличение нагрузки. Кривые 4, 5 на рис. 4.13 соответствуют оболоч- [c.167]

Вывести формулу для определения коэффициента эллиптичности (отношение большой оси эллипса к малой) плоской электромагнитной волны, для которой в плоскости г = о аоля имеют вид [c.53]

Рис. 70. Изотермы коэффициента эллиптичности отраженного света р и минимально возможной толщины поверхностного слоя I для системы нитробензол — гексан (7 раосл = 20,8° С, Срасол = 43 мол % нитробензола) [65].

Сдвиг фаз между составляющими Ь) и 1Ь2 = Ьге л/2 равен 90°, и длина векторов Ь) и Ьг определяет величину осей эллипса поляризации, а их отношение 61/62 — коэффициент эллиптичности результируюшет-о поля [c.507]

В последние годы в связи с широким использованием кольцевых резонаторов возникла острая необходимость в контроле параметров их элементов, таких, как параллельность граней и толщина четвертьволновых пластин, однородность фазовых невзаимных элементов, однородность коэффициента отражения зеркал и т. д. На рис. 126 приведена оптическая схема полуавтоматического эллипсометра для измерения поляризационных свойств (эллиптичности и поворота плоскости поляризации) фазовых невзаимных элементов, используемых в лазерных гироскопах. Свет от лазера ЛГ-126, отразившись от зеркал 10 и пройдя через поляризатор 2, линейно поляризуется. После прохождения через фазовый невзаимный элемент (ФНЭ) 3 происходит поворот плоскости поляризации и возникает эллиптичность излучения. При соответ- [c.205]

Существование и единственность решения задачи для нелинейных уравнений осесимметричного движения газа в турбомашине в общем виде не доказаны. Однако можно высказать некоторые соображения в пользу положительного решения этого вопроса. Прежде всего существование решения очевидно из физических соображений даже для самой обшей (трехмерной) постановки. Единственность решения линеаризованных (в отношении производных) уравнений очевидна, так как они сводятся к квазилинейному эллиптическому уравнению типа уравнения Пуассона. Нелинейность уравнений существенно связана с множителем р в уравнении неразрывности, а также с производными от р (т. е. с и 7 ) в уравнении вихрей. Для частного случая линейных уравнений с р = onst up — onst, который отвечает течению несжимаемой жидкости только через неподвижные решетки (ш = 0), существование и единственность решения следуют из тех же свойств, доказанных для более общей задачи трехмерного движения. Нелинейность, зависящая от производных от р, вообше очень слабая. Она связана со смещением линий тока (вдоль которых р постоянно или является известной функцией). В предположении непрерывной зависимости формы линий тока от значений р у задаваемых в виде гладкой функции поперек входного сечения, а также от величины угловой скорости ш (такая зависимость, безусловно, должна быть непрерывной в силу эллиптичности уравнений с гладкими коэффициентами) можно определенно утверждать единственность решения нелинейных уравнений, по крайней мере, для достаточно малых областей А или для достаточно малых [c.303]

В [31] коррекция выполнялась с использованием уравнения для потенциала (УП) и состояла из нескольких этапов. Па первом этапе для заданного набегающего потока со сверхкритическим числом Маха Моо обтекание выбранного профиля рассчитывается по У П. В общем случае получившаяся при этом МСЗ замыкается скачком заметной интенсивности, т.е. профиль не является сунеркритическим. Тогда на втором этапе его обтекание рассчитывается в рамках МУП - модифицированного У П. Если давление газа р не меньше известной критической величины р , отвечающей при стационарном разгоне потока М — 1, т.е. при р > р МУП тождественно УП. При р коэффициенты УП заменялись так, чтобы получившееся МУП, как и исходное УП при р > р , было уравнением эллиптического типа. При р —р , т.е. на ЗЛ, где М = 1, коэффициенты МУП и УП должны совпадать. Указанные требования выполняются, например, при замене в УП коэффициента (1 — М ) на 1 — М , хотя в [31] УП модифицировалось иначе. Поскольку МУП эллиптично при любых давлениях [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...